Скачок — Понятие

Одномерное прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа. Движение внутри скачка уплотнения. Понятие о толщине скачка [c.510]

Заметим, однако, что появление скачков на эпюре Q связано с введением условного понятия о сосредоточенной силе. Как уже говорилось, сосредоточенной силой мы считаем нагрузку, распределенную на небольшой длине. Если загрузить балку такой действительной нагрузкой, то никаких скачков на эпюре Q и переломов на эпюре М не будет (рис. 72). Это замечание относится и к действию сосредоточенного внешнего момента. [c.57]

Естественно, что скачки свойств и их непрерывность, как и большинство других используемых термодинамикой понятий, представляют собой упрощенную, идеализированную картину реальных объектов. Между различными частями гетерогенной [c.12]

Для облегчения и повышения точности расчетов целесообразно несколько расширить понятие скачка (см. п. 10). [c.100]

Эквивалентный скачок. До сих пор мы рассматривали скачок функции возмущения W как мгновенное изменение этой функции в зоне разрывов 1-го рода. Однако в расчетной практике могут встретиться случаи, когда функция возмущения резко изменяется за конечный, хотя и достаточно малый промежуток времени А/. Количественные характеристики, позволяющие считать изменение W резким, а интервал — малым, будут приведены ниже. В этом случае характер поведения системы на самом промежутке s.t, как правило, не представляет большого практического интереса, так как максимальный динамический эффект проявляется уже за пределами этого участка [14, 17, 18]. Учитывая вышеизложенное, представляется целесообразным воспользоваться более широким понятием эквивалентного скачка, включая в него достаточно резкие изменения W. При этом в качестве условия эквивалентности можно принять идентичность динамического последействия за пределами участка А . [c.108]

Введение понятия эквивалентного скачка также облегчает оптимизацию параметров механизмов, поскольку при таком подходе можно легче совместить требования динамического, кинематического и технологического характера. [c.108]

В заключение заметим, что использование понятия эквивалентного скачка нередко целесообразно и при учете динамического эффекта от ошибок заданной функции перемещения, в частности от ошибок на профиле кулачка. [c.114]

Очевидно, что после перехода к нормальным координатам Понятие эквивалентного скачка мОжет быть распространено и на многомассовые модели. При этом определяющая роль в формировании динамического эф4№кта от резкого изменения возмущения при отсутствии жестких ударов принадлежит колебаниям с низшей частотой, которой соответствуют наибольшие значения коэффициента смягчения у. (см. п. 10). [c.123]

Если снова воспользоваться понятием эквивалентного скачка D, введенным в п. 10, можно записать [c.318]

Особенно резкое увеличение потерь наблюдается при возникновении на профилях областей со сверхзвуковыми скоростями, заканчивающихся скачками уплотнений. В связи с этим вводится понятие критического или кризисного числа М. Критическим числом /Икр называется то число М на входе в решетку, при котором потери начинают резко возрастать (см. рис. 9.15). [c.247]

Конечно, эти детали могли быть поняты только после создания квантовой механики (в лучшем случае—в конце 20-х годов). Кроме того, наша удача при объяснении скачка электросопротивления отнюдь не является прямым доказательством того, что Кур-наков наблюдал именно упорядочение, а не какое-нибудь другое превращение. Только дифракционные исследования могли внести окончательную ясность. Первые эксперименты по рентгенографическому наблюдению упорядочения проводились в самом начале 20-х [c.172]

Гетерогенная система — макроскопически неоднородная термодинамическая система, состоящая из различных по физическим свойствам или химическому составу частей (фаз). Смежные фазы гетерогенной системы отделены друг от друга физическими поверхностями раздела, на которых скачком изменяется одно или несколько свойств системы (состав, плотность, кристаллическое строение, электрические и магнитные свойства и др.). Примером гетерогенной системы являются композиционные материалы, в которых компоненты отличны по составу, строению, свойствам. Различие между гетерогенной и гомогенной (однородной) системами не всегда четко выражено. Так, переходную область между гетерогенными механическими смесями (взвесями) и гомогенными (молекулярными) растворами занимают коллоидные растворы, в которых частицы растворенного вещества столь малы, что к ним неприменимо понятие фазы. [c.25]

Иногда вводят понятие частоты атомных скачков [c.145]

