Циркуляция вектора

Анализ взаимодействия закрученной струи со сносящим потоком на основе метода баланса действующих сил может быть осуществлен в системе координат xyz с началом отсчета в центре сопла, формирующего струю (рис. 7.34). Плоскость xOt образует поверхность вдува, над которой распространяется основной поток с плотностью и равномерным профилем скорости V. Закрученная струя истекает из сопла диаметром под углом к направлению основного потока. Закрутку струи будем характеризовать циркуляцией вектора скорости Г по ее границе. [c.360]

Другой важной в механике теоремой, дающей преобразование линейного интеграла в поверхностный, является теорема Стокса циркуляция вектора по замкнутому контуру I равна потоку вихря вектора через поверхность S, ограниченную данным контуром [c.16]

Следствием предположения об однозначности потенциальной энергии является обращение в нуль работы при совпадении начальной и конечной точек пути интегрирования. Работа в потенциальном силовом поле по любому замкнутому пути равна нулю. Этот признак может быть принят за определение потенциального силового поля. Можно сказать также, что циркуляция вектора силы по замкнутому контуру в потенциальном поле равна нулю. [c.221]

Как известно из теории поля, левая часть выражения (10) представляет собой циркуляцию вектора Ег по замкнутому контуру. Равенство циркуляции нулю свидетельствует о том, что электростатическое поле является потенциальным. [c.180]

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

Величина циркуляции вектора Н по замкнутому контуру I равна поэтому [c.187]

Таким образом, в отличие от электростатического поля, которое, согласно (10), является потенциальным, магнитное поле оказывается вихревым (циркуляция вектора Н по замкнутому контуру не равна нулю). [c.188]

Рис. 13.6. К определению циркуляции вектора магнитной напряженности по замкнутому контуру I

Соотношением (58), которое связывает циркуляцию вектора напряженности магнитного поля Н по замкнутому контуру I с суммарной силой постоянного тока, протекающего через площадь 8, охватываемую этим контуром [c.192]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Циркуляция вектора Е по замкнутому контуру равна производной потока магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром, взятую со знаком минус [c.194]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля 187 [c.301]

Циркуляция вектора напряженности злектрического поля 180 [c.301]

Используя теорему Стокса, устанавливающую связь между интенсивностью вихря вектора и циркуляцией вектора по элементарному контуру d С, [c.368]

Градиент скалярной функции. Расхождение и циркуляция вектора [c.41]

Расхождение и циркуляция вектора скорости [c.41]

Циркуляция вектора касательного напряжения по замкнутому контуру у, целиком лежащему внутри области, занимаемой поперечным сечением, определяется следующим образом [c.296]

Циркуляция вектора скорости 75 [c.355]

Теорема Стокса. Циркуляция вектора а по замкнутому контуру равна потоку вихря через любую поверхность, ограниченную данным контуром [c.193]

Цилиндрические поверхности 298 Цилиндрическое копыто 109 Циркуляция вектора 233 [c.591]

Уравнения 256 Циркуляция вектора 233 [c.566]

Ротор входит в другую основную формулу — формулу Стокса для циркуляции вектора по замкнутому контуру / [c.222]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Циркуляция вектора напряженности по любому замкнутому контуру в электрическом поле равна нулю [c.208]

Циркуляцией вектора магнитной напряженности вдоль замкнутого контура L называется величина [c.217]

Закон полного тока циркуляция вектора магнитной напряженности по замкнутому кон-туру равна алгебраической сумме сил токов, охватываемых контуром [c.217]

Циркуляция вектора скорости но всему коигуру [c.278]

Циркуляция вектора скорости. Для введения понятия циркуляции вектора скорости по какому-либо контуру следует выбрать контур I, разбить его на элементарные участки длиной б/. Тогда циркуляцией вектора скорости V по элементарному контуру б/ наз1,1вают величину где — проекция вектора скоро- [c.220]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

М ДО ТОЧКИ М2. Он определяет циркуляцию вектора F по дуге М]М2. Такие интегралы часто встречаются в различных вопросах механики, гидродинамики и электродинамики. Работа силы на криволинейном пути равна циркуляции силы по этому пути. Заменив дугу /И1УИ2 замкнутым контуром С, в котором точки W Mi совпадают, получпм работу силы F на замкнутом контуре С. Она определяется контурным интегралом [c.198]

Физический смысл напряженности магнитного поля ясен из теоремы о циркуляции вектора напряженности циркуляция вектора ггапряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром [c.132]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Циркуляция вектора напряжения 1. ам + /2СТ32 вдоль замкнутой линии I, целиком лежащей в сечении, равна [c.181]

Компоненту Ry называют поперечной силой в тяжелой жидкости она слагается из трех сил силы Архимеда Ау (см. 13), направленной по вертикали вверх и не зависящей от скорости потока, силы трения Т у , определяемой вторым интегралом (44.2) и зависящей от распределения сил трения по поверхности тела, и вертикальной слагающей У силы (см. 31) направление этой слагающей зависит от направления циркуляции вектора скорости и может совпадать с направлением архимедовой силы или быть противоположно ей. [c.159]

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СЙЛА (намагничивающая сила) — величина, характеризующая магн. действие электрич. тока. Вводится в электротехнике для маг-Humtiux цепей по аналогии с электродвижущей силой в электрич. цепях. М. с. F равна циркуляции вектора напряжённости магн. поля Н по замкнутому контуру L, охватывающему электрич. токи, к-рые создают это магн. поле [c.698]

Циркуляция вектора напряжеииости 208, 217 Цифровая вычислительная машина (ЦВЛ ) 135 [c.450]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.340 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.233 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.233 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.847 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.23 , c.43 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.67 , c.68 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.233 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.211 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.233 , c.538 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...