Электрическое поле, определение

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Другим направлением развития работ в области использования тепловых действий высокочастотных полей, как указывалось выше, явилась термическая обработка диэлектриков. Здесь наиболее ярко выступает избирательность нагрева. Одни вещества в электрическом поле определенной частоты нагреваются сильно, в то время как другие остаются холодными. Можно, например, в куске льда прогреть до свертывания сырое яйцо или накалить угольный порошок в холодном тигле, сделанном из сплошного куска того же угля и т. п. [c.353]

Рассмотрим электрическое поле, определенное некоторым числом равномерно наэлектризованных прямых, перпендикулярных плоскости ху, длиной 21, очень большой по сравнению с их расстояниями. Пусть концы всех прямых находятся в двух плоскостях г = I и г = —I. [c.85]

Применим эти теоремы при рассмотрении электрического поля, определенного нами в п. 95. [c.94]

В практике наносимое покрытие часто должно состоять не из одного, а из нескольких компонентов различной природы. Задача осаждения многокомпонентного осадка заданного состава решается, если частицы разных компонентов имеют примерно одинаковый по знаку и величине заряд. Возможность получения покрытий заданного состава из суспензий с различно заряженными частицами состоит в использовании явления агрегации этих частиц под действием электрического поля определенной силы [441 ]. [c.374]

Оператор напряженности электрического поля определен в уравнении (1.21-4). Видно, что Е. можно представить в форме ЕЕц., причем, как следует из уравне-и [c.157]

Для сравнения с экспериментальными данными, обратим внимание на то, что по соотношениям (4-11) феноменологической теории можно рассчитать И з, если измерено время релаксации т, характеризующее регенерацию свойств в отсутствии электрического поля. Определенное В. Я. Куниным таким путем значение 11 2 составляет приблизительно 0,55 эв, что по порядку величины согласуется с данными табл. 4-3. [c.157]

Большое влияние на процессы кристаллизации и формирование структуры смазки оказывают ПАВ (свободные жирные кислоты, глицерин и т. п.) и присадки, вводимые в смазки для улучшения их свойств. Значительному ускорению процессов кристаллизации и термического диспергирования и получению смазок оптимальной структуры и свойств способствует ирименение акустических колебаний и электрического поля определенной напряженности и частоты. [c.51]

Электрическое поле, определение в линейном случае 19 -- определение в нелинейном случае 48 [c.258]

Здесь - дебаевский радиус, Е - характерное электрическое поле, определенное по размеру г . [c.104]

В данном разделе будет рассмотрена задача об определении зависимости формы поверхности газового пузырька, погруженного в непроводящую жидкость, от величины приложенного к газожидкостной системе электрического поля. [c.141]

Для сообщения электронам необходимой энергии и формирования из них потока частиц, несущих определенную энергию, могут использоваться различные методы. Самый простой из них и наиболее распространенный в настоящее время — ускорение электронов электрическим полем, основанный на том, что на электрон в этом поле действует сила [c.109]

Некоторые особенности эффекта Керра в жидкости. Следует остановиться на особенности эффекта Керра в жидкостях. При включении внешнего электрического поля искусственная анизотропия жидкости не исчезает мгновенно. Требуется определенное время, так называемое время релаксации, зависящее от структуры данной жидкосги, для того, чтобы анизотропная жидкость снова перешла б изотропное состояние, т. е. повернутые диполи под [c.291]

Теория деформаций изучает механическое изменение взаимного расположения множества точек сплошной среды, приводящее к изменению формы и размеров тела. Деформация тела возникает в результате действия внешних сил, магнитного и электрического полей, теплового расширения и приводит к возникновению напряжений. Для описания деформации тела в целом в качестве ее меры используются перемещения точек. Деформация тела в целом слагается из деформации ее материальных частиц. Для описания деформации частиц используются относительные удлинения и сдвиги. Они связаны между собой определенными дифференциальными зависимостями, выражающими условие того, что тело, сплошное до деформации, должно оставаться сплошным и после деформации. Как и напряжения, деформации изменяются при переходе от одной частицы к другой, образуя поле деформаций. Знание деформации тела необходимо для оценки его жесткости и определения напряжений. [c.63]

