Температура псевдокритическая

Опыты с двуокисью углерода проводились при Р = 78,5 бар,т.е, р/р р 1)06. При этом давлении температура псевдокритического состояния / в зоне максимальной теплоемкости / t /iir составляет примерно 34°С. [c.83]

Для расчета теплоотдачи в однофазной околокритической области параметров состояния, т. е. при давлениях выше критического и в диапазоне температур, близких к критической или псевдокритической температуре (псевдокритической называется температура, соответствующая максимуму теплоемкости при постоянном давлении), также используется уравнение (2-97). [c.169]

Т — температура. К — критическая температура — ГуГ — приведенная температура — псевдокритическая температура смеси [c.406]

В соответствии с псевдокритической точкой метода Кэй средний фактор сжимаемости для смеси может быть получен из обобщенного фактора сжимаемости для чистых компонентов путем определения псевдокритических температуры и давления смеси. Псевдокритическую температуру определяют как среднюю мольную величину критических температур чистых компонентов, псевдо-критическое давление — как среднюю мольную величину критических давлений чистых компонентов [c.226]

Псевдокритическая температура при р = 24 МПа = 380,7° С. Так как по результату расчета то необходимо прове- [c.113]

При k < 0,01 формула (8.7) обобщает режимы с ухудшением теплоотдачи вне зависимости от величины k. Максимум температуры стенки возникает в сечениях трубы с температурой жидкости ниже псевдокритической на несколько градусов. Вероятно, ухудшение теплоотдачи при k < 0,01 связано с влиянием переменности физических свойств по сечению потока на процессы турбулентного переноса. При к = 0,01 -н 0,4 под влиянием естественной конвекции происходит дополнительное снижение теплоотдачи. Максимумы температуры стенки возникают в сечениях трубы, где средняя температура ниже псевдокритической на 15—20° С и более. При к 0,4 снижение теплоотдачи под влиянием естественной конвекции вырождается и может наступить улучшение теплоотдачи. i В формулах (8.7), (8.8) Nu, Nuo — числа Нуссельта, рассчитанные по среднемассовой температуре [Nuq находится по формулам (4.1), (4.2)1 Ср = ( , — — — T y) — среднеинтегральная теплоемкость теплоносителя в ин- [c.105]

К Ts (Р<Ркр) и к псевдокритической температуре Тт. (Р>Рщ) величина коэффициентов теплообмена превышает а на верхней образующей канала до 10—15% в исследованном диапазоне параметров (рис. 2.3). [c.48]

Потенциальные преимущества воды закритических параметров при использовании ее в качестве теплоносителя в ядерных реакторах хорошо известны, и это служит стимулом для поиска путей ее применения. Теплоотдача к воде закритических параметров имеет много общего с аналогичными процессами при кипении, поскольку в обоих случаях свойства теплоносителя, и в первую очередь теплоемкость, претерпевают резкое изменение в узком интервале температур. Характер теплоотдачи при закритических параметрах иллюстрирует рис. 2.9 [19]. Изменение-коэффициента теплоотдачи в псевдокритической области (т. е. в зоне максимальной теплоемкости) является значительным. Для описания теплоотдачи в этой области авторы использовали уравнение для однофазной среды в условиях принудительной циркуляции, но ввели в него две поправки модифицированную теплоемкость и отношение плотностей pw/рв. Рекомендованное ими уравнение [c.31]

На примере плотности показано распространение метода для расчета смесей непрерывного состава, каковыми являются нефти и нефтяные фракции с использованием псевдокритических температур и давлений, а также эффективных значений термодинамического фактора корреляции Р, определяемых по обобщенной зависимости от плотности р и фактора К. [c.96]

Определяем псевдокритические параметры газа. В случае, когда для смесей природных газов, не содержащих СО2 и N2, известна плотность при нормальных условиях, псевдокритические давление кгс/см , и температуру Тш, определяют по прил. 15 РД 50-213-80 [c.65]

Псевдокритическую температуру Тс обычно с удовлетворительной точностью определяют как простую сумму мольных составляющих. Это правило часто называют правилом Кэя [13] [c.76]

Если при низких температурах эти простые правила смешения часто дают удовлетворительные результаты, то вблизи истинной критической точки смеси возникают проблемы. Данные псевдокритические значения не являются истинными критическими значениями, хотя в истинной критической точке Ус (истинному). Эти обстоятельства не отражены в методе Йена—Вудса, если используются только псевдокритические параметры. [c.87]

Т — температура — критическая температура — приведенная температура Гд — истинная критическая температура смеси псевдокритическая [c.89]

Расчет начинается с определения приведенного давления и приведенной температуры при данных Р и Т. Если рассматривается чистое вещество, то значения Тс и Рс могут быть взяты из приложения А или рассчитаны по соотношениям, приведенным в гл. 2, Для смесей соответствующие псевдокритические свойства определяются по уравнениям (4.6.3)—(4.6.7). Зная Тг и Р , по методике, описанной в разделе 3.9, можно определить и 2 . Затем по рас- [c.99]

