Сверхтонкая структура

ЛИНИЙ (так называемая сверхтонкая структура спектральных линий) обусловлена влиянием момента ядра атома на его электронную оболочку. Наличие ядерного момента (спина) связано е четностью или нечетностью атомного веса. Однако природные атомы почти всегда представляют собой смесь изотопов, в связи с чем большинство спектральных линий является совокупностью тесно расположенных компонент. [c.144]

В спектроскоп с большой дисперсией можно наблюдать две близко расположенные красные спектральные линии с длинами волн 694,3 и 692,9 нм. Интенсивность второй линии меньше, чем первой. При нашем схематическом описании наблюдаемых явлений мы не будем обсуждать ни эту подробность, ни сверхтонкую структуру каждой линии в отдельности и зависимость их длин воли от температуры. [c.785]

Сверхтонкая структура спектральных линий [c.66]

Сверхтонкое расщепление увеличивается с ростом заряда ядра Z, а также с увеличением степени ионизации атома приблизительно пропорционально ZZa, , где Z — заряд атомного остатка. Если у легких элементов сверхтонкая структура крайне узка (порядка сотых долей СМ ), то для тяжелых элементов, таких, как [c.67]

Рис. 22. Изотопическая и сверхтонкая структура линии ртути X = =546,1 нм. Компоненты I, II, III, IV принадлежат соответственно изотопам Hg 8, Hg Hg2 2 и Hg А, В, С — компоненты сверхтонкой структуры изотопа Hg а, Ь, с, d, /> — компоненты сверхтонкой

В задаче изучается структура резонансной линии лития 1=670,78 нм, возбуждаемого в разрядной трубке с полым катодом, с применением в качестве прибора высокой разрешающей силы интерферометра Фабри—Перо. Наблюдаемая структура этой линии обусловлена изотопическим сдвигом и тонким (мультиплет-ным) расщеплением уровней. Сверхтонкая структура линии в условиях опыта остается неразрешенной. [c.73]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА УРОВНЕЙ ЭНЕРГИИ АТОМОВ [c.839]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ [c.521]

Моменты атомных ядер и сверхтонкая структура [c.521]

МОМЕНТ АТОМНЫХ ЯДЕР И СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА ЛИНИЙ [c.523]

Из сказанного выше следует, что, наблюдая сверхтонкую структуру спектральных линий, можно определить ядерный момент I по одному из следующих способов. [c.524]

Рис. 293. Схема расщеплений уровней и сверхтонкая структура линий ионизованного празеодима, Рг II (/ = 5/а).

Весьма наглядное подтверждение правила интервалов дает сверхтонкая структура линий ионизованного празеодима. Большое число линий РгИ расщепляется на 6 компонент, образующих весьма характерные группы сверхтонких компонент, сбегающихся в сторону меньших длин волн (рис. 293) [c.526]

Рис. 294. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий кобальта, Со I, 4234 А.

AAi = 0,021 А и ДЯг = 0,023 А. В обоих случаях сверхтонкая структура спектральных линий вызвана расщеплением терма 22Si ,, так как расщепление термов 2 Рч, и 22P /j очень Мало. [c.68]

Сверхтонкая структура. Если ядро парамагнитного иона обладает снином /, то имеет место небольшое расщеиленне основного уровня (эффект сверхтонкого расщепления). Оно состоит из двух частей, обусловленных 1) магнитным взаимодействием между магнитными моментами ядра и электронов и 2) электрическим взаимодействием между электрическим квадру-иольным моментом ядра и градиентом (в месте расположения ядра) электрического поля, создаваемого электронами. Первая из этих составляющих имеет порядок 10 eлГ , вторая еще меньше. [c.465]

Блини показал [109], что сверхтонкая структура приводит к появлению в выражении для восприимчивости только членов, содержащих 1/Т и более высокие степени Т для любого направлепия в кристалле. Поэтому константа Кюри не изменяется и нет необходимости Jшoдить вейссовское Н. Если использовать разложение в ряд [c.466]

Магнитное дипольное и обменное взаимодействия. Штарковское расщепление и сверхтонкая структура представляют в принципе одночастичные задачи. В принципе здесь могут быть получены точные решения соответствующих уравнений квантовой механики, хотя вследствие нашего ограниченного знания кристаллографических характеристик (например, о точном расноложении молекул воды) некоторые параметры должны подгоняться эмпирически. [c.466]

Обсуждение результатов на основе предположения об одновременно действуюпдих кубическом и тетрагональном полях никем не проводилось. Однако в этом нет особого смысла, поскольку измерения парамагнитного резонанса Б лини и Инграма [166] показа лн, что имеется сверхтонкая структура того же порядка, что и штарковское расн(енление (единствен- [c.489]

