Дипольный электрический момент ядра

Электрический дипольный и квадрупольный моменты ядра [c.125]

Основную роль в сверхтонком расщеплении уровней играет взаимодействие электронов с мультиполь-ными моментами ядра наинизших порядков — магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами. В первом приближении моменты J и 1 можно считать сохраняющимися и тогда полная энергия уровня записывается в виде суммы [71 [c.839]

Электрический дипОльный момент у ядер и элементарных частиц может возникнуть под действием внешнего электрического поля. Этот эффект определяется новой физической величиной — электрической поляризуемостью ядра. [c.77]

В обычных условиях в веществах, встречающихся в природе, атомные ядра не ориентированы. Для получения О, я. разработаны спец, методы, основанные на наличии у ядер магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов, ориентационно жёстко связанных с ядерными спинами. При наложении на ядра магн. поля Н взаимодействие поля с магн. моментом ядра р будет стремиться ориентировать р в направлении Н, т. е. поляризовать систему ядер. Если ядра находятся в неоднородном электрич. поле, то его взаимодействие с квадрупольным электрич. моментом ядра О будет приводить к выстраиванию ядерных спинов. Оба эти взаимодействия используются в статич. методах, когда ядерные спины находятся в тепловом равновесии с веществом образца. Если ср. энергия теплового движения превышает энергию взаимодействия ядерного момента с полем, то ориентирующее действие поля в значит, степени подавляется тепловым движением. В связи с малостью ядерных моментов значит, ориентацию ядерных спинов статич. методами удаётся получить лишь при очень низких темп-рах и в очень высоких полях. Так, при практически предельно достижимых 7 10 2 К и // 10 Тл поляризация и выст- [c.470]

Если центр тяжести системы не совпадает с центром заряда, то в электрическом поле такая система обладает свойством диполя и будег ориентироваться по направлению поля. Дипольный момент ядра (рис. 13,6) мог бы быть равен р=1еЬ, если б характеризует отклонение центра симметрии заряда от центра тяжести ядра. [c.55]

Дисперсионное взаимодействие. Дипольный момент электрически нейтральных, т. е. неполярных молекул, равен нулю только в среднем статистическом смысле. В каждый отдельный момент времени электрический момент любого атома не равен нулю, так как ядро и электрон, разделенные определенным расстоянием, образуют мгновенный дипольный момент, имеющий конечное значение. [c.68]

До сих пор мы почти совсем не обращали внимания на магнитные взаимодействия ядерных спинов, с электронными токами и на их электростатические взаимодействия с электронными зарядами. Поскольку ядра обладают магнитными моментами, то они чувствительны к магнитным полям, создаваемым спинами и орбитальными токами электронов. Атомные ядра не обладают электрическими дипольными моментами по причинам, которые будут вскоре рассмотрены, и поэтому нечувствительны к неоднородным электрическим полям. Однако они могут обладать квадрупольными электрическими моментами, на которые существенно влияют неоднородные электрические поля (в частности, создаваемые электронными облаками), приводя к появлению заметных вращательных моментов. Связывая электронную систему с системой ядерных спинов, эти взаимодействия могут проявляться при изучении любой из упомянутых систем. [c.156]

Если предположить, что стационарные ядерные состояния имеют вполне определенные четности (это, по-видимому, хорошо установлена экспериментально), то для диагональных матричных элементов АТ = = (<5 Г) нечетные значения I будут запрещены. В частности, ядро не должно иметь постоянного электрического дипольного момента (/ = 1), что согласуется с экспериментальными данными [1]. Недиагональные матричные элементы оператора электрического дипольного ядерного момента для перехода между ядерными состояниями с различными четностями, конечно, могут существовать. Дальнейшая информация о величинах матричных элементов ядерных мультипольных операторов и налагаемые на них ограничения вытекают из тензорного характера этих операторов и основываются на следующей фундаментальной теореме [2]. [c.158]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Хорошая модель должна, во-первых, объяснять свойства основных состояний ядер (спины, четности, магнитные дипольные и электрические квадрупольные моменты и т. д.), во-вторых, объяснять свойства возбужденных состояний и прежде всего спектр возбуждения ядра и, в-третьих, описывать динамические свойства ядра, например, вероятности испускания у Квантов отдельными возбужденными уровнями ядра. Ясно, что любая модель не может дать полного описания ядра. Поэтому в ядерной физике приходится использовать большое число моделей, приспособленных для описания того или иного круга явлений. [c.82]

