Растяжение

В связи с этим необходимо учитывать условия, в которых осуществляется технологический процесс сварки химический состав, размеры и толщину свариваемого металла температуру окру каю-щего воздуха режим сварки, определяющий долевое участие основного металла в формировании шва скорость охлаждения металла шва и зоны термического влияния (з. т. в.) химический состав присадочных материалов их долевое участие в формировании шва, характер протекающих в капле, дуге и сварочной ванне реакций величину пластических деформаций растяжения, возникающих в металле шва, и з. т. в. при его охлаждении. [c.171]

Чугун маркируется буквами СЧ и цифрами, первая из которых характеризует предел прочности чугуна данной марки при растяжении, вторая — при изгибе (кг/мм ). Наибольшее распространение получили чугу-ны марок СЧ 12-28 СЧ 15-32 [c.323]

Здесь F - площадь поперечного сечения I - длина стержня, балки -момент сопротивления при изгибе 7 — о.севой момент инерции сечения - момент сопротивления при кручении - момент инерции при кручении h — толщина оболочки, пластины г — радиус оболочки, пластины Е, G - moj h упругости при растяжении и сдвиге соответственно а, а, 1, oi2, а% — коэффициенты, зависящие от условий закрепления, нагружения и коэффициента Пуассона /i. [c.5]

Мы завершаем определение тем, что при произвольном выборе одной из частей тела выбираем внешнее направление нормали к ее поверхности, а в качестве соответствующей силы выбираем ту, с которой другая часть воздействует на выбранную нами (рис. 1-2). Если принять такое соглашение, то сразу становится очевидным, что нормальные компоненты тензора напряжений (например, Гц) положительны, если вдоль выбранного направления осуществляется растяжение, и отрицательны, если осуществляется сжатие. [c.24]

Вязкость ньютоновских жидкостей определяется уравнением (1-9.4) как половина коэффициента пропорциональности в зависимости, связывающей тензор напряжений т с тензором растяжения D. Уравнение (1-9.4) предполагает, что компоненты тензора напряжений должны быть пропорциональны соответствующим компонентам тензора растяжений для любого заданного участка течения. Одним из хорошо известных следствий уравнений Навье — Стокса (уравнение. (1-9.8)) является закон Хагена — Пуазейля, связывающий объемный расход Q в стационарном прямолинейном течении жидкости по длинной круглой трубе с градиентом давления в осевом направлении [c.55]

Компоненты тензора растяжения D для линейного течения Куэтта суть [c.56]

Рассмотрим теперь кинематические тензоры, такие, как градиент скорости Vv и тензор растяжений D. Из определения градиента скорости имеем [c.61]

Преобразование тензора растяжений D получается из его определения ) [c.62]

После установления принципа объективности поведения материала можно проанализировать нелинейное реологическое уравнение состояния, устанавливающее соответствие между тензором напряжений т и тензором растяжения D ) [c.63]

Уравнение (2-3.1) является все же очень ограничительным. В самом деле, оно предполагает, что напряжение в некоторой точке в данный момент времени полностью определяется скоростью растяжения в той же точке и в тот же самый момент времени. Не предполагается никаких ограничений, связанных с линейностью, но считается, что деформация, происходящая в какой-нибудь другой точке и (или) в какой-нибудь другой момент времени, не оказывает влияния. Рассматривая более сложные уравнения, мы будем снимать временные ограничения, но сохранять пространственные. Это обобщение будет подробно рассматриваться в гл. 4. [c.63]

Это является определенным недостатком уравнения (2-3.4), который не может быть преодолен без использования реологических соотношений, более сложных, чем уравнение (2-3.1). Иными словами, поведение реальных материалов, имеющих в вискозиметрическом течении, отличную от нуля разность первых нормальных напряжений (тц — Х22 фО), не может быть объяснено на основе предположения, что тензор напряжений однозначно определяется тензором растяжения. [c.66]

Неадекватность уравнения (2-3.1) в отношении корректного предсказания поведения реальных материалов даже в течениях столь простого типа, как линейное течение Куэтта, выдвигает проблему построения реологического уравнения состояния более общего вида, в котором тензор напряжений т уже не является однозначно определенной функцией тензора растяжения. [c.73]

