Петля перемагничивания

Начальная кривая намагни-и петля перемагничивания [c.236]

Магнитно мягкие материалы применяют для изготовления сердечников в электромагнитах, различных машинах и аппаратах и т. п. К ним прежде всего предъявляются требования высокой магнитной проницаемости, чтобы уже сравнительно слабый ток в обмотке электромагнита вызывал большую магнитную индукцию з его сердечнике. Весьма часто магнитномягким материалам приходится работать в переменном магнитном поле в этом случае добавляется требование возможной малости потерь мощности в сердечнике в переменном поле. Эти потери, как уже отмечалось, состоят из двух частей из потерь на пере-магничивание (гистерезис) и из потерь на вихревые токи. Для того чтобы потери на перемагничивание были малы, необходимо, чтобы материал имел весьма узкую, с малой площадью, петлю перемагничивания. Для того чтобы были малы потери на вихревые токи, должно быть велико удельное электрическое сопротивление р материала кроме того, стремятся выполнять сердечник не из сплошного магнитного материала, а из отдельных листов, которые электрически изолируются друг от друга. Чем выше частота, тем тоньше берутся листы при особо высоких частотах приходится при- [c.237]

Рис. 2-9. Вид петли перемагничивания, полученной на осциллографе с интегратором, имеющим фазовую погрешность.

Рис. 2-10. Вид петли перемагничивания, полученной на осциллографе с интегратором без фазовой погрешности

Для измерения петли перемагничивания и основной кривой индукции может быть использован векторметр, описанный в гл. 2. [c.204]

Допустим (следуя В. К. Аркадьеву [9]), что петля перемагничивания материала детали имеет форму прямоугольника, показанного на рис. 2. [c.279]

Рис. 2. Кривая намагничивания и петля перемагничивания материала изделия и прямоугольная кусочно-линейная аппроксимация их

М а г н и т н о-т вердые материалы находят себе применение при изготовлении постоянных магнитов, которые, будучи намагничены тем или иным образом, должны накоплять в себе большое количество магнитной энергии и длительно поддерживать состояние намагничения. Намагниченность постоянных магнитов из хороших магнитнотвердых материалов должна сохраняться при действии толчков, ударов и пр. Понятно, что магнитно-твердые материалы должны обладать большими значениями В/У , а также (НВ) они обладают весьма широкой, имеющей большую площадь, петлей перемагничивания. При попытке использовать магнитно-твердый материал для изготовления сердечника, работающего в переменном магнитном поле, мы неизбежно получили бы чрезвычайно большие, практически неприемлемые потери мощности на перемагничивание. [c.252]

Вычислить работу, совершаемую за цикл перемагничивания единицы объема сердечника длинного соленоида, если известно, что площадь петли кривой гистерезиса сердечника на диаграмме с осями координат Я, J равна S. [c.34]

Кроме того, магнитные свойства материалов характеризуются зависимостью магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н, называемой кривой намагничивания. Во многих случаях для получения кривой намагничивания в качестве исходного принимают размагниченное состояние вещества, при котором в отсутствие внешнего магнитного поля индукция равна нулю. При цикличном перемагничивании кривая намагничивания образует петлю гистерезиса (рис. 11). [c.23]

Нормальной проницаемостью называют Li, полученную из кривой 1 (см. рис. 1). При перемагничивании по петле гистерезиса используют значения при этом зависимость ца Н) для восходящей и нисходящей ветвей разная. [c.8]

Рис. 116. Сталь 1412 (Д = 0,5 мм). Удель- Рис. 117. Сталь 1412 (Д = 0,5 мм). Ста ) ная мощность перемагничивания. тическая петля гистерезиса

Известное в теории прямоугольной петли гистерезиса соотношение для скорости перемагничивания [c.12]

Динамическая петля гистерезиса — кривая, образованная вершинами частных петель перемагничивания магнитного гистерезиса при последовательном уменьшении или увеличении амплитуды переменного поля. [c.158]