Чтобы придать нашим рассуждениям более количественный характер, рассмотрим здесь кратко квантовомеханический расчет вероятности перехода W. Упрощенное рассмотрение используется просто для того, чтобы показать, каким образом получаются правила отбора. Вероятность перехода можно представить выражением (2.39), при условии что нам известно значение величины колеблющегося дипольного момента ц . Прежде чем вывести выражение для цр, вспомним, что для ансамбля отрицательных зарядов (электроны молекулы) величиной е (с учетом знака) и положительных зарядов величиной б/, (ядра молекулы) классический электрический дипольный момент равен ц = еГ( + X/Здесь Г( и R/ определяют положения соответственно электронов и ядер относительно некоторой точки отсчета, а суммирование производится по всем электронам и [c.99]

Сверхтонкая структура и эффект изотопического сдвига также часто могут приводить к уширению спектральной линии. Такие эффекты вызываются электрическим и магнитным взаимодействиями ядер с окружающими их электронными оболочками. В случае магнитно-дипольного взаимодействия вырождение одиночных энергетических уровней снимается, уровень расщепляется на ряд уровней, общее число которых зависит от суммарного момента количества движения системы. Если это расщепление меньше допплеровской ширины или такого же порядка, то структура остается неразрешенной и излучение системы уровней выглядит как симметрично уширенная линия. Кроме того, электростатическое взаимодействие зависит от радиуса заряженного ядра. Так как этот параметр различен для каждого изотопа одного и того же элемента, испускаемое излучение будет представлять собой комбинацию излучений каждого изотопа. Излучение будет немного сдвинуто по частоте и даст уширенную неразрешенную линию. Уширение, типичное для таких эффектов, составляет величину порядка 0,1 см . Эффекты изотопического [c.323]

Впервые дисперсионные соотношения получены Г. Крамерсом в 1926 г. для комплексной диэлектрической проницаемости изотропной среды г оо). Связь между дисперсионными соотношениями и условием причинности была установлена Р. Кронигом в 1942 г. В классической электродинамике сплошных сред вектор электрической индукции О связан с напряженностью поля Е соотношением О = + Р, где Р = епг 1) — плотность дипольного момента в СИ, г — радиус-вектор электрона, п — концентрация электронов. В классической модели потенциальная энергия взаимодействия электронов с ядром и = тио г /2. В этом случае [c.200]

В обычном состоянии в центре атома диэлектрика расположено атомное ядро, вокруг которого вращаются электроны, образующие электронное облако. В этом случае центры масс положительных и отрицательных электрических зарядов совпадают, поэтому атомы электрически нейтральны. Однако если приложить электрическое поле, то электронное облако сместится, его центр не будет совпадать с центром ядра атома и образуется диполь. Такую поляризацию, основанную на смещении электронов или электронного облака, называют электронной поляризацией. Индуцированный при этом дипольный момент ре, приходящийся на одну молекулу, для не слишком большого электрического поля определяется следующей формулой [c.80]

Смещение максимума электронной плотности атома относительно центра его ядра называется электронной поляризацией. Смещение центра отрицательного поля, создаваемого анионами молекулы, построенной по принципу ионных связей, относительно центра положительного поля, создаваемого катионами той же молекулы, называется атомной поляризацией ионного смещения. Ориентация полярных молекул вещества, обладающих из-за их несимметричного строения дипольными моментами при отсутствии электрического поля, приводит к так называемой дипольной поляризации. [c.131]

Легко видеть, что электрическая ангармоничность всегда должна возникать, если принять во внимание, что в случае гомеополярной связи (подобной связям СН, НС1,. ..) дипольный момент равен нулю как при удалении атомов на бесконечность, так и при уменьшении расстояния между ядрами до нуля. Поэтому качественная кривая изменения дипольного момента в зависимости от расстояния между атомами должна иметь вид, показанный на фиг. 74. Максимальное значение дипольного момента достигается при расстоянии между атомами, отличном от равновесного расстояния г . Наклон кривой в равновесном положении определяет интенсивность основной частоты. Вследствие того что зависимость дипольного момента от расстояния при больших амплитудах колебания перестает быть линейной, даже если потенциальная энергия является строго квадратичной функцией, высшими членами ряда [c.261]

