Теплота расширения скрытая

Слагаемые, стоящие в (5.30), (5.31) под знаком суммы, учитывают влияние изменений химического состава на теплоемкость и скрытую теплоту расширения. Значения Су и v,n в ряде случаев могут быть получены экспериментально. Например, калориметрическое изучение смеси газообразного водорода и кислорода при низких температурах в отсутствие катализатора позволяет определить Су,п этой смеси если же в систему ввести катализатор, она станет равновесной и аналогичный, эксперимент даст уже значение Су- Величину Су.п можно, естественно, считать теплоемкостью системы, находящейся в химически неравновесном состоянии, а Су — теплоемкостью равновесной системы. [c.47]

Согласно (5.21). скрытая теплота расширения любой системы [c.60]

Из равенства bQ = TbS вытекает следующее определение скрытой теплоты расширения [c.131]

Механические свойства металла ири низких и высоких температурах, химический состав и структура металла, а также механическая обработка и состояние поверхности оказывают влияние на сопротивление металла эрозионному разрушению. Очень важную роль играют тепловые характеристики металла, такие, например, как температура плавления, теплопроводность, теплоемкость, коэффициент термического расширения, скрытая теплота плавления, теплота сублимации и др. [c.5]

Это уравнение показывает, что поступающая в такую систему теплота расходуется на ее нагревание (первое слагаемое) и на скрытое (изотермическое) изменение внешних переменных. Поэтому система с фиксированными рабочими координатами должна иметь меньшую теплоемкость, чем при иных условиях,, когда наряду с нагреванием она совершает работу. Так, в случае работы расширения (5.6), из (5.22) и определения [c.46]

Высокие давления, развивающиеся за ударными волнами, могут изменить структуру энергетического спектра в конденсированных средах. Сокращение межатомных расстояний ведет к расширению и перекрытию энергетических зон. Образующиеся новые фазы состояния веществ за сильными ударными волнами, как правило, являются более плотными и обладают большей симметрией. Переход к более плотным кристаллическим структурам с поглощением скрытой теплоты (фазовый переход I рода) наблюдается при полиморфных превращениях в металлах. При сильных ударных нагрузках могут также происходить потеря стабильности кристаллической решетки и плавление вещества. На рис. 1.8 схематично показан ход ударной адиабаты для веществ, испытывающих фазовый переход. При сжатии вещества из начального состояния (0) в точке А начинается фазовый переход. В случае полиморфного превращения наблюдается уменьшение удельного объема на участке АВ при незначительных приращениях давления. Это объясняется тем, что [c.39]

К выходной части двигателя присоединяется особый аппарат — конденсатор F, в котором поддерживается низкое давление в паровых машинах — около 0,1—0,15 бар и в паровых турбинах 0,03—0,05 бар. Таким образом, расширение рабочего тела в двигателе происходит до давления в конденсаторе, значительно более низкого, чем атмосферное. В конденсаторе пар конденсируется, что достигается отнятием от пара тепла (скрытой теплоты парообразования). Большей частью применяются так называемые поверхностные конденсаторы. Процесс отнятия тепла от пара происходит в них таким образом. Из какого-либо водоема — реки или озера — циркуляционным насосом К вода подается в трубки, размещенные внутри конденсатора пар от двигателя поступает в межтрубное пространство конденсатора проходящая по трубкам вода отнимает от пара тепло, конденсируя пар получившаяся из пара вода — конденсат — стекает в нижнюю часть конденсатора, а охлаждающая (циркуляционная) вода выбрасывается обратно в реку. Скопив-щийся конденсат засасывается конденсатным насосом G и направляется в питательный бак. [c.171]

Из курса термодинамики известно, что термический к. п. д. паровой турбины тем выше, чем ниже температура пара в конце расширения. Для получения низкой температуры в выпускном патрубке турбины, как следует из свойств водяного пара, давление должно быть ниже атмосферного, т. е. должен быть создан вакуум. Это достигается в результате конденсации отработавшего пара, охлаждаемого циркуляционной водой образующийся конденсат откачивается насосами. При конденсации скрытая теплота парообразования отработавшего пара воспринимается циркуляционной водой, температура которой повышается. [c.362]

