Потери на неоднородность потока

Потери на неоднородность потока 5—7 [c.48]

Определим коэффициент усиления среды. Пусть стационарный световой поток распространяется в среде в направлении оси 2. Пренебрежем вкладом спонтанного излучения в увеличение интенсивности пучка, а также исключим из рассмотрения потери излучения, вызванные рассеянием на неоднородностях, поглощением посторонними примесями и т. п. Тогда на основании закона сохранения энергии получим [c.288]

Для поперечного сечения закрученного потока характерно неоднородное поле скоростей и давлений. С учетом этого для потери энергии в потоке или для ее составляющих на основе уравнения Бернулли можно записать [c.132]

Недостатки радиометрического метода дефектоскопии связаны со спецификой регистрации потока излучения, несущего информацию о наличии дефектов. Электрический сигнал, обрабатываемый в канале регистрации, пропорционален потоку, проинтегрированному по площади коллимационного окна. Размеры коллимационного окна, как правило, больше размеров дефекта, и существуют оптимальные их соотношения, нарушение которых приводит к потере чувствительности. Изменения потока, обусловленные локальными неоднородностями материала изделия, составляют незначительную часть регистрируемого потока, что ограничивает чувствительность метода. Изменения толщины на всей площади коллимационного окна дает сопутствующий сигнал значительно больший по величине, чем полезный. Для контроля всего изделия приходит-, ся проводить сканирование, что снижает производительность. При этом нельзя увеличить площадь коллимационного окна без потери производительности. [c.165]

При сверхзвуковых режимах отклонение потока в косом срезе приводит к росту интегрального угла выхода пара oi и неоднородности распределения углов по шагу решетки. По сравнению с дозвуковым режимом и углы выхода капель аг увеличиваются. Отличие углов выхода пара в двухфазном потоке от значения Для перегретого пара достигает 40, что связано с увеличением потерь На [c.143]

Важную роль в работе осевого компрессора имеют осевые зазоры Asj и As2 между рабочими и направляющими лопатками. Большая неоднородность поля скоростей в закромочном следе (коэффициент неоднородности поля скоростей s = АСа/Са доходит до 30. .. 40 %) существенно ухудшает обтекание профилей последующей решетки (особенно на больших углах атаки). При малых осевых зазорах, когда неоднородность потока велика, обтекание профилей при переменных углах атаки вызывает дополнительные потери. Изменение КПД ступени при увеличении осевого зазора обусловливается благоприятным влиянием выравнивания потока, отрицательным действием сил трения на граничных поверхностях в зазоре и изменением утечек. В зависи- [c.65]

На некотором отдалении за решеткой неоднородность поля потока определяется в основном турбулентными кромочными следами. В турбомашине неподвижные решетки чередуются с вращающимися, поэтому вращающаяся решетка движется в неоднородном поле, т. е. обтекается в относительном движении периодически пульсирующим потоком. Определение неоднородности потока необходимо для оценки 1) аэродинамических сил, возбуждающих колебания лопаток 2) дополнительных потерь энер- [c.239]

Рис. 2.18. К расчету потерь удельного импульса из-за неоднородности потока на срезе сопла а - распределение компонентов на срезе сопла б - теоретическая зависимость от Ж

Потери на смешение. В случае неоднородности потока по скорости (по числу М) и статическому давлению в сечении перед прямым скачком суммарные потери давления составляются из потерь в ударной волне и потерь на смешение. В табл. 2.2 приведены расчетные данные потерь на смешение и суммарных потерь, полученные для случая линейного изменения числа М в сечении перед скачком от Ма до Мв [2]. [c.73]

Хотя это и выходит за рамки предмета данной книги, следует упомянуть, что влияние неравномерности потока на входе в решетку наиболее трудно поддается расчету по теориям нестационарного течения. Описание нелинейных явлений, например, таких, как динамический срыв, его интенсивность и развитие, зависят от совершенства моделирования гистерезиса потерь и неоднородностей во всех трех измерениях. Разработан метод для оценки прохождения зависящего от времени периодического возмущения полного давления через высоконагруженную решетку профилей [8.145]. [c.251]