Разделим теперь электрический дипольный момент на две части, одна из которых обусловлена электронами, другая — ядрами [c.129]

Если неполярную молекулу поместить в электрическое поле, то электроны и ядра смещаются и возникает дипольный момент. Векторная сумма всех ди-польных моментов молекул в единице объема является по существу вектором поляризации Р, введенным формально в предыдущем разделе. [c.99]

Явление комбинационного рассеяния света было объяснено сразу же Мандельштамом и Ландсбергом, когда они открыли это явление. В поле световой волны Е электроны внутри молекулы приходят в колебания, и молекула приобретает индуцированный дипольный момент р = С классической точки зрения тензор поляризуемости молекулы р определяется мгновенными положениями ее атомных ядер. Но сами ядра не находятся в покое, а совершают беспорядочное тепловое движение. По этой причине поляризуемость р не остается постоянной, а меняется во времени. Ее можно представить наложением гармонических колебаний, частоты которых определяются колебаниями атомных ядер, т. е. совпадают с собственными частотами инфракрасных колебаний молекулы. Возникает модуляция колебаний индуцированных дипольных моментов р. Если внешнее электрическое поле Е меняется во времени гармонически с частотой со, то в колебаниях дипольного момента р появятся комбинационные частоты со Такие же частоты появятся [c.616]

В мощных импульсах лазерного излучения наблюдается нелинейное явление, называемое вынужденным комбинационным рассеянием света. Оно возникает из-за обратного воздействия световой волны на молекулы среды. В неоднородном электрическом поле Е на молекулу с дипольным моментом р действует сила Р = = (р Ч) Е. Силы такого рода действуют и на части молекулы, так как всякая электрически нейтральная часть молекулы, состоящая, например, из ядра и электрона, обладает дипольным моментом. [c.618]

Появление дипольных свойств у молекулы, а значит, и появление диэлектрических свойств у вещества моЖет быть вызвано тремя разными причинами. Во-первых, электронное облако одного отдельного атома может сдвинуться по отношению к ядру при наличии электрического поля. Этот эффект называется электронной поляризацией. Далее, молекула может состоять из расположенных в определенном порядке противоположно заряженных ионов, которые под действием электрического поля могут отклоняться от равновесных Положений в результате возникает так называемая ионная поляризация. Наконец, молекула может быть образована атомами так, что при отсутствии электрического поля она является случайно ориентированным постоянным электрическим диполем. Поле приводит к преимущественной ориентации дипольного момента молекулы, так что в среднем возникает поляризация. Этот эффект называется ориентационной поляризацией. В одном веществе могут действовать все три механизма поляризации. Здесь приводится только краткий очерк курса физики диэлектриков детальное рассмотрение читатель может найти в обширных монографиях (см., например, [Желудев, 1968]) (рис. 1.2.1). [c.25]

Полученный результат очевиден также из того, что закон сохранения четности требует равномерного распределения протонов и нейтронов по объему ядра, т. е. отсутствия сдвига всех протонов относительно всех нейтронов (так как в случае существования в ядре областей с преобладанием нуклонов одного вида чдро оказалось бы несимметричным относительно операции зеркального отражения). Но отсутствие такого сдвига и означает равенство улю дипольного электрического момента. [c.95]

У ядра-капли есть еще одна своеобразная степень свободы, а именно колебания всей массы нейтронов относительно всей массы протонов. При введении этой степени свободы фактически делается допущение о том, что ядро как бы состоит из двух жидкостей — протонной и нейтронной, растворенных друг в друге. При возбуждении этой степени свободы ядро приобретает дипольный электрический момент, т. е. поляризуется. Поляризационные возбуждения связаны с глубоким изменением структуры ядра. Поэтому им соответствуют довольно высокие энергии — примерно 15—20 МэВ в тяжелых ядрах и 20—25 МэБ в легких. Колебания такого типа были использованы А. Б. Мигдалом (1945) для объяснения механизма поглощения v-излучения ядрами. Поляризационные колебания ядра аналогичны оптической ветви колебаний в ионном кристалле. [c.87]

