Приближение полос

Этот способ, однако, не всегда приемлем, так как требует затраты большого количества энергии для частого разгона и последующего торможения механизма летучих ножниц. В связи с этим представляют интерес летучие ножницы, которые передний конец полосы отрезают мерной длины не за счёт остановки и последующего запуска двигателя, а за счёт электрической регулировки числа оборотов ножей в период приближения полосы к ножницам [64, 40]. Указанная регулировка осуществляется с помощью двух сельсинов, из которых один связан с валом ножниц, всё время. чувствуя , таким образом, положение ножей, а второй (стационарный) устанавливается под углом, указывающим положение ножей, какое они должны были бы иметь в момент захвата металла валками последней клети. При захвате полосы валками прокатного стана второй сельсин с помощью специального небольшого мотора также начинает вращаться (со скоростью стана). Таким образом, вращаются уже оба сельсина, причём один из них указывает действительное положение ножниц, а второй— положение, при котором ножницы должны были бы находиться. При разности углов эти сельсины через схему управления соответственно замедляют или же, наоборот, ускоряют вращение двигателя ножниц. [c.977]

Преобразование подобия 536, 537 Приближение полос 176, 180, 181, [c.609]

Считая, что разрешение двух близких интерференционных колец наступает при 6т == к/п, где г. — ширина интерференционной полосы (см. рис. 5.55), получим в удовлетворительном приближении для разрешающей силы интерферометра Фабри—Перо [см. (5.68)] [c.323]

К нормалям III класса можно отнести полосы поглощения, которые не удовлетворяют сформулированным выше требованиям, но могут быть использованы для приближенной градуировки призменных спектрометров. [c.147]

Интенсивность линий комбинационного рассеяния света зависит от частоты возбуждающего света. При больших расстояниях по частотам от области электронного поглощения молекул она пропорциональна o , а при приближении к полосе электронного поглощения происходит более быстрый рост интенсивности комбинационного рассеяния света. [c.267]

Следует отметить, что вследствие зависимости 61 (Л ) приближенное равенство 361 62 может выполняться лишь при определенной амплитуде Л . В этом случае полоса деления ограничена областью, в которой меняется мало. [c.269]

Аналогичный смысл имеют Qo и Qa. Рассмотрим М-е приближение метода. Разобьем область интегрирования на N полос, проведя N—1 линий [c.183]

С деформацией сдвига мы встречаемся, когда из шести компонентов главного вектора и главного момента внутренних сил отличны от нуля только поперечные силы Qy или Q . С достаточной степенью приближения деформация сдвига или среза практически может быть получена в случае, когда на рассматриваемый брус с противоположных сторон на весьма близком расстоянии друг от друга действуют две равные силы, перпендикулярные к оси бруса и направленные в противоположные стороны. Примером такого действия сил на брус может быть разрезание ножницами прутьев, полосы и т. п. (рис. 185). Вообще же на практике сдвиг в чистом виде получить трудно, так как обычно деформация сдвига сопровождается другими видами деформаций и чаще всего изгибом. [c.214]

Если все листы соединить между собой (например, сварить или склепать), то получится балка постоянной ширины t и переменной высоты сечения. В рессорах же листы не связаны друг с другом (хомуты, имеющиеся в рессорах, служат для того, чтобы рессора не рассыпалась) и имеют возможность свободно проскальзывать относительно друг друга. Кроме того, приближенно можно считать, что при деформации все полосы получают одинаковую кривизну. Тогда сумма полос, находящихся в рессоре, с точки зрения напряжений и деформаций будет эквивалентна сумме полос, показанных на рис. 293, б, т. е. балке равного сопротивления постоянной высоты и переменной ширины (рис. 293, а). Поэтому для такой рессоры условие прочности (учитывается, что bo = tn) имеет вид [c.326]