Самостоятельный электрический разряд. При увеличении напряженности электрического поля до некоторого определенного значения, зависящего от природы газа и его давления, в газе возникает электрический ток и без воздействия внешних ионизаторов. Явление прохождения через газ электрического тока, не зависящего от действия внешних ионизаторов, называется самостоятельным электрическим разрядом. [c.169]

Стержни с шарами на концах обладают определенной индуктивностью и электроемкостью и представляют собой электрический колебательный контур. Поместив на некотором расстоянии от этого контура контур из проволоки с двумя шарами на концах, Герц обнаружил, что при проскакивании искры между шарами колебательного контура возникает искра и между шарами на концах витка провода (рис. 240). Следовательно, при электрических колебаниях в открытом контуре в пространстве вокруг него образуется вихревое электрическое поле. Это поле создаем электрический ток во вторичном контуре. [c.248]

Б наших рассуждениях мы исходим из того, что на опыте обычно измеряется групповая скорость U. Это действительно так практически все приемники света реагируют на усредненное значение квадрата напряженности электрического поля <Е >. Более того, детальный анализ любого эксперимента по определению скорости электромагнитных волн показывает, что в опыте тем или иным способом образуется импульс света, который затем регистрируется. Наиболее ясно это выявляется при изучении различных способов, основанных на прерывании света (метод Физо, Майкельсона и т. д.). Следует также указать, что все радиолокационные установки в диапазоне УКВ работают на принципе эхо , регистрируя отраженный сигнал и измеряя т = 2R/U, где R — расстояние до исследуемого объекта. Так как в воздухе t/ = ц = с, то Я = сх/2. Многократная проверка правильности показаний локаторов и свидетельствует о том, что в этом случае U = с. [c.50]

Из определений г, v и а следует, что все эти величины являются векторами. Сила F, напряженность электрического поля Е и индукция магнитного поля В также являются векторами чтобы доказать это, мы должны на основании опытных данных убедиться, что они обладают свойствами, необходимыми для векторов. [c.47]

Известно, что электродинамика Максвелла в современном ее виде приводит к заключению об асимметрии в явлениях движения тел, которая, по-видимому, несвойственна этим явлениям. Представим себе, например, электродинамическое взаимодействие между магнитом и проводником с током. Наблюдаемое явление зависит здесь только от относительного движения проводника и магнита, в то время как согласно обычному представлению приходится строго различать два случая, в которых движется или одно, или другое из этих тел. В самом деле, если движется магнит, а проводник неподвижен, то вокруг магнита возникает электрическое поле с определенной энергией, создающее ток Б тех местах, где находятся части проводника. Если же неподвижен магнит, а движется проводник, то вокруг магнита не возникает никакого электрического поля, но зато мы обнаруживаем в проводнике электродвижущую силу, которой самой по себе не соответствует никакая энергия, но которая (считаем, что в обоих обсуждаемых случаях относительное движение одинаково) вызывает электрические токи той же величины и того же направления, что и токи, вызванные электрическим полем в первом случае. [c.372]

Ионизационная камера. Простейшая ионизационная камера представляет собой замкнутый сосуд, заполненный газом под определенным давлением, внутри которого между электродами создается электрическое поле. Схема включения ионизационной камеры изображена на рисунке 6, а. На схеме ИК — ионизационная камера, А, К — ее электроды, Б — источник, создающий разность потенциалов между электродами, Г — устройство для измерения ионизационного тока. В некоторых ионизационных камерах одним из электродов являются стенки камеры, а другим — стержень или нить, расположенные в сосуде. [c.38]

При помощи другого примера неподготовленному человеку можно продемонстрировать идею векторного поля. Известно, что все мечети в мире ориентированы своими входами на совершенно определенное географическое место - Мекку (рис. 4, а). Таким образом, совокупность всех мечетей формирует аналог векторного поля. Оно топологически сопоставимо, к примеру, с электрическим полем одиночного заряда, также имеющим векторную природу (рис. 4, б). [c.12]

Принцип действия ФЭУ можно проследить на рис. 32.12. Фотоэлектроны, эмиттируемые с фотокатода ФК под действием электрического поля, ускоряются и попадают на первый промежуточный электрод Эу. Падая на него, фотоэлектроны вызывают эмиссию вторичных электронов, причем в определенных условиях эта вторичная эмиссия может в несколько раз превышать первоначальный поток фотоэлектронов. Конфигурация электродов такова, что большинство фотоэлектронов попадает на электрод Э,, а большинство вторичных электронов попадает на следующий электрод Эг, где [c.650]