Для контроля твердости изделий из стали ЗОХГСА предложен коэрцитиметр переменного тока [45]. Принцип измерения основан на наличии однозначной зависимости между коэрцитивной силой, определяемой из динамической петли перемагничивания изделия, и его твердостью. Схема позволяет сравнивать динамические коэрцитивные силы двух изделий, одно из которых взято в качестве эталонного. Определение разности динамических коэрцитивных сил сводится к измерению промежутка времени между моментами перехода через нулевое значение потоков или индукций в контрольном и испытуемом изделии, если намагничивающие катуитки соединены последовательно и содержат оди- [c.85]

ФЕРРОЗОНД—прибор для измерения напряжённости. магн. полей (в осн. постоянных нли медленно меняющихся) и их градиентов. Действие Ф. основано ка смешении петли перемагничивания магн.-мягких материалов под влиянием внеш. магн. полей. В простейшем варианте Ф. состоит из стержневого ферромагн. сердечника и находящихся на нём двух катушек катушки возбуждения, питаемой перем. током, и измерит, (сигнальной) катушки. В отсутствие измеряемого магн. поля сердечник под действием перем. магн. поля, создаваемого током в катушке возбуждения, перемагничивается по симметричному циклу. Изменение магн. потока в сигнальной катушке, вызванное перемагничиванием сердечника по симметричному циклу, индуцирует в сигнальной катушке эдс, изменяющуюся по гармонич. закону. Если одновременно на сердечник действует измеряемое постоянное или слабо меняющееся магн. поле, то кривая перемагничивания сдвигается и становится несимметричной. При этом изменяются величина и гармоничность эдс индукции в сигнальной катушке. В частности, появляются чётные гармонич. составляющие эдс, величина к-рых пропорц. напряжённости измеряемого поля (они отсутствуют при симметричном цикле перемагничивания). Как правило, Ф. состоит из двух сердечников с обмотками, к-рые соединены так, что нечётные гармонии. составляющие практически компенсируются. Тем са- [c.293]

Магнитнотвердые (магнитножесткие) материалы находят себе применение при изготовлении постоянных магнитов, которые, будучи намагничены тем или иным образом, должны накоплять в себе большое количество магнитно энергии и длительно поддерживать состояние намагничения. Намагниченность постоянных магнитов из хороших магнитнотвердых материалов должна сохраняться при действии ударов и вибраций. Магнитнотвердые, материалы должны обладать большими значениями В,. а также (НВ), они обладают весьма широкой, имеющей большую площадь, петлей перемагничивания. [c.238]

Для получения на экране электрон юлучевой трубки петли перемагничивания необходимо э. д. с. в измерительной обмотке образца проинтегрировать. Применение интеграторов для магнитных измерений описано в гл. 2. [c.248]

Наряду с обычными характеристиками ЗУ, такими, как параметры петли перемагничивания, коэффициенты прямоугольностн и квадратности, время переключения (перемагничивания), коэффициент переключенпя и т. п., тонкие ферромагнитные пленки имеют свои специфические характеристики, определяемые их двухмерной геометрией и практической однодоменностью в направлении толщины пленки. [c.295]

Основная кривзя индукции, петля гистерезиса, полные потери, мгновенное значение индукции и напряженности поля Основная кривая индукции, динамические петли перемагничивания Основная кривая пндукцпи, то же по первым гармон1Н ам, полные потери, составляющие комплексной магнитной проницаемости и комплексного магнитного сопротивления Полные потери на гистерезис и вихревые токи [c.344]

Сд (t Тд/2) = — fig (t). Петля перемагничивания сердеч-Если же то вер- [c.304]

