Излучение от комбинаций сил

Свет сцинтилляций попадает на светочувствительный фотокатод, выбивая из него фотоэлектроны, образующие фототок. По величине фототока, усиленного в фотоэлектронном умножителе, определяется интенсивность попавшего на фосфор излучения. Комбинация фосфора и фотоумножителя и называется сцинтилляционным счетчиком. [c.119]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

Часто встречаются угловые распределения источников, которые могут быть записаны как комбинация членов изотропных и косинусоидальных различной степени п угловых распределений излучения. Тогда поле излучения определяют для каждого вида углового распределения при фиксированном значении л с унятом их относительного вклада соответственно. Например, токовое угловое распределение на плоской границе в непоглощающей изотропно рассеивающей среде, в которой диффундируют частицы или кванты, приближенно описывается распределением Ферми вида [c.133]

Идея метода поясняется схемой рис. 9.15, б. Два фотоумножителя Ру и регистрируют излучение в двух изображениях одной и той же звезды, разнесенных на расстояние О. Усиленные фототоки перемножаются и усредняются за большой промел<уток времени в устройстве С (коррелятор). Поскольку фототеки пропорциональны интенсивностям, измеряемая величина, обозначаемая Су , характеризует степень корреляции флуктуаций интенсивности в двух изображениях звезды (ср. 22). Более детальный анализ показывает, что С12 ел 1 + у 2, т. е. величина Оу , как и степень когерентности зависит от комбинации ОО/К и уменьшается с увеличением расстоя- [c.197]

Из существующих теорий цветного зрения лучше других объясняет известные факты трехцветная теория Гельмгольца. В отношении первичного рецепторного механизма она является даже единственно возможной. Действительно, непосредственно экспериментально доказана возможность получения излучения любого цвета (с небольшими оговорками) смешением излучений красного, зеленого и сине-фиолетового цветов. Согласно трехцветной теории это есть следствие существования в сетчатке глаза трех светочувствительных приемников, у которых различны области спектральной чувствительности. Поэтому сине-фиолетовый свет (коротковолновый) возбуждает по преимуществу только один из трех приемников, зеленый (средняя часть спектра) возбуждает главным образом второй, а красный свет — почти исключительно третий. Поэтому смешивая излучения трех цветов в разных количествах, мы можем получить практически любую комбинацию возбуждений трех приемников, а это и значит получать любые цвета. Приведенные соображения несколько схематичны, и в действительности все обстоит сложнее. [c.681]

Согласно вычислениям (см. упражнение 247) величина 1/сг определяется временами жизни атома на уровнях т, п, обусловленными спонтанными переходами и тушащими столкновениями. С другой стороны, произведение o ((u)u( o) равно числу переходов, индуцированных излучением в единицу времени и в расчете на один атом в единице объема. Поэтому зависимость от комбинации Ь и) и(са)1а имеет простое физическое толкование [c.778]

Своеобразие точечных дефектов в ионных кристаллах состоит в возможном захвате вакансиями (или иными дефектами) электронов, результатом чего является заметное изменение электронной структуры, появление дополнительных локальных энергетических уровней, изменяющих условия поглощения электромагнитного излучения. Это приводит к окрашиванию прозрачных ионных кристаллов. Весьма распространенным типом дефектов подобного типа являются F-центры окраски, наблюдающиеся в щелочно-галоидных кристаллах и представляющих собой образование, состоящее из электрона и удерживающей его анионной вакансии. Помимо F-центров окраски в ионных кристаллах появляются и олее сложные образования, например комплексы дырка—вакансия, комбинации f-центров и т. д. [c.235]

Номограммы экспозиций составляют с учетом толщины и плотности материала контролируемого объекта, МЭД и энергии излучения, фокусного расстояния и выбранных комбинаций пленок и экранов. На рис. 24—26 приведены номограммы экспозиций при использовании рентгеновских аппаратов, радиоактивных источников и ускорителей. Для рентгеновских аппаратов экспозиция X определяется как произведение силы тока / трубки на время t для выбранного значения напряжения и на трубке и заданной толщины S контролируемого мате- [c.326]

В настоящее время известно шесть основных способов отвода (поглощения) тепла теплопроводностью с использованием теплоемкости конденсированных веществ, конвекцией, массообменом, излучением, с помощью электромагнитных полей и, наконец, за счет физико-химических превращений. На практике часто встречается комбинация двух или более указанных выше способов. Каждый из этих способов или их сочетание могут быть реализованы в виде различных методов тепловой защиты в зависимости от конкретного конструктивного оформления. [c.11]