Магний — пластичный металл блестящего серебристо-белого цвета. Плотность литого магния 1,737 г см и уплотненного 1,739 г/сл . Температура плавления 651 С, кипения 1107° С, скрытая теплота плавления 70 кал/г. Теплопроводность 0,37 кал см-сек удельная теплоемкость в кал г-°0. 0,241 при 0° С 0,248 при 20° 0,254 при 100 С, и 0,312 при 650° С. Коэффициент линейного расширения 25-10 +0,0188 ° (в пределах от О до 550° С). Удельное электросопротивление при 18° С 0,047 ом-мм Ы. Стандартный электродный потенциал 2,34 в. Электрохимический эквивалент 0,454 г/а ч. Магний неустойчив против коррозии, образующаяся поверхностная окисная пленка не защищает массу металла. При повышении температуры, особенно, если [c.82]

Германий — твердый серебристо-серого цвета металл. Плотность 5,35 г/см температура плавления 936 С, температура кипения 2700° С, скрытая теплота плавления 8100 кал/г, удельная теплоемкость 0,074 кал/(г-°С), коэффициент линейного теплового расширения 6,1 IQ-e см/° С, твердость по Моосу 6. [c.193]

На ро-диаграмме линии СВ и СВ изображают соответственно процессы равновесный и с полным переохлаждением за линией насыщения (от точки С). В последнем случае не выделяется скрытая теплота испарения. Вследствие этого температура пара при равновесном расширении оказывается выше, чем в процессе с переохлаждением (рис. 4, в). Разность температур столь велика, что удельный объем влажного пара при равновесном расширении существенно больше, чем переохлажденного. Из-за меньших удельных объемов переохлажденного пара кривая СВ расположена [c.26]

Форма проточной части. В ступенях ЦНД перерабатываются большие перепады энтальпий и в связи с этим вниз по потоку быстро растут удельные объемы пара. К тому же, при расширении влажного пара его удельные объемы из-за выделения скрытой теплоты испарения возрастают гораздо быстрее, чем перегретого пара. Это влечет за собой резкое увеличение живых сечений проточной части, особенно в последней ступени. [c.45]

Критическое состояние воды объясняется тем, что с повышением ее температуры уменьшаются сжимающие ее силы поверхностного натяжения. При давлении, меньшем критического, вода закипает до того, как эти силы уменьшатся до нуля. При критическом состоянии силы поверхностного натяжения отсутствуют и вода превращается в пар того же объема без дополнительной затраты тепла на ее расширение при испарении (т. е. без скрытой теплоты испарения). [c.50]

В чистом переохлажденном паре центры конденсации появляются в результате слипания молекул в молекулярные комплексы. По достижении так называемых критических размеров (см. гл. 2) эти комплексы становятся устойчивыми и обнаруживают тенденцию к дальнейшему росту и превращению в капельки жидкости. Скорость образования центров конденсации (т. е. жизнеспособных зародышей жидкой фазы) весьма сильно зависит от степени переохлаждения. Поэтому уже вскоре после прохождения состояния насыщения скорость конденсации достигает такой величины, что выделение скрытой теплоты парообразования останавливает рост переохлаждения (если, конечно, расширение происходит не слишком быстро). [c.148]

Скрытая мольная теплота парообразования г может быть подразделена на внешнюю теплоту парообразования ф и на внутреннюю теплоту парообразования р, т. е. г = ф-(-р-Внешняя теплота парообразования ф представляет собой долю от полной скрытой теплоты парообразования, затрачиваемую на работу расширения в процессе парообразования [c.217]

При работе на холодном доменно.м газе, который после мокрой газоочистки является насыщенным, в турбине в процессе расширения газа выделяются влага и ее скрытая теплота конденсации. Процесс расширения газа идет по политропе с подводом теплоты, что увеличивает удельную работу, отнесенную к 1 кг сухого газа, а также сильно повышает температуру газа на выхлопе турбины. Даже [c.189]

На начальных стадиях роста пузыря, когда силы близки к равновесию, рост происходит медленно, но ускоряется с расширением пузыря, так как сила поверхностного натяжения уменьшается. Однако когда скорость роста пузыря становится заметной, температура и, следовательно, давление внутри пузыря падают, уменьшая скорость роста. Поэтому можно ожидать максимума скорости движения стенки пузыря. Уменьшение температуры внутри пузыря является следствием потребления скрытой теплоты парообразования на границе пар — жидкость в процессе роста пузыря. [c.190]

