Цветовая температура и методы ее определения

Среди оптических методов определения температуры поверхности наиболее распространенными являются яркостный и цветовой методы. Эти методы хорошо разработаны [Л. 11-15—11-19] и успешно применяются для измерений температуры образцов теплозащитных материалов в электродуговых установках [Л. 11-13]. [c.330]

При проведении испытаний теплозащитных материалов применяются как фотографический, так и фотоэлектрический варианты яркостного и цветового методов определения температуры поверхности, которые дополняют друг друга. [c.333]

Для определения цветовой температуры можно воспользоваться методом отношения яркостей. Если для двух определенных длин волн и отношение спектральных яркостей излучения пламени равно такому же отношению соответствуюш их спектральных яркостей абсолютно черного тела, то говорят, что в этом случае температура абсолютно черного тела является цветовой температурой пламени. [c.230]

В промышленной и лабораторной практике наибольшее распространение получили методы измерения температуры тел с помош,ью оптических яркостных и цветовых пирометров, а также метод обраш,ения спектральных линий. Использование этих методов для определения истинной температуры светящегося пламени было рассмотрено в главе пятой. Там же были изложены основные определения яркостной и цветовой температур, а также температуры обращения. [c.259]

При заданной температуре каждое тело обладает вполне определенным распределением яркости по длинам волн. Поэтому по форме кривой спектрального распределения излучения тела можно судить о его температуре. На этом принципе основан метод определения цветовой температуры тела Тр по отношению яркостей излучения тела при двух длинах волн [c.261]

В главе пятой был рассмотрен метод определения цветовой температуры тела Тр по двум яркостным температу- [c.262]

К пламенам со сплошным спектром применим обычный метод определения цветовой температуры по отношению измеренных интенсивностей спектра для двух длин волн. Если монохроматические коэффициенты черноты излучения для этих длин волн равны, то цветовая температура пламени равна его действительной температуре. Однако для сильно светящихся пламен такое равенство не всегда выполняется. Излучение массы взвешенных в газе частиц сопровождается рассеянием на них лучистой энергии. В результате монохроматический коэффициент поглощения светящихся пламен а при термическом характере излучения и его монохроматический коэффициент черноты излучения е убывают с длиной волны спектра = Ед/А,п. Показа- [c.423]

Цветовая температура и методы ее определения 311 [c.311]

ЦВЕТОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА И МЕТОДЫ ЕЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ [c.311]

Очевидно, чТо при такой форме зависимости излучения от длины волны цветовая температура пламени несколько выше его истинной температуры. Введение поправки на уменьшение коэфициента черноты пламени с ростом длины волны непосредственно к цветовой температуре невозможно, так как с увеличением плотности и толщины пламени коэфициент черноты приближается к единице и цветовая температура приближается к истинной Температуре. Осуществить введение поправки на изменение возможно при измерении не цветовой температуры непосредственно, а двух яркостных температур в лучах двух длин волн, что позволяет рассчитать температуру пламени при условии отдельного определения (приближенного) константы а в уравнении для степени черноты. Однако внесение поправок методом измерения двух яркостных температур не представляется надежным и может дать существенную остаточную погрешность, не говоря о зна чительном усложнении измерения. [c.368]

В первом из методов, который можно назвать методом спектров сравнения, в качестве эталонного источника обычно используют (черное тело при определенной абсолютной температуре или серый излучатель , например вольфрамовую лампу накаливания, при определенной цветовой температуре. При известной цветовой температуре распределение энергии в спектре лампы накаливания описывается формулой Планка или упрощенной формулой Вина (см. гл. 4). Такого рода источники легко подобрать для видимой области спектра и ближайшей части ультрафиолета. [c.426]

При условии, что излучательная способность и характеристики приборов не зависят от длины волны или эта зависимость известна, метод двух цветов оказывается очень удобным. Чтобы проверить достоверность предположений о лучеиспускательной способности и константе А, можно провести третье измерение при другой длине волны. При допущении, что лучеиспускательная способность не меняется с длиной волны, получаются цветовые температуры [76]. Вместе с повышением чувствительности метода при увеличении промежутка между двумя длинами волн, на которых проводятся измерения, увеличиваются также и трудности, связанные с изменением лучеиспускательной способности и характеристик прибора. Поэтому практически используется не слишком широкий интервал длин волн. Вообще говоря, требуется также отдельная градуировка для определения разрешающей способности прибора. [c.360]

