Тело Механические модели

Наконец, все более становилось очевидным, что нужен также и новый подход к решению возникших задач. Действительно, пока внимание исследователей сосредоточивалось на изыскании новых случаев интегрируемости уравнений движения твердого тела, механическая модель изучаемой системы оставалась одной и той же. Она была определена еще Эйлером одно твердое тело, неподвижная точка, равномерное гравитационное поле. Этой модели соответствовали определенные уравнения движения. Задача сводилась к отысканию точных математических решений при различных соотношениях параметров уравнений и различных начальных условиях. [c.143]

Нелинейность элементов упругости и течения в материале требует создания в испытуемом образце пространственной однородности напряжения и деформации. Это приобретает особое значение при больших деформациях или больших скоростях нарастания напряжений, когда упругость не подчиняется закону Гука, а текучесть — закону Ньютона. Такой случай поведения полимерного материала соответствует вязко-упругим телам, механические модели которых содержат нелинейные элементы. [c.7]

Настоящая монография является одной из попыток среди такого рода работ подойти к проблеме разрушения, базируясь на системном подходе, лежащем на стыке механики деформируемого твердого тела, механики разрушения и физики прочности и пластичности. В книге изложены разработанные авторами физико-механические модели хрупкого, вязкого и усталостного разрушений, позволяющие анализировать повреждение материала при сложном нагружении в условиях объемного напряженного состояния. Приведены подходы к описанию кинетики трещин при статическом, циклическом и динамическом нагружениях элементов конструкций. Кроме того, в работе рассмотрены методы и алгоритмы численного решения упруговязкопластических задач при квазистатическом (длительном и циклическом) и динамическом нагружениях. [c.3]

Может показаться, что имеется глубокое противоречие между постулатом о равновесии и законами классической механики, по которым существующее в изолированной системе макроскопическое движение является вечным. В действительности, однако, с одной стороны, при описании поведения реальных макроскопических тел в механике вводятся силы трения. Учет трения является не чем иным, как термодинамической поправкой к механическим моделям, приводящей, как и постулат О равновесии в термодинамике, к выводу о затухании направ- [c.19]

Посмотрим, какая механическая модель обладает подобными свойствами. Пример такой модели представляет вращающееся вокруг своей оси абсолютно твердое тело вращения, которое не имеет других движений, кроме быстрого вращения вокруг оси. Другим примером может служить безвихревое течение совершенно однородной несжимаемой жидкости без трения в замкнутом канале с абсолютно твердыми стенками. Такого рода движения мы будем называть циклическими. [c.470]

Рассмотрение твердых тел как своеобразных атомных конструкций, которые сопротивляются разрушению от нагрузки в зависимости от сопротивления сил межатомного взаимодействия, позволило создать механическую модель воздействия внешних сил на тело, ввести в науку понятия о пределах прочности, текучести и упругости. Однако развитие учения о прочности твердых тел показало, что эти пределы 42 [c.42]

Общие положения. Соединяя различным образом элементы, соответствующие телам Н, N и St-V, можно получить механические модели значительно более сложных по своим свойствам реологических тел, оставаясь в области тел, обладающих линейными упругостью и вязкостью. При составлении реологического уравнения сила в механической модели заменяется-напряжением, а удлинение — относительной деформацией. Соеди- [c.515]

Новые реологические тела могут быть предложены путем использования механических моделей, в которых параллельно или последовательно соединены модели уже известных сложных тел. Следует, однако, иметь в виду, что такое соединение не всегда приводит к качественно новому результату. [c.517]

Если соединить параллельно или последовательно две модели тела Я, то в результате не возникнет качественно новой механической модели реологического тела полученной таким образом модели по-прежнему соответствует тело Н. Аналогичная ситуация имеет место и в случае тела N или Рассмотрим тело Mi —Мг- [c.517]

Будем рассматривать идеализированную механическую модель способа движения садовой гусеницы. Реальные гусеницы различных видов часто имеют на своей нижней опорной поверхности коготки, присоски и другие приспособления, также участвующие в механизме движения или служащие для удержания тела на наклонных и вертикальных поверхностях и т. п., но нас не будут интересовать подобные биологические особенности строения тела живой гусеницы, как не имеющие отношения к рассматриваемой нами механической модели движения. Эту модель можно представить в виде гладкого весомого продолговатого тела J, способного к деформированию (изгибу) и лежащего на жесткой опорной плоскости 5 (рис. 2.5). Как передвигается такая идеализированная гусеница Способ ее передвижения можно кратко описать [c.23]