На рис. 5.10 приведена зависимость псевдокритической температуры бинарной смеси метан—н-пентан от состава, выраженного в мольных, поверхностных и объемных долях. Ясно, что использование объемных долей обеспечивает практически линейную зависимость между [c.137]

Пример 5.5. Рассчитать псевдокритическую температуру для смесей, содержащей метан, этан и м-бутан. Мольный состав [c.138]

У1У — приведенный мольный объем У — псевдокритический мольный объем смеси У мольный объем жидкости при нормальной температуре кипения — мольный объем смеси У — парциальный мольный объем компонента / [c.406]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

В рассматриваемых условиях при р = 24 МПа псевдокритическа,я температура <т=380,7 С при <ж = 380 С физические свойства воды соответственно равны [c.107]

В рассматриваемых условиях при р=10 МПа псевдокритическая температура т 45 С при жх = 22° С (Гш1 = 295 К) физические свойства дйуокиси углерода соответственно равны [c.115]

Сверхкритическая область состояний характеризуется своеобразным и значительным изменением физических свойств вещества при сравнительно небольших изменениях температуры и давления. Особенно резко изменяется теплоемкость Ср она может изменяться во много раз и проходит через максимум (рис. 11-5). Температуру tm, соответствующую максимуму теплоемкости при p = onst, называют псевдокритической. В этой области происходит и существенное изменение плотности, коэффициентов вязкости и теплопроводности. [c.247]

Особенности теплообмена при околокритических параметрах связаны в основном в сильным изменением свойств с температурой и, в первую очередь, плотности р и теплоемкости Ср. Температура, соответствующая максимуму теплоемкости, называется псевдокритической и обозначается Роль естественной конвекции Gr Ref или критерием fe = (1 — Рда/ру) Gr/Ref — Ри,/рД ifvf Re=ps d/p . [c.105]

Теплообмен в области сверхкритических давлений имеет ряд отличительных особенностей, которые в основном вызваны значительным немонотонным изменением физических свойств при температурах, близких к критической 7кр или псевдокритическим Тт. Химически реагирующие вещества имеют более сложные зависимости свойств от Г и Р в связи с существенным влиянием химических реакций, особенно на теплоемкость и теплопроводность. Химически инертные вещества в области псевдокритической температуры имеют максимальную вязкость и теплоемкость с последующим монотонным снижением. Четырехокиси азота свойственны своеобразные графики pe=f(P, Т) и %e = f(P, Т). В области температур, соответствующих протеканию первой стадии реакции диссоциации, наблюдается первый максимум значений Сре и Яе, второй- максимум функции, менее выраженный для Сре, соответствует диапазону температур реакции 2N02 2N0+02. [c.72]

Рассмотрим поверхность нагрева, находящуюся в контакте с жидкостью. При этом давление превышает критическое, а температура жидкости ниже псевдокритической. Допустим, что температура стенки превышает псевдокритическую. Тогда жидкость вдали от стенки представляет собой псевдожидкость, а в нагретом пограничном слое свойства жидкости напоминают свойства газа. Таким образом, жидкость в пограничном слое характеризуется высокой сжимаемостью и малой плотностью. Волна конденсации, проходящая через поверхность нагрева, стремится сжать н Идкость в пограничном слое и кратковременно увеличить теплоотдачу. Когда через поверхность проходит волна разрежения, пограничный слой расширяется, вызывая мгновенное уменьшение теплоотдачи. По-видимому, эти условия являются идеальными для поддержания пульсаций. Аналогичный вывод справедлив и для докритической двухфазной системы, когда существует пузырьковый пограничный слой . Способность теплового источника, зависящего от давления, поддерживать резонансные акустические колебания, известна с 1777 г. Отдельные задачи подобного рода были рассмотрены Зондхаузом и Релеем [18, 19). Очевидно, необходимо, чтобы рабочее тело вдали от стенки было в состоянии нсевдожидкости, поскольку пульсации при температуре в массе жидкости, превышающей псевдокритическую, не наблюдались. Возможно, жидкость в пограничном слое (псевдогаз) находится в таком состоянии, что при незначительном росте давления она сжимается и ее плотность приближается к плотности жидкости. Происходящий в этом случае взрыв может генерировать волны давления, которые в дополнение к влиянию нестационарного теплообмена должны усиливать первоначальное возмущение. [c.358]

При достпнжнни жидкостью на выходе из рабочего участка псевдокритической температуры наблюдались пульсации другого типа (фиг. 6—8). Частота этих пульсаций была на два порядка ниже частоты акустических колебаний (0,05 — 1,0 гц). Кроме того, эти пульсации были менее регулярными. Экспериментальные данные показывают, что резкий переход к псевдокппению возбуждает и поддерживает возмущения. Несмотря на то что подводимая к рабочему участку электрическая мощность постоянна, тепловой поток от греющей стенки к жидкости при быстром изменении [c.360]

