Интенсивность излучения монохроматического, определение

Анализ переноса излучения усложняется тем обстоятельством, что распространение излучения в каждой точке среды не может быть представлено одним вектором как в случае переноса тепла за счет теплопроводности. Для характеристики излучения, падающего в данную точку, необходимо знать излучение со всех направлений, так как потоки излучения со всех направлений не зависят друг от друга. Поэтому для описания количества энергии излучения, переносимого в данном направлении в единицу времени, часто используется фундаментальная величина, называемая спектральной монохроматической) интенсивностью излучения. Для определения этой величины рассмотрим элементарную площадку dA вокруг точки пространства с координатой г, характеризуемую единичным вектором п в направлении нормали (фиг. 1.6). Пусть dE — количество энергии излучения в интервале частот между v и v + dv, распространяющегося внутри бесконечно малого телесного угла rfQ в направле- [c.23]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Ранее уже говорилось, что когда тепловой луч встречает на своем пути твердое тело, то он частично поглощается, частично же отражается. Когда такой луч встречает на своем пути слой газа, способного к поглощению луча с данной длиной волны, то этот луч частично поглощается, частично же проходит через толщу слоя и выходит с другой стороны слоя с интенсивностью, меньшей, чем при входе. Ввиду селективного характера спектра газов здесь может идти речь только об интенсивности лучей с определенной длиной волны, которую мы будем обозначать (монохроматические излучение и поглощение). [c.262]

Здесь /ох — спектральная интенсивность излучения или интенсивность монохроматического излучения. По определению [c.328]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Константа Са может быть определена различными способами путем измерений излучения или по значениям атомных постоянных. Существует три радиационных метода определения константы С2. 1) измерение постоянной Стефана — Больцмана о 2) измерение длины волны с максимальной энергией из кривой спектрального распределения энергии при данной температуре и 3) измерение оптическим пирометром отношения интенсивностей монохроматического излучения при двух температурах. Два первых метода трудно осуществить, так как в первом случае необходимо измерять абсолютные значения интенсивности излучения, а во втором — определять положение довольно плоского [c.19]

Зависимость интенсивности излучения определенной длины волны от температуры, лежащая в основе методов монохроматической пи- [c.216]

Ранее неоднократно отмечалось, что свет, излучаемый атомами, не является строго монохроматическим и состоит из спектральных составляющих, которые расположены в некотором интервале частот, имеющем определенную конечную ширину (см. 158). Все изложенное в настоящем параграфе относилось к так называемой интегральной интенсивности спектральной линии, т. е. к сумме всех ее монохроматических составляющих. Если применяется спектральный аппарат достаточно высокой разрешающей силы, то можно измерить и спектральную плотность излучения внутри линии, или, как говорят, контур спектральной линии. [c.737]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

Качественный молекулярный анализ по спектрам комбинационного рассеяния обладает большой избирательностью по сравнению с химическим анализом. С его помощью можно надежно различать очень близкие по строению молекулы, например поворотные изомеры, что невозможно сделать методами химического анализа. Вместе с тем метод комбинационного рассеяния не очень чувствителен к определению малых примесей из-за слабой интенсивности комбинационных линий. Эти линии могут частично или полностью маскироваться люминесценцией исследуемого вещества или примесей, а также сплошным фоном источника возбуждающего света, что ведет к снижению точности анализа. Для анализа необходимо выбирать наиболее интенсивные линии комбинационного рассеяния исследуемого вещества, а для возбуждения спектра рассеяния — достаточно мощный источник света с монохроматическим излучением. [c.117]

К пламенам со сплошным спектром применим обычный метод определения цветовой температуры по отношению измеренных интенсивностей спектра для двух длин волн. Если монохроматические коэффициенты черноты излучения для этих длин волн равны, то цветовая температура пламени равна его действительной температуре. Однако для сильно светящихся пламен такое равенство не всегда выполняется. Излучение массы взвешенных в газе частиц сопровождается рассеянием на них лучистой энергии. В результате монохроматический коэффициент поглощения светящихся пламен а при термическом характере излучения и его монохроматический коэффициент черноты излучения е убывают с длиной волны спектра = Ед/А,п. Показа- [c.423]