Будем рассматривать систему алгебраических уравнений, составленную относительно Е°т, и iB качестве исходной для построения зонального метода расчета теплообмена излучением. Эта система, как видно, состоит из п уравнений и содержит 2п переменных величин п переменных °r,j и п переменных E°pf, j). По условию п переменных (в любой комбинации) задаются, а остальные п плотностей излучения являются искомыми и определяются из решения (8-2). [c.227]

Однако смешанная постановка задачи далеко не исчерпывает всех возможных комбинаций задания величин Ef, а Ер по зонам, так как предполагает, что на каждой зоне известна либо температура Е , либо результирующее излучение р. На практике могут встретиться и такие случаи, когда на одних зонах известно Е , а на других Е р, на третьих задано одновременно и и а на таком же числе четвертых зон не известно ни Е , ни Е р. Такие случаи описываются общей постановкой задачи причем общая постановка, когда число зон, на которых одновременно задается и Ео и Е р, равно нулю, переходит в смешанную. Иными словами, общая постановка задачи охватывает все возможные случаи задания граничных условий по зонам, а фундаментальная, обратная и смешанная постановки являются ее частными случаями. [c.120]

Система, регулярный реи<им которой мы наблюдаем, может быть окружена различными телами и теплообмен между ними и ею может происходить тремя путями чистой теплопроводностью кондукцией), конвекцией и излучением. Каждый из этих видов теплообмена в отдельности у нас не встречается мы имеем комбинацию двух или трех видов теплообмена. [c.158]

Образование больших квантов люминесценции, превышающих по величине поглощенные кванты возбуждающего света, связана с тем, что исследуемые молекулы в невозбужденном состоянии обладают некоторым запасом колебательной энергии. Эта энергия в комбинации с энергией поглощенного кванта и может образовывать большие кванты люминесценции, удовлетворяющие соотношению (4.9). Таким образом, при возникновении антистоксовской части спектра люминесценции происходит частичное преобразование колебательной энергии исследуемых молекул в энергию их излучения. [c.177]

Для перестройки и сужения спектра генерации в лазерах на красителях используются дисперсионные светофильтры и призмы, интерферометры Фабри — Перо, дифракционные решетки, а также селективные элементы, работающие на принципе распределенной обратной связи. В РОС-лазерах обратная связь осуществляется за счет брэгговского отражения излучения от периодической структуры, возникающей в акгизной среде в результате модуляции ее показателя преломления. Введение одного селектирующего элемента сужает спектр генерации примерно до 1 нм без существенного снижения выходной мощности. Получение более узких линий достигается за счет комбинации нескольких селекторов и сопряжено со значительными потерями выходной мощности. [c.957]

Комбинационный принцип Ритца утверждает, что все пинии в спектре излучения атома могут быть представлены как комбинации спектральных термов атома. Однако не все мыслимые комбинации спектральных термов атома соответствуют фактически существующим линиям в спектре. Некоторые комбинации являются запрещенными. [c.79]

Было обнаружено, что влияние излучения на тепловые и электрические свойств а различных изоляционных материалов далеко не одинаково. Полиэфирные материалы почти не изменяются при очень больших дозах (порядка 2,63-10 эрг/г), в то время как составы на основе тетрафтор-этилена целиком или почти целиком деструктируют при дозах 8,8-10 эрг/г. МодйфИцйровапные полиэфиры, силиконовые эмали, стеклосиликоны, поливинилформаль, состав на основе поливинилформаля и нейлона, а также различные эпоксидные комбинации занимают промежуточное положение. [c.100]

Конечно, нормы радиационной безопасности, рекомендованные 1 RP и принятые агентством ЕРА являются условными. Они не принимают во внимание, например, возможный синергизм эффектов ионизирующего излучения и некоторых наследственных заболеваний, таких как астма. Как показывают исследования, больные астмой подвержены гораздо более высокому риску заболевания раком, чем остальные люди. Возможно существуют и другие подобные комбинации, пока не столь хорошо известные. [c.354]

