Цикл действительный

Образец / закрепляется в патроне "2 шпинделя машины, вращающегося с некоторой угловой скоростью. На конце образца посажен подшипник 5, через который передается сила Р постоянного направления. Легко видеть, что при этом образец подвергается действию изгиба с симметричным циклом. Действительно, в сечении I — / образца в наиболее опасной точке А действует растягивающее напряжение о, так как консоль изгибается выпуклостью вверх. Однако после того как образец повернется на половину оборота, точка А окажется внизу, в сжатой зоне и напряжение в ней станет равным — а. После следующей половины оборота образца точка А окажется снова наверху и т. д. При переходе через нейтральную ось напряжение в точке А будет равно нулю. [c.310]

В связи с необратимым характером процесса подвода теплоты в реальных циклах уместно отметить, что регенерация теплоты в определенной степени снижает вредное влияние необратимости процесса подвода теплоты в цикле. Действительно, благодаря регенеративному подогреву рабочего тела как бы исключается (или во всяком случае заменяется значительно менее необратимым) начальный участок нагревания рабочего тела теплоот-датчиком, которое происходило ранее при больших разностях температур. Однако главное преимущество регенерации состоит в другом (это видно хотя бы из того, что рабочее тело на начальном участке может нагреваться отходящими продуктами сгорания, имеющими значительно более низкую [c.528]

Из формулы (14-17) следует, что при заданной температуре перегрева Ti суш,ествует оптимальная температура Ть промежуточного перегрева, соответствующая наибольшему термическому к. п. д. цикла. Действительно, имея в виду, что [c.442]

Условия (22.4), вообще говоря, могут быть сняты, так как они вытекают из требования наличия у решения у t) предельного цикла. Действительно, из условий (22.2), (22.3) следует, что [c.138]

Циклы действительные — Рабочий коэфи-циент 12 — 607 [c.332]

Из рассмотрения теоретических вопросов охлаждения видно, что при построении низкотемпературных циклов, могут быть использованы различные принципы, в зависимости от назначения цикла. Действительно, существует множество циклов глубокого охлаждения, каждому из которых присущи те или другие отмеченные особенности. С принципиальной стороны можно различать две категории циклов категорию циклов с производством внешней работы (циклы с детандерами) и категорию циклов без совершения внешней работы (циклы с дросселированием). В каждой из этих категорий, в свою очередь, можно выделить несколько видов циклы высокого, среднего и низкого давлений, с предварительным охлаждением, с насосом для сжатия сжиженного газа и т. п. Практически в одной установке могут быть использованы те или другие комбинации этих циклов. [c.150]

Цикл действительной паровой компрессионной холодильной машины отличается от изображенного обратного цикла Карно тем, что в первом вместо расширительного цилиндра имеется регулирующий (дроссельный) вентиль, что значительно упрощает конструкцию машины и не вызывает существенных дополнительных потерь. Кроме того, в действительной машине перед поступлением в компрессор влажный пар сепарируется до состояния, близкого сухому насыщенному пару, поэтому точка 1 лежит на линии насыщения или близко к ней, и процесс сжатия 1—2 происходит в области перегретого пара. [c.182]

В связи с наличием необратимых потерь на трение уменьшается полезная работа цикла. Действительно, если для идеального цикла [c.212]

При этом коэффициент f подберем таким образом, чтобы величины работы за цикл действительного и эквивалентного моментов были одинаковы (т. е., чтобы были равны площади петли гистерезиса). [c.57]

Нетрудно установить коэффициент асимметрии R, соответствующий лежащим на прямой OF циклам. Действительно, [c.473]

В ЭТОМ цикле действительный (не-регенеративный) подвод тепла и расширение рабочего тела в турбине составляют один и тот же изотермический процесс 3-4, т. е. полезная работа производится одновременно с подводом тепла. [c.265]

Клаузиус показал, что равенство (III, 66 ) имеет место в условиях любого обратимого цикла. Действительно, пусть рабочее тело совершает некоторый обратимый (квазистатический) круговой процесс А—В — С — D — А (рис. 30). Тогда, разбив этот круговой процесс (цикл) адиабатами на ряд (п) полосок и заменив изотермами линии, ограничивающие сверху и снизу каждую выделенную полоску, мы получим п ци клов Карно. Для выделен- [c.132]

При неизменных и увеличение начального давления пара Рз приводит к росту к. п. д. цикла. Действительно, из диаграммы 5 — г видно, что повышение рз сопровождается уменьшением энтальпии перегретого пара /3 и возрастанием разности г з — к- Оба изменения влекут за собой увеличение к. п. д. цикла (см. формулу в). [c.198]

Уравнение (7. 15а) и приведенное толкование его справедливы не только для цикла Карно, но и для любого произвольного обратимого цикла. Действительно, если взять произвольный цикл, показанный на фиг. 7. 5, и разбить его адиабатами на бесконечное количество циклов, например, 12341, 43654, 56785 и т. д., то каждый такой бесконечно малый (элементарный) цикл можно считать циклом Карно. Такое утверждение справедливо, потому что линии 1—2, 3—4, [c.128]

Циклы действительных двигателей [c.200]

Этими данными заканчивается общетеоретическая часть учебника. В прикладной части ( 17—26) рассматриваются следующие темы полезное действие современной паровой машины сравнение совершенных воздушной и паровой машин, роль скрытой теплоты в последней схема совершенной паровой машины принципиальное отличие цикла Карно от идеального цикла действительных паровых. машин полезное действие машин, работающих по этому циклу с насыщенным и перегретым паром отличие действительного цикла существующих паровых машин от их идеального цикла к. п. д. паровых машин калориметрическое исследование паровых машин обстоятельства, влияющие на осаждение пара на стенках цилиндра паровых машин паровая рубашка последовательное расширение пара в нескольких цилиндрах перегрев пара. [c.85]

