ПУЧКИ ВЫСОКОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ

ПУЧКИ ВЫСОКОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ [c.599]

Пучки высокой интенсивности [c.601]

Одним из наиболее важных следствий электростатических сил пространственного заряда является расширение пучков высоких интенсивностей, если не приложены специальные усилия для поддержания поперечного сечения пучка в заданных пределах. Исследуем эту проблему в параксиальном приближении. [c.605]

Получение пучков высокой интенсивности [c.609]

Разд. 7.8.3 был посвящен получению электронных и ионных пучков низкой интенсивности. В пучках высокой интенсивности ток ограничивается пространственным зарядом. Для того чтобы получить максимальный ток, необходимо попытаться создать поток частиц с ограниченным пространственным зарядом или поток пространственного заряда между катодом и выведенным электродом. Следовательно, вначале мы должны изучить теорию потока пространственного заряда. [c.609]

Существует другой метод поддержания пучков высокой интенсивности однородными магнитными полями. Предположим, что катод полностью защищен от магнитного поля и скорость не имеет начальной азимутальной компоненты. Тогда имеем в уравнении (4.9) фо = 0 и теорему Буша можно записать с помощью уравнения (4.5) для нерелятивистского случая как [c.615]

Фокусировка пучков высокой интенсивности однородными магнитными полями является прямым методом. Однако получение сильного однородного поля в относительно большом объеме делает оборудование очень громоздким и трудным для эксплуатации. Этот недостаток делает такой вид фокусировки неприемлемым для многих применений. [c.616]

Важной особенностью когерентного варианта активной спектроскопии является то обстоятельство, что в отличие от спонтанного комбинационного рассеяния индикатриса рассеяния существенно анизотропна и рассеянное на молекулярных колебаниях излучение представляет собой хорошо коллимированный практически полностью пространственно когерентный пучок. Его высокая интенсивность и направленность открывает ряд новых возможностей перед спектроскопией рассеяния света. [c.316]

В общем случае под нелинейной средой в оптике понимают среду, физические характеристики которой обнаруживают зависимость от интенсивности проходящего сквозь нее света. Одна и та же среда ведет себя как линейная среда , когда через нее проходит относительно слабый световой пучок, и становится нелинейной при прохождении света достаточно высокой интенсивности. В нелинейной оптике рассматриваются обратимые изменения характеристик среды по прекращении облучения вещества светом его характеристики возвращаются к прежним значениям. [c.213]

Из (11.8) следует, что чувствительность шлирен-метода Теплера стремится к бесконечности при а- 0. Практически этому мешают дифракционные явления, которые становятся тем заметнее, чем уже становится пропускаемый ножом пучок света. Кроме того, для хорошей различимости изображения необходима высокая интенсивность и вместе с тем малые размеры источника света, а также длиннофокусный приемный объектив. А так как Ет Е [L — путь прохождения света в исследуемой среде), то чувствительность шлирен-метода растет при увеличении L. [c.220]

Информацию о радиусе распределения ядерного вещества можно получить, зная полное сечение рассеяния нейтронов на ядре, т. е. сумму сечений всех процессов взаимодействия нейтронов с ядрами, в результате которых нейтроны выбывают из пучка. В самом деле, из совокупности опытных данных (см. гл. V, 2) следует, что эти ядерные силы являются силами притяжения, обладают очень высокой интенсивностью и имеют очень малый (порядка 10 см) радиус [c.59]

При капельной конденсации пара на поверхности пучка горизонтальных труб скатывание капель с трубы на трубу, как показывают опытные данные, приводит к некоторому снижению интенсивности теплоотдачи. Однако это снижение обычно не превышает 10— 15%. Опыты показывают также, что из-за очень высокой интенсивности теплоотдача при капельной конденсации весьма чувствительна даже к НИЧТОЖНЫМ примесям в паре неконденсирующихся газов (воздуха). Этот вопрос пока еще исследован недостаточно. [c.158]

Сочетание методов тепловой микроскопии с методами рентгеноструктурного анализа и просвечивающей электронной микроскопии дает более широкие представления о механизме и кинетике протекания дисперсионного твердения аустенитных нержавеющих сталей. Возросший за последнее время интерес к электронной микроскопии связан главным образом с появлением нового метода исследования на просвет тонких (до 1000 А) пленок, полученных из массивных образцов. Это стало возможным при применении в современных электронных микроскопах электронного пучка, обладающего большой проникающей способностью и высокой интенсивностью, что обеспечивается системой двойных конденсорных линз. Метод тонких пленок позволяет полностью использовать разрешающую способность современного электронного микроскопа и имеет по сравнению с методом реплик ряд преимуществ, основные из которых заключаются в получении трехмерной картины микроструктуры и возможности легко наблюдать такие дефекты матрицы, как линии дислокаций, и изучать их взаимодействие с выделениями. Можно также изучать картину электронной дифракции с небольших участков поверхности (около 0,25 мкм). [c.223]