В практике радиографии применяют двойную комбинацию из усиливающих экранов, (в виде заднего и переднего экранов), между которыми размещаются радиографические пленки.. Применение заднего металлического экрана вместе с увеличением коэффициента усиления уменьшает влияние рассеянного излучения на пленку. Толщину металлических экранов, а также материал люминофора и его количе-РЬ o oJmm 4 составе флуоресцент-I Г ных экранов выбирают в [c.36]

Большой круг вопросов возник (и многие из них получили разрешение) вокруг методов осуществления телеграфной манипуляции. Всякая телеграфная передача состоит из условных комбинаций посылок и пауз. При амплитудном телеграфировании посылки передаются путед излучения колебаний, а паузы — путем отсутствия всякого излучения. При передаче сигналов по системе частотного телеграфирования посылке соответствует излучение на одной определенной частоте, а паузе — на другой. Последняя система имеет преимущества по сравнению с первой в отношении помехоустойчивости и пропускной способности, поэтому в пос.11еднее время она получила практическое распространение. [c.387]

Пригодность рентгеновской пленки для дефектоскопии определяется ее сенситометрическими характеристиками, чувствительностью и коэффициентом контрастности. Чувствительность и коэффициент контрастности пленки зависят от материала и толщины усиливающих экранов, а также от толщины просвечиваемого материала, так как этим определяется спектр проходящего излучения. На основании экспериментальных данных были построены характеристические кривые для различных оте-честпепных и зарубежных рентгеновских пленок со следующими комбинациями экранов без экрана экран 1П4,5 экран 2П4,5 экран ФПФ (здесь цифры обозначают толщину свинцового экрана в миллиметрах, буква П обозначает пленку, а буква Ф — флюоресцирующий экран с нагрузкой светящегося слоя из вольфрамата кальция в 120 Mzj M ). Определение коэффициента контрастности проводилось по величине тангенса угла наклона наиболее прямолинейного участка характеристической кривой. [c.335]

Следующая попытка использования ультрафиолетового диапазона спектра для средств связи принадлежит К. Майорана (Италия). В своем оптическом телефоне он впервые применил комбинацию фотоэлемента и однолампового усилителя. Дальность действия оптического телефона Майорана составляла 16 км. Источником излучений служила ртутная дуговая лампа с фильтром. Модуляция осуществлялась по способу говорящей дуги . [c.381]

Здесь 7J/ j(w4 (Oi, Шз) — компоненты тензора нелинейной оптич. восприимчивости (см. Поляризуемость) 3-го порядка (i, j, к, L — индексы декартовых координат) частота исследуемого сигнала (Oi является алгебрам ч, суммой частот, вводимых в среду полей (Oi, Oj, og (т. о. 0i=(0i-l-(j)2-f Шз), нек-рые из к-рых могут оказаться отрицательными. D — численный коэф., учитывающий возможное вырождение среди частот а,,. . ., СО4. Одно или неск. полей ,(m ) (а=1, 2, 3), вводимых в среду, могут быть сильными (накачка), остальные — слабыми. При приближении одной из частот (Oj,. . ., (04 либо одной из их линейных комбинаций ( o)i IfOjI, Шг1 (йз1 и т.п.) к частоте разрешённого квантового перехода в исследуемой среде компоненты нелинейной восприимчивости x fki испытывают дисперсию. Соответственно, испытывают дисперсию и параметры зл.-магп. волны, источником для к-роп служит нелинейная поляризация (1). Стационарная когерентная А. л. с. с использованием лазерного излучения относительно невысокой интенсивности (для к-рого в разложении поляризации существен [c.38]

Др. фактор усиления связан с изменением комбинац. поляризуемости молекулы и взаимодействующих с ней электронов металла. Это взаимодействие имеет, по-видимому, хим. природу. Величина химического усиления зависит от характера связи, к-рую образует адсорбир. молекула с металлом. Существуют две гипотезы хим. усиления, к-рые во мн. случаях согласуются с эксперим. данными. Первая из них основывается на экспериментально обнаруженном для нек-рых молекул (бензол, этилен) сходстве соотношения линий в спектрах Г. к. р. и спектрах характеристич. (неупругих) потерь энергии при рассеянии медленных электронов на изолир. молекулах, в процессе к-рого электрон захватывается на пек-рое время молекулой и образуется промежуточное состояние —отрицательный молекулярный ион. Сделано предположение, что при адсорбции молекулы возникает комплекс, где имеются возбуждённые электронные состояния, частота перехода в к-рые из осн. состояния соответствует частоте видимого диапазона эл.-магн. излучения, т. е. создаются условия резонанса. Возбуждённые состояния в этом случае обусловлены переносом электрона из молекулы в металл или обратно. [c.459]