В настоящее время считается общепринятым, что ползучесть представляет собой процесс вязкого течения, сопровождающегося структурными изменениями. Наиболее наглядно этот процесс можно описать с помощью механических моделей тел. Модель упругого тела, подчиняющегося закону Гука сг = Ее, можно представить в виде упругой пружины (рис. 119). [c.248]

При теоретическом моделировании и разработке манекенов тело человека представляется в виде механической системы, состоящей из некоторого числа твердых тел, сочлененных упругими и вязкими связями. Выбор структуры механической модели существенно определяет результаты моделирования. Структуру модели тела человека необходимо выбирать с учетом экспериментальных данных, представленных Частотными характеристиками (например, порядок системы может быть связан с чи-13 п/р. Фролова [c.393]

Рис. 8. Механические модели упруго-вязких тел

Винтовую пружину удобно использовать как механическую модель гу-кова тела или сокраш енно Н-модель, аналогично N-модели в параграфе [c.95]

Уравнение Максвелла не согласуется с количественными соотношениями, наблюдаемыми в реальных телах, и позволяет лишь лучше понять качественную сторону происходяш.их процессов. Уравнению Максвелла соответствует интересная механическая модель позво- [c.74]

Вычисления х р, основанные на рассмотрении молекулярных сил, приводят к огромным значениям. Это говорит о том, что процесс скольжения отнюдь не сводится лишь к свойственному твердым телам переносному движению атомных плоскостей одной относительно другой и что для объяснения его мы должны предположить существование каких-то местных несовершенных первичных очагов скольжения, откуда оно под воздействием малой силы распространяется затем по всей плоскости скольжения. Модель, иллюстрирующая возможность такого скольжения (возникшего в месте несовершенства), была описана Л. Прандтлем ). Другая механическая модель была предложена Тэйлором ). Допуская, что в распределении атомов может существовать какое-либо местное нарушение ( дислокация ), он показал, что это нарушение будет перемещаться в кристалле по плоскости скольжения под влиянием малого напряжения т р и повлечет за собой смещение [c.435]

Исследуя движение твердого тела в жидкости, Эйлер фактически вводит новую механическую модель — модель Сплошной среды, основанную на его новой аксиоме Сущность этой аксиомы состоит в том, что второй закон Ньютона, впервые записанный Эйлером в виде трех дифференциальных уравнений движения материальной точки [c.187]

Интерес к вопросу о распространении колебаний в упругой среде поддерживался, помимо прочего, и попытками построения механической модели эфира, чему посвящен ряд преимущественно английских работ середины века. Среди них надо отметить работы Дж. Грина, положившего начало исследованиям колебаний в анизотропных средах и отражения волн от поверхностей ограниченного упругого тела. В частности, оказалось, что в анизотропной среде существуют, вообще говоря, три скорости распространения волн в каждом направлении. [c.60]

Предметом механики сплошных сред как научной дисциплины является механическое движение различных твердых, жидких и газообразных тел под влиянием прилагаемых сил. Основной метод исследования состоит в замене реального тела некоторой моделью. Под словом модель в механике сплошной среды понимают систему уравнений, связывающих историю деформирования частицы тела с ее напряженным состоянием (в эту систему могут входить и даже быть определяющими немеханические величины, такие как температура, электромагнитные константы, химические потенциалы, плотность дислокаций и пр. в этом случае они управляются своими дополнительными кинетическими уравнениями ). Модель строится с тем расчетом, чтобы охватить главные черты определенного класса процессов (т. е. диапазон давлений, скоростей, усилий, температур и пр.) для некоторого класса реальных тел. [c.277]

На основе анализа дислокаций в кристаллах выяснена природа некоторых фундаментальных фактов упругого и неупругого поведения твердых тел. Систематически изучается с целью вывода механических моделей структура полимеров. [c.279]

Выдающимся произведением по теоретической механике является курс Николая Егоровича для студентов МВТУ. Курс начинается с раздела Статика , изложенного элементарно геометрическим методом. В курсе представлено большое число конкретных технических задач. Разбору механической сути дела уделяется главное внимание. Особенно детально изложена глава о центрах тяжести и Графостатика — на эти разделы отведено более четырех печатных листов. Из кинематических вопросов наибольшее внимание уделено определению скоростей и ускорений точки, определению скоростей и ускорений точек тела при вращательном и плоскопараллельном движениях и добавочному (или кориолисову) ускорению. Очень интересен методически раздел, посвященный сложению движений твердого тела, иллюстрированный ясными, убедительными примерами. Механические модели заполняют страницы этой главы кинематики. Любителям общности и строгости следует рекомендовать эту главу курса для тщательного анализа, ибо опыт преподавания показывает, что от приведения пространственной системы скользящих векторов к простейшему виду и разбора правил сложения моторов (кинематических винтов) у студентов технической высшей школы почти не остается познаний закономерностей механического движения. Усложненная математическая форма съедает здесь физическое содержание понятий и теорем. [c.129]