Теоретическое значение теплоемкости для случая одного лишь магнитного днпольного взаимодействия было вычислено Даниэлсом [1641. Пренебрегая вкладом он нашел сГ // = 6,6 10 Поскольку в данном случае ни штарковское расщепление, ни сверхтонкая структура не дают вклада в теплоемкость (см. выше), можно сделать заключение, что практически вся теплоемкость обусловлена магнитным дипольпым взаимодействием, так что на долю обменного взаимодействия почти ничего не остается. [c.506]

Сверхтекучесть 188, 783, 793, 812, 826 ( верхтеплопроводность 789 Сверхтонкая структура 406, 427, 465, 470, 496, 540 Свинец 156, 159, 168, 170, 181, 186, 191, 273, 274, 279, 298, 300, 302, 335, 336, 345, 349—351, 586, 590, 616, 617, 625—628, 631, 638, 640, 644, 650, 664, 666—670, 672, 690, 743 Свободные радикалы 391, 409 Серебро 157. 159, 166, 168—170, 182. 186, 191, 192, 194, 209, 268, 270, 272, 273, 275, 279, 293, 336, 338, 473, 582, 585, 589, 616 [c.931]

Сверхтонкая структура — снятие вырождения атомного уровня энергии, обусловле1нюе взаимодействием атомных электронов с магнитным моментом атомного ядра. [c.275]

Исследуемый в настоящей задаче элемент литий (2 = 3) имеет два стабильных изотопа gLi и gLi . Для первого из них / = 3/2 и картина сверхтонкого расщепления качественно повторяет рассмотренную выше для Na. Изотоп Li имеет спин 1=1. Его нижний уровень 2 Si/2, обладающий наибольшим расщеплением, распадается на два подуровня с Р = 1/2, 3/2. Сверхтонкая структура у изотопов лития еще более узка, чем у натрия. Расщепление нижнего терма 2 5]/2 составляет 0,027 см для изотопа Li и около 0,008 см для Li . [c.68]

Высокое энергетическое разрешение ЯГР Го/ о 10 -г-10 (Го=й/т)—естественная ширина ядер-ного уровня т —среднее время жизни возбужденного ядра Ea=Ee—Eg — энергия у-перехода между возбужденным е й основным g состояниями ядра) позволяет не только измерять очень малые изменения энергии (порядка 10 ° эВ), но и наблюдать сверхтонкую структуру ядерных уровней, вызванную электрическими и магнитными электронно-ядерными взаимодействиями. [c.1054]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

Рис, 292. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий висмута, Bil, Х4722А. [c.526]

Исследования на естественных образцах элементов затрудняются тем, что они в большей части представляют собой смеси нескольких изотопов. Ядра же разных изотопов одного и того же элемента могут обладать разными ядерными и магнитными моментами / и Каждый из изотопов дает свое собственное сверхтонкое расщепление уровней. Поэтому сверхтонкая структура спектральных линий естественных образцов элементвв во многих случаях представляет собой наложение сверхтонких структур отдельных изотопов. Это было впервые выяснено Шюлером на примере линий кадмия. Большинство их обнаруживает сверхтонкую структуру (см., например, рис. 295). [c.528]

Рис. 295. Схема расщепления уровней и сверхтонкая структура линий кадмия, dl, И8ООА. 5Ф,—

Рис. 296. Схема расщепления уровней и наблюдаемая сверхтонкая структура линии свинца, РЬ I, 3640 А. брф, —7s3S,.

Наблюдения велись на линии Lull, — Dj, Х646зА. Так как для обоих термов У < /, то момент ядра / определялся по отношению интенсивностей сверхтонких компонент, измеряемых с помощью фотоэлектрической установки с эталоном Фабри и Перо. На рис. 298 приведена наблюденная сверхтонкая структура линии Х646зА, где а, Ъ, с — компоненты а А, В, С — компоненты [c.532]

Само по себе наличие таких запрещенных линий еще не служит доказательством влияния ядерного момента, так как правила отбора могут нарушаться и в результате других причин. Однако для элемента, представляющего собою смесь изотопов, часть которых имеет/= О, причина нарушения правила отбора может быть установлена однозначно. Если нарушения вызываются возмущением со стороны ядерного момента, то тогда сверхтонкая структура запрещенных линий такого элемента будет обусловлена переходами между подуровнями лишь тех его изотопов, для которых 1фО, так как для изотопов с /= 0 обычные правила отбора останутся в силе. Этот вывод был проверен Мрозовским [2 ] на линиях ртути 6 Sq—бФд, [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...