Интервал вывода результатов

Импорт данных 488 результатов 519 Импульс прямоугольный 458 Интервал вывода результатов 460 Инверсия цветов 78 Индикаторные стержни 386 [c.534]

Н — интервал между узлами ортогонализации (между выводами результатов) [c.481]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

Результаты проведенных исследований позволяют сделать следующие выводы относительно последовательности решения прикладной задачи проектирования линейной колебательной системы составляется точное математическое описание системы (модель), затем методами декомпозиции эта система по ряду признаков разбивается на определенное число подсистем меньшей размерности, далее каждая подсистема подвергается анализу на ЭЦВМ или АВМ с использованием методики планируемого эксперимента, в частности метода ПЛП-поиска. На основе такого эксперимента строятся упрощенные математические зависимости. Таким образом, для целого класса колебательных систем, описываемых линейными дифференциальными уравнениями, проектировщик получает зависимости, позволяющие ему сразу принять то или иное проектное решение. В частности, проектировщик может подобрать такие сочетания параметров, при которых собственные частоты системы будут находиться вне требуемого частотного интервала или амплитуды колебаний в этом интервале будут существенно уменьшены, [c.23]

Определяя содержание горючих в отобранных из одной и той же пробы уноса навесках, мы получаем ряд случайных, не совпадающих между собой значений. Причиной расхождений являются различия в температуре печи, ошибки взвешивания, неоднородность навесок и ряд других не контролируемых нами факторов. Влияние каждого из них незначительно, каждый действует самостоятельно, и поэтому можно прийти к выводу, что распределение будет нормальным. Чем уже интервал колебаний этих величин, тем с большим основанием можно утверждать, что синтезируемый результат (например, к. п. д.) имеет нормальное распределение. В случае с газовым анализом, приведенным в 4-2, принцип Ляпунова оказался нарушенным, так как появился сильно действующий фактор пристрастного и притом одностороннего отбора. [c.62]

Оператор 9 выводит на печать результаты вычислений число элементов ряда (/(оО—N и вычисленные значения статистических характеристик X и 5 число интервалов группировки п, ширину интервала hi, начало группируемого ряда о, середины интервалов группировки частоты ту, вычисленное значение критерия [c.18]

Выводы, сделанные ранее относительно интервала давлений, и только что полученный результат позволяют следующим образом формулировать преимущества регенерации тепла в газовых циклах [c.91]

Относительную скорость распространения трещины / С определяли по рис. 2.36 в зависимости от относительной длины скачка трещины 1а/1с- Существование данной зависимости было предварительно подтверждено результатами экспериментального измерения Ут р, полученными при испытаниях серии ДКБ-образцов с односторонней боковой канавкой. Для регистрации У. использовали датчики последовательного обрыва (см. рис. 2.35) в виде проволочных тензодатчиков на бумажной основе [105]. Датчики наклеивали на поверхность образца и подключали к блоку, генерирующему высокочастотные импульсы при их последовательном обрыве в момент прохождения распространяющейся трещины. Импульсы регистрировали катодным электронным осциллографом ОК-17М. При обработке осциллограмм устанавливали интервал времени между обрывами двух соседних датчиков, что позволило по известному расстоянию между ними рассчитывать скорость распространения трещины на различных участках ее траектории. Полученные данные подтвердили вывод о наличии в ДКБ-образцах участка, на котором трещина распространяется со стабильной скоростью, а соответствие результатов расчета [103] и эксперимента позволило в дальнейшем отказаться от ее непосредственного измерения. [c.76]

Вывод аналитического выражения для пропускания зеркала, при котором достигается максимальная выходная мощность, явился темой многих работ [103—108]. Выбор оптимального пропускания зеркал был сведен (для случая изучавшегося во многих работах перехода на длине волны X = 6330 А в гелий-неоновом газовом лазере) к анализу ряда графиков и формул 407, 108]. Теперь по крайней мере можно определить некий интервал пропускания зеркал, позволяющий приблизиться к идеальному случаю. Данные, полученные путем таких расчетов, лучше согласуются с экспериментальными данными, нежели результаты расчетов, проводившихся ранее [103, 104], но расхождение еще значительно. В большинстве случаев необходимое пропускание зеркала при заданной конфигурации разрядной трубки подбирают путем кропотливых лабораторных измерений, ориентируясь при этом на данные теоретических расчетов. [c.306]