Уравнение (1113.4) совершенно подобно изученному в 3.11 уравнению изгиба балки на упругом основании. Граничные условия здесь совершенно очевидны, они те же, что и для балки. Это становится ясным, если рассмотреть выделенную из оболочки полосу, как показано на рис. 12.13.3. Вследствие кривизны полоски действующие с двух сторон усилия Тг дают составляющую, направленную но радиусу, а так как Тг пропорционально прогибу w, то эта полоска находится в тех же условиях, что и балка на упругом основании. Именно так выводится уравнение (12.13.4) в элементарных руководствах. Приближенное решение уравнения (12.13.4) есть W — Wo, оно пригодно тогда, когда первый член (12.13.4) мал по сравнению со вторым, т. е. функция Wo x) заметно изменяется на длине много большей, чем характерная длина [c.422]

В адиабатическом приближении каждое состояние внутреннего движения не искажается при приведении ядра во вращение. Поэтому каждому состоянию внутреннего движения соответствует вращательная полоса (2.35), в которой J = К, К Примером [c.110]

Вычислить критическое значение силы Р (рис. 82), при которой происходит потеря устойчивости плоской формы изгиба полосы для случая шарнирного закрепления концов балки в двух плоскостях. Задачу решить приближенно, выбирая для функции кручения 6 функцию статической деформации балки, имеющей то же закрепление, какое имеет исследуемая полоса в горизонтальной плоскости, и несущей такую же поперечную нагрузку (рис. 83), какая действует в вертикальной плоскости. [c.170]

При Ил — 0,6 инерционный эффект достигает максимума. Влияние коэффициента Пуассона v на динамический коэффициент интенсивности показано на рис, 55.4, Как известно, полученное здесь решение может быть использовано в качестве приближенного решения рассмотренной в п. 1 этого параграфа задачи о трещине в полосе. [c.454]

Под системой осей у О х чертим (рис. 100, б) вторую систему осей и на иен от точки 0 по оси ординат откладываем отрезок О О/, равный уо — значению ординаты, соответствующей заданным начальным условиям S = So при t = U = Q. Начиная от точки Oj, строим кривую, для чего из точки Oj проводим параллельно лучу р1 линию O ll i до пересечения ее в точке 1 с ординатой, отделяющей первую полосу от второй. Из точки I l параллельно [ лучу рП проводим линию l i2 i до пересечения ее с ординатой, отделяющей третью полосу от второй и т. д. Полученная ломаная 0 it 2 . ..,6 i и представит приближенно искомую интегральную кривую. При незначительной ширине полос, на которые разбивают всю площадь между кривой и осью абсцисс, отрезок кривой в пределах одной полосы можно принять за прямую линию. В этом случае верхние основания прямоугольников будут делить соответствующие участки кривой пополам. Такое допущение значительно упрощает графическое построение интегральной кривой, и им довольно широко пользуются на практике. Докажем теперь, что если кривая у = у(х) изображает диаграмму скорости v = v(t), то полученная интегральная кривая в некотором масштабе выражает перемещения S. Из подобия треугольников 0 ikl и р01 имеем [c.69]

На рис. 247 все построения сделаны только для колеса OBD. Те же построения можно повторить для колеса ОВС. Эти построения, чтобы не затемнять чертеж, выпущены. Рассмотренный приближенный метод получения профилей дает результаты тем более точные, чем больше отношение радиуса ОБ сферы к шагу зацепления. Так как высота зубьев очень незначительна по сравнению с радиусом сферы и профили их занимают очень узкую сферическую полосу, то погрешность построения незначительна даже при самых неблагоприятных соотношениях между параметрами колес передачи. Для определения коэффициента перекрытия и наименьшего количества зубьев на малом колесе можно использовать формулы для круглых цилиндрических колес. При этом в указанные формулы следует подставлять числа зубьев и 2 а, соответствующие полной длине начальных окружностей радиусов pi и р2 на развернутых дополнительных конусах, так как они определяют профили зубьев. Выведем формулы для числа зубьев и вспомогательных цилиндрических колес [c.234]

В этом параграфе изучена плоская задача о вдавливании без трения штампа в двухслойную стареющую вязкоупругую полосу. Определение неизвестных под штампом контактных напряжений сведено к решению некоторого интегрального уравнения. Построено приближенное решение задачи. [c.125]

