Активация радиационная

Такая энергия активации может в общем случае сообщаться в виде теплоты (термическая активация), упругопластической деформации (механическая активация), электронного, ионного и других видов облучения (радиационная активация). [c.13]

Эта энергетическая функция обобщает все вопросы строения и состава реагирующих веществ и способов их возбуждения (термическое, радиационное, электронный удар). Таким образом, далеко не все столкновения молекул реагирующих веществ будут активными, а только те, которые будут обладать энергией, равной или большей энергии активации. [c.296]

Расчет распределения функционалов нейтронного потока, таких, как нейтронная мощность дозы излучения за защитой, интегральная доза облучения конструкционных материалов, энерговыделение, обусловленное замедлением нейтронов, распределение интегралов радиационного захвата и активации. [c.78]

Наиболее широко используется активация нейтронами, так как нейтроны, особенно медленные, энергично поглощаются всеми ядрами (кроме jHe ), причем поглощение в большинстве случаев приводит к образованию 5- (а часто и у-) активных изотопов. Применяются не только медленные, но и быстрые нейтроны. В последнем случае возможен не только радиационный захват, но и другие реакции, такие, как (п, р), (п, а), (п, d) и т. д. В качестве источников нейтронов используются изотопные источники, высоковольтные d—t-трубки, нейтронные размножители, реакторы. Активация в мощном нейтронном потоке реактора дает возможность производить анализ с исключительно высокой точностью и обнаруживать крайне малые концентрации элементов. Разработаны методики определения концентрации путем активации в реакторе для 70 элементов с точностью от 10" до 10 %. Применение изотопных нейтронных источников и разрядных трубок не дает такой точности анализа, но зато выгодно отличается относительной простотой, дешевизной, а часто и быстротой. [c.685]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

В качестве источника гамма-излучения часто применяют изотоп кобальта Со в этом случае для диэлектриков с низкими атомными номерами входящих элементов активация практически отсутствует. Однако в других случаях при радиационных испытаниях материалов и элементов (например, танталовые электролитические конденсаторы) приходится считаться с опасностью активации образцов при облучении. [c.205]

Танталовые конденсаторы обладают большей радиационной стойкостью, но их использование связано с определенной опасностью для обслуживающего персонала, вызванной активацией тантала тепловыми нейтронами и длительным периодом полураспада его радиоактивных продуктов (111 дней). Подобной опасности нет при работе с алюминиевыми конденсаторами в связи с очень коротким периодом полураспада АР (около 2,3 мин) [4]. В процессе облучения емкость танталовых и алюминиевых электролитических конденсаторов может как возрастать, так и уменьшаться. Емкость изменялась в пределах от —9,7 до +25% для танталовых конденсаторов и от —6 до +65% для алюминиевых. [c.388]

Даже небольшие флуктуации температуры в процессе облучения могут приводить к существенному изменению скорости отжига дефектов [221, v. 2, р. 523]. Это связано с изменением эффективности радиационного отжига при изменении температуры. Последний факт находит объяснение, если предположить, что существуют [некоторые объемы спонтанной аннигиляции пар Френкеля [241] или отжига дефектов на стоках при данной температуре. С ростом температуры этот объем увеличивается, следовательно, при движении дефектов (в результате радиационной активации) вероятность их попадания в объем отжига [c.91]

Используя данную зависимость и различные значения энергии активации, в работах [220, р. 531 50] получили корреляцию условий облучения. Так, например, до 600 С обычно используют значение Q, равное 1,2 эВ. При более высокой температуре берут значение Q = 3,2 эВ. Сравнивая данные указанных работ, можно отметить, что критериальный метод, предложенный в работе [50], является, по-видимому, в некоторых случаях более удобным при сопоставлении радиационных нарушений в графите. Безразмерный критерий подобия условий облучения графита в реакторе записывается [50] в виде [c.98]

Экспоненциальное снижение с температурой параметра А обусловило сдвиг в сторону больших флюенсов начало радиационного упрочнения графита. Полученные в работе [21] для четырех температурных интервалов экспериментальные значения относительного изменения пределов прочности позволили вычислить энергию активации процесса q. Она оказалась равной 2800 кал/моль для испытаний на растяжение, изгиб и сжатие (рис. 3.26) и совпала с энергией активации, полученной в работе [10]. [c.130]