Наконец, в однородном изотропном аморфном сплаве должна отсутствовать макроскопическая магнитная анизотропия. Однако за счет спин-орбитальных взаимодействий и различного типа неоднородностей в аморфных магнетиках все же возникает случайная анизотропия. Нередко она оказывается слабой, и в этоА1 случае низкие значения магнитной анизотропии приводят к легкости перемагничивания аморфных сплавов. В связи с этим многие аморфные магнетики относятся к классу обладающих особой мякостью магнитно-мягких материалов. Так, типичные коэрцитивные силы этих материалов 0,01—0,2 Э, что значительно меньше соответствующих значений для кристаллических сплавов, причем магнитное насыщение достигается в полях —200 Э. Петля гистерезиса мала и имеет прямоугольную форму, вытянутую вдоль оси [c.290]

Повторяя последовательно подобное исследование по этапам, можно получить выражение для изменения if и во времени. На фазовой плоскости соответствующий фазовый портрет системы имеет вид, изображенный на рис. 2.22. Фазовые траектории будут представлять отрезки спиралей, соединенные отрезками прямой 4 = — д1щЯС в точках 1 = 4. соответствующих началам и концам этапов Ф = onst. Таким образом, мы видим, что при учете гистерезисных явлений должно происходить более быстрое уменьшение амплитуды свободных колебаний исследуемого контура. Это обусловлено тем, что существование гистерезисной петли приводит к потерям в материале сердечника за счет работы на его перемагничивание, вызванным взаимодействием элементарных областей намагничения с остальной массой вещества сердечника, и в конечном счете —к переходу магнитной энергии в тепловую за счет работы, расходуемой на переориентацию указанных областей, или доменов. [c.69]

Крутящий момент <гистерезисного двигателя возникает вследствие гистерезиса материала ротора. При включении двигателя в сеть переменного тока создается вращающееся магнитное поле. Ротор вращается синхронно с магнитным полем с некоторым углом рассогласования. Крутящий момент идеального гистерезисного двигателя не зависит от частоты вращения ротора, а определяется только свойствами материала ротора (его объемом и величиной удельных потерь на гистерезис). Следовательно, необходимо иметь данные о величине удельных потерь на гистерезис в зависимости от индукции или напряженности поля при определенном характере перемагничивания. Поэтому основной характеристикой материала гистерезисных двигателей является PJHm, эта величина должна быть большой. Чем больше прямоугольность петли, тем больше потери на гистерезис. Поэтому другой характеристикой является коэффициент выпуклости кривой [c.228]

Гистерезис. При циклическом перемагничивании ферромагнетика функция В (Н) образует петлю магнитного гистерезиса (рис. 1). Различают предельную петлю гистерезиса, получаемую переключением (при Н > HjYi). Если перемагничивание производится не из состояния S = О, Я = О, то имеют место частные петли гистерезиса амплитуда перемагни-чивающего поля Н Нщ, (см. рис. 1). Эти петли гистерезиса являются симметричными. При уменьшении размагничивающего поля получают частные петли возврата. [c.7]

Зависимость магнитной индукции В от Н при изменении Н не представляет собой единой кривой, а характеризуется летлей гистерезиса. Площадь петли соответствует работе, необходимой для проведения одногр цикла перемагничивания образца. Форма петли, максимальное значение индукции, положение точек пересечения с осями KoqpAHHaT зависят от условий термообработки ферромагнитного материала, его химического состава и других факторов. [c.11]

На рис. 11.3 показана кривая полного цикла перемагничипания ферромагнетика. Из рис. 11.3 видно, что при перемагничивании изменение В отстает от изменения Я и при Я = О оказывается равным не нулю, а Явление такого отставания В от Н называют магнитным гистерезисом, а индукцию Sr — остаточной индукцией или остаточным магнетизмом. Для ее уничтожения требуется приложение размагничивающего поля которое называют коэрцитивной силой. Замкнутая петля ABj-H A В Н А, описывающая цикл перемагничивания, называется петлей гистерезиса. Площадь петли пропорциональна работе перемагничивания единицы объема ферромагнетика. В процессе перемагничивания эта работа целиком переходит в тепло. Поэтому при многократном перемагничивании ферромагнетики нагреваются. [c.287]