Отклонение формы Я. а. от сферически симметричной ои])еделяет квадрупольный электрический момент ядра Q (дипольные электрические моменты всегда = 0). - -Q означает, что Я. а. имеет форму вытянутого эллипсоида вращения, —Q — что Я. а. — сплюснутый эллипсоид в])ащенид. меняется в [c.571]

Электрические и магнитные моменты ядер. В каждом из возможных состояний я. а. имеет определ. значения магн. дипольного момента и квадрупольного электрического момента (см. Квадрупольпрш момент ядра). Статич. магн. момент может быть отличен от О только в том случае, когда спин ядерного состояния / 0, а статич. квадруполь-ный момент может иметь ненулевое значение лишь при /> V2- Ядерное состоян с определ. чётностью не может иметь отличного от нуля электрич, дипольного момента ( 1), а также др. электрич. моментов ЕХ нечётной муль-типольности X и статич. магн. моментов MX чётной муль-типольности X. Существование ненулевого электрич. дипольного момента Е запрещено также инвариантностью относительно обращения времени (Г-инвариантность). Поскольку эффекты несохранения чётности и нарушения Г-инвариантности очень малы, то дипольные электрич. моменты ядер или равны О, или очень малы и пока недоступны для измерения. [c.687]

Схематически процесс электронной поляризации в простейшем атоме —атоме водорода, который мы будем рассматривать изолированным, а не входящим в состав молекулы, представлен на рис. 2-8. Как известно, атом водорода имеет всего лищь один электрон, имеющий отрицательный заряд —е и вращающийся вокруг ядра, положительный заряд которого по абсолютной величине также равен е. Изображенная левее орбита, в плоскости которой находится ядро атома, — орбита, существовавшая до наложения внешнего электрического поля, а орбита, изображенная правее, — смещенная относительно ядра после наложения электрического поля с напряженностью Е. При поляризации атом, который ранее не обладал дипольным моментом, приобретает индуктированный электрический момент р, равный [c.107]

Рио. 3. Сходство между структурами разрешенных уровней энергии ядер, вращающихся в магнитном поле (слева), и одиночных атомов примеси в кристаллической решетке (справа) позволяет предсказать фотонное эхо. Как показывают схемы уровней, соответствующие рисункам, обе системы можно рассматривать как двухуровневые системы, способные возбуждаться под влиянием прямого резонансного взаимодействия. (Занятые состояния показаны цветными линиями, а незанятые — черными.) В случае протона, возбуждаемого вращающимся магнитным полем, энергетические состояния спин вверх и спин вниз связаны взаимодействием дипольного магнитного момента протона с внешними магнитными полями. В случае ионов примеси хрома в кристалле рубина, возбуждаемых циркулярно-поляризовапным светом, два из нескольких уровней энергии иона связаны взаимодействием электрического дипольного момента иона с вращающимся вектором электрического поля света. Электрический дипольный момент атома наводится вследствие поляризации распределенного электрического заряда —положительного у ядра и отрицательного у облака электронов. Эхо ядерных спинов регистрируется в виде электрического тока, фотонное эхо — в виде импульса света. [c.144]

Рассмотрим причину возникновения этих сил. Атомы с заполненными валентными оболочками имеют сферическое распределение электронного заряда и не обладают постоянным электрическим моментом. Происхождение сил Ван-дер-Ваальса обусловлено наличием у таких атомов мгновенных индуцированных дипольных моментов. Если бы среднее положение ядра атома всегда совпадало с центром сферического электронного облака, окружающего ядро, то ван-дер-ваальсово взаимодействие между атомами равнялось бы нулю, а твердое тело не могло бы образоваться. Однако электроны в атоме постоянно движутся относительно ядер, даже находясь в наинизщем энергетическом состоянии. В результате этого движения мгновенное положение центра электронного облака может не совпадать в точности с положением ядра атома. В эти моменты у атома появляется отличный от нуля электрический дипольный момент. Этот мгновенный дипольный момент создает в центре второго атома электрическое поле, которое в свою очередь наводит мгновенный дипольный момент у этого второго атома. Эти два дипольных момента взаимодействуют друг с другом, приводя к ван-дер-ваальсову взаимодействию (диполи ориентируются друг к другу противоположно заряженными концами, в результате чего происходит их электростатическое взаимодействие). Энергия этого взаимодействия выражается формулой и = —с г , где с — некоторая эмпирическая константа, характеризующая силы взаимного притяжения. [c.35]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