Исследование тонких фольг, приготовленных из сплавов, содержащих дисперсные выделения, проведено в работах [59, 64—67]. Оказалось, что в этих случаях часто удается наблюдать дислокационную структуру в зернах (см. рис. 5) — при малых е (в области I) наблюдаются, как правило, отдельные дислокации, при переходе во И скоростной интервал плотность дислокаций несколько увеличивается, но развитая субструктура не образуется, и только после растяжения с высокими скоростями во многих зернах можно обнаружить дислокационные сплетения и субграницы. В магниевом сплаве МА8 на основании анализа дислокационных структур проведена идентификация действующих систем скольжения [65]. Показано, что с увеличением скорости деформации (при переходе из области I в область И) происходит вовлечение в действие наряду с базисным скольжением пирамидальных систем. Этот вывод совпал с данными, полученными при текстурных исследованиях. Поэтому результаты работы [65] дают однозначное доказательство важности внутризеренного скольжения при СПД этого сплава. Однако следует отметить, что эти эксперименты были проведены на материале с относительно крупным зерном (примерно 10 мкм) и полученные данные могли отражать особенности его поведения. Исследование дислокационной структуры зерен алюминиевой фазы в типичном СП сплаве Zn—40 % А1 [64] во многом подтвердило результаты работы [65]. Установлено, что хотя все дислокации имели векторы Бюргерса, принадлежащие семейству а/2 <110>, с увеличением скорости деформации также наблюдается повышение числа действующих направлений скольжения. К сожалению, в работе [64] имеется один недостаток — высокая плотность дислокаций в исходном материале. Поэтому до конца-не ясно, в какой мере наблюдаемая после деформации дислокационная структура связана с процессом СП течения. [c.49]

В рассматриваемой системе, в которой объемная доля, равная 1 — Fg/F, остается непревращенной через время t, выберем теперь произвольным образом некоторую область. В течение следующего интервала времени dt продолженный и реальный объемы р-фазы возрастут на dV e и d Fg соответственно. Некоторая доля новых элементов, продолженный объем которых составляет dV e, В среднем равная 1 — Fp/F, будет лежать в материале, до этого момента еще не претерпевшем превращение, и будет, таким образом, входить и в dV . Этот вывод, который справедлив только в том случае, если dV e является совершенно случайным элементом объема, не исключает возможности того, что зародыши образуются в ограниченном числе точек а-фазы в местах предпочтительного зарождения однако в рассматриваемом случае он может быть использован для анализа экспериментальных результатов, только если минимальный объем Р-фазы, различимой на фоне а-матрицы, содержит несколько таких мест. Если зарождение происходит только на макроскопических поверхностях системы (на границах зерен), рассматриваемая теория должна быть изменена (см. ниже). [c.273]

Все экспозиции были подобраны так, чтобы они охватывали достаточно широкий интервал освещенностей и времен освещения. Полученные результаты представлены в виде модифицированного графика отклонения от взаимозаместимости. Предвосхищая основной вывод настоящей работы, можно констатировать, что свойства поверхностного и внутреннего скрытых изображений весьма близки к свойствам их химически проявленных аналогов, [c.158]

В табл.5.1 приведены математические ожидания и среднеквадратические отклонения оценок моментов инерции 1х и 1у, найденные МНК и интегральным методом, для различных значений мерного интервала. Поскольку количество измерений на мерном интервале постоянно и равно 20, то с изменением величины мерного интервала изменяется шаг измерения А1 = На основании данных, представленных в табл. 5.1, можно сделать следующие выводы. Во-первых, при малом шаге измерений е (0.105 с 0.525 с) МНК по сравнению с интегральным методом, даёт более точные результаты — математические ожидания оценок ближе к точным значениям при меньших среднеквадратических отклонениях. Во-вторых, при достижении шага измерения значений, близких к периодам колебаний измеряемых угловых скоростей = 25/ М — 1) = 1.316 с, точность МНК существенно ухудшается, и при дальнейшем увеличении шага измерений (А = 40/(Л — 1) = 2.105 с) МНК уже не даёт сколько-нибудь достоверных результатов. В-третьих, интегральный метод оценивания, независимо от величины шага измерения, позволяет получать достаточно точные результаты, и этот метод целесообразно использовать в случаях, когда МНК не даёт удовлетворительных результатов. [c.149]

Из нашего вывода следует, что объем V здесь равен NvQ- -малые члены. В случае разбавленных растворов, по-видимому, не имеет смысла проводить различие между парциальным объемом V и удельным объемом растворителя. Однако результаты наших расчетов будут согласовываться с экспериментом в пределах значительно большего интервала концентраций, если учесть отличие V от Поэтому мы написали в соотношении (6.115) V. а не хотя употребление последней величины было бы, по-видимому, более логичным в теории, рассматривающей предель- [c.139]

