Ома закон для магнитной для uei ей постоянного тока

При работе однофазных электромагнитов переменного тока магнитный поток не остается постоянным следуя закону изменения переменного тока, он проходит в течение каждого периода 2 раза через ноль. Вследствие этого якорь магнита, находящийся все время под действием усилия замыкающей пружины, отрывается от сердечника при переходе магнитного потока через ноль и тут же опять притягивается вновь нарастающим магнитным потоком. Таким образом, при частоте тока, равной 50 гц, якорь магнита совершает колебательное движение небольшой амплитуды с частотой 100 гц, создавая характерный шум. Для уменьшения шума и вибрации якоря каждый электромагнит этого типа имеет короткозамкнутый виток, представляющий собой вторичную обмотку, которая создает магнитный поток, по величине примерно равный Уз основного потока и сдвинутый по фазе на некоторый угол. Этот магнитный поток способствует удержанию якоря у сердечника при проходе основного потока через нулевое значение. [c.412]

Второе слагаемое в правой части (1.5) выражает справедливую в случае постоянных полей теорему о магнитном напряжении , согласно которой циркуляция вектора В по замкнутому контуру определяется полным током / через поверхность, опирающуюся на этот контур. Эту теорему можно рассматривать как следствие закона Био Савара— Лапласа, определяющего магнитное поле, создаваемое элементом постоянного тока. Установленный Максвеллом первый член в правой части уравнения (1.5) говорит [c.12]

В зависимости от способа возбуждения тяговые двигатели, так же как и другие электрические двигатели постоянного тока, имеют различные скоростные и электротяговые характеристики. Тяговые двигатели последовательного возбуждения имеют характеристики, показанные на рис. 170. Магнитный поток (или пропорциональная ему величина СФ) в зависимости от тока /д изменяется по закону кривой намагничивания I. В соответствии с формулой (9) скоростная характеристика 3 в зоне малых токов идет круто вниз, а при больших токах становится более пологой. Если частота вращения якоря изменяется в широких пределах, то ее зависимость от тока нагрузки называют мягкой характеристикой, а при небольшом изменении частоты вращения — жесткой. Таким образом, в зоне малых токов нагрузки характеристика V (/д) мягкая, а с увеличением нагрузки — более жесткая. [c.262]

Если переменный ток течет по двум проводам, прямому и обратному, то такой ток называют однофазным. Принцип получения однофазного переменного тока виден из схемы на рис. 4. Между полюсами электромагнита 1, обмотки 2 которого питаются постоянным током от источника, создается магнитное поле, в котором вращается виток проволоки 3, с концами, выведенными к кольцам 4. В соответствии с законом электромагнитной индукции при вращении витка 3 и пересечении им магнитных силовых линий в ем наводится (индуктируется) электродвижущая сила, величина которой зависит от количества пересекаемых магнитных силовых линий в единицу времени. Нетрудно представить, что при положении витка 3, изображенном на рис. 4, а, боковые стороны витка как бы скользят вдоль магнитных силовых линий, е пересекая их. 14 [c.14]

Физическая сущность процесса коммутации. Принцип действия тяговых двигателей электропоездов, как и всех электродвигателей постоянного тока, основан на законах электромагнитной индукции— взаимодействия магнитного поля и проводника с током. Рабочее магнитное поле двигателя создается потоком главных полюсов и замыкается через станину, сердечники главных полюсов, сталь якоря и воздущные зазоры. При вращении якоря тягового двигателя активные стороны катушек якоря последовательно проходят под полюсами то одной, то другой полярности. Чтобы создаваемый двигателем вращающий момент оставался по направлению постоянным, необходимо изменить направление тока в каждой секции обмотки якоря, переходящей из-под полюса одной полярности к полюсу противоположной полярности. Такой процесс изменения направления тока в секциях якорной обмотки тягового двигателя, осуществляемый с помощью коллектора и щеточного аппарата, называется коммутацией. [c.69]

В электрических машинах постоянного тока рассматриваем магнитную цепь одного полюса вследствие симметрии устройства и равенства потоков всех полюсов. В случае применения гладкого якоря магнитная индукция в воздушном зазоре распределяется по трапецеидальному закону, спадая до нуля на краях полюсов (кривая 1, рис. 3.6, б). Для расчетных целей кривую 1 заменяют прямоугольником 2 с шириной, равной расчетной полюсной дуги Ь, и высотой, соответствующей действительному значению индукции в средней части зазора [10]. Расчетная полюсная дуга Ь отличается от реальной на некоторую величину, зависящую от формы полюсного наконечника при равномерном воздушном зазоре (б) имеем Ь = Ь , а при неравномерном зазоре Ь = Ь + 26. Длину якоря в осевом направлении часто принимают несколько больше длины полюсов для уменьшения потерь на вихревые токи в нажимных фланцах и в сердечнике якоря от торцевого потока, [c.45]