Процессы, лежащие в основе Д. г., можно разделить на 2 типа. Один определяется нелинейной поляризуемостью атомов и молекул среды в поле световой волны, проявляющейся практически во всех материалах при достаточно высокой интенсивности светового поля. В этом случае прохождение неоднородного пучка через однородную среду определяется зависимостью п от амплитуды волны (см. Нелинейная оптика). Инерционность процесса, определяемая временем релаксации поляризации атомов и молекул среды, мала (1р 10-12 с). [c.624]

НЕЙТРОННЫЙ ГЕНЕРАТОР — установка для получения нейтронных пучков высокой интенсивности, состоящая из сильноточного ускорителя заря к. частиц (протонов, дейтронов, электронов) и мишени — конвертора. Интенсивные импульсные потоки нейтронов получают с помощью протонных ускорителей — т. п. мезопных фабрик, в к-рых нейтроны непосредственно выбиваются протонами пз ядер. При энергии протонов 1 ГэВ каждый протон выбивает из урановой иишени до 30—50 нейтронов. Напр., Лос-Аламосская иезонная фабрика (США) с накопит, кольцом генери- [c.283]

Звуковые пучки большой интенсивности. В звуковых пучках высокой интенсивности изменение формы волны при распространении происходит не только вследствие различия в скоростях перемещения разл. точек профиля волны, но и в результате дифракц. эффектов. Если расстояние I от излучателя звука до области образования волны не выходит за пределы ближней зоны (см. Звуковое поле), т. е. I меньше длины т. и. прожекторной зоны излучателя I < Аа /2 (где а — радиус излучателя), то в области, где волна остаётся плоской, из синусоидальной волны успевает образоваться пилообразная волна, к-рая затем в результате сферич. расхождения в дальней зоне преобразуется в периодич. последовательность импульсов (рис. 4). Если же интепеивность волны недостаточно велика и пилообразная волна не успевает образоваться в прожекторной зоне излучателя, то вначале развиваются дифракц. эффекты сферич. расхождения и лишь в дальней зоне, в расходящейся волне происходит увеличение крутизны профиля волны с расстоянием до логарифмич. закону. [c.289]

Ускорение пучка осуществляется системой многоэлектронных линз. Потери ионов, обусловленные существованием объемного электрического заряда, создают дополнительные проблемы и при конструировании систем формирования ионных пучков высокой интенсивности. Чаще всего в таких установках применяют двух- и трехэлектродные линзы для создания одно- и двухзазорного ускорения [125]. В сильноточных установках ионного легирования широко используют магнитные квадрупольные линзы, способные компенсировать расширение пучка под действием пространственного заряда. Для обработки больших площадей необходимо либо расфокусировать пучок, либо обеспечить его сканирование. Расфокусировка приводит к неоднородности потока, и на практике чаще используют сканирование пучка. Разработаны различные системы сканирования электростатическое, электромагнитное, механическое сканирование, комбинированные системы. Если к монохроматичности пучка не предъявляется жестких требований, то эффективное сканирование в электромагнитном поле можно обеспечить, модулируя по энергии вытягиваемый из источника пучок ионов [109]. В связи с упоминавшимся пространственным зарядом в сильноточных установках для сканирования часто применяют механические системы пучок ионов неподвижен или сканирует лишь в одной плоскости, а равномерность облучения обеспечивается перемещением обрабатываемой детали. [c.87]

Как волновыми свойствами, так и взаимодействием между отдельными частицами (эффект Боэрша) обычно пренебрегают при анализе пучков высокой интенсивности. [c.602]

Наличие в пучке частиц противоположных знаков приводит как к частичной компенсации собственного пространственного заряда пучка, так и к появлению осцилляций в пучке. Первое явление можно использовать как альтернативу для поддержания пучков высокой интенсивности, второе имеет большое значение в микроволновых приборах. Однако при анализе пучка волнами пространственного заряда, влиянием высокочастотных полей и другими явлениями, зав-исящими от времени, обычно пренебрегают. [c.602]

Пучки высокой интенсивност [c.603]

Вследствие действия сил пространственного заряда пучок заряженных частиц высокой интенсивности неизбежно будет расширяться, если не предприняты специальные меры для сохранения его поперечного сечения. Поддержание пучков высокой интенсивности основано на компенсации сил пространственного заряда некоторыми другими силами, действующими в основном извне. Для этого существует множество практических методов. Они делятся на две совершенно различные группы. Одна основана на фокусировке однородных или квазиоднород-ных полей другая — на принципе периодической фокусировки. [c.613]