В противоположность этому под жидкими материалами понимают такие материалы, которые не имеют предпочтительной формы, так что попытка соединения интуитивных понятий упругости и текучести приводит, по крайней мере на первый взгляд, к внутреннему противоречию. Действительно, та идея, что текучие материалы нечувствительны к деформации, приводит к концепции, что внутренние напряжения должны определяться скоростью деформации,— концепции, которая воплощена в уравнении (2-3.1). (Тензор растяжения D, как будет показано в следующей главе, описывает мгновенную скорость деформации.) [c.74]

Можно заметить, что мы до сих пор рассматривали только кинематические переменные, такие, как скорость, скорость растяжения и т. п., описывающие мгновенные скорости изменения. Очевидно, эти переменные непригодны для теории жидкостей с памятью, в которой требуется описание истории деформации для того, чтобы формализовать интуитивные понятия, введенные в данном разделе. Следующая глава посвящена дифференциальной кинематике — дисциплине, которая нужна для рассмотрения поведения жидкостей с памятью. В следующем разделе будут обсуждены некоторые математические понятия, применяемые в дифференциальной кинематике. [c.76]

Рис. 3-1. Разложение деформации на растяжение и поворот.

Растяжения b d ш a с, хотя и представляют собой одинаковые изменения формы, все же не могут быть описаны одним [c.93]

Из уравнений (3-2.17) и (3-2.19) следует, что тензор растяжения D характеризует скорость растяжения в момент наблюдения — понятие, которое было использовано в гл. 2. Разумеется, если рассматривать уравнение (3-1.34), то тензор D также можно отождествить со скоростью деформации. Продифференцируем теперь уравнение (3-1.11) [c.101]

Заметим, что верхняя и нижняя конвективные производные некоторого тензора получаются суммированием его вращательной производной с простыми комбинациями этого тензора и тензора растяжения. Фактически любая линейная комбинация J и D, прибавленная к вращательной производной, дает выражение. [c.110]

Течения с предысторией постоянной деформации (иногда называемые субстанциально остановленными движениями ) являются, говоря нестрого, течениями, для которых предыстория деформирования не зависит от момента наблюдения t, а зависит лишь от временного сдвига s = t — т. Это означает, что растяжение, переводящее конфигурацию, имевшую место в момент т, в конфигурацию, реализующуюся в момент наблюдения t, не зависит (за исключением не относящихся к делу вращений) от истинного значения t, а однозначно определяется величиной s. [c.117]

Говорят, что течение с предысторией постоянной деформации является течением растяжения, если [c.122]

Уравнения для кинематических тензоров, справедливые для течения растяжения, сведены для удобства в табл. 3-3. [c.122]

Таблица 3-3. Уравнения для кинематических тензоров в течении растяжения

Проверить, будет ли течение, описанное в задаче 3-1, иметь предысторию постоянной деформации, и установить его тип (вискозиметрическое, течение четвертого порядка, течение растяжения). [c.128]

Течения растяжения (разд. 3-5) представляют собой течения с предысторией постоянной деформации, для которых тензор N симметричен [c.191]

Для последующего рассмотрения важно указать, что в случае течений растяжения имеет место соотношение [c.192]

Дополнительное свойство функций Oei ( ) и < Ег ( ) можно получить при рассмотрении специального случая течения растяжения, т. е. простого течения удлинения. Для течения удлинения две из величин yi равны, например [c.192]

Если 7е не удовлетворяет этому неравенству, соответствующее течение с предысторией постоянной деформации невозможно. Это не означает, что материал не может быть подвергнут постоянному растяжению со скоростью ув- Действительно, уравнение (6-3.13) дает значение, достигаемое напряжением после достаточно длительного воздействия постоянного растяжения (течение с предысторией постоянной деформации), т. е. стационарное значение напряжения. Таким образом, если к материалу в течение определенного времени было приложено постоянное растяжение, напряжение, возможно, достигнет значения, определяемого уравнением (6-3.13), если только выполняется неравенство (6-3.14). Если последнее не выполняется, то напряжение не достигает стационарного значения, а неограниченно растет. Этот вопрос [c.219]

И ранее рассмотренное уравнение (6-3.3). Рассмотрим теперь, напротив, такое течение, чтобы Пс было монотонно возрастающей функцией S (примерами служат вискозиметрические течения или течения растяжения). Тогда уравнения (6-3.34) и (6-3.35) эквивалентны уравнению [c.225]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Пластические деформации растяжения влияют в основном только на величину предела текучести металла шва, повышая oTHOuieune ат.щ/ои.ш До величины 0,75—0,8 вместо обычных для прокатной стали отношений 0,05—0,7. [c.199]