С помощью светофильтров можно получить картину полос в соответствующем приближенно монохроматическом свете. [c.244]

Получаемый в ППУ-5 с помощью светофильтров приближенно монохроматический свет, так же как и белый, не обеспечивает достаточно точное определение оптической разности хода волн, соответствующей полученной картине полос. Поэтому установка ППУ-5 не предназначена для получения точных исходных данных для определения всех компонентов напряженного состояния как в плоской, так и в объемно-напряженной модели. [c.245]

Методы фотоупругости применимы к двух- и трехмерным задачам. Двумерный анализ обоснован, когда напряженное состояние конструкции может быть приближенно представлено как плоское или обобщенное плоское. В таких случаях модель изготавливается из листа прозрачной пластмассы, заведомо обладающей требуемыми фотоупругими свойствами. Модель делается геометрически подобной моделируемому композиту и подвергается нагрузкам, имитирующим действующие на него нагрузки. Нагруженная модель рассматривается в поляризованном по кругу свете, и наблюдаемые интерференционные картины обычно непосредственно указывают области высоких и низких напряжений. Интерференционные полосы одинаковой освещенности представляют собой геометрические места точек равного максимального касательного напряжения. [c.498]

При пользовании экраном просматривают исследуемую поверхность и приближенно определяют высоту неровностей. Относительную величину искривления муаровой полосы, выраженную в долях расстояния между муаровыми полосами, определяют на глаз. [c.120]

С целью уточнения полученного приближенного решения разобьем полосу 1X1 < 1 на три участка -1 4i - Л<Хграничные условия при 1X1 <1, -0 примут вид [c.56]

Таким образом, поправка, вносимая уточнением решения за счет дополнительного разбиения полосы Х <1, У = О на отдельные участки, для рассматриваемого соотношения параметров ki.k незначительна (составляет менее 3 %), и при решении задачи можно ограничиться только первым приближением. [c.57]

Образованию грубых полос скольжения предшествует выход отдельных дислокаций на поверхность металла. С увеличением циклической наработки количество таких дислокаций возрастает и они скопляются вдоль плоскостей скольжения. В тех объемах металла, где достигается высокая их плотность, наблюдается развитие широких полос скольжения и образование усталостной трещины. Значение критической плотности дислокаций, при достижении которой возникают нарушения сплошности металла, пока не удается определить экспериментально. Приближенным методом подсчитано, что оно составляет примерно 5 10 — 10 см-2 [67]. [c.32]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

Если все листы соединить между собой (например, сварить или склепать), то получится балка постоянной ширины i и переменной высоты сечения. В рессорах же листы не связаны друг с другом (хомуты, имеющиеся в рессорах, служат для того, чтобы рессора не рассыпалась) и имеют возможность свободно проскальзывать относительно друг друга. Кроме того, приближенно можно считать, что при деформации все полосы получают одинаковую кривизну. Тогда сумма полос, находящихся в рессоре, с точки зрения напря- [c.306]

Как следует из рис. 5.9, с увеличеиь ем R (при приближении его к единице) интенсивность лшиимумов интерференцгюнпой картины в ирои едшем свете падает, максимумы же становятся более резкими. Следовательно, интерференционная картина при R 1 представляет собой совокупность узких светлых полос па практически темпом фоне. [c.102]

Следовательно, обсуждая применимост . формулы Максвелла в далекой инфракрасной области, где можно пользоваться статическими значениями г., имеет смысл записать показатель преломления в виде (4.23). Ясно, что п этом приближении главную роль играет наличие или отсутствие в спектре данного вещества инфракрасных полос поглошения, так как член часто вносит основной вклад в значение Если сравнивать показатель преломления п, измеренный в видимой области спектра, со статическим значением V г., то у веществ, в спектре которых имеются интенсивные инфракрасные полосы, эти значения неизбежно окажутся совершенно ра,зличными. [c.149]

