Частоты смешение

В закрученном потоке могут существовать значительные градиенты осевой составляющей скорости. В вихревой трубе такое состояние движения имеет наиболее ярко выраженный характер вследствие наличия интенсивного противотока. С этой точки зрения приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, втекающую в поток с несколько отличной плотностью, и, естественно, ожидать эффекты, которые наблюдаются в слое смешения такой струи [18]. Как показано в работе [20], в слое смешения развиваются когерентные вихревые структуры с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Так, в частности, при движении вниз по потоку расстояние между соседними вихрями увеличивается, что приводит к уменьшению частоты их обнаружения. Очевидно, в этом случае должна иметь место связь таких структур с высокочастотной неустойчивостью в вихревых трубах. [c.117]

Когерентность таких КВС связана с тем, что они рождаются строго периодически в области соплового ввода, где уровень осевых скоростей наиболее высок. Поскольку в противоточной вихревой трубе на фанице раздела свободного и вынужденного вихрей имеется разрыв осевой составляющей скорости и соответственно производная dV dr максимальна, то именно там и происходит сворачивание соприкасающихся слоев газа в спиралевидные жгуты, опоясывающие вынужденный вихрь и вращающиеся вместе с ним. Вихревые жгуты могут образовываться в несколько рядов (по радиусу) и по мере движения вдоль вихревой трубы попарно сливаться. При этом будет происходить их укрупнение и соответственно уменьшение частоты появления. Именно это и подтвердили опыты [109, 245]. Аналогичная ситуация наблюдалась и в слое смешения струй [216]. [c.124]

Триод-гептод — комбинированная лампа, применяется для преобразования частоты и состоит из триода, используемого в схеме гетеродина, и гептода, служащего для смешения частот [9]. [c.159]

Явление генерации кратных, суммарных и разностных гармоник имеет практическое применение. В лазерной технике удвоение частоты излучения или смешение излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра, позволяет плавно перестраивать частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет собой преобразование инфракрасного излучения в видимое. Так, смешение излучений с Я,1 = 4 мкм и [c.307]

Частота ГСВ изменяется по линейному или по логарифмическому закону. Логарифмический закон развертки обеспечивается применением линейно-логарифмических преобразователей или выбором пластины конденсаторов специальной формы в генераторе переменной частоты. Последний способ применим только в генераторах, построенных на смешении частот синусоидальных сигналов. Для возбуждающего сигнала, частота которого должна изменяться по специальному закону, применяют внешние управляющие и программные устройства. [c.296]

Влияние вибраций на точность и работоспособность средств измерений может носить скрытый и явный характер. Под действием вибраций изменяется внешнее трение в кинематических парах измерительных механизмов, внутреннее трение — в упругих элементах, деформируются звенья приборов и преобразователей, что может привести к изменению юстировки, погрешности преобразования измерительной информации. Примером такого влияния служит эффект Максвелла [68] смешения центров движения масс (см. с. 117), а также изменение частоты и [c.123]

Шз (Од и т. п.) совпадает с частотой соответствующего разрешённого правилами отбора перехода в исследуемой системе. Для получения сигнала достаточно большой интенсивности используют явление синхронной генерации сигнала смешения, когда одновременно с условиями (1) или (2) выполняются условия фазового синхронизма для волновых векторов Ц., к , кз, кз взаимодействующих волн [c.308]

Амплитуда сигнальной волны чувствительна к выполнению на каждом из этапов каскадного процесса условий фазового синхронизма (3).. Следовательно, интенсивность сигнала смешения (напр., с частотой Мс = 0) — соа + со.т) является ф-цией не только частот накачки о>з и их линейных комбинаций [c.309]

При возбуждении в С. стоячих волн точки С. имеют разные амплитуды смешений, но движутся синхронно, прогибы всех точек одновременно достигают своих макс. и мин. значений. Произвольное возмущение закреплённой С. может быть представлено в виде суммы её собств. гармонии, колебаний с частотами и амплитудами смещений А . Наибольшая энергия колебаний приходится на осн, частоту oi, а с увеличением номера п энергия собств. колебаний падает и становится тем меньше, чем больше номер частоты. Соответственно струна излучает звук, характеризуемый осн. тоном и обертонами. Последние создают тональную окраску звука — тембр. Полная энергия колебания струны IV определяется энергиями отд. собств. колебаний и равна [c.10]

Двухстадийное смешение проводят в двух резиносмесителях. Наиболее эффективно применение на первой стадии скоростных резиносмесителей с частотой вращения роторов от 40 до 80 об/мин, а на второй — от 20 до 40 об/мин. [c.128]