В подобных условиях Р зависит не только от Ль но и от разности I V — 6 , где б — координата границы одностороннего допуска или ближайшей к V границы двустороннего допуска [1, 3]. Так, если предельно допустимая концентрация (ПДК) некоторого загрязняющего вещества в воздушной среде установлена 0,8 мг/м , а по данным испытания найдено, что фактическая концентрация может быть оценена как 5,2 мг/м , то и при сравнительно большой погрешности Ы результата испытания вывод о превышении ПДК можно считать достоверным. При оценке же 1,0 мг/м достоверность заключения о превышении ПДК существенно меньше. В этом и аналогичных случаях важно учитывать не только значение А/, но и интервал между разделяющей границей (в приведенном примере ПДК) и значением, полученным в результате испытания. [c.107]

Но несложный расчет показывает, что подобный вывод неверен. Действительно, d = 3,3ai, где ai — среднее квадратическое отклонение, характерное для рядов параллельных измерений, выполненных одним оператором в течение небольшого интервала времени. Достаточно точная оценка полной погрешности результатов анализа может быть получена, если принять во внимание и отклонение Стг, характеризующее рассеяние средних результатов, получаемых в разных лабораториях. [c.118]

Известно [25], что при закалке образцов чугуна от различных температур микротвердость цементита изменяется. На этом основании в работе [25] был сделан вывод об изменении содержания углерода в цементите при нагревании и цементит был отнесен к классу твердых растворов. Однако после статистической обработки большого числа замеров в работе [12] показано, что твердость цементита колеблется вокруг постоянной величины. При нагревании образцов значение твердости, отвечающее. максимуму на частотных кривых, не изменяется, интервал же колебаний увеличивается. Результаты опытов по исследованию микротвердости находят объяснение, если учесть, что твердость цементита зависит [c.178]

Исходной характеристикой служила функция s , а (Я), предварительно восстановленная по экспериментальному вектору s , а (рис. 4.1а). В последующих численных экспериментах предполагалось, что эта характеристика представлена четырьмя отсчетами для длин волн 0,35 0,4 0,5 и 0,6 мкм. На эти отсчеты накладывались возмущения , значения которых, как и ранее, характеризовались параметром а. Возмущения вносились и в показатель преломления т, вариации которого влияют на оператор Расчеты соответствующей аппроксимирующей функции проводились для спектрального интервала [0,2 2,25 мкм] и представлены в указанных выше таблицах. Очевидно, нет особой необходимости подробно комментировать результаты расчетов. Они подтверждают в полной мере вывод о том, что ошибки аппроксимации находятся в среднем на уровне значений величины а для всего спектрального интервала Л. [c.234]

Предположим, что ряд ступенчатых функций чередующихся знаков, действующих так, как показано на рис. 1.45, а, производит в результате последовательность импульсов прямоугольной формы (рис. 1.45, б). Пусть длительность интервала времени между смежными ступенчатыми функциями равна т/2. Тогда действие импульса будет всегда совпадать по фазе со скоростью и он будет совершать положительную работу на каждом цикле колебания. В соответствии с принципом наложения можно сделать вывод, что амплитуда свободных колебаний после п импульсов прямоугольной формы будет [c.98]

Output Interval - интервал вывода результатов. Значение О или 1 означает, что результаты будут выводиться для каждого временного шага, значение 2 - через каждые два шага и т.д. [c.305]

Интервал вывода результатов (Output Interval) задаем равный 200. Затем выполняем следующие действия [c.443]

Number of Points— количество точек, выводимых в таблицы, т. е. количество строк в таблице вывода результатов по умолчанию принимается равным 51, минимальное значение 6. Если заданные моменты времени не совпадают со значениями, при которых проводился численный расчет, то производится интерполяциг Интервал вывода данных равен [c.135]

После отжигов при 1673 К продолжительностью 4 ч и более частицы второй фазы не наблюдались. Поскольку были обнаружены осколки усов, можно прийти к выводу, что усы разрушились в результате расплавления частиц. Осколки начинают появляться после отжигов выше 1273 К, и поэтому можно предположить, что плавление частиц происходит в 3T0iM интервале температур. Такой результат следовало ожидать, учитывая непостоянное содержание примесей в усах. Указанный температурный интервал находится также Б хорошем согласии с диаграммой состояния КгО—AI2O3—Si02 вблизи угла ЗЮг [16], где синклиналь связывает эвтектики при 1268 и 1743 К- [c.400]