В табл. 22 приведены (по Томасу) абсолютные и отнесенные к длине пути свободного пробега значения толщины скачка при Т = 300 К, и = 1/2, к = 1,4, о = 3/4 для различных значений числа Мх. Некоторое количественное отличие от кривой п = 0,5 рис. 255 объясняется разницей между определением понятия толщины скачка у Томаса и по формуле (39). [c.647]

В работе [69] уже отмечалась двойственная природа S — в зависимости от условий ее экспериментального определения оно может быть как критическим (при наличии скачка трещины), так и докритическим (при отсутствии такового). Понятие докритических, критических и закритических механических характеристик введено в работе [261 [c.236]

Совсем иначе ведут себя электроны и другие частицы, когда они движутся внутри атома. Великий датский ученый Нильс Бор в 1913 г. установил, что электрон внутри атома может находиться только в некоторых избранных состояниях движения. Переход электрона из одного разрешенного состояния в другое совершается скачком, без пребывания в промежуточных состояниях. Ясно, что для этого случая нельзя употреблять понятие ускорения. [c.186]

Введение понятия о кванте разрушения как меры минимально возможного скачка трещины, который может быть реализован в данной среде, имеющей кристаллическую решетку, связано с тем, что физически невозможно нарушить сплошность кристаллической решетки на величину менее расстояния, равного одному параметру решетки. Более того, поскольку любая несплошность материала возникает как при нарушении атомных связей в направлении трещины, так и по наружной поверхности при некотором снижении темпа (раскрытие), становится очевидным, что одного межатомного расстояния явно недостаточно для раскрытия трещины в вершине и необратимого нарушения [c.247]

Кумулятивные заряды. Начнем с краткого описания понятия детонации взрывчатых веществ. Представим себе, что в некотором объеме неограниченной упругой среды мгновенно создано большое давление. Тогда по среде побежит ударная волна — поверхность, перед которой среда покоится, а за ней частицы имеют конечную скорость на самой поверхности имеется скачок давления, плотности и скорости. Если при этом в среде не происходит химических реакций, то с удалением от места возмущения все скачки на фронте волны будут падать. Имеется, однако, много веществ (газообразных, жидких и твердых), таких, что при достижении в каком-либо их месте определенного давления в этом месте происходит химическая реакция с большим выделением тепла. Если по такому веществу пустить ударную волну достаточно большой интенсивности, то сразу за волной будет выделяться энергия, которая питает скачок. При этом, как правило, быстро образуется установившийся процесс, при котором на фронте уДарной волны сохраняются величины скачков давления, плотности и скорости, и скорость распространения самой волны также становится постоянной. Вещества, обладающие таким свойством, называются бризантными взрывчатыми веществами, а описанный процесс их превращения — детонацией. [c.258]

Если отрыв потока нежелателен в инженерных приложениях, его условились называть срывом . Напомним, что срывом на крыловом профиле называют отрыв потока, ухудшающий характеристики профиля вследствие резкого возрастания сопротивления и падения подъемной силы. Однако на практике отрыв потока не всегда нежелателен. Например, благодаря взаимодействию отрывного течения, создаваемого иглой, установленной перед тупым телом, при сверхзвуковых скоростях полета с отошедшим головным скачком уплотнения лобовое сопротивление сильно уменьшается. Следовательно, необходимо новое определение понятия срыва как явления в течении, которое приводит к накоплению значительных количеств заторможенной жидкости и часто связано с появлением нестационарности [35]. Нестационарность возникает из-за периодических выплескиваний накопившейся застойной жидкости, а так как возможность вытекания исключена, накопление жидкости продолжается. В трехмерном течении существует компонента скорости, перпендикулярная направлению основного потока. Накопленная жидкость может выплескиваться в этом направлении. Поэтому в несимметричном течении, т. е. в трехмерном течении, срывы встречаются редко. Однако в строго двумерном течении вытекание по нормали к направлению основного потока исключено и возможно накопление значительного количества заторможенной жидкости с периодическим выплескиванием другими словами, возникает срыв. На практике двумерные течения встречаются весьма редко и чаще всего наблюдается осесимметричное течение. В противоположность строгому определению отрыва потока определение срыва следует считать довольно субъективным, так как его существование связано с геометрией поля течения и характеристиками жидкости. [c.46]

