Энтальпия полного торможения

Здесь /loi и 02 — энтальпии полного торможения газа и жидкости соответственно. Последнее уравнение приближенно, считая постоянным физические свойства и скорости фаз, может быть представлено в следующем виде [c.65]

То, I o—температура и энтальпия полного торможения. [c.138]

Расходная энтальпия полного торможения в этом случае записывается в виде [c.10]

Сопоставим полученные расчетные данные с экспериментальными. Вначале рассмотрим процессы конденсации на поверхностях рабочих лопаток, где пар может оказаться переохлажденным по параметрам торможения. Это связано с тем, что рабочая решетка совершает работу, и течение пара в каналах не изо-энергетическое. Поэтому энтальпия полного торможения в пограничном слое при определенных условиях становится меньше энтальпии насыщения. [c.33]

Если пар перед ступенью перегрет (энтальпия полного торможения г о больше энтальпии насыщения при данном давлении), то- энтальпия торможения в абсолютном движении будет меняться по линии аЬ (рис. 2-10,а), а в относительном — по линии d. При этом переохлаждение потока в пограничном слое [c.33]

Отсюда следует, что при стационарном движении жидкости, отсутствии теплопроводности и в случае, когда вектор массовых сил ортогонален вектору скорости, изменение энтальпии полного торможения равно нулю [c.50]

Найдем далее, как меняется энтальпия полного торможения Ло вдоль радиуса плоского вихря. В случае, если движение жидкости про- [c.99]

В этих уравнениях величины р,Ъ,Т, к — давление, удельный объем, температура и энтальпия полного торможения для сечения, в котором значения скорости и энтальпии равны соответственно с и Л. Из соотношений (2.15) следует, что температура Г и энтальпия А для идеального газа для любого сечения потока неизменны по значению произведение р V также постоянно вдоль потока, однако в отдельности давление полного торможения р и удельный объем полного торможения V постоянны для всех сечений только при изоэнтропийном течении. При течении с потерями энергии (диссипацией механической энергии потока), как [c.43]

Располагаемая энергия решетки определяется как разность энтальпии полного торможения перед решеткой (для рабочей решетки энтальпии полного торможения в относительном движении) и энтальпии в потоке за решеткой при изоэнтропийном течении для сопловой решетки располагаемая энергия [c.68]

Далее проанализируем изменение основных параметров по высоте лопаток. Изменение энтальпии в зазоре между сопловыми и рабочими лопатками можно получить из уравнения сохранения энергии, записанного для этого зазора в предположении, что энтальпия полного торможения не изменяется по высоте лопаток [c.110]

При полном торможении струи в сечении 0-0 удельная энтальпия выражается формулой [c.150]

Расчет завершим, определив параметры воздуха в точке полного торможения за скачком. Энтальпия торможения за скачком не изменяется, поэтому о = i -Р + V /2 = 6,472-10 м /с . [c.128]

Энтропия газа в точке полного торможения такая же, как непосредственно за скачком, т. е. Sg = Sa = 9,15-10 м /(с -град). Зная энтальпию и энтропию торможения, по i—S-диаграмме (см. фиг. 42 [36]) определяем Рд=330 кгс/см2(3,24 < [c.128]

Теперь найдем параметры в точке полного торможения сферического носка (точка О на рис. 12.3). По значениям 2 = 10,5-10 м7(с -К) и энтальпии iq = оо4- [c.704]

Вычислим тепловые потоки (12.60) и (12.61) в окрестности точки полного торможения. Для приближенной оценки энтальпии воспользуемся зависимостью [c.707]

При температуре в точке полного торможения То = 4620 К находим энтальпию недиссоциированного воздуха [c.707]

Здесь ha — энтальпия заторможенного потока или его полная энергия ро, ро, Го —параметры заторможенного потока или параметры полного торможения. При полном торможении потока вся кинетическая энергия переходит в теплоту и температура То, так же как и энтальпия, имеет одно вполне определенное значение. Давление торможения Ро и плотность ро могут принимать любые значения, но их отношение ро/ро должно оставаться постоянным. При использовании параметров торможения уравнение энергии можно записать следующим образом [c.53]

В качестве параметров приведения при расчете различных каналов наиболее удобно использовать теоретические значения плотности pt и скорости С(. В рассматриваемом сечении канала указанные величины находятся по располагаемому перепаду энтальпий Д/г между параметрами полного торможения перед каналом и давлением в рассматриваемом сечении канала. [c.74]

Параметры движущегося потока приводятся без индекса . Зависимости для температуры Т, давления р, энтальпии И и плотности р даны с использованием значений удельных изобарных и изохорных теплоемкостей Ср и и газовой постоянной R. Измерительный прибор, помещенный в газовый поток, покажет температуру, близкую к температуре адиабатного (полного) торможения. На рис. 1.5 приведены зависимости рассматриваемых параметров рабочего тела от числа Маха (отношения скорости течения рабочего тела к местной скорости звука). [c.27]

В отличие от параметров полного торможения о> 0 Р -> Ч > называют статическими давлением, температурой, энтальпией в соответствующих сечениях. [c.44]