Некоторые результаты по длительной прочности графито-эпоксидных образцов с угловой укладкой при 121 °С приведены в [23], они показывают наличие запаздывающего разрушения. Здесь опять полезная информация слишком ограничена, чтобы сделать какие-либо определенные выводы. В работе [36] исследована длительная прочность эпоксидных пластиков, армированных берил-лиевыми волокнами. Образцы были сделаны из 12 однонаправленных слоев, причем в соседних слоях волокна располагались перпендикулярно друг к другу (за исключением центральной плоскости). Композит перед разрушением подобно некоторым металлам показал три стадии ползучести. Значения длительной прочности для шести образцов берилпиевого композита попали в очень широкий интервал времен, соответствующих разрушению проволок. Тенденция здесь, по-видимому, состоит в стремлении к уровню, составляющему около 75% от максимальной прочности, при котором долговечность равна 788 ч. [c.297]

Имеющиеся экспериментальные данные позволяют сделать вывод о том, что, по-видимому, нормальный закон распределения долговечностей справедлив и для термической усталости. На рис. 100 приведена в качестве примера кривая распределения долговечностей сплава на никелевой основе ХН56ВМКЮ, полученная при исследовании достаточно большого числа образцов. Результаты располагаются в пределах 95% доверительного интервала, а среднее квадратическое отклонение 5lg г = 0,153. [c.177]

Составим далее текст программы, не включая в нее для сокращения записи описания процедур. Программой предусматриваем печать текущих результатов (текущего времени и массива узловых значений температуры по толщине пластины) через интервал времени 50 с. В программе используем идентификаторы N, Н, ТОО, TON, ТКО, TKN соответственно для величин п. Я, Гоо, То п, Тк oi Ткпу а также идентификаторы ВН, DB, С, Q соответственно для времени нагрева т , для шага по времени Дт, для числа шагов по времени за цикл между выводом на печать текущих результатов (С = 50 и С = 1,0 для двух вариантов расчета), для мощности распределенного источника теплоты Q. Кроме того, предусмотрим использование одномерных массивов X, Т и Q соответственно для узловых координат Х/ и Г температурного профиля пластины и для мощности распределенного источника теплоты Q. [c.197]

Многочисленные опыты показывают, что коэффициент диффузии по границам зерна на несколько порядков (для самодыф-фузии серебра при 500° С — на пять порядков) больше, чем внутри зерна, а энергия активации примерно в два раза меньше. Границы зерен продолжают оказывать ускоряющее влияние на диффузию до весьма высоких температур, практически вплоть до температуры плавления авторадиографически это удается наблюдать для самодиффузии никеля вплоть до температуры 1370° С, которая на 100° С ниже температуры плавления для самодиффузии хрома и и<елеза — до 1200° С и выше, для диффузии вольфрама в м Ьлибдене — до 1800° С и выше. Используя экспериментальные данные о самодиффузии никеля и серебра по границам и внутри зерен, авторы [97] пришли к выводу, что нижний предел температурного интервала, когда можно пренебречь влиянием границ на объемную диффузию, составляет (0,8—0,9) Гпл, а верхний предел, когда объемный поток не искажает результаты измерения граничной диффузии, равен приблизительно (0,5—0,6) Гпл- [c.119]

