Магнитное поле электрического тока

Критическая плотность тока. Когда магнитное поле Электрического тока, протекающего по сверхпроводнику, достигает критического значения В р, сверхпроводимость исчезает. Соответствующая плотность тока называется критической плотностью тока. [c.369]

Рассмотрим движение электропроводящей идеальной жидкости, на которую действует внешнее магнитное поле. Электрические токи, возникающие в такой жидкости, обусловливают механическое воздействие на жидкость оо стороны магнитного ноля и, кроме того, изменяют само магнитное поле. Для описания этих процессов следует использовать систему уравнений идеальной жидкости совместно с уравнениями Максвелла (см., например, [40]). [c.515]

Амперметр является магнитоэлектрическим прибором. При взаимодействии поля постоянного магнита амперметра с магнитным полем электрического тока, проходящего через латунное основание прибора, якорек со стрелкой поворачивается на разные углы вправо или влево от среднего положения в зависимости от величины и направления тока. [c.426]

А.1. Создание магнитного поля электрическим током [c.90]

Запасаемая в магнитном поле электрического тока / Запасаемая инертностью системы. Иа = рУ/52 [c.131]

Если для первичных полей выбрано направление х, то это значит, что в отсутствие магнитного поля электрический ток и тепловой поток текут также в направлении оси х. При наличии магнитного поля сила, действующая на носители, уже не направлена вдоль оси X. [c.226]

Работа, затрачиваемая внешним источником при увеличении силы тока от О до г, равна кинетической энергии магнитного поля электрического тока проводника с индуктивностью [c.266]

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА [c.255]

В дальнейшем магнитные величины В и Я будут необходимы для расчетов. Их физический смысл сводится к следующему напряженность магнитного поля электрического тока, проходящего по проводнику любого сечения, определяется через периметр этого сечения и [c.68]

Магнитное поле электрического тока. Одним иэ важнейших проявлений электрического тока является образование магнитного поля вокруг движущихся электрических зарядов. Когда по проводнику проходит ток, вокруг проводника образуются замкнутые линии магнитных сил, охватывающих проводник концентрическими кольцами (фиг. 159,а). [c.191]

Легко дать пример такого наложения броуновских движений. Предположим, что замкнутый электрический проводник, сейчас нами рассмотренный, — окружность, и что в его центре подвешен маленький магнит. Электрическое броуновское движение возбудит броуновское движение магнита, которое, правда, нельзя будет наблюдать по причине размеров магнита, которые нельзя сделать достаточно малыми. Величина Х относится здесь к импульсам, испытываемым магнитом от мгновенных токов, родящихся неправильным образом в цепи. С другой стороны, L0 есть сопротивление, противопоставляемое его движению переменным магнитным полем, производимым токами индукции, возникающими в цепи от движения магнита. Заметим, между прочим, что для этого типа броуновского движения можно действительно, производя все выкладки, проверить, что средний квадрат импульса Х и сопротивление со изменяются пропорционально друг другу. [c.70]

Напряженность магнитного поля имеет размерность Магнитодвижущая (намагничивающая) сила Fm — величина, ха-рактеризующая магнитное действие электрического тока и равная суммарном силе электрического тока в замкнутом контуре, охватывающем образуемый магнитный поток. Магнитодвижущая сила равна циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, охватывающему электрические токи, создающие это магнитное поле [c.40]

При образовании магнитных единиц гауссовой системы встречаются с известными затруднениями. Использовать в качестве исходного определяющего уравнения закон Кулона для магнитных масс нежелательно ввиду фиктивности понятия магнитной массы. А образовать какую-либо магнитную единицу по магнитному действию электрического тока или по электрическому действию изменяющегося магнитного поля, например из уравнений (14), непосредственно невозможно. [c.74]

Здесь Я — напряженность магнитного поля / — плотность тока Е — напряженность электрического поля о — электропроводность, ц, — магнитная проницаемость. [c.192]

В своей простейшей форме это явление наблюдается при исследовании электрических разрядов с большой силой тока в прямых разрядных трубках. Ток, текущий по такому газообразному проводнику, окружен кольцевыми силовыми линиями магнитного поля. Взаимодействие тока с его собственным магнитным полем создает силу, сжимающую разрядный столб. На рис. 92, а схематически изображен эффект такого сжатия плазмы. Если группа заряженных частиц движется в одном направлении, то в поверхностном слое плазменного шнура радиуса г возникает магнитное поле, равное [c.229]