В отличие от упругой тепловая поляризация устанавливается достаточно медленно. Приложение внешнего злектрического поля к диэлектрику, находящемуся в состоянии термодинамического равновесия, приводит к определенной перестройке системы (диэлектрика). В результате этого через некоторое время, называемое временем релаксации, устанавливается новое поляризованное равновесное состояние. Если электрическое поле выключить, то за счет тепловых колебаний и перемещений частиц восстанавливается хаотическая ориентация диполей или хаотическое распределение электронов и ионов в ловушках . Поляризованное состояние че- [c.283]

В эксперименте всегда измеряется групповая скорость света, поскольку, как уже указывалось, практически все приемники света реагируют на усредненное значение квадрата напряженности электрического поля < >. Кроме того, в любом опыте ио определению скорости электромагнитных волн тем или иным способом формируется импульс света, который затем регистрируется. В отличие от групповой скорости света фазовую скорость нельзя измерить непосредственно. Эту величину определяют из соотношения v = n. [c.89]

В простейшем случае, когда направления тока и поля взаимно перпендикулярны (рис. 38), величина силы F не зависит от ориентации отрезка провода в плоскости ху, перпендикулярной к направлению магнитного поля. Этот простейший случай удобно использовать для определения зависимости силы F от силы тока / и длины жесткого провода I. Измерения показывают, что F пропорциональна И, и, следовательно, отношение F/It (при неизменном магнитном поле) есть величина постоянная, определяющая (аналогично случаю электрического поля) напряженность магнитного поля. Таким образом, при ПОМОШ.И динамометров, измеряющих силы, действующие на отрезок провода с током, мы определяем напряженность магнитного поля Н. [c.79]

Из данного выражения могут быть определены эффективная масса электрона и высота потенциального барьера на инжектирующей границе. Для границы Si—SiOj значения эффективной массы и высоты потенциального барьера, полученные различными авторами, варьируются в пределах т Q,Ъ2mQ..Л,QЪmQ, ф = 2,8...3,19 эВ. Наблюдаемый разброс параметров связан с различными условиями эксперимента, накоплением заряда в диэлектрике в процессе измерений, влиянием дефектов на фанице раздела полупроводник—диэлектрик, применением при математической обработке результатов различных моделей туннельного процесса, учитывающих отклонения дисперсионной зависимости от параболической. Анализ (проведенный 3. Вайнбергом) полученных экспериментальных зависимостей туннельного тока от электрического поля, определенных по ним значений эффективной массы электрона и высоты потенциального барьера и применяемых при этом моделей туннель- [c.118]

Можно предположить, что электрическое поле определенной интенсивности оказывает специфическое воздействие та целлюлозу, манример, инициируя процессы гидролиза глюкозных колец, что в конечном счете приводит разрушению волокон. Кроме того, известную роль играет, очевидно, осаждение осадка (шлама) на поверхности образцов бумаги в опытах с электрическим полем, что подтверждается более темным цветом образцов бумаги по сравнению с образцами бумаги в опытах без поля. [c.280]

До сих пор при теоретическом анализе процессов коалесценции газовых пузырьков в жидкости предполагалось, что на газожидкостную систему не действуют внешние поля. Известно, что наложение внешнего электрического поля на рассматриваемую дисперсную систему приводит к увеличению вероятности коалесценции пузырьков определенных размеров и, следовательно, к существенному изменению распределения пузырьков газа по размерам в жидкости. Прежде чем перейти к постановке и рещению задачи об определении функции распределения пузырьков газа по размерам п V, t), обсудим вопрос о влиянии электрического поля на коалесценцию. Как известно, слияние пузырьков газа может произойти только при их столкновении. Однако не каждое столкновение является аффективным, т. е. не при каждом столкновении пузырьки коалесцируют. Эффективность коалесценции пузырьков определяется главным образом свойствами их поверхности. Поскольку точно учесть влияние свойств поверхности пузырька на эффективность коалесценции практически невозможно, используют усредненный коэффициент вероятности слияния двух пузырьков газа X. При х = 1 (случай, рассмотренный в предыдущем разделе) коалесценцию обычно называют быстрой, при х 1 — медленной. В разд. 4.4 показано, что при определенном значении напряженности электрического поля , j, деформированные полем пузырьки, имеющие в первом приближении форму эллипсоидов, начинают распадаться на более мелкие пузырьки. С другой стороны, при Е злектрическое поле увеличивает вероятность [c.158]