В молекулах под действием электрического поля смещаются не только электроны, но и ядра. Смещение положительно заряженных ядер происходит в направлении, противоположном смещению электронов, и благодаря большой массе ядер — на значительно меньшее расстояние. При этом индуцируется дипольный момент того же знака, что и при смещении. электронов. Следовательно, поляризуемость а молекулы должна слагаться из электронной (ае) и ядерной или атомной ( а) поляризуемости а = ае + аа- Соответственно индукционная поляризация Р, =Ре+Ра, где Ре — элвктронная поляриззния Ра — атомная поляризация. Общая молекулярная поляризация [c.8]

На рис. 98 схематически показана простейшая атомная система с одним электроном (атом водорода или водородоподобный ион), какой она представляется в теории Бора. Поле в атоме водорода можно считать число кулоновским. Состояния с различными значениями побочного квантового числа I и одинаковыми главными квантовыми числами и в атоме водорода вырождены и обладают практически одинаковыми энергиями. Орбита электрона в кулоновском поле не совершает прецессии вокруг ядра, а имеет вполне определенное положение. Электрон, обращаясь по орбите, наиболее медленно движется вдали от ядра. Поэтому электрический центр тяжести орбиты электрона находится в точке С. Такая атомная система обладает стационарным дипольным моментом. В этом случае наблюдается линейный игтарк-эффект — линейная зависимость расщепления линий от величины электрического поля. [c.264]

Электрический дипольный мо-м е п т II. Динамический, т. е. индуцированный, дипольный момент Н. люжет возникать в сильном элект-рач. поле, ыяпр. при рассеянии Н. на тяжёлом ядре, либо при рассеянии у-квантов на дейтроне. Изменение энергии частицы в электрич. доле определяется соотношением Дг = —(а /2).Е, где осд поляризуемость частицы, Е — напряжённость поля. Эксперименты дают оценки а.д 10 с.м (принята система единиц, в к-рой h — с = 1). [c.267]

В результате взаимодействия с электромагнитной волной атом приобретает дополнительную энергию Н. В последующем изложении мы будем считать, что энергия Н обусловлена взаимодействием электрического дипольного момента атома с электрическим полем Е электромагнитной волны (электродипольное взаимодействие). Рассмотрим теперь электрон в атоме, ответственный за данный переход l-v2, и пусть г есть радиус-вектор этого электрона относительно атомного ядра. В классическом случае электрический дипольный момент, соответствующий данному радиус-вектору г, равен просто i = er, где е — заряд электрона (с соответствующим знаком). При этом энергия взаимодействия Н с внешним электрическим полем запишется в виде [c.35]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

Мандельштам и Ландсберг сразу поняли, в чем дело. Как мы указывали При выводе формулы Зельмейера для показателя преломления, в поле световой вблны с напряженностью электрического поля электрон внутри молекулы (рассматрив ась одноатомная водородоподобная молекула) совершает колебания, и молекула приобретает дипольный момент р — 0 ,В. Поляризуемость молекулы, с классической точки зрения, определяется мгновенным положением ее атомного ядра. Однако и само ядро не находится в покое, совершая хаотическое тепловое двидсение. Последнее означает, что и поляризуемость не остается постоянной, а меняется во времени. Такую изменяющуюся во времени поляризуемость можно представить в виде суперпозиции гармонических колебаний, частоты которых определяются колебаниями атомного ядра. Уже упоминалось, что такие собственные частоты молекулы лежат в инфракрасном диапазоне колебаний. Следовательно, и в этом случае возникает модуляция колебаний индуцированного дипольного момента Когда электрическое поле Е меняется во времени по гармоническому закону с частотой а . [c.149]