Магнетик в магнитном поле стационарных токов. Внешнее магнитное поле здесь также создается внешними зарядами е , однако разница с предыдущим примером состоит в том, что общая величина зарядов очень велика, и, несмотря на их небольшую скорость, нельзя пренебрегать их магнитным полем. Обычно е заряды электронов проводимости в металлах и т. п. Их электрическое (статическое) поле компенсируется полем ядер, поскольку проводник с током в целом электрически нейтрален. [c.14]

Изменение свойств различных металлов при изменении температуры и напряженности магнитного поля. Распределение тока в материале токопроводов и нагреваемой детали, а также мощности существенно зависит от свойств материала — магнитной проницаемости и удельного электрического сопротивления. Магнитная проницаемость материала определяется температурой и напряженностью магнитного поля, а удельное электрическое сопротивление — температурой. Абсолютная магнитная проницаемость Лд многих материалов, таких, как медь и ее сплавы, алюминий и его сплавы, титан, стали аустенитного класса и др., близка к значению абсолютной магнитной проницаемости вакуума =4я-10" Г/м. Относительная магнитная проницаемость этих материалов [X = близка к единице (несколько больше единицы для парамагнитных и несколько меньше единицы для диамагнитных материалов) и практически не зависит от напряженности Магнитного поля. [c.13]

Сила электромагнитного поля. Электрический ток, проходя по электроду, образует вокруг него магнитное силовое поле, которое оказывает на поверхность электрода сжимающее действие, стремящееся уменьшить поперечное сечение электрода. На твердый металл магнитное силовое поле не влияет. Магнитные силы, действующие нормально к поверхности расплавленной капли, имеющей сферическую форму, оказывают на нее значительное влияние. С увеличением количества расплавленного металла на конце электрода под действием сил поверхностного натяжения, а также сжимающих магнитных сил на участке между расплавленным и твердым электродным металлом образуется перешеек (рис. 22). По мере уменьшения сечения перешейка резко возрастает плотность тока и усиливается сжимающее действие магнитных сил, стремящихся оторвать каплю от электрода. Магнитные силы имеют минимальное сжимающее действие на шаровой поверхности капли, обращенной к расплавленной ванне. Это объясняется тем, что плотность тока в этой части дуги и на изделии небольшая, поэтому сжимающее действие магнитного силового поля также небольшое. Вследствие этого металл переносится всегда в направлении от электрода малого сечения (стержня) к электроду большого сечения (изделию). Следует отметить, что в образовавшемся перешейке вследствие увеличения сопротивления при прохождении тока выделяется большое количество тепла, ведущее к сильному нагреву и кипению перешейка. [c.46]

Магнитное тело помещено в катушку и намагничивается магнитным полем, создаваемым током, протекающим через катушку. Для простоты предположим, что в намагничиваемом теле поле Н и намагниченность М однородны. Показать, что отнесенная к единице объема тела работа, совершаемая электрическим источником в процессе намагничивания, равна [c.29]

Заметим в заключении, что если на какой-либо поверхности испытывают скачок E и Ht, т. е. заданы поверхностные магнитные и электрические токи, то поле Е тоже находится в явном виде из (11.19а). При этом надо пользоваться полями и с непрерывными на 5 тангенциальными компонентами, а на всех остальных поверхностях удовлетворяющими тем же условиям, что и истинное поле Е, Н, в частности, — условиям излучения, если область незамкнута. Тогда, полагая еще / = О, получим ( ) [c.114]

К переходу Джозефсона прикладывается постоянное напряжение известного значения. Сверхпроводящее кольцо помещается в исследуемое магнитное поле. При плавном изменении интенсивности поля электрический ток и магнитный поток внутри кольца изменяются не плавно, а скачками, квантами. Значения всех крошечных квантов одинаковы, зависят они только от измеренного физиками с большой точностью отношения двух физических постоянных заряда электрона и постоянной Планка. Поэтому измерять кванты и не нужно. Достаточно подсчитывать их количество. [c.20]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