Такой метод исследования дисперсии паров различных металлов вблизи линий поглощения применялся некоторыми исследователями. Его недостаток состоит в неизбежном ухудшении точности измерений по мере приближения к линии поглощения, где интерференционные полосы очень резко изменяют свое направление и оказываются почти перпендикулярными первоначальному направлению. Заслугой Д.С. Рождественского явля- [c.226]

Если на место одного из точечных источников излучения (см. рис. 1) поместить предмет, размеры которого настолько малы, что в первом приближении он может считат1>ся точечным, то, очевидно, структура интерференционных поверхностей не изменится, изменится лишь контрастность интерференционной картины. Действительно, точечный объект рассеивает свет равномерно во всех направлениях, так, что е1 о можно рассматривать как вторичный источник сферической волны. Если рассматривать голограмму точечного объекта под микроскопом, то можно обнаружить, что она состоит из множества параллельных полос. При замене точечного объекта предметом более сложной формы. эти полосы претерпевают изменения, которые тем значительнее, чем сложнее форма предмета. [c.16]

В первом хметоде, иредложеином Блохом, для построения волновых функций системы электронов в кристалле исходят из функций для отдельных атомов (приближение сильно связанных электронов). Перекрытие волновых функций, соответствующих двум соседним ионам, приводит к тому, что в кристалле дискретные энергетические уровни отдельных атомов размываются в широкие полосы, ширина которых зависит от того, в какой степени перекрываются волновые функции соседних ионов. Так, полосы или зоны, соответствующие внутренним электронам атома, размыты очень слабо, тогда как зоны, соответствующие основным и возбужденным состояниям валентных электронов, имеют такую ширину, что могут даже перекрываться. В случае неперекрывающихся соседних зон между ними имеется зона запрещенных значений энергии. [c.324]

Отметим еще одно важное свойство i ауссовских процессов, которое можно использовать при статистическом анализе нелинейных систем. Плотность распределения вероятности случайного сигнала на выходе любого нелинейного элемента изменяется. Поэтому, если на входе такого элемента действует случайный сигнал с гауссовским законом шютности распределения вероятности, то на выходе сигнал уже не будет гауссовским. Если после нелинейного элемента сигнал поступает в линейное частотно-зависимое звено, у которого полоса пропускания меньше, чем полоса частот сигнала, то сигнал по своим свойствам приблизится к гауссовскому сигналу. Такое приближение тем точнее, 1ем е полоса пропускания линейного звена по отношению к спектру сигнала на выходе нелинейного звена [ 16]. Это свойство случайных сигн шов позволяет упростить анализ и синтез тракта ОЭП при воздействии случайных сигналов. [c.115]

Произвольные формы. Кикукава разработал и применил методы решения задач для отверстий и закруглений заданной произвольной формы ). По этому методу последовательные улучшения начального конформного отображения производятся до тех пор, пока не будет достигнуто адекватное приближение к заданной форме области. Подробные результаты получены для задач о концентрации напряжений в растягиваемой пластинке со следующими возмущающими факторами 1) отверстие ромбовидной формы с круглыми закруглениями по углам, 2) двойной вырез в полосе, причем каждый из вырезов имеет две параллельные прямолинейные стороны, соединенные полуокружностью, что придает вырезу форму буквы U, 3) закругленная в виде че верти окружности галтель в месте перехода пластинки от конечной ширины до ширины бесконечной. Результаты для случая 2) очень близки к результатам Нейбера для двойного гиперболического выреза (см. 64). [c.213]

Приближение диффузии излучения справедливо для оптически толстых сред (большой К0эфс 5ициент поглош,ения) при небольших градиентах температуры. Эти условия не всегда соблюдаются на границах, например твердого тела и вакуума, с температурой абсолютного нуля. Однако и в таких случаях можно использовать приближение ди( х )узии излучения путем введения понятия скачка на границе. Спектр излучения газов полосчатый. Приближение ди( х )узии излучения справедливо для таких полос спектра, которым соответствует оптическая толщина среды, большая 2. [c.421]