Измерение. Раз.меры твердых частиц более 10 мк. можно определить просеиванпе.м через сито [1.38]. С помощью центрифуг и ультрацентрифуг можно отделить н измерить частицы размером от 10 до 10 мк. Для измерения и подсчета твердых частиц пли жидких капель размеро.м от 10 до 0,.5 мк можно использовать оптический. микроскоп при размерах частиц от 0,5 до 0,1 мк требуется электронный микроскоп [243]. Определение размеров частиц. менее 0,1 мк в газе или электролите осуществляется путем измерения их подвижности в электрическом поле (гл. 10). Размеры жидких капель или пузырьков газа обычно определяются одни.м из оптических методов, включающих фотографирование, последующее измерение и подсчет. По интенсивности рассеянного света можно определить распределение по размерам множества частиц (гл. 5). [c.18]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Объясним принцип модуляции света на основе линейного элект-рооптического явления. Для простоты рассмотрим кубический кристалл, обладающий изотропным показателем преломления п. На рис. 12.2 показан простейший электрооптический модулятор света. Кристалл с приложенным вдоль оси х напряжением Ej, помещен между скрещенными поляризаторами. На такую систему направляется свет, распространяющийся вдоль оси г. Расположим поляризатор Ml так, чтобы входящее в кристалл излучение было поляризовано под углом 45° по отношению к полю Е . Тогда падающий на кристалл свет имеет равные компоненты поля Е по осям X я у. Приложенное вдоль оси х электрическое поле вызовет определенную разность показателей преломления Ап для компонент светового поля по осям хну. Если длину кристалла по оси z обозначить через /, то возникшая разность фаз между компонентами светового вектора вдоль осей х а у по выходе света из кристалла [c.287]

Очевидно, что поворот кристалла долмсен изменять распределение цветов рассеянных под определенными углами лучей. К тому же приводят и изл1енение температуры кристалла н воздействие на него электрического поля. [c.411]

Теперь учтем сделанное вьшш предположение, что в активном веществе Ццр илев- Запишем выражение для волны, распространяющейся в активном веществе д -компонента напряженности электрического поля ( х)акт ( х)пр + ( хЬев. а /-компонента (Еуккт = ( y)rfp + (Еу)лев Вместо о в (4. 28) нужно ввести другую амплитуду Ео. меньшую Eq, так как часть энергии отразилась при входе в среду. Известно, как можно подсчитать по формулам Френеля Е о при определенной идеализации явления (например, при отсутствии поглощения), но сейчас нас эта проблема не интересует. [c.157]

В заключении упомянем об одном явлении. В детальных экспериментах бьию замечено, что при определенных условиях опыта зависимость (/.) не является монотонной и имеет максимум в некоторой области спектра, зависящей от угла падения света на фотокатод, а также его поляризации. При этом оказалось, что такой селективный эффект наибольший в то.м случае, когда вектор напряженности электрического поля световой волн1.1 перпендикулярен поверхности металла, и практически не име( г места в то.м случае, когда эта компонента Е отсутствует (рис. 8.16 селективный эффект для двух направлений поляризации [c.435]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Рис. 10.39. Принципиальная схема опыта по определению предельной скорости. Электроны ускоряются однородным полем в левой части прибора, а время их пробега между А и В определяется с помощью осциллоскопа. / — горячий катод 2 — однородное электрическое поле от ускорителя Ваи-де-Граафа 3 — сетка управления, действующая как затвор < —трубка, находящаяся под вакуумом 5 — электрическое поле отсутствует 6 — термопара 7 — алюминиевый диск 8 — осциллоскоп показывает импульсы, поступающие из точек А и В.