Определить параметры всех точек действительного цикла, действительные мощности турбины, компрессора и всей ГТУ, внутренний к. п. д. ГТУ. Считать, что рабочее тело обладает свойствами воздуха, учесть зависимость теплоемкости воздуха от температуры. Задачу решить с помощью табл. 13 приложения. [c.134]

Расчетный цикл. .... Действительный цикл двигателя ГАЗ-51 6 6,2 25 28 0,85 0,85 33,2 38 12,5 10 0,72 0,84 1,41 1,8 8,55 8,75 207 207 [c.138]

Соотношения (48) ч- (53) справедливы лишь для обратимых циклов. Действительные циклы тепловых машин являются необратимыми. Поэтому следует выяснить тепловую характеристику произвольного необратимого цикла. [c.54]

Рис. 135, 6 показывает, что а оказывается значительно большим, чем для одного пароводяного цикла Ренкина, в котором в результате перегрева пара была бы достигнута та же предельно высокая начальная температура пара (точка Г), что и для бинарного цикла. Действительно, в этом случае для цикла Ренкина [c.293]

Идеальные циклы действительных холодильных установок несколько отличаются от цикла Карно и имеют меньшие значения е. [c.218]

Чем более совершенна методика теплового расчета, тем менее отличается расчетный цикл от действительного. Поэтому критерием совершенства теплового расчета двигателя является точность отражения расчетным циклом действительных рабочих процессов. [c.39]

В этом цикле действительный (нерегенеративный) подвод тепла [c.403]

Цикл воздушной холодильной машины является внешне-необрати-мым циклом. Действительно, в холодильной установке теплообмен между источниками тепла и рабочим телом происходит при конечной разности температур. Так, например, в процессе 2 3 рабочее тело отдает тепло охлаждающей воде. Для того чтобы этот процесс был возможен, охлаждающая вода на входе в установку должна иметь температуру во всяком случае не выше 7з- Следовательно, предельная температура теплоприемника должна быть равна температуре Тз. В процессе 4 1 рабочее тело получает тепло от охлаждаемого помещения. Если температура охлаждаемого помещения постоянна, то она не может быть ниже температуры Ti, которая, таким образом, представляет собой предельную температуру теплоотдатчика. Вследствие конечной разности температур при теплообмене между рабочим телом и окружающей средой или охлаждаемым помещением происходит потеря работоспособности, в результате чего уменьшается холодопроизводительность машины. [c.473]

Чем больше промежуточных ступеней подогрева и охлаждения, тем выше термический КПД цикла. Действительно, если представить, что в цикле, показанном на рис. 111, в процессе 2-3 теплота подводится к рабочему телу только за счет охлаждения рабочего тела в процессе 4-1, то в силу эквидистантности этих процессов эти теплоты не должны учитываться при определении термического КПД цикла. Если приближенно оценить теплоту, подведенную к рабочему телу в совокуп-шзм процессе5- , в виде произведения q ГjA.s,4 и теплоту, отданную [c.296]

Название цикла Действительная работа L, квтч1кг. ж. в. К. п. д. дейст-вит. цикла [c.156]

К счастью, появились работы Остергрена [14], Рассела [15] и других авторов, сделавшие серьезные шаги к корреляции усталостных испытаний (при одноосном нагружении и неизменной температуре) с рабочим циклом для реальной и идеализированной детали двигателя. В поисках такой корреляции исследовали различные варианты температурной зависимости напряжения или деформации при этом измеряли амплитуды полной деформации, максимальное напряжение, напряжение, соответствующее стационарному режиму работы двигателя, время действия стационарного режима, температуры, соответствующие максимальной деформации, максимальную температуру и другие характеристики. Были предложены корреляционные подходы, однако все их пропагандисты в один голос предостерегают от непродуманного применения этих подходов. Корреляция была вполне удовлетворительной для определенных у 4астков рабочих лопаток и определенных циклов работы двигателя. Но удовлетворительность зависела от того, насколько верно был идентифицирован микромеханизм усталости данного сплава при данных характеристиках рабочего цикла. Действительно, состояние прогнозирования длительности периода до возникновения трещин малоцикловой усталости в рабочих лопатках таково, что значительное улучшение точности прогноза по-прежнему может быть достигнуто только путем моделирования фактической локальной деформации детали и температурной картины на лабораторном образце, геометрия которого аналогична геометрии рассматриваемой детали. [c.72]

Ответ на это возражение (парадокс Цермело) состоит в том, что время возврата настолько велико, что практически никто никогда не наблюдал сколь-нибудь заметной части возвратного цикла действительно, согласно приближенным расчетам, время возврата для типичного количества газа оказывается очень большим числом, даже если за единицу времени принять расчетный возраст Вселенной. Ясно, что при таком огромном масштабе нет нужды беспокоиться о том, что обратимость исчезает. (Снова заметим, что теорема должна применяться ко всей Вселенной и включать излучение при этом возникает интересная возможность связи между необратимостью и расширением Вселенной.) [c.163]

В этом цикле действительный (не-регенеративный) по двод тепла и расширение рабочего тела в турбине составляют один и тот же изотермиче- [c.227]

Легко видеть, что при этом образец подвергается действию изгиба с. симметричным циклом. Действительно, в сечении I — I образца в наиболее опасной точке А действует растягивающее напряжение о, так как консоль изгибается выпуклостью вверх. Однако после того как образец повернется на половину оборота, точка А окажется внизу, в сжатой зоне, и напряжение в ней станет равным — о. После следующей половины оборота образца точка А окажется снова наверху и т. д. При переходе через нейтральнуто ось напряжение в точке А будет равно нулю. [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...