Формула (2-106) показывает, что для определения скорости течения необходимо знать разность энтальпий — /, которая легко определяется по диаграмме /5, если известны параметры полного торможения газа Т ) и статические параметры течения (р, Г). [c.68]

Энтропия газа в точке полного торможения будет такой же, как непосредственно за скачком, т. е. 5 =52=9,15-10 м (сек -град). Зная энтальпию и энтропию торможения, по — 5-диаграмме на фиг. 42 [33] определим [c.499]

Поскольку не известны ни угол скачка 0с, ни угол поворота Рс той части потока за скачком уплотнения, которая претерпела полное торможение, то нахождение этих углов, как и параметров газа за скачком, приходится вести методом последовательных приближений. Для этого воспользуемся — 5-диаграммой [17], на которой нанесены значения плотности. Такая — 5-диаграмма облегчает решение задачи. В первом приближении по графику ка рис. 1-1 (лист 4) [17], зная 5г = 9,18Х ХЮ м -/ сек -град) и задавшись значением энтальпии, за скачком 2 = = 4,6-10 м /сек , определяем /72 = 58.10 кГ/м- и ро = 0,58 кГ-сек /м . [c.501]

Найдем параметры воздуха в точке полного торможения на сферическом носке, считая течение за скачком изэнтропическим. Энтальпия в этой точке [c.633]

Теперь найдем параметры в точке полного торможения сферического носка (точка О на рис. 2.Х.З). По значениям 52=10,5-10 м 1 сек Х Хград) и энтальпии [c.667]

Отметим, что между тепловыми и конденсационными скачками существует принципиальное различие. В тепловых скачках, наблюдаемых в сверхзвуковых аэродинамических трубах, повышение давления и темг пературы происходит вследствие подвода к сверхзвуковому потоку некоторого количества тепла от внутреннего источника (за счет конденсации паров воды в воздухе). Энтальпия полного торможения воздуха при этом изменяется. [c.158]

Частичная конденсация в зазоре между сопловым аппаратом и рабочей решеткой, как показано в гл. 11, возможна, однако время пребывания частичек пара в зазоре мало. Наиболее вероятным участком конденсации, по мнению В. Траупеля [Л. 155, 239], являются поверхности рабочих лопаток. Вследствие того что рабочая решетка совершает работу и течение пара не изоэнергетическое, энтальпия полного торможения в пограничном слое у поверхностей лопаток может оказаться меньше энтальпии насыщения (inпограничном слое (из-за малых скоростей), можно согласиться с возможностью возникновения пленочной конденсации в пограничном слое. [c.321]

Если энтальпия полного торможения Aq перед соплами постоянна по высоте лопаток, то условие постоянства работы вдоль радиуса приводит к заключению, что энтальпия полного торможения за рабочими лопатками также неизменна по их высоте. А так как статическое давление Р2 = onst, то выходная скорость за рабочими лопатками в этом случае также неизменна по высоте лопаток, т.е. С2 = onst. [c.111]

Энтальпия i при полном адиабатическом торможении газа называется энтальпией адиабатическогр торможения, она равна [c.248]

Поэтому величину называют энтальпией адиабатического торможения или полной энтальпией, поскольку эта величина равна энтальпии адиабатически заторможенного газа. Для калорически совершенного газа [c.192]

Для определения энтальпии воспользуемся выражениями io = pTo и ii = pTi- В соответствии с этим в точке полного торможения [c.177]

На рис. 2-5,а представлена часть диаграммы 8 для водяного пара. Если нам известны два любых параметра полного торможения р и 7 ), то на диаграмме 18 легко находится точка О, определяюпдая состояние заторможенного потока. Эта точка может быть найдена и по другим параметрам состояния (например, и 5 ). Проведя вертикальную линию до точки пересечения с изобарой статиче-, ского давления / , изотермой Т или изохорой V, определим состояние движундегося газа (точка 1) и прежде всего его энтальпию / тогда скорость течения легко может быть определена по уравнению (2-106). [c.68]

Рассматривая нулевую линию тока и считая, что течение вдоль нее изэнтропическое, принимаем энтропию в критической точке 5д равной ее значению 5г за ударной волной (5 =5г). Энтальпия в этой точке была найдена ранее и равнялась = 7890 ккал1кГ. По значениям 5д и о при помоши I — 5-диаграммы определяем ро=10 кГ см и =8520° К. График на рис. П1-1-5 [21] для данных значений р и Т дает величину ( л р)о= 17,0. Это позволяет вычислить относительные параметры для точки полного торможения [c.497]

Х.12. Из решения задачи Х.9 имеем тепловой поток в окрестности точки торможения (без учета диффузии) <7о=<7(1е=1)о =697 ккалЦм Х У(сек), а из решения задачи Х.10 — тепловой поток с учетом диффузии о=0,751<7(ье=1)о =523 ккал( м -сек). Энтальпия газа в окрестности точки полного торможения о=1г=8,22-10 ж /сек . [c.674]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...