Выдержка времени на включение определяется в цепях постоянного тока в зависимости от величины постоянной времени магнитной системы. При обычном включении катушки закон нарастания тока определяется [16] уравнением [c.167]

Принцип действия электродвигателей постоянного тока основан на законе взаимодействия магнитного поля с проводником, по которому проходит электрический ток. Если проводник, по которому проходит ток, поместить в магнитное поле, то на него будет действовать сила, величина которой пропорциональна току, проходящему через проводник, и густоте магнитного потока. Под действием силы проводник начнет перемещаться перпендикулярно магнитным силовым линиям. [c.223]

Энергию магнитного поля катушки индуктивности можно вычислить следующим способом. Для упрощения расчета рассмотрим такой случай, когда после отключения катушки от источника ток в цепи убывает со временем по линейному закону. В этом случае ЭДС самоиндукции имеет постоянное значение, равное [c.191]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

ЗАКОН Ома [для замкнутой цепи <магнитной магнитный поток, постоянный вдоль каждого участка цепи, прямо пропорционален магнитодвижущей силе и обратно пропорционален полному магнитному сопротивлению цепи электрической произведение силы тока в неразветвленной цепи на общее сопротивление всей цепи равна алгебраической сумме всей ЭДС, приложенных в цепи ) для плотности тока плотность тока в проводнике равна произведению удельной электропроводности металла на напряженность электрического поля для тока в электролитах плотность тока в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов обобщенный для произвольного участка цепи произведение силы тока на сопротивление участка цепи равно сумме разности потенциалов на этом участке и ЭДС для всех источников электрической энергии, включенных на данном участке цепи ] основной динамики [c.234]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

ПОСТОЯННЫМ (фиг. 46). Эта частица движется равномерно по окружности, и ее траекторию можно сравнить с проводником, по которому течет некоторый ток (сила тока равна заряду электрона, умноженному на число оборотов в секунду). В бетатроне магнитное поле переменно. Оно создано электромагнитом, питаемым переменным током, с частотой несколько сот герц. Когда магнитное поле увеличивается от минимума до максимума, магнитный поток, охватываемый витком , образованным рассматриваемой траекторией, также меняется. По закону электромагнитной индукции сила тока в витке меняется. Она увеличивается, если электрон вращается в соответствующем направлении. Единственная возможность изменить силу тока в рассматриваемом проводнике состоит в увеличении числа оборотов электрона в секунду. Таким образом, ускорение электрона осуществляется за счет индукционного действия магнитного поля. [c.88]

Механическими параметрами в рассматриваемом случае будут координаты, описывающие среднее движение электронов, которое имеет все свойства видимого . Значения этих параметров непостоянны, так что можно было бы подумать, что принцип необратимости не будет здесь применим. Однако на магнетик действуют только магнитные силы, создаваемые движущимися электронами, а эти силы при стационарном течении неизменны. Следовательно, и внешние условия, в которых находится магнетик, тоже неизменны, а только это и существенно для принципа необратимости. В его формулировке потому и говорилось о постоянстве механических параметров, что указанное постоянство необходимо для постоянства внешнего воздействия на систему, точнее, для постоянства условий ее движения, или законов ее движения. В нашей теперешней задаче внешнее воздействие на систему характеризуется не самими механическими параметрами, а током, т. е. скоростями д, так как от них зависит магнитное поле. Поскольку эти скорости постоянны, принцип необратимости и здесь сохраняет силу. [c.86]

Если ток изменяется по синусоидальному закону (чаще всего феррозонды работают при синусоидальной кривой тока возбуждения), то э. д. с. в обмотке даг будет содержать, кроме основной частоты, высшие (нечетные) гармоники. Представим, что такой зонд помещен в постоянное магнитное поле, действующее одновременно с переменным полем в направлении оси сердечника зонда. В этом случае форма динамической петли изменится и она перейдет в несимметричный частный цикл. Дей- [c.103]

Во вторичной обмотке образуется тепло, которое вместе с теплом, возникающим вследствие перемагничивания постоянно меняющегося магнитного поля, создают то количество тепла, которое и нагревает пресс-форму до температуры переработки. Вследствие скин-эффекта плотность тока во вторичной цепи непостоянна. Она уменьшается (по закону е-функции) от максимума на поверхности металла, охватывающего катушку индуктора, по направлению внутрь пресс-формы. Глубину, на которой плотность тока уменьшается в 2,718 раза (основание натурального логарифма е), т. е. до i = = 0,368 2, называют глубиной проникновения а. В расчетах условно принимается, что плотность тока на глубине проникновения а имеет постоянное максимальное значение /j. [c.314]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеющей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение л, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, ие следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения pv плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости v) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению цо в пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) / X где j — плотность электрического тока, возникающего в двил<ушейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности сг за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.484]