Из (1) видно, что голограммные линзы обладают продольной хроматической аберрацией. Поэтому их целесообразно применять для монохроматич. излучения. Голографич. и классич. линзы одного знака обладают хроматич. аберрацией противоположных зпаков, и их комбинация может использоваться для ахроматизации оптич. систем. В системе из плоских голограмм возможна ахроматизация только для мнимого изображения объекта, [c.505]

В К. с. к. р. регистрируют рассеянный сигнал в специально выбранном спектральном диапазоне, свободном от засветок возбуждающего излучения и паразитных некогерентных эффектов типа люминесценции (обычно используется антистоксова спектральная область). Высокая коллимировапность пучка когерентно рассеянного излучения позволяет эффективно выделять полезный сигнал на фоне некогерентных засветок и помех при использовании в качестве источников зондирующего излучения узкополосных стабилизироваи-ных лазеров достигается высокое спектральное разрешение полос КР, определяемое свёрткой спектров источников. Благодаря интерференц. характеру формы спектральной линии с помощью К. с. к. р. удаётся наблюдать интерференцию нелинейных резонансов разной природы (в частности, электронных и колебат. резонансов в молекулярных средах). Исключительно высокая разрешающая способность отд. модификаций К. с. к. р. путём подбора условий интерференции даёт возможность выявлять скрытую внутр. структуру неоднородно уширенных полос рассеяния, образованных наложившимися друг па друга линиями разной симметрии. Многомерность спектров К. с. к. р. обеспечивает значительно более полное, чем в спектроскопия спонтанного КР, изучение оптич. резонансов вещества. В К. с. к. р. разработаны методы получения полных комбинац. снектров за время от 10 с до 10 с. [c.391]

Количеств, характеристикой дп-фотонного процесса может служить вероятность соответствующего лг-фо-тонного перехода Для вынужденных М. п. в поло монохроматич. потоков излучения с частотами со,, й) ,. .., 01 вероятность можно представить в виде К т = ЛfnП n2...nJn, где П1,112,. .., n — плотности числа фотонов с соответствующими энергиями йо)2,. .., Йсот- Т. о., скорость вынужденных М. п. является нелинейной ф-цией интенсивности падающего поля. Константа Л зависит от вида энергетич. спектра поглощения вещества, типа М. п., частоты и поляризации падающего излучения. Если, напр., к.-л. из частот возбуждающего излучения или их комбинация оказывается близкой к частоте перехода из начального в промежуточное квантовое состояние, то величина а следовательно, и вероятность резонансным образом возрастают. При этом резко возрастает и скорость соответствующих ступенчатых процессов. Т. о., наличие промежуточных резонансов ведёт к одноврем. проявлению многофотонныл и ступенчатых процессов. Такая ситуация имеет место, напр., в случае резонансной флуоресценции, резонансного комбинац. рассеяния, резонансной многофотонной ионизации и т. д. [c.167]

Принцип временной нелинейной спектроскопии комбинац. рассеяния (нестационарной КАРС-спектроско-пии) поясняет рис. 6(Й). Комбинац. резонанс возбуждается двумя короткими лазерными импульсами, разность ср. частот излучения к-рых Шх — ближе к частоте Й. Короткий зондирующий импульс Едр с задержкой по отношению к возбуждающим импульсам используется для измерения кинетики затухания нелинейного отклика. [c.299]

Нелинейные преобразования коренным образом изменяют статистику поля. Это хорошо известно в ста-тистич. радиофизике и в полной мере проявляется в оптике. Статнстич. свойства сформированного в установившемся режиме лазерного излучения радикально отличаются от свойств гауссовского теплового излучения. С существ, изменением статистики приходится сталкиваться при генерации оптич. гармоник и комбинац. частот, в разнообразных самовоздействиях. Многие из перечисленных эффектов имеют по существу классич. природу, квантовый характер света в них не проявляется. Тем больший интерес представляет формирование с помощью нелинейных преобразований новых квантовых состояний светового поля, новых макроскопич. квантовых состояний. Наиб, яркий пример — генерация т. н. сжатых состояний поля, возникающая при параметрич. взаимодействиях. В 60-х гг. они были исследованы для классич. полей, в 80-х гг. выяснено, что они могут реализоваться и для квантованных попей. При этом возникают нетривиальные возможности управления квантовыми флуктуациями светового поля. [c.303]