Воздушные потоки вызывают шум (свист) в приемнике, который может сильно мешать передаче сигналов. Существует еще значительное количество факторов, способствующих потерям ультразвуковой энергии и, следовательно, сокращающих дальность передачи сигналов. Этими факторами являются рассеяние энергии на неоднородностях атмосферы, образование теней и отражений и т. п. Большинство из них возникает в результате природных условий, что ведет к некоторым ограничениям, которые нельзя компенсировать приборами. [c.149]

При движении пульпы по трубам потери напора обусловлены особенностями движения твердых частиц — перемещаются ли они по дну или движутся во взвешенном состоянии. Взвешивание твердых частиц в неоднородной жидкости происходит из-за образования вследствие турбулентности взвешивающей силы при обтекании твердых частиц потоком. Подъемная сила зависит от скорости движения пульпы (транспортирующей способности потока). Когда эта сила больше гидравлической крупности наибольшей из твердых частиц, находящихся в потоке, то все твердые частицы будут транспортироваться во взвешенном состоянии. Наименьшую скорость потока, при которой частицы взвеси еще не выпадают на дно, называют критической скоростью или скоростью витания — Ов. Для безнапорного гидротранспорта ее находят из выражения [c.131]

В результате исследования было установлено, что хотя скорость общей коррозии (по потере массы) с ростом скорости потока до 0,6 м/с возрастала на порядок, значение ее [0,06 г/(м Ч)] было небольшим и не могло служить причиной наблюдаемых ускоренных разрушений сварных соединений, поскольку термодеформационный цикл сварки, оказывая теплофизическое воздействие на металл, определял различие физико-механического состояния и связанные с ним локальные различия в коррозионном и электрохимическом поведении металла в различных зонах сварного соединения. Неоднородность физико-механического состояния зон сварного соединения (неравномерное распределение остаточных макро- и микронапряжений, химического состава, различия в структуре) увеличивала механохимическую неоднородность и служила причиной возникновения коррозионно-механических разрушений. [c.237]

На скорость коррозии оказывают влияние внутренние и внешние факторы. К внутренним факторам относятся химический состав и структура материала, состояние его поверхности, наличие напряжений и др., причем с увеличением неоднородности состава и структуры наблюдается возрастание скорости коррозии. К внешним факторам относятся вид и состав окружающей среды и условия, при которых протекают физико-химические процессы (температура, давление, скорость потока агрессивной среды и др.). В промышленной атмосфере, по данным многих исследований, скорость коррозии используемых материалов составляет в среднем 575 г/м в год. Ежегодные потери, например, США от коррозии оцениваются более чем в 100 млрд долл. [c.111]

По сравнению с единичным крыловым профилем задача о расчете профильного сопротивления решетки усложняется тем, что пограничные слои, сходящие с отдельных профилей в решетке, на некотором расстоянии вниз по потоку смыкаются (рис. 248), образуя движение, не подчиняющееся уравнениям пограничного слоя. Обозначим это сечение индексом 2 без знака оо и предположим, что неоднородность поля скоростей в этом сечении следа за решеткой мала. Тогда легко показать ), что потеря напора может быть выражена формулой [c.625]

Баланс энергии в турбулентном следе за воздухозаборником с тупым центральным телом был исследован Роузом [80] на основе рассмотрения экспериментальных данных и главных членов уравнений количества движения и энергии для осредненного и вторичного движения. Явления возбуждения и диссипации турбулентности в турбулентных следах этих типов, как и ожидалось, очень сложные, тем не менее можно утверждать, что основная зона возбуждения турбулентности находится между завихренным ядром и основным потоком. Кроме того, можно определить диссипацию анергии даже в зонах неоднородной анизотропной турбулентности с помощью одной лишь производной скорости вместо девяти производных, входящих в обобщенную диссипативную функцию. Потери энергии в основном потоке почти исключительно связаны с возбуждением турбулентности [80]. [c.123]

