Магнитный дипольный момент

Здесь л — оператор магнитного дипольного момента элект- [c.271]

Магнитные дипольные моменты ядер [c.48]

МАГНИТНЫЕ ДИПОЛЬНЫЕ МОМЕНТЫ ЯДЕР 49 [c.49]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Ядра со спином J или больше имеют отличный от нуля магнитный дипольный момент. Оператор Япз, являющийся частью оператора Ямз, обусловлен взаимодействием ядерного спинового магнитного момента с другими магнитными моментами молекулы, и его можно получить из выражения для Яез, приведенного выше ), путем замены электронных обозначений i и / на ядер- [c.99]

Мы уже упоминали (см. разд. 2), что электрон характеризуется спиновым квантовым числом Спину соответствует магнитный дипольный момент. Дирак на основе релятивистской квантовой механики показал, что этот магнитный дипольный момент М равен [c.98]

МАГНИТНЫЙ ДИПОЛЬНЫЙ МОМЕНТ [c.10]

Магнитный ДИПОЛЬНЫЙ момент, связанный со спином элементарных частиц, не может быть выведен таким простым образом. Магнитный момент элементарной частицы должен быть получен из опыта. В то время как магнитный момент электрона равен минус одному магнетону Бора, в согласии с электронной теорией Дирака, магнитный момент протона имеет аномальное значение. [c.10]

Первое слагаемое в правой части уравнения (2.61-1) может быть интерпретировано на основании уравнения движения для магнитного дипольного момента свободного атомного ядра, причем при переходе к намагниченности системы ядер некоторого макроскопического образца должны быть сделаны определенные дополнительные допущения. [c.151]

ПОЛНОЙ намагниченности всех ядер в образце могут быть сделаны следующие предположения влияние электронных оболочек мало и им можно пренебречь магнитное поле Н. 1) однородно во всем образце. Отдельные дипольные моменты [г(л ). (/) образуют полный магнитный дипольный момент путем суммирования аналогично тому, как производится образование полного момента количества движения из моментов количества движения отдельных ядер. [c.152]

Изменение квадрупольного момента или магнитного дипольного момента может также привести к испусканию или поглощению излучения. Однако в инфракрасном спектре интенсивность этого испускания или поглощения является ничтожно малой (см. Теллер [836] и Молекулярные спектры I, гл. V, 3). [c.259]

Поскольку магнитный дипольный момент — аксиальный вектор, его компоненты имеют те же типы симметрии, что и компоненты вращения Нх, Ву, В г (приложение I). Электрический квадрупольный момент — тензор, компоненты которого ведут себя подобно компонентам поляризуемости, т. е. как произведение двух трансляций. Следовательно, можно пользоваться данными табл. 55 тома II ([23], стр. 274) для типов симметрии составляющих хж, < х(/,. ... Например, для симметричных линейных молекул (точечная группа 1)ос ) компоненты магнитного дипольного момента относятся к типам симметрии и П , а компоненты электрического квадрупольного момента — к типам симметрии Е , Пg, Ад. Следовательно, для того чтобы данный переход был разрешенным для магнитного дипольного излучения, произведение электронных волновых функций верхнего и нижнего состояний должно относиться к тинам 2 или П . Так, при поглощении из полносимметричного основного состояния могут происходить переходы 2 — 2 , П — 2 . Аналогично нри переходах, разрешенных для электрического квадрупольного излучения, произведение волновых функций должно относиться к одному из типов симметрии 2 , П , или А . При поглощении из полносимметричного основного состояния могут иметь место переходы 2 — 2 , Пд — 2д и Ай — 2 . [c.134]

В магнитооптических модуляторах используются гранатовые пленки ферримагнитного типа. Ферримагнетизм обусловлен магнитными дипольными моментами ионов железа и гадолиния, расположенных в определенных узлах решетки граната (например, ионы Ре +—в узлах октаэдра и тетраэдра, а — в узлах додекаэдра). Дипольные моменты, создавае- [c.19]