Можно назвать ряд факторов, которые ограничивают достоверность полученных результатов,— ограниченность облучаемого объема и близость свободной поверхности (толщина облученного слоя при имитации вакансионного распухания обычно порядка 1 мкм), направленность ионного потока, неизбежные отличия в спектре первично выбитых атомов и т. д. Несмотря на серьезность, указанные ограничения не являются, по нашему мнению, принципиальными, так как всегда можно предложить опыт, который позволит повысить достоверность получаемых результатов. Однако ускоренные имитационные опыты имеют ограничение принципиального характера, не зависящее от устройства, на котором производится имитация. Оно сводится к следующему. Явления радиационной повреждаемости материалов, как правило, являются комплексными и складываются из целого ряда частных явлений, входящих в него как звенья. Процесс образования первично выбитых атомов — только одно из этих звеньев. При ускоренной имитации мы чаще всего воздействуем практически только на это звено. Для ускорения других звеньев общего процесса обычно при ускоренной имитации используется повышение температуры. Однако трудно ожидать, чтобы все явления, определяющие радиационную повреждаемость данного типа, обладали одинаковой энергией активации. Следовательно, повышение температуры изменяет относительный вклад отдельных явлений в общий процесс. Повышение температуры может также влиять на фазовую стабильность материала. Поэтому ускоренная имитация должна использоваться только для предварительного отбора материала. Основная роль должна всегда принадлежать пред- [c.18]

Программированное упрочнение материалов и изделий из них можно осуществлять при термомеханическом, термическом, радиационном воздействиях, при программном термоциклировании и знакопеременном нагружении. Во всех случаях интенсивность механико-термической активации должна соответствовать, с одной стороны, вскрытию спектра слабых мест в объеме и на поверхности [c.91]

Так как в физике защиты в настоящее время развит и программно реализован математический аппарат анализа чувствительности (см., например, [I]), то определение потребности в ядерных данных для задач биологической защиты сдерживается в основном неоднозначностью оценок требуемой точности расчета характеристики поля излучения в защитах. В большинстве случаев заданы требуемые абсолютные значения таких функционалов поля излучения в защитах, как радиационные повреждения, тепловыделение, активация, доза и т. п., а в ряде случаев приводятся допустимые погрешности расчета указанных величин без обсуждения природы возникновения значений допустимых погрешностей. Поэтому представляется целесообразным обсудить эту важную проблему. [c.286]

Рассмотренные выше термодинамические, теплотехнические и эксплуатационно-технологические требования предъявляются к рабочим телам любых ПТУ безотносительно к используемому типу высокотемпературного источника теплоты. В то же время в зависимости от типа высокотемпературного источника теплоты на рабочее тело ПТУ налагается ряд дополнительных требований. Так, в ядерных ПТУ к их числу относятся низкая активация в нейтронном поле, высокая радиационная стойкость и др. [c.10]

Радиационное загрязнение воздуха может возникнуть в результате неплотностей оборудования и проникновения теплоносителя через эти неплотности с появлением в воздухе осколков деления ядерного горючего (ксенона, криптона, йода), а также в результате активации содержащегося в воздухе аргона. Уменьшения радиоактивности воздуха достигают приточно-вытяжной вентиляцией. В помещении ядерного реактора поддерживают небольшое разрежение. Воздух из реакторного помещения и всей АЭС после специальной фильтрации удаляют через вентиляционную систему и высокую вытяжную трубу. [c.234]

Теплоноситель. Теплоносители ядерных реакторов должны обладать следующими свойствами малыми коррозионной агрессивностью и эрозионным воздействием по отношению ко всем материалам активной зоны высокими теплоемкостью и теплопроводностью, малой вязкостью высокой температурой кипения и низкой температурой плавления высокой температурной и радиационной стойкостью взрывобезопасностью малой активацией. [c.136]

Протекание процессов электронного взаимодействия указанных типов при контакте соединяемых элементов требует определенной энергии для активации поверхности. Эта энергия может быть тепловой (термическая активация), механической (механическая активация) или радиационной (радиационная активация). [c.496]

