Излучение ядер

Гамма-излучение ядер 249—254 [c.392]

В первой части рассматриваются свойства стабильных ядер, капельная и оболочечная модели ядра, а-распад, р-распад и у-излучение ядер, прохождение излучения через вещество. [c.12]

С у- излучением ядер мы уже встречались при рассмотрении процессов а- и р-распада. В обоих случаях v-лучи испускаются [c.164]

К электромагнитным процессам с участием ядер относится также Y-излучение ядер, т. е. испускание 7-квантов ядрами, находяш,имися в возбужденных состояниях. Эти процессы экспериментально изучаются методами ядерной спектроскопии. Поэтому они будут рассмотрены в главе о радиоактивности (гл. VI, 6). [c.161]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР [c.259]

Гамма-излучение ядер [c.259]

Явление 7-излучения ядер состоит в том, что ядро испускает V-квант без изменения А и Z. Гамма-излучение возникает за счет энергии возбуждения ядра. [c.259]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР 263 [c.263]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР 265 [c.265]

Новые способы сварки. К этим способам относится сварка экструдируемой присадкой, инфракрасным излучением, ядер-ная, химическая и др. [c.175]

Важно отметить, что уравнение (9.50) наряду с традиционными слагаемыми в правой части, составляющими силу Лоренца, содержит также и слагаемые, составляющие силу, связанную с радиоактивным зарядовым излучением ядер в осколках деления (учет / -зарядного излучения или радиоактивного электродинамического эффекта). [c.285]

П4.2.4. Гамма-излучение ядер и его свойства. Явление 7-излучения ядер представляет электромагнитное излучение 7-кванта ядром с сохранением значений А и Z, поэтому 7-излучение не описывается правилами смещения. Оно возникает, когда ядро переходит из возбужденного состояния в основное. Дискретность спектра 7-излучения объясняется дискретностью энергетических состояний ядра (ядерных уровней). [c.504]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР - [c.467]

Радиационный контроль металла и сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов - изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. [c.189]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Первым этапом анализа радиационной защиты реактора является расчет интенсивности источников излучения в активной зоне реактора. Взаимодействие делящихся ядер, содержащихся в активной зоне, с нейтронами приводит к их делению, при котором образуется следующее поколение нейтронов, вновь вызывающих деление, и т. д. Так происходит цепная реакция. [c.10]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [c.28]

Некоторые сложности вызывает расчет потоков захватного у-излучения в защите с малым содержанием или даже отсутствием ядер водорода. Тогда часто относительная доля потока тепловых нейтронов мала и преобладает захват нейтронов промежуточных энергий. Для решения такой задачи необходимо прибегать к сложным многогрупповым расчетам. Приведем для этого случая простую формулу для грубой (обычно завышающей) оценки интенсивности захватного у-излучения из корпуса, за которым расположен какой-либо поглотитель нейтронов (например, слой карбида бора). Для простоты рассмотрим случай [c.67]

В случае теплоносителя — обычной воды основной проблемой при работе реактора является защита от излучения самой воды. Наибольшим по удельной активности и интенсивности испускания проникающего излучения оказы-пается у-излучение ядер N . Эти ядра образуются в результате реакции О (я, p)N происходящей на быстрых нейтронах (энергия более 11,6 Л1эо). Радиоактивные ядра распадаются с периодом полураспада 7,35 сек (постоянная распада Л = 0,094 сек )- Каждый распад ядра сопровождается испусканием у-кваятов [c.316]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

В гл. II рассмотрены основные законы радиоактивности, а-раслад, р-распад и Y-излучение ядер, а также внутренняя конверсия электронов, ядерная изомерия и эффект Мёссбауэра. [c.180]

Гамма-излучение ядер обусловлено взаимодействием отдельных нуклонов ядра с электромагнитным полем. Несмотря на это, в отличие от р-распада, v-излучение — явление не внутринуклонное, а внутриядерное. Изолированный свободный нуклон испустить (или поглотить) v-KBaHT-we может из-за совместного действия законов сохранения энергии и импульса. В то же время внутри ядра нуклон может испустить квант, передав при этом часть импульса другим нуклонам. [c.260]

Мультипольное излучение ядер. Если для атомных электронов их скорости удовлетворяют ooTnoui iiiiHM i a(ij- /137, то для нуклонов в ядре величины а, о) в V пе находятся в к.-л. определ. соотношениях. Поэтому для атомных ядер применение разложения по мультиполям возможно только при выполнении двух неравенств [c.105]

Пмма-лиапйзон (v>10 ° Гц е>0,5 МэВ). Как и рентг, излучение, -у-излучение может возникать при обратном эффекте Комптона и как тормозное излучение релятивистских электронов при их взаимодействии с газом. Помимо этого, у-фотоны могут рождаться и в других процессах. К ним относятся прежде всего столкновения протонов космич. лучей с ядрами атомов межзвёздной среды, приводящие к рождению я°-мезонов аннигиляция протонов и антипротонов, сопровождающаяся рождением и последующим распадом 1г -мезонов на два у-фотона кроме того, возбуждение нетепловыми частицами и последующее излучение ядер, аннигиляция электронов и позитронов. Т. к. сечения и вероятности всех этих процессов достаточно хорошо известны, теоретики заранее рассчитали ожидаемые потоки от дискретных источников у-излучения, поток у-излучения от плоскости нашей Галактики и оценили интенсивность фона у-излучения. [c.338]

Таблица 7.33. Действие смешанного излучения ядериого реактора на обменную емкость ионитов 4

Выше уже говорилось, что у-излучение ядер возникает при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Как известно, -лучи представляют собой электромагнитное излучение с длиной 1ВОЛНЫ, меньшей, чем у рентгеновских лучей. Энергия квантов [c.118]

Радиационный контроль сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов — изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. Последние присоединяются к атому и приводят его в неустойчивое состояние, переходяп1 ее в распад. [c.115]

Расчет радиационной защиты начинается с расчета интенсивности и пространственного распределения источников нейтронов и у-квантов деления в активной зоне реактора. При известном распределении этих источников в принципе возможно определение поля излучения во всей защите — поля быстрых, замедляющихся (промежуточных энергий) и тепловых нейтронов, а также картины ослабления в защите у-квантов, образующихся в результате деления ядер. При этом необходимо учитывать также и ослабляющие свойства материалов активной зоны,т. е. практически проводить совместный анализ распределения излучения в защите и в активной зоне. Однако возможен и другой подход — рассмотрение только лищь защиты или ее отдельной [c.7]

Аннигиляционное у-излучение. Некоторые радиоактивные изотопы испускают позитроны. При аннигиляции позитрона с каким-либо из электронов атомов образуются два у-кванта С энергией не менее 0,511 Мэе. Так как пробег позитронов в веществе очень мал, можно считать, что испускание у-квантов /происходит непосредственно из распадающихся ядер. Следовательно, интенсивность источников аннигиляционного у-излучения можно подсчитать так же, как и интенсивность активационного излучения. Наиболее важными позитронными излучателями, с которыми приходится иметь дело при анализе активации конструкционных материалов, являются изотопы Со , Сп и 2п . [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...