Результаты многих исследований показывают, что даже при испытании достаточно большого количества образцов в каждом варианте величина а отклоняется от единицы [23, 34, 40, 46, 52, 56, 66, 67, 76—79]. Эти отклонения имеют детерминированную и случайную составляющую. Детерминированная составляющая возникает из-за того, что действительные закономерности накопления усталостных повреждений более сложны, чем простое линейное суммирование относительных долговечностей. Так, например, вполне отчетливо проявляется тренировка (при а < < сгк) и разупрочнение (при сг > а ) при одноступенчатом однократном изменении амплитуды напряжений (а — амплитуда начальной тренировки — амплитуда напряжений при испытаниях образцов после тренировки). Заметные отклонения От линейной гипотезы получаются при наличии в программном блоке амплитуд, которые меньше предела выносливости и амплитуд >(Т-1д наряду с большими кратковременными перегрузками. В этих случаях сумма относительных долговечностей а может снижаться до значений а = 0,05-г-0,10. Случайная составляющая связана со значительным рассеянием как самих долговечностей N и Л/ ум так и их средних значений Ni и Мсуш (при числе образцов п = == 5-Г-20), входящих соответственно в выражения (5.17) и (5.31). Поэтому при исследовании закономерностей накопления усталостных повреждений при меняющихся амплитудах необходим статистический подход, позволяющий выявить соотношение между детерминированной и случайной составляющими величины а, и тем самым получить более обоснованные выводы о действительных закономерностях накопления усталостных повреждений. Не-учет случайной составляющей, имевший место во многих работах, в ряде случаев приводил к недостаточно обоснованным выводам. Приближенная оценка доверительных интервалов для суммы относительных долговечностей а показывает [23], что при среднеквадратическом отклонении логарифма долговечности 0,2 и справедливости линейной гипотезы в среднем (медианное значение а = 1) 95% доверительный интервал для а составляет 0,6 < <а < 1,6 при условии вычисления а по формуле (5.31) по средним значениям Л/сум и Ni, найденным по результатам испытания 15—20 образцов на каждый вариант при = 0,6 аналогич- [c.170]

На рис. 145 для примера приведена зависимость безразмерного теплового потока от волнового числа для двух фиксированных значений числа Грасхофа в надкритической области (горизонтальные разрезы, указанные пунктиром на рис. 118). Из результатов линейной теории следует, что при фиксированном О > От область неустойчивости, а следовательно, и область существования вторичных движений, занимает определенный интервал значений волнового числа. Этот вывод подтверждается результатами численного решения нелинейной задачи. За пределами области неустойчивости реализуется лишь плоскопараллельное стационарное течение. В области неустойчивости устанавливаются вторичные стационарные течения. Число Нуссельта достигает максимума при некотором значении волнового числа внутри интервала неустойчивости. С ростом О максимум сдвигается в сторону меньших к (т. е. в сторону длинных волн). [c.355]

Соотношение (2.1) показывает, что на временах, принадлежащих инерционному интервалу, диффузия частицы в пространстве пассивной примеси является в главном приближении процессом с некоррелированными приращениями. На основании (2.1) в [1] сделан вывод о локальной аналогии броуновского движения и движения частицы в пространстве 2 , что подтверждает корректность использования диффузионного соотношения (1.6). Эти предположения имеют некоторое сходство с известной гипотезой Обухова [16], рассматривавшего турбулентную диффузию частицы в лагранжевых координатах. Гипотеза о марковском характере движения частицы в фазовом пространстве скоростей Vp t) основана на соотношении инерционного интервала ((Av (ed) Ai, где ed диссипация турбулентной энергии. Эта гипотеза встретила возражения Бэтчелора [16], считавшего, что согласование соотношения инерционного интервала с оценкой дисперсии положения частицы в пространстве скоростей, которая следует из уравнения Фоккера-Нланка (прямого уравнения Колмогорова, описывающего диффузионный марковский процесс) - просто результат совпадения. Вопрос о сходстве и различиях диффузии частицы в пространстве скоростей и марковского процесса подробно проанализирован в [6]. Для целей данного исследования удобнее изложить эти аргументы, вернувшись к рассмотрению корреляции Кр. [c.399]

Пусть а — ширина входной щели а —ширина ее изображения в направлении, перпендикулярном гг. Тогда имеем ( я )=а/г1 и d(f> = a In (рис. 7.1.17). Учитывая, что ri = p/ osij3 и Г2 = = р/со5ф, получаем а = а. Этот результат означает, что в направлении, перпендикулярном дифрагированному лучу, ширина изображения щели равна ширине самой щели, т. е. в плоскости круга Роуланда вогнутая решетка не дает линейного увеличения (У=1). В этом она существенно отличается от спектральных приборов с плоской решеткой. Если учесть выражение для линейной дисперсии Di, то придем к выводу, что изображение щели занимает один и тот же спектральный интервал в пределах одного порядка спектра. [c.443]