Наряду с борновским существует другой критерий прочности кристаллов, физически менее обоснованный и ясный. Он основан на предположении о связи процессов разрушения и пластической деформации с плавлением, в связи с чем называется термодинамическим [263]. В рамках этого критерия теоретическая прочность связывается с основной характеристикой плавления — скрытой теплотой перехода. Поскольку последовательная логическая схема получения такого соотношения отсутствует, данный критерий получил различные математические формулировки [263-267]. Наиболее удачная из них [265] позволяет устранить существовавшее ранее расхождение (в 2 Ч- 5 раз) между теоретической и экспериментально наблюдаемой прочностью кристаллов. Успех термодинамического подхода обусловлен тем, что отнесенная к единице объема скрытая теплота плавления оказывается величиной того же порядка, что и предел прочности кристалла, а деформация разрушения соизмерима с величиной теплового расширения от данной температуры до температуры плавления. Хотя справедливость термодинамического критерия разрушения [c.298]

Скрытая теплота парообразования в кал. . 1315 Удельная теплоёмкость при 25 С в кал г°С. 0,25 Теплопроводность при 20° С в ка г -м сек С 0,37 Теплота образования MgO в ккал г мол. . 143,9 Коэфициент линейного расширения [c.272]

Сварка деталей из алюминиевых сплавов является сложным процессом, так как на их поверхности всегда присутствует тугоплавкая (2050° С) пленка окислов сплавы обладают высокой теплопроводностью и большим коэффициентом линейного расширения, а также скрытой теплотой плавления. [c.195]

Частицы однородной жидкости удерживаются вместе силами внешнего давления и межмолекулярного взаимодействия. Последние проявляются различными путями. Например, работа, обусловленная скрытой теплотой парообразования, может превышать работу расширения пара против сил внешнего давления. [c.71]

Некоторые этапы разработки этого метода представляют определенный интерес. В течение продолжительного времени большинство имеющейся информации о физической природе кавитации было получено в лабораторных и натурных условиях при проведении экспериментов с холодной водой в качестве рабочего тела. В результате наметилась естественная тенденция считать, что все упрощения, приемлемые для холодной воды, применимы также ко всем жидкостям. Самое важное упрощение, которое справедливо при использовании в качестве рабочего тела холодной воды и термодинамически подобных жидкостей, заключается в том, что все члены, учитывающие энергию пара в каверне, пренебрежимо малы по сравнению с членами, учитывающими энергию жидкости. Энергия пара определяется как сумма величины скрытой теплоты парообразования, необходимой для испарения жидкости в каверну, и энергии, передаваемой пару в процессе сжатия или отдаваемой им в процессе расширения каверны. Использование этого предположения в случаях, когда оно несправедливо, обычно приводит к переоценке разрушающего действия кавитации. [c.305]

Этими данными заканчивается общетеоретическая часть учебника. В прикладной части ( 17—26) рассматриваются следующие темы полезное действие современной паровой машины сравнение совершенных воздушной и паровой машин, роль скрытой теплоты в последней схема совершенной паровой машины принципиальное отличие цикла Карно от идеального цикла действительных паровых. машин полезное действие машин, работающих по этому циклу с насыщенным и перегретым паром отличие действительного цикла существующих паровых машин от их идеального цикла к. п. д. паровых машин калориметрическое исследование паровых машин обстоятельства, влияющие на осаждение пара на стенках цилиндра паровых машин паровая рубашка последовательное расширение пара в нескольких цилиндрах перегрев пара. [c.85]

Критическое состояние воды объясняется тем, что с повышением ее температуры уменьшаются сжимающие ее силы поверхностного натяжения. При давлении, меньшем критического, вода закипает до того, как эти силы уменьшаются до нуля. При критическом состоянии силы поверхностного натяжения отсутствуют и вода превращается в пар того же объема без дополнительной затраты тепла на ее расширение при испарении (т. е. без скрытой теплоты испарения). Все же при давлении, равном или лишь немного превышающем критическое, превращение воды в [c.107]