Излагаются результаты акустического возбуждения высокоскоростных (околозвуковых) турбулентных струй при очень высоких уровнях гармонического возбуждения. И здесь обнаруживается упомянутый выше эффект интенсификации смешения при низких частотах возбуждения при высоких частотах эффект ослабления перемешивания здесь не реализуется. Рассмотрены последствия акустического возбуждения турбулентных струй изменение модового состава турбулентных пульсаций, локализация мест спаривания когерентных структур. Анализируются механизмы акустического возбуждения струи. [c.9]

В заключение рассмотрено влияние спутного потока на интенсификацию смешения при низкочастотном акустическом возбуждении струи, а также акустическое возбуждение неизотермических затопленных газовых струй. Излагаются также различные способы повышения эффективности акустического возбуждения турбулентных струй поперечное акустическое возбуждение струи двумя излучателями, расположенными по обе стороны струи, на одинаковой частоте в фазе и противофазе многочастотное акустическое возбуждение струи на основной частоте и ее субгармониках при специально подобранном сдвиге фаз возбуждение струи звуком высших азимутальных мод акустическое возбуждение струи при нарушении гармоничности воздействующего сигнала. [c.9]

Обращают на себя внимание два обстоятельства. На первом графике коэффициент корреляции в слое смешения вблизи сопла проходит через нулевое значение четырежды, прежде чем корреляция на оси струи первый раз изменяет знак. Расстояние между двумя нулями коэффициента характеризует продольный масштаб периодических вихрей. На втором графике представлены коэффициенты в узких полосах частот (фильтры с постоянной полосой пропускания / = 10 Гц). Из рис. 1.6,д следует, что периодичность течения при St = 0,48 проявляется в гораздо большей степени, чем при меньших (St = 0,20) и больших (St = 1,2) частотах при начальных уровнях турбулентности о = 0,5 и 5% и 10%. Об этом же свидетельствует и изменение максимальных значений пространственно- временной корреляции скоростей на оси струи в узких полосах частот (рис. 1.6,6). [c.17]

Хотя взаимодействие вихревых колец в пределах начального участка является чисто нелинейным процессом, их характерная частота была определена в рамках линейной теории устойчивости в приближении локальной параллельности [1.44], в которой учтено влияние конечной толщины слоя смешения ближе к концу начального участка или, точнее, влияние поперечной кривизны слоя смешения. Было получено, что в конце начального участка St 0,35, что согласуется с данными эксперимента. [c.24]

Перейдем теперь к рассмотрению возможных механизмов реализации эффекта ослабления перемешивания при высокочастотном периодическом возбуждении. Применительно к начальному ламинарному пограничному слою известно, что максимальное воздействие периодических возмущений на неустойчивый слой смешения наблюдается в диапазоне частот, соответствующем максимальным инкрементам роста возмущений вблизи кромки сопла [2.69]. Согласно линейной теории устойчивости [2.53], максимум инкремента достигается при Stg = 0,017. [c.80]

Несколько иное объяснение рассматриваемого эффекта, одинаково пригодное для начальных ламинарного и турбулентного пограничных слоев, дано в [2.33]. Оно сводится к тому, что при высокочастотном возбуждении в слое смешения вблизи сопла x/d < 1,5) генерируются последовательно расположенные кольцевые вихри, расстояние между которыми определяется частотой возбуждения и скоростью истечения, о приводит к тому, что в указанной области слоя смешения под действием высокочастотного звука происходит подавление роста низкочастотных возмущений, дающих основной вклад в энергию турбулентности. Эксперименты при низком начальном уровне турбулентности подтверждает этот вывод инкременты низкочастотных возмущений, соответствующие числам Струхаля Stj, = 1,3-2,5, уменьшаются при x/d < 1. Следовательно, генерируемая звуком мелкомасштабная модуляция завихренности вдоль слоя сдвига приводит к подавлению роста низкочастотных возмущений и стабилизации сдвигового [c.81]

Стремление повысить эффективность акустического возбуждения турбулентных струй привело к попыткам воздействовать на струю несколькими акустическими сигналами разных частот. В случаях, когда эти частоты выбраны произвольно, такое воздействие по существу эквивалентно изменению спектрального состава акустических возмущений, воздействующих на слой смешения в выходном сечении сопла, что эквивалентно нарушению гармоничности акустического сигнала. Попытка такого двухчастотного возбуждения струи [2.67] показала, что при этом удается несколько [c.89]

Гораздо более эффективным представляется многочастотное (в простейшем случае - двухчастотное) возбуждение струи или слоя смешения на кратных частотах (на фундаментальной частоте и ее субгармониках) при [c.91]