Один из наиболее трудных и наименее разработанных вопросов механики материалов — прогнозирование типа разрушения (внутризеренного или межзеренного) и условий перехода от внутризеренного, менее опасного разрушения, к межзерен-ному, приводящему к снижению критической деформации и долговечности материала. В настоящей главе предложен подход к анализу типа разрушения в зависимости от условий испытаний. Суть подхода заключается в параллельном анализе накоплений повреждений в теле зерна и по его границам тип разрушения будет определяться тем процессом, который дает меньшие значения параметров предельных состояний материала Nf и е/). Такой анализ может проводиться на основании физико-механических моделей кавитационного внутризеренного или усталостного разрушения, рассмотренных в гл. 2, и модели кавитационного межзеренного разрушения, представленной в данной главе. [c.187]

Работы Кренига и Клаузиуса не позволяли вычислить входящий в (ЗЗ) квадрат скорости молекул v . Бернулли, Кренит и Клаузиус полагали скорость всех молекул одинаковой и равной некоей постоянной величине. Но молекулы газа сталкиваются, обмениваются энергией и, следовательно, имеют самые различные скорости. Вместо невыполнимой задачи расчета скорости отдельных молекул Максвелл в 1860 г. указал на принципиально иной путь расчета средних величин, характеризующих состояние газа. Он предложил распределить все молекулы по группам в соответствии с их скоростью и дал метод расчета числа молекул в таких группах. Максвелл использует механическую модель газа, состоящего из большого числа твердых и совершенно упругих шаров, действующих друг на друга только во время столкновений. Если свойства подобной системы тел соответствуют свойствам газов,— отмечаег он,— то этим будет создана важная физическая аналогия, которая может привести к более правильному познанию свойств материи . (Большинство цитат этого параграфа, за особо оговариваемыми исключениями, взяты из [49, 50].) [c.73]

Материальная течка и абсолютно твердое тело являются моделями материальных тел, представляющих собой абстракции конкретных свойств реальных физических тел. Приведенные абс1 ракцип позволяют изучить самые общие законы механического движения, что и соответствует основной задаче теоретической механи.кп. Теоретическая механика является основой для изучения последующих разделов предмета сопротивления материалов и деталей- машин, а также дисциплин спеццикла. [c.12]

Свойства тел, окружающих нас в природе и создаваемых техникой, весьма разнообразны и механика подменяет реальные тела некоторыми идеализированными объектами, механическими моделями . В этой книге мы не будем следовать аксиоматическому методу рассуждений и не будем пренебрегать соображениями, основанньши на интуиции, точнее на обобщении резуль- [c.16]

Определение динамических характеристик. При экпериментальных исследованиях динамических характеристик тела человека обычно определяют механический импеданс и комплексные частотные характеристики. Эти характеристики тела человека служат исходными данными при расчете эффективных систем виброзащиты человека при создании механических моделей и имитаторов динамических характеристик при проектировании вибробезопасных машни при разработке гигиенических норм вибрационных воздействий. [c.379]

В системе уравнений (8.42), (8.44) диссипация энергии учтена по гипотезе Рэлея. Аналогичный результат можно получить, если рассеяние энергии учитывать по гипотезе Кельвина—Фойгта. Учтем рассеяние энергии по гипотезе Е. С. Сорокина. Примем предпосылку, которая принимается при построении таких моделей [54] логарифмический декремент колебаний всех тел механической системы постоянный. Тогда [ ] = onst и [Ц/)] = onst, см. выражение (8.33). Линейная модель пространственных коле- [c.347]

В ряде исследований делались попытки создания механической модели тела челове-ка-оператора при работе с пневматическим отбойным молотком. В работе Д. Дик-мана [25] на основании измерения механического импеданса предлагается механическая колебательная модель системы кисть — рука (рис. 6) при гармоническом возбуждении. Для определения демпфирующих и упругих свойств системы кисть — рука вводится упрощенная одномассовая модель. На основе анализа экспериментальных данных по определению механического импенданса системы кисть — рука при указанном ВЫ1 допущении автор чаключает, что упругие свойства мягкой ткани руки имеют значе- > [c.24]

При динамических исследованиях и исследовании виброамортизации некоторого класса реальных рамных конструкций и некоторых типов машин, установленных на общих фундаментальных рамах (например, генераторов турбин, насосов и т. д.) в области спектра низких частот в [1] разработана методика построения механических моделей, которая сводится к замене реальной конструкции динамической моделью с сосредоточенными параметрами. Такая механическая модель представляется в виде пространственной системы твердых тел, соединенных между собой упругими связями типа балочных элементов, и связанных с фундаментом с помощью амортизаторов. [c.82]