Имеются специальные программы для анализа электромагнитной совместимости компонентов в конструктивах РЭА. К ним, например, относятся программы семейства Omega PLUS, с помощью которых определяется форма сигналов в конструкциях с печатными платами, кабельными соединениями, микрополосковыми линиями анализируются статические электрические и магнитные поля в геометрических плоских и объемных конструкциях выполняется расчет полосковых и микрополосковых устройств, взаимных индуктивностей и емкостей многопроводных линий передачи моделируются электромагнитные излучения в печатных платах рассчитываются задержки с учетом паразитных емкостей и индуктивностей. При моделировании компоненты схемы представляются в виде линейных эквивалентных схем входных и выходных цепей, проводится частотный анализ, фиксируются максимальные амплитуды напряженностей электрического и магнитного полей, электрических токов и напряжений, результаты используются для принятия необходимых конструктивных решений. [c.234]

Схема индукционной печи для выплавки стали приведена на рнс. 7. В немагнитном кожухе помещается индуктор и огнеупорный плавильный тигель. Через индуктор, представляющий собой катушку из медной трубки, охлаждаемой внутри водой, пропускается ток, возбуждающий вокруг переменное магнитное поле. Электрический ток подается к индуктору с помоишю гибкого кабеля или медных шин. В металле, находящемся в тигле, иду- [c.32]

Рассмотренный в п. 2° процесс характеризуется периодическим переходом энергии электрического поля конденсатора в энергию магнитного поля электрического тока (И 1.5.7. Г). В моменты времени =0, Г/2, Г и т. д. энергия электрического поля максимальна и равна дУ2С, а энергия магнитного поля равна нулю, так как тока в цепи нет. В мо-Т 3 [c.305]

Индукционная структуроскопия, помогая тем и другим, позволяет проконтролировать состояние и качество структуры материала без его разрушения, оценить механические характеристики, например прочность, прогнозировать состояние материала при эксплуатации машин. Каждая из этих проблем очень сложна, хотя бы потому, что электрические и магнитные свойства сплавов зависят от свойств фаз, величины кристаллов, их формы, взаимного расположения, количества вакансий и дислокаций. Особенности метода вихревых токов накладывают свои ограничения на методику испытаний. Вихревые токи наводятся с помощью катушек индуктивности, питающихся током частотой от нескольких герц до десяти и более мегагерц. Катушки не только наводят вихревые токи, но и регистрируют изменения магнитного поля вихревых токов, получая информацию об изменении электромагнитных характеристик и, следовательно, структуры материала. Расшифровка этой информации затруднена тем, что она содержит также сведения о зазоре между датчиком и контролируемым материалом, кривизне контролируемой поверхности, близости датчика к краю детали, ее толщине и т. д. [c.6]

Для измерения толщины стенок создано несколько приборов, основанных на использовании принципа вихревых токов. Показания их не зависят от электропроводности, структурной неоднородности и т. д. В них обычно имеется два генератора, из которых один работает на низких частотах, а другой на высоких. Ток низкой частоты пронизывает всю толщу измеряемой стенки металла, и в этом случае на величину магнитного поля, создаваемого током, влияют все факторы (т. е. толщина стенки и неоднородность металла). Ток высокой частоты проникает только на некоторую часть толщины стенки металла, и величина магнитного поля, создаваемого этим током, будет зависеть лишь от структурной неоднородности Д1еталла, а изменение толщины стенки на величину магнитного поля влиять не будет. Величина сигнала, полученного от тока низкой частоты, вычитается из величины сигнала, полученного от тока высокой частоты, В результате на выходе прибора получается электрический сигнал, соответствующий только толщине стенки изделия. [c.261]

Электромагнитная штамповка по принципу создания импульсно воздействующих на заготовку сил отличается от ранее рассмотренных (рис. 3,84, б). Электрическая энергия преобразуется в механическую за счет импульсного разряда батареи конденсаторов через соленоид 7, вокруг которого при этом возникает мгновенное магнитное поле высокой мощности, наводящее вихревые токи в трубчатой токопроводящей заготовке 3. Взаимодействие магнитных полей вихревых токов с магнитным полем индуктора создает механические силы q, деформирую1цие заготовку. Для электромагнитной штамповки трубчатых и плоских заготовок созданы специальные установки, на которых можно проводить раздачу, обжим, формовку и операции по получению неразъемных соединений деталей. К сборочным операциям, выполняемым путем пластического деформирования одной детали по контуру другой, относятся соединение концов труб, запрессовка в трубах колец, соединение втулки со стержнем и т.д. [c.141]