Разложение колебаний волнового поля на гармонические составляющие отнюдь не является математической абстракцией, а соответствует самой сути происходящих в волновом поле физических процессов. Впервые эксперимент по разложению излучения видимого белого света в спектр был осуществлен Исааком Ньютоном в 1666 г. (мемуар Новая теория света и цветов ). Общая схема эксперимента Ньютона приведена на рис. 8. Излучение белого света S, характеризующееся определенной формой колебаний волнового поля, падает на стеклянную призму Р. Призма обладает дисперсией, т. е. по-разному преломляет различные монохроматические составляющие. В результате белое излучение раскладывается в веер цветных лучей Si, s , S3, которые соответствуют монохроматическим составляющим с различным длинами волн А,ь А,2, Яз... Эти лучи распространяются по различным направлениям, образуя светящуюся модель спектра излучения источника 5. В нижней части рисунка изображен построенный на основе этих данных математический спектр, г. е. графическая зависимость распределения интенсивности монохроматических составляющих / от длины волны А,. [c.22]

Оптические параметрические генераторы наряду с лазерами на красителях являются наиболее важными источниками перестраиваемых по частоте ультракоротких световых импульсов. Под параметрическим усилением и генерацией понимают нарастание интенсивности или генерацию двух световых волн с частотами 0)2 и соз в определенной среде, облучаемой сильной световой волной, называемой волной накачки, с частотой соь Параметрическое взаимодействие следует рассматривать как процесс, обратный процессу смешения частот. Если исходное излучение является монохроматическим, то частоты усиливаемых и генерируемых волн со2 и соз связаны с частотой исходной волны oi соотношением [c.286]

Измерялись интегральные интенсивности и щирины дифракционных максимумов на рентгеновском дифрактометре в монохроматическом Си—2Г излучении. Среднеквадратичная ошибка каждого измерения не превышала 5 % — для интегральной интенсивности максимумов и 10 % — для интегральной ширины. Среднеквадратичная ошибка в определении объемной доли /3-фазы составила не более 7 % и уменьшалась с ее ростом. Минимально обнаружимое содержание /3-фазы — 2%. Точность в определении размера области когерентного рассеяния d и величины микродеформации е не ниже 25 %. [c.165]

Существует и другое определение канделы как интенсивности света в данном направлении от источника, испускающего монохроматическое излучение частоты 54010 2 Гц, энергетическая интенсивность которого в этом направлении составляет 1/683 Вт на стерадиан. [c.201]

В предыдущем параграфе рассмотрена интенсивность монохроматического излучения тел. Для технических расчетов чаще требуется значение полной энергии излучения. Возьмем на фиг. 15. 3 элементарный участок спектра йХ при некоторой определенной температуре (800° К) тогда площадь /ох будет соответствовать количеству энергии монохроматического излучения. [c.330]

Все вышеприведенные понятия и определения (лучистый поток, интенсивность лучеиспускания и объемная плотность энергии излучения) относятся как к общему спектру излучения (всей совокупности электромагнитных волн), так и к отдельным предельно узким его частям, или интервалам длин волн, т. е. к так называемому монохроматическому излучению. Для последнего вводятся индексы % или V Е , 1г,% 11% или Еу 1/ . [c.385]

Относительный вклад каждой из этих причин зависит от конструктивных особенностей прибора. Но любой реальный прибор, регистрируя монохроматическое излучение, дает некоторый контур конечной ширины, описываемый функцией (К). Эта функция определяется свойствами спектрального прибора и называется аппаратной функцией или инструментальным контуром. Каждой длине волны Я, в приборе соответствуют некоторый угол отклонения ф и определенная точка X фокальной плоскости камерного объектива. Поэтому инструментальный контур можно записать также в виде /(ф) или (х). Эта функция дает распределение интенсивности в фокальной плоскости прибора, создаваемое монохроматическим источником. [c.316]