Существует много методов экспериментального определения температур [И]. Рассмотрим лишь те, которые используют при сварке. Один из простейших методов состоит в использовании индикаторов температуры, например, термокрасок или термокарандашей. Некоторые термокраски меняют цвет непрерывно (в диапазоне 400...700 К) и позволяют наблюдать положение изотермических линий. Другие краски резко меняют свой цвет при определенной температуре и сохраняют его в дальнейшем. Существуют краски для диапазона температур 300... 1800 К с од-H0-, двух-, трех- и четырехкратным изменением цвета при различных температурах. Термокарандаши изготовляют для диапазона 340...950 К с градацией в 50...80 К. Нанося различными термокарандашами риски, как мелом, можно быстро определить распределение температур по изменению цвета, например зеленого в коричневый, голубого в бежевый и т. д. С их помощью можно определить размеры зоны, нагретой до определенной температуры, момент времени, при котором достигается заданная температура. Этот метод удобен также для определения температуры подогрева перед сваркой. Точность измерения составляет несколько кельвин. Подробные сведения о цветовых индикаторах температуры, основанных на различных химических и физических явлениях, можно найти в работе [1]. [c.203]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

Температура канала разряда. Непрерывный спектр излучения искрового канала пробоя в конденсированных диэлектриках в совокупности с непрозрачностью канала в видимом диапазоне длин волн ограничивают экспериментальные возможности определения температуры. Практически эксперимент позволяет определить либо яркостную, либо цветовую эффективную температуру канала как неравномерно нагретого тела. Наиболее корректным для измерений яркостной температуры представляется метод сравнения с определением температуры по (1.14) для к, равного коэффициенту поглощения оптического слоя исследуемого источника к = для АЧТ). [c.46]

Для измерения температуры твердых и жидких тел, излучающих сплошной спектр, в оптической иирометрии применяют метод суммарной радиации, яркостный и цветовой методы. Определение температуры этими. методами обычно проводится с помощью оптических приборов, называемых пирометрами. Рассмотрим коротко эти методы. [c.147]

Если оптический пирометр с исчезающей питью дополнить вторым светофильтром (синим или зеленым), то открывается возможность измерения так называемой цветовой температуры излучающего тела [Л. 125]. Сущность этого метода определения цветовой температуры, называемого также методом красио-синего отношения, сводится к следующему. [c.44]

Длины волн X] и У-2 обычно выбираются в красной и синеп или красной и зеленой областях спектра. Этот способ определения цветовой температуры называется методом красно-синего отношения. [c.312]

Все три вышеприведенных определения могут быть положены в основу различных методов шмерения цветовой температуры. Многочисленные работы по измерению цветовой температуры различных тел отмечают в большинстве случаев хорошее совпадение результатов, полученных на основе различных определений [44]. [c.312]

Практическое определение цветовой температуры осуществляется обычно либо методом визуального уравнивания цветов, либо методом красно-синего отнощения. Определение цветовой тем пературы методом уравнивания цвета может быть произведено с помощью фотометра. При этом цвет тела, температура которого измеряется, сравнивается с цветом источника, предварительно градуированного по черному телу. Этот метод прост по техническому осуществлению и сравнительно широко применяется для измерения температуры источников малых размеров Существенный недостаток этого метода состоит в том, что нуль-прибором является глаз наблюдателя. Поэтому результаты измерения находятся в прямой вавиоимости от способности глаза различать цвета и измерение не может быть произведено достаточно быстро. При этом исключается возможность осуществить автоматическую запись и регулирование температуры. [c.315]

Метод спектрофотометрических градиентов представляет собой уточнение грубого метода определения цветовой температуры по цветовому показателю, но он основан на том же предположении, что излучение звезд есть излучение с абсолютно черной однородной поверхности. Поэтому не вызывает удивления тот факт, что данные для 4250 А согласуются с соответствующими результатами, приведенными в табл. 1. Более высо- [c.390]

Основными экспериментальными данными, с которыми сравниваются результаты расчета, являются скорость детонации О, давление р и температура Т в точке Чепмена-Жуге. Существующими экспериментальными методами О определяется с высокой точностью, обычно не хуже 1%. Точность определения давления несколько ниже и составляет примерно 5%, отчасти из-за неопределенности вьщеле-ния точки Чепмена—Жуге. Подробно этот вопрос рассматривается в [23]. Задача измерения температуры детонации, как и температуры ударного сжатия ВВ, потребовала разработки специальной экспериментальной техники. В работах [166,167] для этой цели применялись 2-х и 4-х цветовой пирометры. Достаточно многочисленные и хорощо согласующиеся между собой данные различных авторов пол)П1ены лишь для нитрометана [166—170]. [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...