Таким образом, регулирование эффекта субгармонического резонанса может быть использовано для управления спариванием вихрей и, как следствие, турбулентным смешением [2.45,2.55,2.58] за счет выбора параметров управления - числа Струхаля, отношения частот (1 /2,1 /4,1 /8), амплитуд сигналов и, наконец, сдвига их фаз. [c.93]

В другом методе уравнение (4.2.1) решается в спектральном представлении [16, 24]. В этом спектральном методе ФСМ рассматривается как четырехфотонный процесс [16], в котором из двух фотонов на частоте накачки образуются два фотона один на частоте, смешенной в коротковолновую область, а другой-в длинноволновую. Осциллирующая структура ФСМ-спектра обусловлена требованиями фазового синхронизма (см. разд. 10.1). Вообще говоря, уравнение, описывающее эволюцию спектральных компонент, следует ре- [c.89]

Частично вырожденное четырехволновое смешение ( oi =012) приводит к переносу энергии из волны накачки в две волны с частотами, смешенными от частоты накачки oi в стоксову и антистоксову области на величину П ., даваемую выражением (10.1.10). Если в световод вводится только излучение накачки и выполняется условие согласования фаз, то генерация стоксовой и антистоксовой волн с частотами СО3 и может инициироваться шумами подобно тому, как это происходит при ВКР и ВРМБ. С другой стороны, если в световод вместе с накачкой вводится слабый сигнал частоты oj, то он усиливается, причем одновременно генерируется новая волна частоты СО4. Этот процесс называют параметрическим усилением. В данном разделе выводится выражение для параметрического усиления. причем рассматривается нелинейное взаимодействие четырех волн. Рассматривается общий случай ( oi Ф oj). [c.284]

В сх. () три сателлита устанойлены в водиле И. При вращении водила они прижимаются к поверхности корпуса 10. Вращение водила обусловливает колебания с низкой частотой. Вращение сателлитов вокруг своих осей приводит к возникновению колебаний с высокой частотой, смешенных но фазе. [c.45]

Нелинейной поляризацией объясняют возникновение таких эффектов, как генерация гармоник, смешение частот, самовоздействие и кроссвзаимодействие эл.-магн. волн, вынужденное рассеяние света, нелинейное поглощение, эл.-оптич. и ыагн.-оптич. эффекты и т. д. (подробнее см. Нелинейные восприимчивости и Нелинейная оптика ) к, Н. Црабович, [c.306]

Т. к. эти ширины могут быть сделаны предельно малыми, спектральная разрешающая способность О приборов, используемых в этом методе (типичные значения О — и/До) 10 —10 ), на несколько порядков выше, чем для традиц. спектральных приборов или фурье-спектрометров (для них С 10 —10 ). При этом область дисперсии для нелинейных спектрометров может быть аномально велика, она определяется шириной области перестройки частоты одного или нескольких перестраиваемых лазеров накачки и может занимать значит, часть видимого спектра. При сочетании спектроскопии четырёхволнового смешения с Н. с. насыщения удаётся исключить доплеровское ушире-ние. Пространств, разрешение методов смешения частот определяется размерами области перекрытия всех взаимодействующих пучков. [c.308]

В нецентросимметричных кристаллах процесс четырёхволновой спектроскопии является интерференцией прямого (собственно эффекта четырёхволновой спектроскопии с участием кубич. нелинейной восприимчивости) и каскадного (два последоват. процесса трёхволновой спектроскопии с участием нелинейной восприимчивости 2-го порядка) процессов. Последний процесс идёт с генерацией на первом этапе эл.-магн. волны промежуточной частоты, напр. разностной Шр = = с — 0)2 (её волновой вектор кр на рис. 6), а на втором — сигнальной волны путём смешения одной из [c.309]

Прыжковая проводимость в переменном электрическом поле связана со смешением носителей лишь на конечные расстояния. Поэтому при частоте поля iu > а проводимость определяется не бесконечным кластером, а переходами электронов между парами конечных кластеров, состоящих из доноров, связанных сопротивлениями с < (<о) S 1п(У ,/ш). При больших частотах, когда разница 1,. — (о ) становится ае мала по сравнению с проводимость определяется поглощением энергии в изолиров. парах локализованных состояний. При относительно малых частотах и высоких темп-рах, когда Аш кТ, основным механизмом поглощения являются релаксац. потери, а при Асо > кТ — резонансное (бесфононное) поглощение фотонов. [c.171]