На контур спектральной линии влияют также величина апертуры и аберрации объектива коллиматора, угловое увеличение призмы, наклон щели относительно преломляющего ребра призмы или штрихов дифракционной решетки, высота щели, величина апертуры и аберрации осветительной системы и другие факторы. Влияние прибора на контур спектральной линии принято характеризовать его аппаратной функцией А (х), которая выражает распределение лучистого потока в фокальной плоскости объектива камеры или выходного коллиматора при освещении щели монохроматическим излучением определенной длины волны X (частоты v). Если истинное распределение интенсивности по контуру спектральной линии равно (р (х), то наблюдаемое распределение составляет [c.382]

Следовательно зная величину этой константы для данного фильтра, можно определить любую Tg, измерив Ti, т. е. кажущуюся темп-ру. Для точных лабораторных изме-рений пользуются вращающимися секторными дисками с известным прорезом и следовательно с определенной поглощающей способностью. В технических пирометрах помещаются дымчатые стекла тем большей густоты, чем выше требуется измерение °. В действительности величина Л не остается постоянной, но имеет некоторый ход, что,, в соединении с невозможностью иметь на практике строго монохроматические красные стекла, вызывает необходимость при более точных измерениях определять т. н. эффективную длину волны, т. е. такую, при к-рой в определенном Г-ном интервале отношение интенсивностей света в этой длине волны равно отношению энергий излучения. Ее находят из выражения [c.228]

I Л (со) 1 do) для излучения, выходящего из решетки под углом . Теперь дифрагированное излучение, распространяющееся от решетки в определенном направлении, состоит не из одной монохроматической волны, как было в случае неограниченной решетки, а непрерывно распределено по спектру частот. Главные максимумы в этом распределении приходятся на частоты, при которых знаменатель в выражении (50.4) обращается в нуль, т. е. сох/2 = тл. Это приводит к соотношению (50.2). Главные максимумы не появятся, если F (ю) = О, т. е. когда в падающем импульсе, не представлено излучение соответствующей частоты. Ближайший минимум в распределении интенсивности по частотам приходится на частоту, определяемую условием сот/2 = Nmx + я, так как при такой частоте числитель в с х)рмуле (50.4) обращается в нуль. Величина [c.329]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Критерий (6.1) написан для случая монохроматического излучения и одного неподвижного атома. В реальном случае ансамбля атомов, характеризуемого определенной температурой, и квазимонохроматического излучения в правой части стоит максимальная из нескольких ширин, характеризующих ансамбль и излучение. Так, помимо приведенной ширины резонанса Vni E) в правой части (6.1) надо принять во внимание приведенную для Ж -фотонного процесса ширину спектра Ашк Ашк> — л/К Аси для гауссового спектрального распределения излучения с шириной спектра Аси), доилеровскую ширину Гd для мишени в виде газа (пара) или атомарного пучка, а также учесть пространственно-временную неоднородность распределения интенсивности излучения. Таким образом, реальный критерий (6.1) в каждом конкретном случае имеет различный вид. [c.140]

Мы проанализируем здесь возможность определения величины С (г) по измерениям дисперсии пульсаций логарифма интенсивности излучения распространяющейся монохроматической оптической волны при дистанционном зондировании турбулентной атмосферы светом от звезды с борта космического аппарата, основываясь на фундаментальных принципах теории распространения электромагнитных волн в турбулизованной атмосфере (Обухов, 1953 Татарский, 1967 Гурвич, 1968 Рытое и др., 1978). Мы будем опираться на эти работы при использовании результатов расчета флуктуаций амплитуды (и фазы) плоской монохроматической волны на основе решения волнового уравнения методом малых и плавных возмущений (МПВ). [c.294]