Е градиенте поля постоянных тороидальных магнитов 2 и 4 перемагничивается по предельной петле гистерезиса постепенно по всей длине. Измерительная катушка 3 улавливает скачки Баркгаузена, возникающие в месте перемагничивания участка ферромагнетика из одного состояния насыщения в другое. Чтобы получить максимальное число скачков, измерительную катушку устанавливают в месте максимального изменения индукции В, причем число скачков Баркгаузена пропорционально перемещению л ферромагнетика, а частота [c.63]

Магнитная аккомодация (приспособление). При циклическом перема-гничивании образца в поле Н, амплитуда которого близка к напряженности полного насыщения, петля гистерезиса достигает стационарного состояния не сразу, а лишь после пяти — десяти перемагничиваний (рис. 17, а). Такое приспособление образца к условиям намагничивания всегда должно учитываться при маг- [c.17]

Гистерезис. При перемагничивании ферромагнитных тел величина магнитной индукции зависит не только от напряженности магнитного поля, но н от предшествующего магнитного состояния. Вид кривой цикла перемагничивания, называемой петлей гистерезиса, приведен на фиг. 13. Od — остаточный магнетизм — магиитная индукция при Я = 0 Ое — коэрцитивная сила — напряженность магнитного поля, необходимая для полного размагничивания. [c.453]

Результирующая анизотропия определяет тип маг-лчтной доменной структуры и характер процессов намагничивания М. п. В плёнках с преобладающе анизотропией формы (фактор качества ( <1) спонтанная памагпнченпость лежит в плоскости образца, и в этом случае образуются вытянутые т. н. плоские маги, домены (ПМД). Осн. процессом перемагничивания таких М. п. вдол1> оси лёгкого намагничивания является движение доменных стенок, наблюдается прямоугольная петля гистерезиса с коэрцитивной силой равной [c.659]

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков может достигать значений 10 —10 Гс/Э их намагниченность Л/, возникающая во внеш. магн. поле Н, растёт с его величиной нелинейно (см. Намагничивание) и в полях 1 ] 00 Э может достигать магнитного насыщения, характеризуемого значением Величина М зависит также от магн. предыстории образца, что приводит к неоднозначности ф-ции М Н), или к гистерезису магнитному. При намагничивании и перемагничивании ( ррОмагнетика происходит изменение размеров и формы образца (см. Магнитострикция), благодаря этому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимости упругих постоянных ферромагнетиков — т. н. Дг -эффект и др. (см. Механострикция, Магнитомеха-нииеские явления), а также коэф. линейного и объёмного [c.294]

Магнитно-мягкими являются ферромагнитные материалы (чистое железо и его сплавы с кремнием, никелем, кобальтом или алюминием, кремнием и алюминием, хромом и алюминием), отличительными чертами которых являются высокая магнитная проницаемость, низкая коэрцитивная сила (Н от десятых долей до 100- 150 А/м), малые потери на вихревые токи при перемагничивании, узкая и высокая петля гистерезиса, сравнительно большое электрическое сопротивление. Такие материалы быстро намагничиваются в магнитном поле, но так же быстро теряют свои магнитные свойства при его снятии. Свойства магнитно-мягких материалов сильно зависят от наличия дефектов, создаваемых загрязнениями, внутренними напряжениями и искажениями кристаллической решетки используемых металлов и сплавов. Примеси серы, фосфора, кремния и марганца, от которых не удается освободить литое железо даже при его вакуумной переплавке, существенно увеличивают потери на гистерезис. Использование высокочистых карбонильных или электролитических порошков железа и особенно его сплавов с никелем или кобальтом позволяет получать магнитные материалы, более точные по составу и с лучшими свойствами. Весьма эффективно производство спеченных магнитов из трудноде-формируемых сплавов например, при прокатке порошков в ленту толщиной до 30 мкм обеспечивается выход годного до 95 %, тогда как в случае получения такой же ленты из литого металла - 40 %. [c.207]

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...