Еще один метод создания неравномерного поля скоростей, при котором перед винтом не устанавливается модель корпуса судна, состоит в использовании системы с переменным проходным сечением выше по потоку. Например, решетка с ячейками, имеющими различную относительную величину проходных сечений (и следовательно, сопротивлений), расположенная перед соплом в сечении с низкой скоростью, создает переменное распределение скорости в рабочей части. Такая система довольно сложна. Более того, она не воспроизводит существенную трехмерность течения за корпусом судна. Гидравлические потери в трубе с такой системой регулирования значительно выше, чем в обычной трубе для испытания винтов. Основной недостаток всех этих методов состоит в том, что независимо от получаемых условий на входе в конечном результате течение на выходе из рабочей части в сильной степени неоднородное. Это затрудняет торможение потока в диффузоре и увеличивает вероятность возникновения неустойчивого течения, вызываемого пульсациями давления и скорости. Положение усугубляется также нестационарностью кавитационных течений. [c.586]

Возвращаясь к распространению упругих волн в металлах, следует к потерям, вызванным явлениями гистерезиса и рассеяния на кристаллических зернах, вообще говоря, добавить поглощение, которое может возникнуть за счет тепловых процессов, носящих релаксационный характер. Так как по размерам и форме кристаллики резко отличаются друг от друга и отличаются ориентации их кристаллографических осей, при одинаковых звуковых давлениях, оказываемых волной, испытываемая каждым отдельным кристалликом деформация неоднородна — в разных частях кристаллика деформация имеет разные величину и направление. При деформациях сжатия кристаллик нагревается, причем разные кристаллики будут нагреваться по-разному, и температура между отдельными кристалликами будет различная. Благодаря теплопроводности будут возникать местные тепловые потоки через границы кристалликов. Так же как в рассмотренном нами выше случае с изгибными колебаниями пластинки, здесь будет иметь место релаксационный процесс. Коэффициент поглощения будет зависеть от частоты и будет максимальным, когда период волны совпадает со временем, необходимым для выравнивания температуры в объеме кристаллического зерна, т. е. с временем релаксации. Это же условие можно выразить как равенство длины температурной волны (см. стр. 321) и среднего размера кристаллика ). [c.484]

В то же время весь расход энергии сосредоточен в интервале диссипации, отделенном от энергетического интервала инерционным интервалом волновых чисел (см. рис. 6). Следовательно, практически вся расходуемая мощность е без сколько-нибудь существенных потерь передается через инерционный интервал от энергетического к вязкому интервалу. Процесс передачи энергии по спектру от малых волновых чисел к большим, т. е. от крупномасштабных неоднородностей (вихрей) к малым, можно наглядно представить себе как дробление вихрей. Если число Рейнольдса исходного потока велико, то он теряет устойчивость и при этом образуются вихри с размерами порядка размеров исходного потока о. Число Рейнольдса, характеризующее движение этих вихрей, уже меньше, чем число Рейнольдса исходного потока, но все еще достаточно велико, так что и возникшие вихри также являются неустойчивыми и дробятся на более мелкие. В процессе такого дробления энергия от крупного распавшегося вихря переходит к более мелким, т. е. переходит от малых волновых чисел к большим. [c.75]

Сконденсированная компонента из Л о атомов будет течь с нулевой вязкостью до тех пор, пока поток не создаст в сверхтекучей жидкости возбуждения, т. е. до тех пор, пока хотя бы один из атомов не перейдет с основной орбитали на возбужденную. Такие переходы могут обусловливаться столкновениями атомов гелия с неоднородностями стенок трубки, через которую эти атомы проходят. Если подобные переходы возникают, то они приводят к потерям энергии и импульса у движущейся жидкости, и поток начинает испытывать сопротивление. [c.239]

На рис. 10.52 приведена экспериментальная зависимость Mimax от FrIFi, построенная по данным испытания решеток при различных углах атаки ). Там же нанесена подобная зависимость для изоэнтропического течения, построенная в предположении постоянства по ширине канала всех параметров потока в его узком сечении. Разница между этими двумя зависимостями и выражает собой влияние всех неучитываемых факторов. Под влиянием потерь и неоднородности потока в горле запирание решетки наблюдается и в том случае, когда ширина сечения потока, поступаюп его в данный межлопаточный канал, на 30 % превосходит ширину его самого узкого сечения. [c.73]