При эксплуатации электрических машин и связанных с ними агрегатов повреждения рабочих поверхностей деталей иногда вызывают паразитные (блуждающие) токи. Основной причиной их возникновения является неравномерность магнитного поля электрической машины (генератора или двигателя). При вращении ротора в таком поле в теле вала индуцируется ЭДС, которая может достигать нескольких вольт, а в турбогенераторах и больше так в турбогенераторе с напряжением на клеммах II 500 В ЭДС по торцам вала ротора достигла 35 В. Паразитные токи, замыкаясь по пути весьма незначтиельного сопротивления (через вал, подшипники и станину электрической машины), могут достигнуть даже при сравнительно небольшой ЭДС нескольких сотен ампер. При отсутствии электроизолирующих элементов в муфте, соединяющей валы электрической машины и присоединенного к ней агрегата, ток разветвляется на электрическую машину и агрегат. [c.346]

Электромагнетизм. Магнитные свойства электрического тока. Магнитное поле и магнитная индукция. В.чаимодействие токов. [c.589]

Привлекательность использования МГД эффектов для управления газодинамическим течением связана с возможностью целенаправленно изменять величину и направление МГД силы воздействием на поток магнитного и электрического полей. Однако при этом происходит перестройка всего течения, возникают зоны с большим положительным градиентом давления на стенках канала и отрыв пограничного слоя. Поэтому в 1960-70-х гг. исследование МГД пограничных слоев стало актуальной задачей. В ЛАБОРАТОРИИ получены основополагающие результаты в указанном направлении. А. Б. Ватажиным ([21 и Глава 12.2) рассмотрено течение в плоском диффузоре при наличии магнитного поля, создаваемого током, протекающим в вершине диффузора перпендикулярно плоскости течения. Диффузорное течение несжимаемой жидкости характеризуется наличием положительного градиента давления, приводящего при достаточно больших числах Рейнольдса или углах раскрытия диффузора к возникновению обратного гидродинамического течения. Магнитное поле позволяет предотвращать развитие таких течений. [c.518]

Используя обобщенный закон Ома, можно показать, что рассматриваемый класс течений имеет равный нулю вектор электрического поля. Движение можно трактовать как течение жидкости в магнитном поле, создаваемом током в начале координат, протекающим перпендикулярно плоскости г, в. В этом случае по закону Био-Саварра Но = Но/г и постоянная Но имеет размерность коэффициента кинематической вязкости. [c.536]

Теория пограничного слоя уже заняла свое место в магнитной гидродинамике. Наличие взаимодействия проводящей жидкости или ионизованного газа (плазмы) с заданным внешним магнитным полем не вносит особых трудностей в решение задач теории пограничного слоя. Так же как и в общей динамике жидкости и газа, вопрос усложняется в тех случаях, когда магнитное поле йаперед не задано и для его определения возникает необходимость проводить совместное интегрирование уравнений пограничного слоя и уравнений Максвелла при наличии усложненных граничных условий, проводимости и магнитной проницаемости стенок. Существующие исследования связаны главным образом с запросами техники магнитных генераторов электрического тока и магнитогидродинамических двигателей. Ряд исследований посвящен изучению влияния магнитного поля на обтекание тел проводящей жидкостью (уменьшение области возвратных течений за линией отрыва) и на распространение затопленных струй. Некоторые сведения о пограничном слое в магнитной гидродинамике будут даны в специальной статье настоящего сборника, посвященной проблемам магнитной гидродинамики и механики плазмы и разреженного газа (см. стр. 423—460). [c.523]

Если в рассматриваемой области токи отсутствуют, то статические поля описываются скалярным потенциалом, и тогда еобходимо решать уравнение Пуассона (1.18) или уравнение Лапласа (1.23) с потенциалами, заданными на поверхностях электродов, полюсных наконечников, либо постоянных магнитов (граничная задача Дирихле). Если пренебречь влиянием токов, создающих магнитные поля, электрическими и магнитными полями, создаваемыми самими пучками заряженных частиц (см. гл. 12), считать проницаемость магнитного материала бесконечно большой, а эффекты насыщения пренебрежимо малыми, то в принципе нет различия между электростатическими и магнитными полями, так как распределение скалярных потенциалов в обоих случаях определяется уравнением Лапласа и граничными условиями. Большинство методов, представленных в этой главе, пригодны для определения таких потенциальных полей. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...