При сварке низкоуглеродистых сталей обычными методами химический состав металла шва, характеризуелп>1й эквивалентным содер/канием углерода Сэш, незначительно отличается от химического состава основного металла, характеризуемого также эквивалептпыл содержанием углерода Сэо- Для тих сталей Сэо 0,21 0,35% и Сэ.ш = 0,20 0,30%. Механические свойства металла шва зависят в основном толы о от скорости его охлаждения и пластических деформаций растяжения, возпикающих в металле шва при его остывахгии. [c.199]

Ковкие чугуны маркируют буквами КЧ и цифрами, обозна-чаюш,ими временные сопротивления при растяжении (кгс/мм ) и относительное удлинение (%). Примерами марок ковких чугунов могут служить КЧ 38-8 [c.323]

Очевидно, что первым шагом в этом направлении является предположение о нелинейном характере зависимости между тензорами напряжений и растяжения. Однако, перед тем как рассматривать это предположение, уместно проанализировать требования инвариантности для уравнений состояния, чтобы можно было избежать физически неосуществимых форм этого уравнения. Следуюпщй раздел посвящен такому анализу. [c.57]

Уравнение (2-3.4) представляет собой уравнение, определяющее жидкость Рейнера — Ривлина. Оно является столь же общим, как и уравнение (2-3.1). Приведение последнего к менее общей форме (2-3.4) диктуется принципом объективности поведения материала. Следовательно, если поведение реальной жидкости не описывается адекватно уравнением (2-3.4), мы можем заключить, что в такой жидкости напряжения не определяются однозначно тензором растяжений. [c.64]

Второй инвариант По тензора растяжений является существенно отрицательной величиной, но IIId может иметь любой знак. Таким образом, уравнение (2-3.10) показывает, что, если [c.65]

Рассмотрим элемент материала, который в момент времени t имеет форму квадрата а, как это изображено на рис. 3-1, а в момент времени т — форму d. Полная деформация может быть рассмотрена как деформация, полученная суперпозицией жесткого вращения и растяжения. Можно вначале выполнить вращение, приводя элемент к ситуахщи Ь, с последующим растяжением. Можно также вначале деформировать элемент, приводя его к ситуации с, а затем выполнить вращение. В обоих случаях окончательным результатом будет ситуация d. Вращения а- Ь и с d оказываются эквивалентными. Они определяют R в том смысле, что [c.93]

Некоторые реометрические системы получаются в соответствии с различным выбором тензора N. К ним относятся вискозиметри-ческие течения, течения растяжения и т. п. Такие течения уже вводились в разд. 3-5. Для каждой такой системы функцию Н ( ) можно выразить через определенное число скалярных функций, известных под названием материальные функции . [c.169]

Чтобы получить результаты применения уравнения (6-3.12) к одному из обсуждавшихся в разд. 5-3 течений растяжения, рассмотрим (3-5.40) и (5-3.2). Для экстензиометрической материальной функции gei (5-3.9) получаем [c.219]

Сопротивление материалов (1988) -- [ c.22 ]

Сопротивление материалов (1970) -- [ c.19 , c.29 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.23 , c.37 , c.38 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.20 , c.33 , c.34 ]

Лабораторный практикум по сопротивлению материалов (1975) -- [ c.7 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.91 , c.107 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.25 , c.27 ]

Металлургия черных металлов (1986) -- [ c.245 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.406 ]

Промышленные полимерные композиционные материалы (1980) -- [ c.184 ]

Механические свойства полимеров и полимерных композиций (1978) -- [ c.154 , c.155 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.65 ]

Ковка и штамповка Т.4 (1987) -- [ c.7 ]

Оптический метод исследования напряжений (1936) -- [ c.93 ]

Механика материалов (1976) -- [ c.12 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.12 , c.21 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.20 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том1 (1954) -- [ c.85 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.83 ]

Сопротивление материалов Издание 8 (1998) -- [ c.18 , c.24 ]

Расчёты и конструирование резиновых изделий Издание 2 (1977) -- [ c.0 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.5 , c.6 , c.23 ]

Методы статических испытаний армированных пластиков Издание 2 (1975) -- [ c.51 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.31 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.5 , c.6 , c.23 , c.195 , c.372 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...