В основном состоянии при низкой температуре суммарный спин электронов равен нулю, так как электроны с противоположными ориентациями спинов занимают нижайшие энергетические уровни. В постоянном магнитном поле Яо уровни, соответствующие разной ориентации спинов, смещены по энергии (зеемановское расщепление) на величину кНо, где = е/2тс — магнитный дипольный момент электрона проводимости, — гиромагнитное отношение, близкое к двум. Напри.мер, в кристалле калия значение == 1,9997. [c.119]

В этой системе соответственные электрические и магнитные величины, как, например, электрический и магнитный дипольные моменты имеют одинаковую размерность, т. е. выражены в одних и тех же основных единицах. Терминология, к сожалению, стремится скрыть это обстоятельство, присваивая специальное название для единицы потенциала (ед. СГСЭ. ) в электричестве и специальное название для единицы поля (гаусс) в магнетизме. Единицы без специальных названий часто обозначаются просто как единицы СГС. Например, р обозначает удельное сопротивление в единицах СГС. [c.516]

С физической точки зрения это разложение весьма удобно в случае локализованных волновых функций. Такими функциями описываются валентные электроны молекул жидкостей и газов, групп молекул в твердых телах и локализованных парамагнитных ионов. Матрицу плотности можно разложить в комбинированный ряд по степеням Е, Н и УЕ. Средние значения электрического дипольного момента, магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента можно представить в виде суммы фурье-компонент, каждой из которых соответствует комбинированный ряд по степеням амплитуд электрического и магнитного поля и их градиентов. Эта процедура не представляет принципиальных трудностей, но довольно громоздка. Члены, связанные с магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами, описывают генерацию второй гармоники в кристаллах с центром инверсии экспериментально этот эффект наблюдался в кальците. Полный перечень всех квадратичных членов для электрического диполя, магнитного диполя и электрического квадруполя недавно был дан Адлером [13]. [c.79]

В свою очередь, магнитный дипольный момент ц = УВ, зависит от объема магнитного стержня У и индукционного магнитного поля В. [c.251]

Величина — полевой аксиальный вектор с размерностью магнитного поля, умноженного на длину, или размерностью поверхностной плотности магнитного дипольного момента. Дей- [c.339]

Магнитные дипольные моменты атомов имеют величину [c.288]

В заключение настояш.его параграфа мы еще кратко остановимся на вероятности квадрупольного и магнитно-дипольного излучения, В обш.ем случае момент атома может быть разложен в ряд, где первый член соответствует электрическому дипольному моменту, а второй — электрическому квад-рупольному и магнитному дипольному моментам, Следуюш,ие члены соответствуют моментам еш.е более высоких переходов. Изменение со временем этих моментов также ведет к излу- [c.427]

Сначала займемся изучением явления поглощения. С этой целью рассмотрим обычную двухуровневую схему и предположим, что в момент времени t = О атом находится в основном состоянии 1 и что с ним взаимодействует монохроматическая электромагнитная волна на частоте ш. С классической точки зрения атом в результате взаимодействия с электромагнитной волной приобретает допол[1нтельную энергию Н. Например, это может произойти при взаи одейстЕии электрического дипольного момента атома Цг с электрическим полем Е электромагнитной волны (Я = Це-Е). В данном случае будем говорить об электрическом дипольном взаимодействии. Однако это не единственный вид взаимоденствня, благодаря которому может произойти переход. Например, переход может осуществиться вследствие взаимодействия магнитного дипольного момента атома ц,п с магнитным полем В электромагнитной волны (Цт В, магнитное дипольное взаимодействие). Чтобы описать эволюцию этой двухуровневой системы во времени, необходимо обратиться к квантовой механике. Иными словами, если классическое рассмотрение приводит к энергии взаимодействия Н, то квантовомеханический подход вводит гамильтониан взаимодействия Ж. Вид этого гамильтониана можно найти из классического выражения для энергии Н с помощью хорошо известных правил квантовой механики. Однако в данном случае точный вид выражения для гамильтониана Ж нас не интересует. Следует лишь заметить, что гамильтониан Ж является синусоидальной функцией времени, частота м которой рав[1а частоте падающей волны. Таким образом, имеем [c.527]