Для расчетов нагревательных устройств нужны будут количественные связи между физическими величинами. Установим эти связи. Начнем с наиболее простого случая. Рассмотрим электромагнитное поле в полубесконечной среде с постоянной магнитной проницаемостью и постоянной же удельной электропроводностью V-Среда с одной стороны ограничена плоской поверхностью, через которую в нее проникает электромагнитное поле. Векторы напряженности электрического и магнитного полей перпендикулярны друг другу и лежат в плоскостях, параллельных поверхности среды. Электромагнитное поле распространяется в направлении г, перпендикулярном поверхности среды. При постоянстве характеристик среды ( 1 и у) амплитуда напряженности электрического поля (а значит, и плотности тока) убывает по мере проникновения в среду по закону экспоненты. [c.21]

Если конкретная задача магнитостатики обладает цилиндрической симметрией, то напряженность магнитного поля оказывается постоянной на круговом контуре, центр которого лежит на оси симметрии. Примером может служить задача о магнитном поле бесконечного прямолинейного проводника, для которой решение получается элементарными средствами на основании закона полного тока [c.27]

На практике наибольшее рабочее расстояние составляет около I мм. При увеличении расстояния до контролирующего устройства амплитуда звукового давления уменьшается, поскольку ослабевают и магнитное поле катушки, возбуждающее вихревой ток, и постоянное магнитное поле. Поскольку геометрия обоих этих полей обычно различна, закон изменения магнитной индукции с расстоянием у них тоже неодинаков, К тому же и индуктивность катушки изменяется с расстоянием. Ввиду взаимодействия всех этих трех эффектов степень снижения амплитуды с увеличением расстояния очень сильно зависит от конкретных условий контроля и не может быть выражена простым законом. Соответствующие измерения проводились в работах [331, 1003] там рассматривается также и зависимость от интенсивности постоянного магнитного поля. [c.173]

Сверхпроводящее кольцо. Постоянный ток может течь по сверхпроводни] у в отсутствие электрического поля ). Имея это в виду, рассмотрим сверхпроводящее тело с отверстием в присутствии магнитного ноля (фиг. 6). В соответствии с законом индукции Фарадея полный магнитный поток через отверстие равен постоянной величине, которую мы обозначим через Ф . [c.617]

Написав закон взаимодействия параллельных токов и подставив в него все величины в практической системе единиц, мы вьшуждены будем ввести новую фундаментальную постоянную. Это вытекает из указаршой выше связи между числом основных единиц и числом фундаментальных постоянных. Новая постоянная, так называемая магнитная постоянная, будет определена ниже, в гл. 7, посвященной единицам электрических и электромагнитных велшшн. [c.55]

Принцип действия машины постоянного тока, Генератор постоянного тока. При протекании тока в обмотке возбуждения последняя создает магнитный поток, силовые линии которого замыкаются через тело полюсов, станину, воздушный зазор и якорь (фиг. 1). При вращении якоря в проводниках его по закону электромагнитной индукции наводится э. д. с. Отдельные проводники обмотки якоря соединяются таким образом, что наведенные в них э. д. с. складываются. В каждом проводнике наводится пегеменная э. д. с. (знак э. д. с. меняется при прохождении [c.381]

Как сказано было выше, электростатика и магнитостатика излагались независимо друг от друга. За ними обычно шли законы постоянного тока, и лишь в конце появлялись магнитное действие тока (обычно в виде действия на магнитную стрелку), электромагнитная индукция и т.д. Такой порядок изложения создавал трудности для понимания существа явлений, приводил к путанице основных понятий. В особенности это проявлялось в вопросе о системах единиц. Построенные независимо друг от друга, единицы электрических и магнитных величин образовывали две группы, обе находящиеся в рамках системы СГС. Эти группы не вступали бы друг с другом в противоречие, если бы не существовало магнитного поля тока. Благодаря наличию последнего сила тока входит не только в определяющее соотношение (7.2), но и в выражения для действия тока на магнитную стрелку или для взаимодействия токов. Поскольку в этих выражениях для всех остальных величин существовали ранее установленные единицы СГС, то определялась единица силы тока, отличная от единицы, основанной на формуле (7.2), при измерении заряда электростатическими единицами. Таким образом возникли две СГС системы электрических и магнитных величин — электростатическая (СГСЭ) и электромагнитная (СГСМ), о построении которых сказано будет ниже. [c.185]