Характерной чертой античной механики является разобщенность учения о движении — кинематики и учения о равновесии — статики. Развитие этих основных областей механики в течение длительного времени (вплоть до XVII в.— периода объединения их в единую науку) шло независимо друг от друга. И это в значительной мере предопределено традициями античной науки. Учение о движении разрабатывалось в рамках общего учения о природе вопрос о сущности движения был одной из фундаментальных проблем древнегреческой философии. Чисто кинематическое описание движений стало делом астрономов, создававших и достаточно сложные инструменты для своих наблюдений и измерений, и механические модели мироздания движение небесных тел, согласно общепринятым в античной науке взглядам, не требовало причинных объяснений. Учение о равновесии развивалось на основе опыта применения различных приспособлений. [c.9]

Частотные характеристики тела человека служат исходнымш данными при расчете эффективных систем виброэащиты человека, проектировамии вибробезопасных машин, разработке гигиенических норм вибрации, определении параметров эквивалентных механических моделей и манекенов. [c.388]

Механические модели тела сидящего человека (масса т, кгс-с /м коэффициент жесткости при растяжеиии Сжатии с, кгс/м коэффициент жесткости при кручении с, кгС М коэффициент демпфирования при растяжении сжатии Ъ, кгс с/м коэффициент демпфирования при кручении Ь, кгС С-м, объем легких V, м площадь поперечного сечения 1-й массы 5 , м момент инерции массы относительно оси У J, кгс-см с линейный размер I, м) [c.397]

Механическая модель колебаний жидкости в баке. При поперечных колебаниях бака колебания жидкости внутри него пропорциональны координате А. ( ). Дифференциальное уравнение дтя А. (6.3,12) есть уравнение вынужденных колебаний осциллятора, правая часть которого выражает кинематическое возбуждение от стенок бака. Это дает возможность при решении задач динамики твердого тела с полостью, частично заполненной жидкостью, колебания жидкости внутри бака заменить колебаниями математических маятников каждому тону колебаний жидкости догсжен соответствовать свой маятник. Масса, длина и положение точки его подвеса должны быть выбраны такими, чтобы поперечная сила и ее момент от колебаний маятника были такими же, как и от колебаний жидкости. [c.346]

Таким образом, в рамках поставленной задачи механическая модель колебаний жидкости в баке представляет собой твердое те.ло с подвешенными на его оси математическими маятни-ка.ми. Масса твердого тела совместно с массами маятников равна массе жидкости, момент инерции твердого тела совместно с мая пгиками. закрепленными на его оси, меньше момента инерции затвердевшей жидкости. [c.347]

Для изучения задач реологии математическими методами признано необходимым создавать концепции идеальных тел, с точно определенными (реологическими) свойствами. Этот способ облегчается построением, пусть даже только в воображении, моделей, состоящих из различных комбинаций механических элементов, в которых иод действием соответствующих сил возникают перемещения определенных видов, подобных тем, какими обладают материалы, поведение которых желательно описать. Для ньютоновской жидкости соответствующая механическая модель состоит из цилиндра, на-полненного очень вязким маслом, в котором может двигаться неплотно пригнанный поршень, — в целом устройство образует род амортизатора. Будем отмечать эту модель символом N (Newton). Модель показана схематически на рис. II. 14. [c.52]

Тогда механическая модель, состоящая из соединенных параллельно упругой пружины и вязкого амортизатора с присоединенным к ним последовательно другим амортизатором, дает наиболее удобное представление объемного поведения любого материала. Другими словами, это L-тело, в котором у заменяется на d,,, —т на — р, на 1,1, Г й на gs и [X на /с, а его реологическое лфавнение соответственно есть [c.220]

Физический микромеханизм этого явления недостаточно изучен в количественном отношении. Имеются данные, главным образом качественного характера, что вязко-Рис. 138. упругое поведение материала связано с несовершенствами кристаллической решетки, с диффузией атомов и с течением межгранулярных прослоек. Не касаясь этой стороны дела, укажем, что вязко-упругое поведение материала может быть упрощенно охарактеризовано с помощью следующей механической модели (модель тела Фохта ). [c.224]

Именно в связи о вопросом о природе тяготения Ньютон ваявил, что он не сочиняет гипотез. Но он только не высказывал их публично как видно из его переписки, Ньютон размышлял о природе тяготения и, на основе представления об эфире, пытался дать механическую модель, объясняющую взаимное притяжение тел. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...