Среди нестационарных процессов вынужденного рассеяния Света особое место занимает комбинац. рассеяние (КР), к-рое широко используется для измерения спектроскопич. параметров среды. При КР падающее излучение частоты Шд преобразуется в излучение стоксовой частоты д за счёт возбуждения колебаний среды на частоте Q (Юд = Юд 4- 3). Нестационарное вынужденное КР может быть обусловлено как инерционностью, напр. молекулярных колебаний (конечными временами затухания колебат. энергии Тх и дефазиров-ки Т , см. Двухуровневая система), так и расстройкой групповых скоростей волн накачки Мд и стоксовой волны Цд. Эффекты, связанные с (в конденсир. средах ж с), могут наблюдаться в чистом ви- [c.339]

В видимой и ближней ИК-области спектра пороговая чувствительность фотонриёмников определяется квантовыми шумами, поэтому, как правило, применяется прямой метод приёма. В дальней ИК-области спектра (10,6 мкм) для повышения пороговой чувствительности приёмиков до чувствительности, ограниченной квантовыми шумами сигнала, применяют гетеродинный приём. В этом случае на фотоприёмник одновременно с принимаемым сигналом направляется излучение опорного лазера (гетеродина) в результате взаимодействия возникают колебания комбинац. частот, одна из К рых (как правило, это разность частот) фильтруется и усиливается. Этот метод приёма реализуется с СО -ла-зерами, обладающими высокой стабильностью частоты излучения. При малом отношении сигнал/шум преимуществам обладает гетеродинный метод приёма, однако более точный выбор метода приёма зависит от ряда факторов, связанных с практич. реализацией. [c.433]

Абсорбционные О. ф. (окрашенные стёкла, пластмассы, плёнки, поглощающие растворы и т. и.) изготовляются из компонент, полосы селективного поглощения к-рых, накладываясь, перекрывают достаточно широкий спектральный диапазон, оставляя свободным нек-рый заданный участок спектра, к-рый и образует полосу пропускания данного О. ф. Величина для таких фильтров обычно не превышает 10. В интерференционных фильтрах используется интерференция волн, отражённых от двух или более параллельных друг другу поверхностей, в результате чего коэф. пропускания такого О. ф. периодически зависит от длины волны падающего на него излучения. При использовании многослойных диэлектрич. покрытий в качестве отражающих поверхностей оказывается возможным получать О. ф. с шириной полосы менее 1 нм при прозрачности в максимуме до 80%. Действие поляризационных фильтров основано на интерференции поляризованных лучей. Простейший поляризац. фильтр Вуда состоит из двух параллельных поляризаторов и установленной между ними двулучепреломляющей кристаллич. пластинки. При использовапии комбинации таких фильтров (т. и. фильтр Лио) возможно получение весьма узких полос прозрачности (до 10 нм, к Ь к 10 ). В дисперсионных О. ф. используется зависимость показателя преломления от длины волны. Типичные величи- [c.459]

I/ — длина резонатора фокусные расстояния считаются положительными, если зеркала вогнутые). При невыполнении этого условия двухзеркальный О. р. является неустойчивым. Пример такого О. р. дан на рис. 1 е после многократных отражений лучи вырываются из него, что иногда используется для возбуждения О. р. или для вывода энергии из него (дифракц. вывод излучения — дифракц. связь). Аналогичным образом строятся моды для разнообразных многозеркальных О. р. При этом принципиально различают два класса приборов в первом, к к-рому, в частности, относятся двухзеркальные комбинации (рис. 1, а — е), поле в продольных ( лучевых ) направлениях имеет характер стоячих волн с масштабом Я/2 во втором классе приборов — т. н. кольцевых О. р., к к-рым относится, в частности, трёхзеркальный О. р. (рис. 2),— существуют две само-стоят. бегущие (вращающиеся) навстречу друг другу моды одинаковых частот. Впрочем, иногда с помощью невзаимных устройств, перегораживающих пучок, вырождение этих мод снимается вплоть до формирования одной бегущей волны. [c.492]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...