Метод поверхностной активации разработан В. И. Постниковым. Основан на создании радиоактивного поверхностного слоя глубиной 0,05—0,5 мм в заданном участке поверхности детали посредством облучения его заряженными частицами (протонами, а-частицами) и нейтронами, ускоренными до энергии 10—20 МэВ. Облучение деталей осуществляется на ускорителе (циклотроне). Одновременно с деталями активируют образцы, которые затем используют для построения тарировочного графика зависимости изменения радиоактивности поверхности от глубины изношенного слоя N/No =/ (Ад), где JVg — начальная скорость счета импульсов, JV — скорость счета импульсов после изнашивания поверхностного слоя толщиной Ад. Тарировочный график строят на основании лабораторных испытаний активированных образцов, а затем используют для определения величины износа детали в процессе эксплуатации машины или узла по уменьшению радиоактивности поверхности. Радиоактивность (у-излучение) измеряют с помощью аппаратуры, в комплект которой входят счетчик импульсов (сцинтилляционный или газоразрядный), высоковольтный стабилизированный выпрямитель, дискриминатор, пере-счетный прибор и регистрирующее устройство. Чувствительность метода 1—2 мкм. Активность поверхности детали после облучения обычно не превышает 3,7.10 Бк (10 Ки), что позволяет использовать данный метод в производственных условиях и при эксплуатации машин без какой-либо специальной радиационной защиты. [c.409]

В радиационно-термической области образование продуктов РХО происходит по цепному механизму. Энергия активации имеет значение 30. .. 50 кДж/моль. Для многих полимеров основным продуктом РХО являются гидроперекиси. В этой температурной области выходы продуктов описываются уравнением [c.296]

При облучении элементов конструкций нейтронами, ионами, электронами изменяются механические свойства материалов твердость, предел текучести, пластичность, ползучесть. Радиационные воздействия оказывают существенное влияние на процессы активации полимерных материалов [183]. [c.79]

Исследование зависимостей lgp=f(l/r) в области температур 20—800 °С в процессе облучения на кобальтовых Y-установках с мощностью дозы 38 Гр/с и в каналах стационарных и импульсных реакторов при плотности потока нейтронов до 10 М/(см2.с) ц мощности дозы у-излучения до 8,5 10 Гр/с основных видов электрокерамических материалов и стекол показало, что при комнатной температуре р резко уменьшается и в процессе дальнейшего радиационного или обычного нагрева убывает по экспоненте с малой энергией активации (0,1—0,5 эВ) до некоторой температуры, после которой график зависимости gp=f(l/r) имеет наклон, близкий к наклону кривой без облу. чения. С увеличением мощности дозы эта точка обычно смещается в область более высоких температур (рис, 27.4). [c.322]

После сообщения поверхностям необходимой энергии активации за счет тепловых источников, упругопластической деформации (механической активации, радиационной активации, концентрации вакансий, дислоцированных атомов, дислокаций и др.), достигаемой при физическом контакте, возникает процесс образования прочных связей. При этом скорость образования физического контакта сказывается и на скорости роста прочности соединяемых металлов. Для определения длительности процесса образования активных центров (дефектов) и их движения М.Х. Шоршоровым предложена экспоненциальная зависимость [c.323]

При проектировании защиты реактора необходимо учитывать, что существенное влияние на вес, стоимость и габариты всей защиты оказывает правильная компоновка элементов обо рудования контура теплоносителя, размещенных внутри поме щения, окруженного вторичной защитой (подробнее см. гл. X) Некоторое оборудование, являющееся слабым источником излу чения, можно использовать в качестве элементов защиты реак тора. При этом следует учитывать возможность ухудшения ре монтоспособности этого оборудования из-за активации излуче нием реактора и ограничения по радиационной и тепловой стой кости отдельных частей этого оборудования. [c.77]

Вторым важным фактором является влияние температуры на юбратимые радиационные изменения. При повышении температуры залечивание радиационных нарушений идет, как правило, иначе, чем при нормальной, поэтому важно при испытаниях образцов соблюдать заданную температуру. При использовании источников излучения с частицами высоких энергий возможна активация образцов, электродов, держателей и т. п. Эти элементы сами на некоторое время становятся источниками излучения и могут предста- [c.204]