ВОДНОСТЬ и большая скрытая теплота плавления требуют при сварке алюминия применения больших мощностей дуги. Необходимо учитывать также увеличенный коэффициент линейного расширения (у алюминия в два раза больше, чем у железа), что вызывает увеличенные деформации, могущие привести к короблению и трещинам кроме того, необходимо учитывать низкую прочность алюминия при температурах 400—500 , что может вызвать разрушение свариваемых деталей под действием собственного веса, и некоторые другие свойства. [c.573]

Железо. Удельный вес 7,85 до 7,88 кг/дм в зависимости от содержания углерода. Удельная теплоемкость см. т. I стр. 610. Теплопроводность 11,0 (серебро 100). Коэфициент теплового расширения см. т. I стр. 605, коэфициент лучеиспускания т. I, стр. 637 и след., температура плавления т. 1, стр. 611, скрытая теплота плавления т. 1, стр. 613, [c.1026]

Представим себе цикл Карно, в котором рабочим телом в цилиндре является единица массы вещества, состоящая из жидкости и насыщенного пара. Пусть исходное состояние системы изображается на диаграмме точкой А (рис. 30). Проведем изотермическое расширение всей системы от состояния А на диаграмме до некоторого состояния В. При этом вся теплота Рь взятая от нагревателя, будет затрачена на превращение единицы массы жидкости в пар и равна удельной скрытой теплоте испарения (Р1 —X). [c.104]

Расплавление алюминия из-за его большой теплоемкости и скрытой теплоты плавления (392 Дж/г) требует больших расходов энергии. Поэтому заслуживает распространения опыт электролизных заводов, начавших получение ленты и катанки непосредственно из жидкого алюминия (без разливки в слитки), что обеспечит выполнение одной из задач, поставленных перед цветной металлургией XXV съездом КПСС, заключающейся в расширении выпуска алюминиевых лент, фольги, труб и других видов проката путем применения совмещенных методов литья и прокатки. Кроме того, большой экономический эффект может дать получение из жидкого алюминия в литейных цехах электролизных заводов различных сплавов массового потребления, а также заготовок из них, предназначенных для обработки давлением. [c.448]

В точках спинодали дифференциальный эффект обратимого адиабатического расширения Хз = дТ1др)в и дифференциальный эффект Джоуля — Томсона (дЦдр) совпадают в сипу равенств (9.17) и имеют величину, характеризуемую наклоном спинодали в переменных р, Т. Следовательно, при подходе к границе устойчивости имеем Величина (9р/9Г) связана с так называемой удельной скрытой теплотой расширения [c.251]

Для заданного вещества коэффициент расширения а = = V dVld%)p измеряется с помощью произвольной температурной шкалы 0. Измеряется также количество тепла —d Q dp = Lp (скрытая теплота расширения), поглощаемое при изотермическом расширении вещества при изменении давления р. Рассмотреть метод, позволяющий связать эмпирическую температуру 0 с абсолютной температурой, и разобрать его принципиальные основы. [c.104]

Материал, подвергающийся эрозионному разрушению, может в основном характеризоваться температурой плавления Т ,, теплопроводностью Я, теплоемкостью с, коэффициентом термического расширения [), скрытой теплотой плавления д, скрытой теплотой испарения <5, теплотой сублимации I, пределом прочности при растяжени (сжатии) а . [c.78]

Когда к жидкости, находящейся в состоянии кипения, подводится при р = onst количество тепла, равное скрытой теплоте парообразования, это не вызывает увеличения температуры. Подведенное количество тепла в этом случае идет на преодоление сил сцепления между молекулами и на работу расширения. Обозначим г = d + w, где d называется внутренней теплотой парообразования. Это то количество тепла, которое идет на преодоление сил сцепления между молекулами жидкости вторая часть ш = р (о" — v ) называется внешней теплотой парообразования-, w — работа, производимая при увеличении объема во время перехода из состояния жидкости в состояние сухого насыщенного пара. [c.115]

Температура кипения в °С 2595 Скрытая теплота парообразования в кал(Г. . . 1290 Удельная теплоемкость при 20 С в кал Г-tpad.. 0,092 Теплопроводность при 20 С в кал см-ст-град.. . . 0,92 Коэффициент линейного расширения при [c.162]