При возникновении псевдокипения в условиях температуры жидкости, близкой к псевдокритической, повышение теплоотдачи к жидкости вызывает значительное изменение плотности нагреваемой жидкости. Этот всплеск приводит к быстрому увеличению напора, определяющего скорость естественной конвекции. Возникающие в результате неустановившиеся процессы вызывают быстрое изменение условий на поверхности нагрева, и псевдокипение прекращается. Пульсации расхода могут гаснуть вследствие естественного демпфирующего воздействия контура. В этом случае после нескольких циклов угасающих колебаний в контуре устанавливается равновесие. Пульсации поддерживаются в том случае, когда режимы псевдокипения повторяются, играя роль возмущающих сил для колебательной системы. [c.367]

Метод распространен на смеси путем использования правил комбинирования Стюарта — Буркхардта — By [6] для получения псевдокритически х давлений и температур смеси. Фактор корреляции смеси определялся как среднемольный компонентов смеси. Проверка метода по плотности ряда бинарных и многокомпонентных газообразных и жидких смесей в диапазоне Tr = 0,53 идо 25 показала, что средняя ошибка составляет 1 % и увеличивается при приближении к критической точке до 1—3%. Проверка метода по экспериментальным данным для энтальпии газообразных и жидких смесей показала, что ошибка по поправке на давление к идеально газовому состоянию составляет в среднем 2—6%, но, так как вклад поправок обычно менее значений идеально газовых функций, суммарная ошибка составляет 1—2%. [c.96]

При расчете истиннокритической температуры нефтепродукта в /3/ и /7/ вместо следует подставить. Для получения псевдокритической температуры Тр температура заменяется на среднемольную температуру кипения смеси Tg oL определения псевдокритического давления Pp , в формулы /4/ и /8/ подставляется Истинное критическое давление Pjg определяется выражением, также полученным аппроксимацией номограммы из . I 3 [c.147]

В разделе 3.3. обсуждались два метода, в которых используется принцип соответственных состояний. Коэффициент сжимаемости связывается с приведенной температурой, приведенным давлением и по уравнению (3.3.1) с фактором ацентричности. Для использования того же метода для смесей, необходимо сс р-мулировать правила, связывающие псевдокритические постоянные смеси с составом. Известно большое количество таких правил [11, 15, 21]. [c.76]

Параметром бинарного взаимодействия в этом случае является к , значение которого обычно близко к нулю. Связь его с параметром й-у в уравнении Барнера— Адлера далеко не проста. Значений практически не имеется, и эту величину следует либо принимать равной нулю, либо определять по экспериментальным данным. Если кц предполагается равным нулю, то правила для псевдокритических температуры и давления сводятся к соответствующим правилам для уравнения Редлиха—Квонга в оригинальном виде, т. е. уравнения (4.3.3) и (4.3.4). [c.82]

Проблема критической точки была учтена в корреляциях плотности жидкостей, разработанных Чью и Праусницем, а также Ликманом, Эккертом и Праусницем [см. уравнения (3.15.18)—(3,15.21)]. Псевдокритическая температура определяется как [c.87]

Предлагались методы, в которых уравнение Рекета для плотности жидкости распространяли на углеводородные смеси [19, 23]. Чиу и др. [5] предложили отличающуюся от других корреляцию между приведенной плотностью и приведенной температурой, но использовали при этом идентичные правила смешения для псевдокритической температуры. Э и соотнощения ограничены в применении [c.88]

Эти значения псевдокритических параметров используются для расчета и 1т-Уравнение (9.7.1) можно применять только для неполярных смесей как указывалось, оно может быть использовано как для газов при высоком давлении, так и для жидкостей при высокой температуре, но точность для жидкостей, приведенная плотность для которых превышает приблизительно 2, предполагается невысокой. Уравнение никогда широко не проверялось для области жидкости. Когда же была проведена проверка на девяти газовых смесях с различной плотностью (1396 экспериментальных точек), средняя погрешность была равна 3,7 % большинство смесей составляли легкие углеводороды или углеводороды и инертные газы. График уравнения (9.7.1) показан на рис. 9.15. Для простых смесей достигается удивительное соответствие. Методика иллюстрируется примером 9.11. ГТодобная же корреляция была предложена Гиддингсом [73]. В этом случае для определения псевдокритических констант были приняты другие правила. Хорошие результаты были получены для смесей легких углеводородов найдено также, что корреляция может быть улучшена, если молекулярную массу смеси, определенную, по мольным долям, использовать как третий коррелирующий параметр. [c.377]

Приведенные свойства 14, 33 сл. Принцип соответственных состояний 14 сл., 33, 76 сл. приложение к определению Р — V — Т свойств метана и азота 15 Прокопио и Су метод расчета теплоты парообразования при нормальной температуре кипения 192 Псевдокритические свойства 76 сл. Пуранасамриддхи корреляция для теплопроводности жидкостей 454 [c.587]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...