Метод прогонки. Этот метод применяется не к интегральному, а к дифференциальному уравнению переноса. Значительная трудность при его решении создается тем обстоятельством, что задаются не начальные, а граничные условия, так что надо решать не задачу Коши, а краевую задачу, что всегда сложнее. После дискретизации дифференциального уравнения по глубине, углам и частотам получающееся разностное уравнение решается сначала от верхней границы в сторону возрастающих глубин, а затем обратным ходом. Однако в первом случае не известна интенсивность излучения, идущего вверх, а во втором — вниз. Поэтому при прямом проходе находится решение не с определенным граничным значением интенсивности выходящего излучения, а рассчитываются обратные матрицы на случай как бы произвольных ее значений, причем заданных для всех значений углов. Затем решение выбирается так, чтобы удовлетворить условию на нижней границе [45]. После этого вычисляется интенсивность восходящего излучения. В теории переноса такая процедура, которая применяется для расчета как рассеяния в линии, так и при монохроматическом рассеянии, носит название метода Фотрие. [c.201]

Впервые этот вопрос был достаточно подробно проанализирован в [19, 20] впоследствии, после накопления большого числа разнообразных фактов, подтверждающих выводы [19, 20], они были о бобщены в [22]. Суть второй гипотезы, сформулированной на основе проведенного анализа, вкратце заключается в следующем. Наблюдаемые закономерности действия на живые организмы монохроматических электромагнитных излучений миллиметрового диапазона волн нетепловой интенсивности объясняются тем, что, проникая в организм, эти излучения на определенных (резонансных) частотах трансформируются в информационные сигналы, осуществляюи ие управление и регулирование восстановительными или приспособительными процессами в организме . [c.15]

Многофотонное возбуждение молекул требует очень мощного излучения (10 МВт/см и более) и стало возможным только после создания лазеров. Монохроматичность лазерного света позволяет также до известной степени управлять фотохимическими реакциями. Дело в том, что для протекания многих реакций важно возбудить какую-то определенную степень свободы молекулы или небольщую их группу. При нагревании в силу закона равного распределения энергии возбуждаются все степени свободы. В противоположность этому, освещение монохроматическим светом позволяет воздействовать на ту степень свободы, которая активна в смысле интересующей нас химической реакции. Таким способом удается, например, осуществлять реакции, которые при общем нагревании не возникают из-за наличия других реакций, обладающих меньшей энергией активации. Изменением интенсивности облучения реагирующей смеси можно контролировать скорость протекания химических процессов и т. п. [c.669]

Рис. 8. Эксперимент Ньютона по разложению белого света в спектр. Излучение белого света S, характе1 изующееся определенной формой колебаний волнового поля, падает на призму Р, которая разлагает это излучение в спектр-веер лучей s,, S2, з, , соответствующих монохроматическим составляющим с длинами волн ки I2, кз- В нижней части рисунка спектр изображен графически в виде зависимости интенсивности монохроматических составляющих I от длины волны X

Когда диффузный прозрачный объект освещается лазером, т. е. источником, создающим излучение, когерентное в пространстве и во времени, контраст спекл-структуры в изображении объекта максимален. Если же диффузный объект освещается источником, излучение которого обладает временной когерентностью, но в пространстве когерентно лишь частично, то контраст спекл-структуры уменьшается. В этом случае контраст спекл-структуры сильно зависит от шероховатости диффузной поверхности и появляется возможность определения шероховатости по контрасту спекл-структуры. Схема опыта приведена на рис. 138. Конденсор С проецирует изображение монохроматического источника S на малое отверстие Т, помещенное в фокусе объектива L. Сформированный пучок освещает диффузный прозрачный объект G, например матовое стекло. Два объектива 0 и Ог формируют изображение объекта О на чувствительной поверхности фотоприемника R. Перед фотоириемником R помещается экран с отверстием, диаметр которого меньше диаметра пятен спекл-структуры. Диафрагма Р, помещенная в фокальной плоскости объектива Оь позволяет изменять диаметр пятен спекл-структуры на поверхности фотоприемника (экране). Перемещая фотоприемник в плоскости изображения G, можно определить профиль интенсивности спекл-структуры. [c.137]