Для электронов это выражение дает Ртах = 25,4 микропервеанса, что несколько ниже, чем фокусировка с иммерсионным катодом. Это и понятно, так как для фокусировки Бриллюэна определенно требуется более низкая индукция, чем в других случаях. Фокусировка Бриллюэна кажется очень элегантным решением проблемы преодоления расширения пространственного заряда пучков высокой интенсивности. К сожалению, идеальную фокусировку Бриллюэна реализовать невозможно. Она требует полной защиты катода от однородного магнитного поля, которая означает, что распределение индукции предполагается ступенчатой функцией, резко меняющейся от нуля до заданного Л = onst. На практике фокусировка Бриллюэна может быть реализована только приближенно. В результате получить полностью параллельный пучок невозможно. [c.616]

Если фотоны видимого света (чаще всего используются лазерные пучки высокой интенсивности) рассеиваются с испусканием или поглощением фононов, то сдвиги энергии (или частоты) по-прежнему очень малы, однако их все же удается измерить, обычно с помощью интерференционных методов. Поэтому удается выделить вклад однофононных процессов в рассеянном свете и определить значения со (к) для фононов, принимающих участие в таких процессах. Поскольку, однако, волновые векторы фотонов (порядка 10 см ) малы по сравнению с размерами зоны Бриллюэна (порядка 10 см" ), информацию удает- [c.108]

Микротрон — это циклический резонансный ускоритель электронов постоянным во времени и однородным магнитным полем (рис. 6.14, в) Электроны, запущенные в вакуумную камеру 2, движутся по окружности различного радиуса, ускоряясь магнитным полем, попадают на мишень 3, в которой возникает тормозное рентгеновское излучение. Основное преимущество микротрона заключается в высокой интенсивности излучения и малой расходимости пучка. Эффективное фо1д/сное пятно составляет 2...3 мм. В промьшшенности применяют микротроны МТ-10, МТ-20, МР-30, РМД-1 ОТи др. Цифры обозначают энергию ускоренных электронов в МэВ. Мощность экспозиционной дозы излучения составляет от 2000 до 16 ООО Р/мин на расстоянии [c.161]

Достоинствами микротрона являются простота вывода пучка, высокая (уступаюш,ая только электростатическим ускорителям) моноэнерге-тичность пучка и довольно высокая интенсивность при низких энергиях. Поэтому микротрон является перспективным типом ускорителя электронов низких энергий. [c.478]

При столкновении с мишенью пучка протонов высокой энергии происходит интенсивное рождение пионов, каонов, гиперонов и т. д. Заряженные вторичные частицы можно сфокусировать в пучки с интенсивностью, достаточной для физических исследований. В настоящее время имеются пионные, каонные, антипротонные пучки. На протонном ускорителе в ЦЕРНе с энергией 400 ГэВ получены [c.480]

К тому же высокая интенсивность переноса теплоты между слоем и погруженной поверхностью — одно из главных достоинств кипящего слоя, особенно привлекающий инженеров-теплоэнергетиков. Кого из них может оставить равнодушным такой пример если сравнить коэффициенты теплообмена между кипящим слоем песка эквивалентного диаметра 0,2 мм и трубным пучком [c.138]

МЕЗОННАЯ ФАБРИКА — ускоритель, предназначенный для получения пучков л-мезонов п мюонов (п-, я", р-) высокой интенсивности в широком диапазоне энергий. Поскольку сечения рождения частиц малы ( 1 мб), то для получения необходилшх плотностей потоков лир требуются протонные пучки со ср. значениями токов от десятков мкА до 1 мА. [c.92]

В сер. 1980-х гг. в ряде центров по ядерной физике начались работы по проектированию т. н. к а о н-ных фабрик (К. ф.), представляющих собой ускорит. комплексы для получения высокоинтенсивных протонных пучков (ср. ток 100—150 мкА) с эвергней порядка 30—60 Гэв, к-рые при взаимодействии с мишенями могут рождать потоки вторичных частиц као-Бов, антипротонов, гиперонов, нейтрино и др. Благодаря высокой интенсивности вторичных пучков возникают широкие возможности исследования редких распадов, получения экзотич, ядер и т. п. В нек-рых случаях К. ф. называют адронными фабриками (Hadron Fa ility). [c.92]

При регистрации процессов в пучках частиц высокой интенсивности возникает задача получения т. и. эффективных антисовпадеяий. Эффективными наз. антисовпадения, к-рые позволяют получить макс, подавления счёта, т. е. наименьшую относит, скорость счёта в минимуме кривой антисовпадений (рис. 2, 6) при макс, скорости счёта за пределами Хр. Уровень [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...