Конечно, этот скачок носит условный характер, так как само понятие сосредоточенной силы является условным, введенным лишь, для удобства расчетов. Фактически сила Р распределена по некоторой небольшой части балки, в пределах которой поперечная сила изменяется от значения +Р/2 до —Р/2, т. е. эпюра Q на весьма малом участке в окрестности точки С проходит через нулевое значение (рис. 7.13). При этом не представляется возможным установить закон изменения поперечной силы на этом малом участке, и, условно, совмещая сечения I—/ и II—II, получают на эпюре скачок. [c.231]

В предыдущем примере достаточно подробно был разъяснен вопрос об условности скачков, получающихся на эпюре поперечных сил. Приведенные там рассуждения в полной мере применимы и к настоящему случаю, так как понятие сосредоточенного момента так же условно, как и понятие сосредоточенной силы. [c.232]

Как отмечалось в 16, в литературе известна точка зрения на парадокс Гиббса, согласно которой решение этого парадокса связывается с дискретным различием смешиваемых газов. Парадокс Гиббса сводится к скачку в поведении AS при непрерывном сближении параметров различия газов. Но в реальном физическом мире различие между газами определяется отличием друг от друга их агомов, каким-либо дискретным квантовым числом (зарядом, числом нуклонов и т. д.), которое по самому смыслу понятия дискретности не может изменяться ненрерывно. Предполагая непрерывное изменение различий между газами, мы вступаем в противоречие с законами физики и в результате приходим к парадоксу Гиббса Если перейти к предельному случаю смеси тождественных молекул, то формула (8) не изменяется. Это нелепо, так как при удалении перегородки между газами, состоящими из совершенно одинаковых молекул, не может быть и речи ни о каком процессе диффузии. Следовательно, предельный переход здесь недопустим. Он противоречит атомизму вещества и тому факту, что между различными видами атомов (например, атомами И и Не) нет никакого непрерывного перехода . Таким образом, согласно этой точке зрения, значение Sf, для энтропии после смешения тождественных газов нельзя получить из формулы (4) потому, что незаконен предельный переход поскольку [c.323]

Начиная строить эпюры, мы неизбежно вводим термин участок бруса-, говорим, что на границах участков в определенных случаях получаются скачки на эпюрах, а от определения самого понятия зачастую уклоняемся. Лучше это определение все же дать. Скажем, такое участком будем называть часть бруса, в пределах которой продольная сила либо постоянна, либо изменяется по какому-либо монотонному закону на гранинцах участка функция, описывающая закон изменения продольной силы, претерпевает разрыв. Аналогичное определение следует дать в дальнейшем при построении эпюры напряжений. При изучении кручения и изгиба также потребуются соответствующие определения. [c.63]

Особенность метода характеристик состоит в том, что его реализация связана с широким и непосредственным использованием многих важных понятий и определений газовой динамики, таких, как скачки уплотнения, линии возмущения (волны Маха), одномерные или конические течения, изэнтропические (безвихревые) или неизэнтропические (вихревые) потоки газа. [c.138]

Приближение диффузии излучения справедливо для оптически толстых сред (большой К0эфс 5ициент поглош,ения) при небольших градиентах температуры. Эти условия не всегда соблюдаются на границах, например твердого тела и вакуума, с температурой абсолютного нуля. Однако и в таких случаях можно использовать приближение ди( х )узии излучения путем введения понятия скачка на границе. Спектр излучения газов полосчатый. Приближение ди( х )узии излучения справедливо для таких полос спектра, которым соответствует оптическая толщина среды, большая 2. [c.421]

Ударные силы. До сих пор мы рассматривали лишь такие движения, при которых скорость изменялась иеорарывно как по модулю, так и по направлению. Однако, иногда приходится встречаться с явлениями, когда скорость изменяется скачком. Для того, чтобы и подобные движения подвести под общую механическую схему, мы вводим понятие [c.607]

В инженерной практике понятие вакуум обычно связывают с таким состоянием газа, когда давление ниже атмосферного, с чем имеет дело вакуумная техника. В условиях вакуума многие явления, и в частности, рассматриваемая нами теплопроводность газов, сущест-. венно зависят от соотношения между средней длиной свободного пробега молекул газа Л и линейными размерами 6 газонаполненного объема, т. е. от критерия Кнуд-сена Кп = Л/б. Чем больше величина Кп, тем более неточными становятся расчеты теплопроводности по закону Фурье, поскольку начинает сказываться прерывистое молекулярное строение газа (дискретность среды) и, в частности, скачок температуры на границе твердого тела и газа, а классические законы теплообмена, и в том числе закон Фурье, построены на допущении непрерывности (континуальности) среды. [c.152]