Эта формула для скорости, индуцированной бесконечно тонкой вихревой питью, называется законом Био - Савара, 1юскольку по форме совпадает с выражением для магнитного поля, создаваемого замкнутым проводником с постоянным током. Формулу (2.14) можно переписать в дифференциально.м виде [c.88]

На рис. 4 показан так называемый способ сварки вращающейся (или подвижной) дугой, пригодный для стыковой сварки труб. На концах труб 1 размещают катушки 2, создающие в зазоре между трубами магнитный поток, силовые линии которого направлены все время радиально (рис. 4, а). От генератора постоянного тока зажигается электрическая дуга Д, которая в дан- 1 ном случае может рассматривать-л ся как идеально подвижный проводник длиной I (рис. 4, б). По закону электромагнитной индукции [c.12]

Si и S.i жестко связаны ме кду собой иод некоторым углом и вращаются в поле постоянного магнита NS. Железный сердечник вь1бран не цилиндрическим, а в данном случае эллиптическим с целью создания неравномерного магнитного поля в воздушном зазоре. Такая неравномерность необходима для создания зависимости вращающих моментов от положения рамок. Без этого нельзя построить Л. Для искажения поля применяют различной формы сердечники и полюсные башмаки в зависимости от заданного закона изменения отношения токов. Направление токов в рамках таково, что создаваемые ими вращающие моменты направлены навстречу друг другу. [c.118]

ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОЕ, то же, что магнитная вязкость. ПОСТОЯННЫЙ ток, электрический ток, не изменяющийся с течением времени ни по силе, ни по направлению. П. т. возникает под действием пост, напряжения и может существовать лишь в замкнутой цепи во всех сечениях неразветвлённой цепи сила П. т. одинакова (или слабо меняется). Осн. законы П. т. Ома закон, устанавливающий зависимость силы тока от напряжения, и Джоуля — Ленца закон, определяющий кол-во теплоты, выделяемой током в проводнике. Расчёт разветвлённых цепей П. т. производится с помощью Кирхгофа правил. [c.579]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

Используя обобщенный закон Ома, можно показать, что рассматриваемый класс течений имеет равный нулю вектор электрического поля. Движение можно трактовать как течение жидкости в магнитном поле, создаваемом током в начале координат, протекающим перпендикулярно плоскости г, в. В этом случае по закону Био-Саварра Но = Но/г и постоянная Но имеет размерность коэффициента кинематической вязкости. [c.536]

Катушка представляет собой соленоид с выводом средней точки. При замыкании контактов реле ток будет проходить через одну или другую половину катушки, создавая магнитное поле различного направления. Это поле, взаимодействуя с полем двух постоянных магнитов 2, укрепленных на горизонталь -ной рамке гироузла, создает момент, стремящийся повернуть рамку вокруг оси УУ. Но в силу закона прецессии начнет поворачиваться вертикальная рамка гироузла вместе с укреплен- [c.452]

ФЕРРОЗОНД, прибор для измерения напряжённости магнитных полей (в осн. постоянных или медленно меняющихся) и их градиентов. Действие Ф. основано на смещении петли перемагничивания магнитно-мягких материалов под влиянием внеш. магн. полей. В простейшем варианте Ф. состоит из стержневого ферромагн. сердечника и находящихся на нём двух катушек катушки возбуждения, питаемой перем. током, и измерит, (сигнальной) катушки. В отсутствие измеряемого магн, поля сердечник под действием перем. магн. поля, создаваемого током в катушке возбуждения, перемагничивается по симметричному циклу. Изменение магн. потока в сигнальной катушке, вызванное перемагничиванием сердечника по симметричному циклу, индуцирует в сигнальной катушке эдс, изменяющуюся по гармонич. закону. Если одновременно на сердечник действует измеряемое пост, или слабо меняющееся магн. поле, то кривая перемагничивания сдвигается и становится несимметричной. При этом изменяются величина и гармоничность эдс индукции в сигнальной катушке. В частности, появляются чётные гармонич. составляющие эдс, величина к-рых пропорциональна напряжённости измеряемого поля (они отсутствуют при симметричном цикле перемагничивания). Как правило, Ф. состоит из двух сердечников с обмотками, к-рые соединены так, что нечётные гармонич. составляющие практически компенсируются. Тем самым упрощается измерит. аппаратура и повышается чувствительность Ф. Наиболее распространённые феррозондовые установки включают генератор перем. тока, пи- [c.808]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...