Ома закон для магнитной для цепей постоянного тока

Выдержка времени на включение определяется в цепях постоянного тока в зависимости от величины постоянной времени магнитной системы. При обычном включении катушки закон нарастания тока определяется [16] уравнением [c.167]

ЗАКОН Ома [для замкнутой цепи <магнитной магнитный поток, постоянный вдоль каждого участка цепи, прямо пропорционален магнитодвижущей силе и обратно пропорционален полному магнитному сопротивлению цепи электрической произведение силы тока в неразветвленной цепи на общее сопротивление всей цепи равна алгебраической сумме всей ЭДС, приложенных в цепи ) для плотности тока плотность тока в проводнике равна произведению удельной электропроводности металла на напряженность электрического поля для тока в электролитах плотность тока в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов обобщенный для произвольного участка цепи произведение силы тока на сопротивление участка цепи равно сумме разности потенциалов на этом участке и ЭДС для всех источников электрической энергии, включенных на данном участке цепи ] основной динамики [c.234]

В электрических машинах постоянного тока рассматриваем магнитную цепь одного полюса вследствие симметрии устройства и равенства потоков всех полюсов. В случае применения гладкого якоря магнитная индукция в воздушном зазоре распределяется по трапецеидальному закону, спадая до нуля на краях полюсов (кривая 1, рис. 3.6, б). Для расчетных целей кривую 1 заменяют прямоугольником 2 с шириной, равной расчетной полюсной дуги Ь, и высотой, соответствующей действительному значению индукции в средней части зазора [10]. Расчетная полюсная дуга Ь отличается от реальной на некоторую величину, зависящую от формы полюсного наконечника при равномерном воздушном зазоре (б) имеем Ь = Ь , а при неравномерном зазоре Ь = Ь + 26. Длину якоря в осевом направлении часто принимают несколько больше длины полюсов для уменьшения потерь на вихревые токи в нажимных фланцах и в сердечнике якоря от торцевого потока, [c.45]

Энергию магнитного поля катушки индуктивности можно вычислить следующим способом. Для упрощения расчета рассмотрим такой случай, когда после отключения катушки от источника ток в цепи убывает со временем по линейному закону. В этом случае ЭДС самоиндукции имеет постоянное значение, равное [c.191]

Во вторичной обмотке образуется тепло, которое вместе с теплом, возникающим вследствие перемагничивания постоянно меняющегося магнитного поля, создают то количество тепла, которое и нагревает пресс-форму до температуры переработки. Вследствие скин-эффекта плотность тока во вторичной цепи непостоянна. Она уменьшается (по закону е-функции) от максимума на поверхности металла, охватывающего катушку индуктора, по направлению внутрь пресс-формы. Глубину, на которой плотность тока уменьшается в 2,718 раза (основание натурального логарифма е), т. е. до i = = 0,368 2, называют глубиной проникновения а. В расчетах условно принимается, что плотность тока на глубине проникновения а имеет постоянное максимальное значение /j. [c.314]

ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОЕ, то же, что магнитная вязкость. ПОСТОЯННЫЙ ток, электрический ток, не изменяющийся с течением времени ни по силе, ни по направлению. П. т. возникает под действием пост, напряжения и может существовать лишь в замкнутой цепи во всех сечениях неразветвлённой цепи сила П. т. одинакова (или слабо меняется). Осн. законы П. т. Ома закон, устанавливающий зависимость силы тока от напряжения, и Джоуля — Ленца закон, определяющий кол-во теплоты, выделяемой током в проводнике. Расчёт разветвлённых цепей П. т. производится с помощью Кирхгофа правил. [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...