Подход М. Ю, Бальшина позволяет вскрыть принципиальные закономерности механизма прессования дисперсных систем, однако остаются неясными физические основы некоторых исходных понятий, методы последовательного теоретического вычисления ряда величин, в частности показателя степени Ь. При непрерывном уплотнении этот показатель не должен изменяться скачками и принимать фиксированные значения 1 или 0. В [83] оговаривается возможность сосуществования двух стадий. Вопрос о том, как подходить в этом случае к расчезу результирующего общего состояния системы, остается открытым. [c.56]

Согласно закону Фурье последнее эквивалентно заданию производной от температуры по направлению нормали к поверхности обтекаемого тела или канала. В такого рода граничных условиях заложено предположение об отсутствии скачка температур между обтекаемой стенкой и прилипающими частицами газа. Эти граничные условия хорошо подтверждаются опытными исследованиями в неразреженных газах (точнее, при малой по сравнению с размерами обтекаемых тел или каналов величине длины свободного пробега молекул). В случае же разреженных и особенно сильно разреженных газов указанные граничные условия теряют свой смысл. В разреженных газах наряду со скольжением газа образуется скачок температур, который, так же как и скорость скольжения, можно принять пропорциональным температурному перепаду в газе вблизи стенки. В сильно разреженных газах понятие температуры (так же как и скорости) нуждается в некотором уточнении, которое дается в кинетической теории газов. [c.639]

Догадайся Сирс, что теория Герца применима к закругленным концам, в то время как теория Сен-Венана применима только вдали от произвольно выбранной точки у поверхности удара, эти закругленные концы подсказали бы ему возможность перехода от мгновенного скачка давления при ударе к постепенному его возрастанию. Корреляция между экспериментальными результатами и полуэмпи-рической теорией имела своим, достойным сожаления, следствием создание впечатления, что возникновение и распространение в цилиндрических стержнях волн в результате продольного удара уже хорошо поняты. В связи с этой корреляцией Сирс напомнил, что [c.421]

Следующий шаг был сделан в конце 50-х годов, когда в теорию надежности конструкций был в явном виде введен фактор времени. Постепенно приобрела признание точка зрения, что отказы и предельные состояния конструкций следует трактовать как выбросы некоторых случайных процессов v (t) из допустимых областей Q. К этому времени были созданы основы системной теории надежности, так что возникла необходимость в согласовании основных понятий, терминологии и обозначений. Развиваемая в настоящее время параметри-ская теория надежности, в сущности, представляет собой попытку ввести в расчеты надежности больших систем анализ физико-меха-нических явлений, приводящих к отказам. При этом вероятность безотказной работы Р (t) становится функционалом некоторого случайного процесса v (t), который характеризует изменения параметров системы во времени. Таким образом, два различных подхода к расчетам на надежность пересекаются (см. рис. 2.4). [c.35]

Для понимания процессов, происходящих й течениях с околозвуковыми скоростями, важное значение имела работа А. А. Никольского и Г. И. Та-ганова (1946) Авторы расширили понятие монотонности, введенное Хрис-тиановичем в 1941 г., и установили закон монотонного изменения угла наклона вектора скорости вдоль линии перехода, который в значительной мере определял характер потока в местной сверхзвуковой области, возможность или невозможность совместного существования до- и сверхзвукового потоков без изменения потенциальности течения. Закон монотонности стал средством выяснения причины разрушения потенциального потока с местной сверхзвуковой зоной. Оказалось, что к разрушению потенциального потока и появ-334 лению скачка уплотнения может привести незначительная деформация обтекаемого контура. Авторы вывели критерий разрушения потенциального течения около фиксированного контура, дали способ определения числа М потока на бесконечности, при котором впервые в некоторой точке выполняется критерий разрушения (число М разрушения) и затем появляется волновое сопротивление тела. [c.334]

Скачкообразные изменения ординат эпюры N носят условный характер, так как условно и само понятие сосредоточенная сила . Фактически внешняя сила распределена по нёкоторой небольшой части длины бруса в пределах этой части значение N изменяется (например, в зоне приложения силы от значения -[-Р до —Р) по некоторому закону, установить который не представляется возможным. Неизвестный криволинейный переходной участок эпюры заменяют условным скачком . [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...