Сопоставление результатов измерения шага усталостных бороздок с данными о закономерности формирования блоков усталостных макролиний показало следующее. В районе сформированных линий, расстояние между которыми составляет несколько десятых долей миллиметра, имеет место резкое снижение шага бороздок. Структура самих линий такова, что они по мере приближения к этапу быстрого распространения трещины представляют собой узкую полосу ямок (рис. 12.19). В последующем, при возрастании длины на две-три десятых доли миллиметра, происходит быстрое нарастание шага, так что на общей закономерности изменения шага бороздок эту ситуацию можно рассматривать как естественный разброс измеряемых величин. Тем не менее, именно на интервале длины 10-15 мм существенные колебания измеренных величин шага усталостных бороздок обусловлены резкими сменами величин параметров рельефа излома сразу же за усталостными линиями и внутри самих линий. [c.660]

Теперь вычислим F для полосы, содержащей N рядов волокон. Пусть п-й элемент (п= I, 2, N), структура которого показана на рис. 7, расположен выше оси Xi на расстоянии dn от нее. Макронапряжение в этом элементе при чистом изгибе всей полосы меняется от a, j -Н Ла), наверху элемента до а,, (d ) —AffJj внизу элемента, где r j — макронапряжение а, при x = d , т. е. в центре элемента. Сознавая, что постановка задачи, приводящая к выводу формулы (28), является всего лишь приближенной, мы воздержимся от строгого обоспо-аания этой процедуры. Вместо этого мы произведем суперпозицию двух полей напряжений в элементе (i) постоянное напряжение or i и (ii) линейно меняющееся в пределах Дст р Таким образом, для поля (i) сохраняются обычные эффективные модули, тогда как при описании поля (ii) используется приближение (28). Далее, момент Мп, действующий на этот элемент, дается формулой [c.31]

Измерение высоты неровностей на микроскопе ОРИМ-1 можно производить тремя способами с помощью окулярного микрометра, по отпечаткам с фотопленки и приближенно на экране. Все они сводятся к относительному измерению величины искривления муаровой полосы в долях расстояния между двумя соседними муаровыми полосами. При подготовке прибора к измерению нужно подключить осветитель и электромагнитный вибратор к блоку питания, установить по шкале амперметра вращением находящейся под ним массивной рукоятки силу тока в цепи накала осветительной лампы 6А, поместить на предметный столик исследуемый образец. Рукояткой, находящейся с левой стороны [c.118]

Н5 ю вне угла /р и наклоненную к t под чрезвычайно малым углом в 0,00867" (упражнение 7 в конце главы) таким образом, подвижной конус Пуансо, имеющий чрезвычайно малое отверстие, катится по внутренней поверхности неподвижного конуса, отиерстпе которого несколько превышает 23°,5. Вследствие крайней незначительности ) по сравнению с х, т. е. вследствие медленности переносного движения по сравнению с собственным движением, можно в первом приближении движение земли рассматривать как простое вращение вокруг полярной оси, считая последнюю неподвижной в пространстве так это обыкновенно и делается и действительно, в течение большого числа лет и даже столетий вращение прямой ( вокруг оси р остается почти совершенно незаметным. Но с течением тысячелетий это отклонение становится доступным астрономическим наблюдениям. Так, например, некоторые созвездия, видимые в настоящее время только в южном полушарии, в отдаленные времена (примерно около 3000 лет назад) были видны в средиземной полосе, как это обнаруживают различные места из библейских п гомеровских сказаний. [c.212]

О кинетике развития усталостных трещин в плакированной стали можно-судить по рис. 136. Здесь приведена серия микрофотографий, снятых при 200° С с поверхности нагружаемого образца двухслойной стали СтЗ -f + Х18Н10Т непосредственно в процессе испытания на установке ИМАШ-10-68. При приближении усталостной трещины к межслойной поверхности раздела в вершине трещины образуется зона с повышенной плотностью полос скольжения (рис. 136, а—д). [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...