Отметим еш е, что соображения, лриводяш,ие к логарифмически нормальному распределению величины бг, могут быть использованы для доказательства того, что распределение вероятностей широкого класса неотрицательных характеристик турбулентности, определяемых возмущениями лз интервала равновесия старой теории Колмогорова (типа, например, квадратов производных некоторого порядка гидродинамических полей или модулей разностей значений таких полей на расстоянии г L), также является логарифмически нормальным с дисперсией логарифма порядка log (L/r) (для величин, определяемых возмущениями масштаба г X) или log (LA) (А. М. Яглом, 1966 А. С. Гурвич и А. М. Яглом, 1967). Для проверки последнего вывода А. С. Гурвич (1966, 1967 см. также А. С. Гурвич и А. М. Яглом, 1967) записал на ленту пульсации разности температуры в двух близких точках и осредненных по небольшому объему производных температуры и вертикальной скорости в атмосфере вблизи Земли и рассчитал по полученным записям эмпирические распределения вероятностей для квадратов записанных величин. Оказалось, что эмпирические распределения вероятностей во всех случаях близки к логарифмически нормальным распределениям (см., например, рис. 8, на котором два эмпирических распределения вероятностей для квадрата разности температур в двух точках на расстоянии 2 см друг от друга представлены в системе координат, в которой прямым линиям отвечает логарифмически нормальное распределение). Эти экспериментальные результаты можно рассматривать как первое подтверждение справедливости рассуждений, приводящих к формулам (4.16) и (4.17) они позволяют в какой-то степени понять механизм, обусловливающий резкую перемежаемость мелкомасштабной турбулентности. [c.503]

В. П. Копнова и К. В. Захарова в виде уравнения (6.24). Теоретические предельные кривые по этому уравнению, вычисленые в соответствии с принятыми выше условиями, описывают опытные данные в обоих температурных областях с точностью до 10%, практически не выходя за пределы 95-процентного доверительного интервала. К таким же выводам относительно качества аппроксимации опытных данных с помощью рассмотренных критериев пластичности приводят и результаты анализа предельного сопротивления ПЭВП при скоростях деформирования = 10" , 10 1/с. [c.240]

Джаффи [14] провал предела текучести в титановых сплавах после закалки с определенного интервала температур объясняет теми же причинами, что и провал на кривых состав — свойства (рис. 64). При повышении температуры нагрева под закалку -фаза обедняется -стабилизаторами и принимает состав, при котором напряжения, вызывающие мартенситное превращение, оказываются ниже критических скалывающих напряжений. М. И. Ермолова и др. [83, с. 145], исследуя структуру и свойства закаленных промышленных титановых сплавов, пришли к иному заключению. По их мнению, минимум предела текучести в двухфазных титановых сплавах при закалке с температур, отвечающих a+ -обла-сти, обусловлен не -фазой, а мартенситной фазой а". Однако этот вывод не согласуется с результатами, полученными другими исследователями. [c.109]

Если первое из указанных условий выполняется недостаточно точно, то, зная распределение температуры вдоль А и А, этот недостаток можно исключить. Для того чтобы определить распределение температуры и ошибки, связанные со всеми допущенными при выводе соответствующей формулы упрощениями, температура вдоль капилляра А измерялась семью термопарами. Кроме того, одновременно при помощи вспомогательного термометра определялось среднее значение величины, обратной температуре. Такие измерения были проведены при температурах термостата 444,6 и 180° С. Построив график зависимости температуры от расстояния, можно было определить температуру, соответствующую на капилляре А середине каждого интервала в 1 сл . В результате поправка на вредный объем вычислялась как сумма 45 членов. Соответствующее значение поправки вычислялось также и из показаний вспомогательного термометра. При температуре термостата 444,6° и давлении в резервуаре главного термометра 1600 мм рт. ст. ошибка в поправке на вредный объем газа в капилляре А была равна 0,003 мм рт. ст. эту величину определяли по среднему значению обратной температуры, вычисленному по показаниям вспомогательного термометра при температуре ванны 180°С и давлении OQQmm рт. ст. ошибка составляла 0,0005 мм рт. ст. [c.248]

В случае полупроводниковой проводимости, т. е. существования энергетического зазора между зонами, рост концентрации по мере возрастания степени дефектности по углероду может быть следствием действия сравнительно слабо связанных атомов металла как донорной примеси. Таким образом, высокотемпературные электрические свойства Т1Сд. и могут быть интерпретированы как полупроводниковые, однако этот вывод нельзя считать окончательным. В ряде теоретических работ показано, что эти материалы должны быть металлами зона проводимости перекрывается с валентной зоной [5, 6]. Тем не менее нам представляется, что полученные в данной работе экспериментальные результаты не находятся в резком противоречии с этими работами. Действительно, согласно работам Бильтца, плотность состояний в области перекрытия зон (интервал энергий около 3 эв) очень мала. По-видимому, теория не может в этом случае предсказать существование энергетического зазора порядка десятых электрон-вольт или отрицать его существование. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...