По своей конструкции счетчик обычно представляет металлический или стеклянный баллон цилиндрической формы диаметром в несколько сантиметров с тонкой металлической нитью по оси. Диаметр нити, как правило, не превышает 1 мм. Нить оголена, но в местах ввода тщательно изолирована от стенок цилиндра и заземлена через сопротивление. Цилиндрическая трубка наполняется газом (или смесью газов) под определенным давлением. Между нитью (анод счетчика) и стенками цилиндра (катод счетчика) подается разность потенциалов примерно в 10 —10 в (рис. 7). Вблизи нити вoзн [кaeт область сильного электрического поля, в этой области и происходит газовое усиление. Коэффициент газового усиления обычно не превышает 10 . [c.40]

Величину qti принято называть собственным квадрупольный моментом ядра. Собственным квадрупольпым моментом называется квадрупольный момент, определенный в системе координат, в которой ось z совпадает с осью симметрии ядра. Экспериментально определяется не а наблюдаемый квадрупольный момент q. Наблюдаемым квадрупольный моментом q называется среднее значение квадрупольного момента, определенного в системе координат, в которой ось X совпадает с направлением градиента внешнего электрического поля. Собственный <7о и наблюдаемый q квадрупольные моменты связаны зависимостью [c.127]

Такие определения можно выполнить интерференционным методом по схеме рис. 27.3. Сущность этого метода, принадлежащего Л. И. Мандельшта.му, состоит в том, что один из лучей в интерферометре Жамена пропускают через жидкость, помещаемую в электрическое поле (между пластинками конденсатора, расположенного в кювете К"), а другой луч направляют через жидкость, находящуюся вне электрического поля. Измеряя смещение полос интерференционной картины при включении электрического поля, определяем П/, — п или По — п в зависимости от первоначальной установки поляризатора N. Если поляризатор установлен так, что колебания вектора электрического поля света происходят параллельно внешнему полю (вдоль оптической оси ), то наблюдаемое смещение полос определяет величину — п при повороте поляризатора на 90" — величину Пд — п. [c.530]

Аналогично возникновению двойного лучепреломления в электрическом поле возможно также и создание искусственной анизотропии под действием магнитного поля. Если анизотропные молекулы обладают дополнительно постоянным мдгнитным моментом (парамагнитное тело), подобно тому, как молекулы, будучи анизотропными, обладают постоянным электрическим моментом, то их поведение под действием магнитного поля должно представлять аналогию с явлением, наблюдаемым в электрическом поле. В отсутствие внешнего магнитного поля хаотическое расположение молекул обеспечивает макроскопическую изотропию среды, несмотря на анизотропию отдельных молекул. Наложение достаточно сильного магнитного поля, воздействующего на магнитные моменты молекул, ориентирует их определенным образом относительно этого внешнего поля. Ориентация анизотропных молекул сообщает всей среде свойства анизотропии, которые можно наблюдать обычным способом. Действительно, удалось обнаружить возникковенпе двойного лучепреломления под действием сильного магнитного поля, направлен- [c.536]

Возникновение доменов можно представить себе следующим образом. Взаимодействие между соседними диполями приводит к их упорядочению в кристалле. Это стремление к упорядочению передается от диполя к диполю, так что целые макроскопические области твердого тела становятся поляризованными в определенном направлении. Однако энергетически выгодным является образование не однодоменной структуры, а многодоменной. Однодоменный кристалл создает в окружающем пространстве электрическое поле, которое, как было отмечено выше, называют деполяризующим (рис. 8.14,а). Из рис. 8.14,6 видно, что уже в двухдоменном кристалле энергия деполяризующего поля меньше. Дальнейшее снижение энергии деполяризации наблюдается при образовании многодоменной структуры (рис. 8.14,е). [c.299]

Магнитное поле при включении не сразу достигает своей конечной величины, а устанавливается в течение определенного промежутка времени. Этот промежуток времени настолько велик по сравнению с периодом обращения эле Строна, что весь процесс можно рассматривать как очень медленный, подобно квазистатическим процессам в термодинамике. Поэтому в каждый момент времени должно соблюдаться равенство между суммой квазиупругой силы и силы Лоренца, с одной стороны, и центростремительной силой — с другой. Однако центростремительная сила будет меняться, потому что возрастание магнитного поля по закону электромагнитной индукции влечет за собой появление вихревого электрического поля с осью симметрии, совпадающей с направлением магнитного поля. Именно это электрическое поле в силу своего вихревого характера ускоряет электрон, изменяя кинетическую энергию его орбитального движения. Сила Лоренца не может изменить частоту обращения, так как она направлена перпендикулярно к скорости и, следовательно, никакой работы совершить не может. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...