Среди С. 2-го рода выделяют группу т. и. ж с с т к и х С. Для них характерно большое кол-во дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и Др.), к-рые возникают благодаря спец, техиологии изготовления. В жёстких С. движение магн. потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный гистерезис. В этих материалах сильные сверхпроводящие токи (плотностью до 10 — 10 А/см ) могут протекать вплоть до полей, близких к верхнему критич. полю при любой ориентации тока и магн. поля. В идеальном С. 2-го рода, полностью лишённом дефектов (к этому состоянию можно приблизиться в результате длительного отжига сплава), при любой ориентации поля и тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магн. потока уже при Н > Нс,- Такие С, 2-го рода наз. мягкими. Значение обычно во много раз меньше Нс,. Поэтому именно жёсткие С., у к-рых электрич. сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения техн, приложений. Их применяют для изготовления обмоток сверхпроводящих магнитов и др. целей. Существ, недостатком жёстких С. является их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволок или лент. Особенно это относится к классич. соединениям с самыми высокими значениями Тс и Я,, типа Л зСа, КЬз8п, РЬМо За. Изготовление сверхпроводящих магн, систем из этих материалов — сложная технол. задача. [c.441]

Импульсная теория следующим образом определяет коэффициент индуктивной мощности для идеального несущего винта на висении Ср1 = сТ1л/2.У реального несущего винта имеются и другие затраты мощности, в частности профильные потери, которые обусловлены сопротивлением лопастей, вращающихся в вязкой жидкости. Имеются также дополнительные индуктивные потери, которые связаны с неоднородностью потока, протекающего через реальный, неоптимально спроектированный несущий винт. Закручивание потока в следе, вызываемое крутящим моментом, является еще одной причиной потерь мощности, хотя у вертолетов эти потери обычно малы. Наконец, несущему винту на висении -присущи концевые потери, возникающие в результате дискретности и периодичности возмущений в следе, которые обусловлены тем, что число лопастей конечно. Затраты мощности, потребляемой несущим винтом на висении, приблизительно распределены следующим образом (в i%) [c.48]

Ускорение пучка осуществляется системой многоэлектронных линз. Потери ионов, обусловленные существованием объемного электрического заряда, создают дополнительные проблемы и при конструировании систем формирования ионных пучков высокой интенсивности. Чаще всего в таких установках применяют двух- и трехэлектродные линзы для создания одно- и двухзазорного ускорения [125]. В сильноточных установках ионного легирования широко используют магнитные квадрупольные линзы, способные компенсировать расширение пучка под действием пространственного заряда. Для обработки больших площадей необходимо либо расфокусировать пучок, либо обеспечить его сканирование. Расфокусировка приводит к неоднородности потока, и на практике чаще используют сканирование пучка. Разработаны различные системы сканирования электростатическое, электромагнитное, механическое сканирование, комбинированные системы. Если к монохроматичности пучка не предъявляется жестких требований, то эффективное сканирование в электромагнитном поле можно обеспечить, модулируя по энергии вытягиваемый из источника пучок ионов [109]. В связи с упоминавшимся пространственным зарядом в сильноточных установках для сканирования часто применяют механические системы пучок ионов неподвижен или сканирует лишь в одной плоскости, а равномерность облучения обеспечивается перемещением обрабатываемой детали. [c.87]

Например, наблюдения на некоторых оросительных каналах Предкавказья показали [4], что фильтрационные потери из них (формирующиеся, как правило, при свободной фильтрации) характеризуются скоростями фильтрации 0,02—0,2 м ут (при среднем значении 0,1 м/сут) при слабовыраженной зависимости от проницаемости подстилающих пород. Такая ситуация объясняется влиянием заиливания канала глинистыми наносами слоем до 0,2—0,3 м, имеющим коэффициент фильтрации порядка 0,01 м/сут. Заметим, что структура потока в слабопроницаемом слое может быть значительно нарушена при неоднородном строении этого слоя, причем наиболее существенное влияние на деформации потока оказывает наличие относительно водоупорных прослоев [9]. [c.93]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