Мы можем притти к физическому пониманию орбитальной части магнитного дипольного момента одной движущейся частицы, например протона, рассматривая протон как движущийся в плоскости по круговой орбите. Тогда орбитальный момент Мг <в = М—масса частицы, г—радиус круговой орбиты, ш—угловая скорость). Круговое движение заряда е (электростатических единиц) эквивалентно круговому току / = е<о/2 п с (электромагнитных единиц) и действует как магнитный листок с классическим магнитным дипольным моментом 1 = Исключая i и мы получим [c.10]

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ ЯДЕР И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ. Под поляризационной способностью вэ-щества атомных ядер и элементарных частиц понимают возникновение электрического (магнитного) дипольного момента во внешнем электромагнитном поле. В нерелятинистской квантовой механике вводится оператор поляризуемости [c.164]

Магнитное квантовое число 38 Магнитный дипольный момент 259 Матрица дипольного момента 271 индуцированного дипольного момента 275 Матричные элементы составляющих тензора полиризуемости 275. 279, 288, 291, 469 функции возмущения 234, 237 электрического дипольного момента 44, 71, 274, 288, 443 Мгновенная ось вращения асимметричных волчков 57 симметричных волчков 36 сферических иолчков 51 Междуатомные расстояния асимметричных волчков 519 изотопических молекул 424.466 линейных молекул 34, 192, 423 симметричных волчков 428, 466 тетраэдрических молекул 486 Механические модели для решения задачи о колебаниях 176 Миноры векового определителя, определение формы нормального колебания 83,87. 161, 164, 169, 172, 176 Множитель Больцмана 271, 283, 28Э Множитель, обусловленный ядерным спином, во вращательной части статистической суммы 539, 553 Модели молекулы, механические, для изучения колебаний молекулы 78,176 Модель потенциальной поверхности 219 Модификации, не комбинирующие асимметричных волчков 67, 498 влияние на термодинамические функции 538, 544, 553 линейных молекул 29 симметричных волчков 41—43, 444 тетраэдрических молекул 53, 482 Молекулы [c.604]

С классической точки зрения колебание магнитного дипольного момента или электрического квадрупольного момента также приводит к слабому испусканию или поглощению излучения. На основании квантовой теории вероятность перехода для магнитного дипольного или электрического квадрупольного излучения может быть рассчитана, если в выражение (11,1) для момента перехода вместо электрического дипольного момента подставить магнитный дипольный или электрический квадруполышй момент. Вероятность таких переходов будет отличной от нуля в том случае, если произведение г ) фе относится к тому же типу симметрии, что и одна из компонент магнитного дипольного или электрического квадрупольного момента. [c.134]

Для того чтобы методами теории групп определить число и поляризацию зеемаиовских компонент, возникающих при оптических переходах между зеемановскими подуровнями исходного и конечного состояний в группах С4Ь, Зв и Сзи, необходимо предварительно установить, но каким неприводимым представлениям этих групп преобразуются компоненты Рх, Ру и Рг вектора электрического дипольного момента или компоненты Мх, Му, Мг — магнитного дипольного момента. В системе координат X, У, Z, где направлепие Z совпадает с направлением возмущения, указанные компоненты Р определяют (Е Ир) и Ле (Е Ио)-поляри-зации электрических дипольных переходов при поперечном по отношению к полю наблюдении, а комнопенты М определяют поляризации От (П Но) и Пт (Н 1 П ) для магнитно-дипольных переходов. Здесь Е и Н — электрический и магнитный вектора световой волны. Комбинации Рх + 1Ру и Мх + ЬМу определяют для продольного относительно магнитного поля наблюдения компоненты с левой и правой циркулярной поляризацией (а - и а+-компоненты). [c.103]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный дипольный момент : [c.839] [c.47] [c.569] [c.40] [c.41] [c.23] [c.112] [c.32] [c.359] [c.233] [c.198] [c.245] [c.23] [c.151] [c.463] [c.331] [c.357] [c.544] [c.516] [c.93] [c.251] [c.170] [c.348] [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...