Магний — пластичный металл блестящего серебристо-белого цвета. Плотность литого магния 1,737 г/см и уплотненного 1,739 г/см . Температура плавления 65ГС, кипения — 1107° С. Скрытая теплота плавления 70 кал/г. Теплопроводность 0,376 кал/(см-с-°С). Удельная теплоемкость, кал/(г-°С 0,241 — при 0° С 0,248 — при 20° С 0,254 — при 100 С и 0,312 — при 650° С. Коэффициент линейного расширения 25 10 +0,0188 г° (в пределах О—550° С). Удельное электрическое сопротивление при 18° С 0,047 Ом/(мм /м). Стандартный электродный потенциал 2,34 В. Электрохимический эквивалент 0,454 г/(А-ч). Магний неустойчив против коррозии, образующаяся поверхностная окисная пленка не защищает массу металла. Магний горюч, порошок или тонкая лента из него сгорают в воздухе с ярким ослепительным пламенем. Используется в магние-термии, в качестве твердого топлива — в реактивной технике. При повышения температуры возможно самовоспламененпе магниевого порошка или стружки. Магний устойчив против щелочей, фтористых солей, плавиковой кислоты и т. д. Чистый магний в качестве конструкционного материала почти не ис-по.льзуется, но является основой эффективных магниевых сплавов. Применяется в производстве стали, высокопрочного (магниевого) чугуна, для катодной защиты стали. [c.145]

Медь — пластичный металл розовато-красного цвета. Плотность, г/см при 20° С — 8,94, расплава — 8,3. Температура плавления 1083° С, отшига 500— 700 С, начала рекристаллизации наклепанной меди 200—300° С. Скрытая теплота плавления 50,6 кал/г, кипения — 1290 кал/г. Удельная теплоемкость при 20 С 0,092 кал/ (ч ° С), расплава — 0,13 кал/ (г С). Теплопроводность при 20 С 0,94 кал/(см-с- С). Коэффициент линейного расширения при 20—100°С 16,42-10 Литейная усадка 2,1%. Удельное электрическое сопротивление при 20° С 0,0178 Ом/ (мм м). Водородный потенциал 4-0,34 В. Механические свойства очень меняются в зависимости от обработки 0в=22- -45 кгс/см б=4-г-60% да 35-130. [c.149]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Последняя часть диссипированной мощности ANg — связана с теплообменом между фазами в переохлажденном паре (см. гл. IV). Образовавшиеся во время расширения капли имеют температуру выше, чем паровая фаза. В процессе конденсации от капель к пару переходит значительное количество тепла. Последнее — результат выделения скрытой теплоты фазового перехода и изменения капиллярной энергии. При этом переходящее тепло в некоторой мере диссипируется в зависимости от обстоятельств течения (см. гл. VI, п. 1). Здесь примем, что рассеивается удельное количество тепла Ahnep, которому соответствует диссипированная мощность [c.60]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Скрытая теплота плавления, кал/г ( крытая теплота испарения, кал г Коэффициент линейного расширения (20—200 ), град-1 параллельно гексагональной оси перпендикулярно гексагональной оси Коэффициент теплопроводности при 20-, кал/см-сек-град Элсктропронодность ". % [c.57]

Коэффициент теплопроводности в интервале О 100", кая 1см-сек-град Коэффициент линейного расширения в интервале О- 100°, epad i Зависимость теплового расширения от температуры Удельная теплоемкость при 20°, кал/г-град Зависимость удельной теплоемкости от температуры Скрытан теплота плавления, кал/г Скрытая теплота испарения, кал/г Удельное электрическое сопротивление при 0°, мком см Температурный коэффициент электросопротивления в интервале О—100°, град-i [c.493]

Скрытая теплота плавления, кал(г Скрытая теплота испарения, кал г Козффицнент лннейного расширения, град Коэффициент теплопроводности, кал/см-сек-град Удельное электрическое сопротивление, мком-см 0° [c.671]