Электрическое и магнитное поля индуцируют в жидких и твердых телах (проводниках, диэлектриках и магнетиках) токи, дипольный и магнитный моменты. В результате взаимодействия токов и наведенных моментов с неоднородным переменным полем на жидкость или твердое тело действуют электромагнитные силы. Появляются качественно новые возможности управления движением тел. Такие задачи возникают во многих областях современной техники и технологии — при создании бесконтактных подвесов, новых видов транспорта, устройств для сепарации, транспортировки и упаковки деталей, очистки воды от диэлектрических примесей — нефти, мазута [45, 144-145]. Широко ведутся работы в области ферродинамики по созданию приборов и устройств, используюш их содержаш ие ферромагнитные частицы жидкости, движуш иеся в электромагнитом поле [146]. Другое направление исследований связано с созданием систем пассивной и активной стабилизации спутников, тросовых космических систем в режимах тяги или генерации электроэнергии в магнитном поле Земли [147, 148]. В рамках релятивистской электромеханики показано, что черная дыра, враш аюш аяся в магнитном поле, играет роль батареи, преобразуюш ей энергию враш ения в массу покоя и энергию выбросов в магнитосфере квазаров и активных ядрах галактик [149]. [c.311]

Удивительный мазер. Из гамильтониана взаимодействия (1.4) видно, что мы можем получить сильную связь между атомом и электрическим полем, если увеличить дипольный момент и/или увеличить электрическое поле. Так как дипольный момент существенно зависит от расстояния между электроном и ядром, большие дипольные моменты реализуются для высоковозбуждённых состояний электрона. Поэтому удобно работать с такими ридбергов-скими атомами. [c.33]

В ТОМ случае, если молекулярное (электронное) состояние обладает постоянным электрическим дипольным моментом, т. е. центр положительного (ядерного) заряда и центр отрицательного (электронного) заряда разделены. Из соображений симметрии ясно, что в любом состоянии молекула с двумя одинаково заряженными ядрами (например, Нг, Ог, N2, Щ, 0 , и т. д.) не имеет диполь-ного момента. В табл. 4.3 приведены дипольные моменты для некоторых состояний молекул с различными ядрами. [c.123]

Колебания атомов в кристаллах проявляются в ряде явлений. В частности, при поглощении и испускании инфракрасного света, при неупругом рассеянии света видимых и инфракрасных частот (раман-эф( кт) при неупругом рассеянии нейтронов при исследовании резонансного поглощения гамма-квантов ядрами атомов (эффект Мёссбауэра) и др. В разных явлениях проявляются разные ветви колебаний. Например, поглощение и испускание света связано с рождением и исчезновением фононов, которые соответствуют поперечным колебаниям, изменяющим электрический дипольный момент кристалла раман-эффект связан с фононами, соответствующими поперечным колебаниям атомов, изменяющим поляризуемость кристалла рассеяние нейтронов связано с продольными фононами, которые вызывают локальные изменения плотности кристалла. [c.49]

Если бы среднее положение ядра атома всегда совпадало с центром сферического электронного облака, окружающего ядро, то взаимодействие между атомами равнялось бы нулю, так как вне нейтрального атома электростатический потенциал сферического электронного облака компенсировался бы электростатическим потенциалом заряда ядра. Связь между атомами инертного газа отсутствовала бы и твердое тело не могло бы образоваться. Однако это противоречит эксперименту. Электроны в атоме постоянно движутся относительно ядер, даже находясь в наинизщем энергетическом состоянии. В результате этого движения мгновенное положение центра электронного облака может не совпадать в точности с ядром атома, — в эти моменты у атома появляется отличный от нуля электрический дипольный момент ) (усредненный по времени суммарный дипольный момент атома равен нулю). Мгновенный дипольный мо.мент атома величиной р (рис. 3.3) создает в центре второго атома, расположенного на расстоянии Н от первого, электрическое поле Е = 2pl R . Это поле, в свою очередь, наводит мгновенный дипольный момент р2 = аЕ = 2ар / у второго атома здесь а — электронная поляризуемость, определяемая в гл. 13 [формула (13.31)] как дипольный момент, созданный единичным электрическим полем. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...