Тракт вещательного Т. имеет отд. тракты передачи изображения и звукового сопровождения. На рис. 4 приведена упрощённая структурная схема передающей части монохромной системы вещательного Т. Сигнал изображения от передающей трубки предварительно усиливается непосредственно в телекамере, затем в промежуточном и линейном усилителях осуществляется обработка сигнала (противошумовая. апертурная и -у-коррекция, восстановление постоянной составляюшсй), а также формируется полный телесигнал. В микшерно-коммутирующем устройстве осуществляются формирование программы, выбор передающей камеры (или видеомагнитофона), смешение (вытеснение) изображений. С выхода линейного усилителя видеосигнал поступает в центр, аппаратную и да.1се на радиопередатчик. Сигнал звукового сопровождения в вещательном Т. России передаётся на несушей, расположенной выше несущей изображения на 6,5 МГц и модулированной по частоте. [c.57]

Эффекты типа Ф. э. возможны и при многофотонном возбуждении квантовых переходов, когда определ. комбинация частот падающих импульсов совпадает с частотой соответствующего квантового перехода. В этом случае, однако, формирующийся макроскопич. эхо-откяик среды может оказаться неизлучающим вследствие правил отбора (см. Многофптонные процессы, Многофотоннос поглощение). Для его наблюдения можно использовать дополнительное (пробное) излучение, в поле к-рого эхо-отклик вовлекается в процесс параметрич. смешения частот. [c.355]

Излагаются результаты экспериментального исследования управления аэродинамическими и акустическими характеристиками дозвуковых и сверхзвуковых турбулентных струй путем воздействия на них акустических возмущений различных интенсивности и частоты. Исследованы когерентные структуры в дозвуковых турбулентных струях и их восприимчивость к воздействию гармонических акустических возмущений. Исследованы гене-ращ1я и подавление турбулентности в дозвуковых струях при низкочастотном/высокочастотном акустическом возбуждении дозвуковых струй и, соответственно, увеличение/уменьшение широкополосного шума таких струй. Рассмотрены активные и пассивные методы управления характеристиками сверхзвуковых неизобарических струй. Анализируются методы математического моделирования дозвуковых турбулентных струй с точки зрения их способности описать влияние периодического возбуждения на интенсификацию/ослабление турбулентного смешения при низкочастотном/высокочастотном возбуждении. [c.2]

В 1967 году Е.В.Власовым и А.С.Гиневским было установлено, что слабое акустическое возбуждение дозвуковой турбулентной струи позволяет в достаточно широких пределах управлять интенсивностью турбулентного смешения. Оказалось, что в зависимости от частоты акустического воздействия могут быть реализованы два эффекта интенсификация турбулентного смешения в струе при низкочастотном акустическом воздействии и ослабление турбулентного смешения при высокочастотном акустическом возбуждении, частота которого на порядок превышает частоту низкочастотного облучения. В 1979 году в Государственном реестре открытий СССР бьшо зарегистрировано открьггие № 212 "Явление акустического ослабления турбулентности в дозвуковых струях с приоритетом от 31 марта 1967 года (авторы - Е.В.Власов и А.С.Гиневский). [c.6]

Рассмотрим изменение модового состава турбулентных пульсаций в начальном участке турбулентной струи при ее акустическом возбуждении. На рис. 2.34 представлены зависимости азимутальной корреляции продольных пульсаций скорости RuuW на внутренней границе слоя смешения x/d = 3, rfd = 0,24) струи при ее продольном акустическом облучении с безразмерными частотами St = 0,32 и 3,7 и в отсутствие возбуждения (Stj, = 0). Здесь же справа представим модовое разложение для указанных чисел Струхаля. Видно, что низкочастотное воздействие приводит к заметному усилению нулевой моды и ослаблению всех остальных мод. Высокочастотное воздействие, наоборот, приводит к некоторому снижению вклада нулевой моды и соответствующему увеличению вклада первой моды и мод более высокого порядка [2.15]. [c.77]

При возбуждении слоя смешения на частоте, соответствующей этому числу Stfl, замедляется нарастание субгармонических возмущений, так как при этом увеличивается отношение амплитуды основной гармоники к амплитуде субгармонических возмущений, что приводит к сужению области [c.80]

Рассмотрим примеры реализации такого воздействия на слой смешения. Так, в [2.45] исследовано двухчастотное возбуждение слоя смешения, образующегося за пластиной с ламинарным пограничным слоем (формпа-раметр на задней кромке Я = 2,59). Слой смешения облучался на двух частотах - на основной частоте / и ее субгармонике //2 [c.93]

Аналогичные результаты, иллюстрирующие важную роль сдвига фаз при двухчастотных и трехчастотных акустическом возбуждении слоя смешения струи на основной частоте и ее субгармониках в пределах x/d = [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...