При увеличении Т = onst) изоэнтропа смещается вверх, например из положения 4 в положение 2. Поскольку температура на оси струи есть функция расстояния от сопла, не зависящая от (см-1 например, [41]), то на заданном расстоянии увеличение ро (Го остается неизменной) приводит к возрастанию пересыщения. При этом плотность пара в точке D будет больше, чем в точке Z), и зона конденсации переместится ближе к соплу. Уменьшение сдвигает изоэнтропы параллельно оси абсцисс влево, что эквивалентно росту Ро- Если / о достаточно велико, то в струе возникают кластеры, размеры и число которых возрастают по мере удаления от сопла. Эти кластеры нестабильны и в нормальных условиях должны распадаться спонтанно или под действием соударений. Однако когда они путем коалесценции при столкновениях друг с другом достигают критического размера, обладающего достаточным временем жизни (метаста-бильное состояние), то быстро вырастают до большой величины (точки Z), D на рис. 5). При дальнейшем расширении струи рост существующих и возникновение новых зародьппей замедляется, во-первых, из-за уменьшения числа столкновений молекул и кластеров, а во-вторых, благодаря выделению скрытой теплоты конденсации. Послед- [c.14]

Применение пара высоких параметров целесообразно лишь в ТОМ случае, если к. п. д. котла будет достаточно большим (90% и выше). Паротурбинная установка высокого давления удорожается, поэтому повышение экономичности установки может быть достигнуто при возможно более низком удельном расходе топлива на выработанный киловаттчас. Элементы котлоагрегата, подверженные одновременному воздействию высоких давлений и высоких температур, изготовляются из легированных сталей (молибденовой, ванадиевой, никелевой и др.), наиболее стойких в отношении ползучести. Вследствие того что с повышением давления уменьшается скрытая теплота парообразования, а теплосодержание воды возрастает, испарительная поверхность котлов вы сокого давления сокращается, и соответственно увеличиваются поверхности подогревателей воды (экономайзеры). Для предотвращения повышенной влажности в конце расширения пара в турбине высокого давления прибегают ко вторичному перегреву пара или к значительному увеличению начальной температуры. Котлы высокого давления более чувствительны к качеству питательной и котловой воды. [c.247]

Пока водяной пар находится в газообразном состоянии, его наличие в этих умеренных количествах вносит в поведение воздуха мало изменений в отношении устойчивости последнего. Зато большие изменения наступают при конаенсации водяного пара, так как при этом освобождается большое количество С1срытой теплоты ожижения (испарения), круглым числом 600 я-алД при 20° С. Конденсация может наступить, например, когда влажный воздух адиабатически расширяется. Ненасыщенный воздух при адиабатическом охлаждении быстро насыщается, так как при адиабатическом расширении температура понижается и при этом насыщающее количество водяного пара уменьшается быстрее, чем содержащееся в единице объема количество воды, тоже уменьшающееся вследствие увеличения объема воздуха. Как только содержащееся в единице объема количество воды превысит насыщающее количество, — наступает конденсация, и часть воды осаждается в виде капель на имеющихся в воздухе частицах пыли (ядра конденсации). Следует заметить, что при дальнейшем адиабатическом расширении температура воздуха благодаря освобождающейся скрытой теплоте ожижения понижается медленнее, чем это было бы без конденсации. [c.41]

Магний — легкий пластичный металл серебристо-белого цвета. Плотность 1,74, температура плавления 650°, кипения — 1107°. Скрытая теплота плавления 70 кал/е. Увеличение гбъема при плавлении 4,2%. Удельная теплоемкость 0,25 кал г °С (при 25°). Теплопроводность 0,37 кал1см сек °С (при 20°). Коэффициент линейного расширения 25,5 10 26,2 10 и 27,0 10 соответственно до 100, 200 и 300°. Удельное электросопротивление при 18° 0,047 ом-мм /м. Температурный коэффициент электросопротивления 0,0039. Стандартный электродный потенциал — 2,34 в. Электрохимический эквивалент 0,454 г/а-ч. Чистый магний неустойчив против коррозии и при повышении температуры интенсивное окисление может привести к самовоспламенению, особенно если магний находится в виде тонкой стружки, порошка. При транспортировании и хранении магний должен быть заш ищен от влажности и атмосферных осадков. При длительном хранении следует принимать специальные меры заищты. Чистый магний вследствие невысоких механических свойств в качестве конструкционного материала не применяется. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...