Пз сказанного выше следует, что прп определении критерия разрешения необходимо задать число разрешаемых монохроматических линий и их интенсивность, аппаратную функцию спектрального прибора, приемник излучения (его чувствительность и шумовые характеристики) и метод регистрации спектра. Поэтому на практике, главным образом прп сопоставлении разрешающей способности различных спектральных приборов, обычно исполь-з шт критерий разрешения по существованию минимума, или провала, в центре результирующего распределения, образованного наложением только аппаратных функции от двух линий с близкими длинами волн одинаковой интенспвностп, без учета свойств приемника (пли считают приемник одинаковым для всех приборов и обладающим более высоким разрешенпем, чем спектральный прпбор). [c.45]

Совмещая (Х1П-14а) и (Х111-21), получим формулу для определения интенсивности монохроматического излучения данной частоты абсолютно черного тела [c.326]

До сих пор предполагалось, что па интерферометр надает строго монохроматический свет. Но каждая спектральная линия имеет определенное распределение интенсивности, обусловленпсю затуханием при излучении, температурой источника света (эффект Доплера) и эффектами электрических или магнитных полей, включая и междуатомные поля. [c.197]

Фотоэлектрические приемники также характеризуются довольно резко выраженной спектральной кривой абсолютной чувствительности. В этом случае величина спектральной чувствительности определяет тот фототок, который возникает в цепи фотоэлемент — гальванометр при падении иа светочувствительную поверхность элемента потока лучистой энергии данной длины волны мощностью 1 вт. Поэтому абсолютная спектральная чувствительность фотоэлементов должна измеряться в микроамперах на ватт падающего монохроматического излучения. Одна1 о в силу сложности таких измерений, требующих энергетических оценок лучистого потока, чатце всего измеряют относительную спектральную чувствительность, а вместо абсолютной чувствительности определяют для каждого фотоэлемента только его интегральную чувствительность. Оценивают ее по общей величине фототока, возникающего в цепи при воздействии на фотоэлемент белого света определенной интенсивности. При этом лучистый поток определяют пе в энергетических единицах, а в светотехнических единицах светового потока — люменах, и стандартизуют источник света. В качестве такого стандартного источника света л СССР принята 100-ваттная газонолная лампа накаливания МЭЛЗ с вольфрамовой питью, цветовая температура которой прп нормальном режиме накала лампы составляет 2848° К. Все значения интегральной чувствительности фотоэлектрических приемников относятся к указанной температуре источника. [c.285]

Гетерохромное фотометрирование. Этот способ позволяет решать задачу измерения относительных интенсивностей спектральных линий, находящихся в различных областях спектральной чувствительности фотоэмульсий. Для этой цели необходимо знать кривую спектральной чувствительности данной фотоэмульсии. Под спектральной чувствительностью понимается, величина, обратная экспозиции Я монохроматического излучения, выраженной в эргах и приходящейся на 1 см поверхности эмульсии, которая необходима для получения плотности почернения, на единицу превышающей плотность вуали. Для определения отношения /1//г спектр исследуемого образца фотографируется через девятиступенчатый ослабитель, определяются отношения /1 и /г поочередно к энергиям тех же длин волн и Ег соответственно, которые вызывают почернение 0 = над вуалью и которые могут быть сняты с кривых спектральной чувствительности тогда можно определить [c.488]

ЦВЕТНОЕ ЗРЕНИЕ — в субъективном смысле — это способность испытывать цветовые ощущения. Объективно Ц. з. противопоставляется зрению монохроматическому (одноцветному) при отсутствии Ц. з. все излучения можно расположить в один ряд но признаку светлее — темнее при наличии Ц. з. это невозможно. Точнее, Ц. з. отсутствует, если излучения различного спектрального состава могут быть сделаны визуально неразличными при надлежащем подборе их интенсивности. Если существуют излучения, для к-рых это невозможно, то Ц. з. имеется. Это определение применимо в равной мере к любым системам, реагирующим на свет, — живым или искусственным. Так, в одноцветной фотографии то же самое почернение в точности может быть создано излучениями различного спектрального состава, если соответственно подобрать их интенсивность (энергию излучения, отнесенную к ед. площади). На цветной фотографии, наоборот, нек-рые (напр., зеленые и красные) излучения нри любой интенсивности будут давать различный результат. [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...