Но в реальных фильтрах мы имеем дело с неоднородными загрузками, фракции которых хотя и перемешаны друг с дру-гОхМ, но так, что средний диаметр зерен каждого горизонтального слоя постепенно увеличивается от слоя к слою в направлении от поверхности загрузки к ее основанию в результате гидравлической сортировки зерен при промывке в восходящем потоке воды. Так как потеря напора возрастает в основном в первых по направлению движения воды слоях загрузки, то все величины в правой части уравнения (12.40) должны быть отнесены к диаметру зерен загрузки, при которой вычисленный прирост потери напора для однородной загрузки будет равен потери напора для данной неоднородной загрузки. Для этого используют предложение В. П. Криштула, согласно которому потеря напора в неоднородной загрузке с эквивалентным диаметром равна потере напора в однородной загрузке с таким же диаметром, помноженной на квадрат коэффициента неоднород ности. Последний определяется отношением эквивалентного диаметра к среднему диаметру зерен первого по движению воды слоя загрузки с толщиной, равной 20% полной высоты загрузки d2o. Таким образом, [c.248]

Рост гранул при этом происходит за счет кристаллизации мелких частиц расплава на поверхности растущих гранул. Такой способ гранулирования по сравнению с башенным позволяет повысить удельную производительность гранулятора в несколько раз. Однако продукт получается неоднородным по размерам. Кроме того, мелкие частицы продукта выносятся из аппарата потоком ожижающего агента, что обусловливает его потери и необходимость установки мощных пылеулавливающих устройств. [c.532]

Как уже указывалось (с.м. 1.3), не весь поток пзлучеппя, вошедший в коллиматор, концентрпруется в спектре (в фокальной плоскости ка.мерпого объектива) — часть его теряется при прохождении через оптическую систему спектрального прибора. Эти потери обусловлены отражением от поверхностей линз фокусирующей оптпки п поверхностей призм, а также поглощением в материале, пз которого они изготовлены. Кроме того, могут быть потери, обусловленные рассеянием света на различного рода оптических неоднородностях, например на ныли, находящейся на поверхностях оптических деталей, [c.173]

Этот поток перпендикулярен направлению неоднородности темие-ратуры, а поэтому не характеризует энергетические потери плазмы. Для этой цели необходимо определить вклад второго приближения. Умножим уравнение (38.5) на )аГПаУа12 и проинтегрируем по импульсам. Тогда получаем [c.140]

Исследования продольных краевых эффектов, связанных с вихревыми токами, возникающими при входе потока в неоднородное магнитное поле, и с растеканием тока вблизи концов электрода МГД-генератора, позволили (А. Б. Батажин, 1962) оценить влияние продольных краевых эффектов на суммарные характеристики МГД-устройства. В частности, было установлено, что с точки зрения джоулевых потерь выгоднее иметь магнитное поле, имеющее большую протяженность, чем электроды МГД-генератора. Исследовалась задача о взаимодействии двух пар симметрично расположенных электродов, нагруженных на различные внешние сопротивления (Е. К. Холщевникова, 1964). Аналогичная задача решена также для произвольной системы электродов (И. М. Толмач и Н. Н. Ясницкая, 1965). [c.447]

Поглоп ение звука в поликристаллических средах возрастает с возрастанием степени неоднородности. Особенно велико поглощение звука в металлах с крупнозернистой структурой [17]. Поглощение звука в этом случае обусловливается в значительной мере температурными флуктуациями, возникающими при распространении ультразвуковой волны на гранях отдельных кристалликов. Подобные флуктуации температуры вызывают появление тепловых потоков, увеличивающих потери акустической энергии. Термоупругие свойства тела зависят от размеров кристалликов и их ориентации, и, поскольку эти свойства определяют также и потери акустической энергии Д , можно написать [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...