Метод поверхностной активации предназначен для контроля износа деталей при стендовых и эксплуатационных испытаниях без разборки и остановки машины. Использование метода позволяет измерять малые износы, чтосокраш,ает время износных испытаний, исследовать динамику износа, автоматизировать контроль износа, измерять износ дистанционно. Небольшой уровень радиоактивности деталей (порядка 10 мкКи) не требует радиационной заш,иты. Большие работы по развитию и внедрению данного метода проведены в МВТУ под руководством проф. В. И. Постникова [16, 144]. [c.261]

С другой стороны, локальный характер активации и соответственно низкий уровень суммарной наведенной радиоактивности (при высокой поверхностной активности в области пятна облучения) делают указанный способ очень удобным в случае проведения испытаний и организации контроля коррозии технологического оборудования непосредственно в производственных условиях, когда уровень радиоактивности в отсутствие радиационной защиты не должен превышать санитарных норм. В этом случае скорость равномерной коррозии можно определять по снижению во времени активности облученного участка поверхности, учитьгаая при расчете период полураспада и закон распределения метки по глубине. Рекомендуемые методы активации заряженньши частицами некоторых технически важных металлов приведены в табл. 13. [c.208]

Кларк [39,401 изучал оптические характеристикиMgO, подвергнутой действию различных видов излучения. Кристаллы MgO облучали ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами и нейтронами. Им было проанализирована схема образования полос поглощения, а также их светового и термического восстановления, предложена модель активации под действием ультрафиолетовых лучей и сделана попытка объяснить некоторые результаты рентгеновского и нейтронного облучения. Он исследовал роль примесей в MgO и сделал вывод, что радиационные изменения оптических свойств не зависят непосредственно от примесей. По степени эффективности в образовании полос поглощения виды излучения располагаются в следующем порядке нейтроны, электроны, рентгеновские лучи. Вопрос о влиянии облучения на оптические свойства MgO обсуждается в работе Биллипгтопа и Кроуфорда [21]. Верц и др. [214, 215] применили технику электронного спинового резонанса для изучения центров окрашивания в MgO и объяснили полосы поглощения на основе химических изменений примесей переходных элементов, содержащихся в MgO. [c.174]

При контроле качества сварных соединений и узлов атомных энергетических установок в условиях их эксплуатации и ремонта задачи радиографии существенно осложняются, так как само контролируемое изделие является источником ионизирующего излучения или находится в условиях повышенного радиационного фона, многократно превышающего допустимые санитарные нормы. Сварные соединения, как правило, являются неповоротными и находятся в труднодоступных местах, что исключает возможность применения в этих условиях рентгеновских аппаратов и ускорителей и позволяет использовать в основном только радиоизотопиые источники излучения. Радиационная обстановка в зоне контроля определяется излучением, создаваемым продуктами коррозии на внутренних стенках трубопроводов первого контура, а также излучением от основного оборудования, создаваемого из-за активации материалов нейтронными потоками реактора. [c.49]

К теплоносителям ире дъявляется ряд требований. В О бщем случае идеальный теплоноситель должен обеспечить высокую интенсивность твплоо бмена, обладать низкой упругостью паров, иметь относительно высокую температуру кияения и низкую температуру плавления, обладать достаточной термической стойкостью, не вызывать коррозионного воздействия на металлы, быть нетоксичным, иметь низкую стоимость. К теплоносителям, используемым в ядерных энергетических установках, предъявляются дополнительные требования в части радиационной стойкости, малой активации при облучении, небольшого поперечного сечения захвата нейтронов. Теплоносителей, удовлетворяющих всем перечисленным требованиям, практически не существует. При выборе того или иного теплоносителя исходят из наибольшего удовлетворения предъявляемых к нему требований или удовлетво- [c.7]

Не касаясь вопросов термической и радиационной стойкости, а также активации этих веществ, отметим, что высококинящие органические соединения, как правило, плохо удовлетворяют требованиям, предъявляемым к рабочим телам. Малый теплоперепад в турбине с высококипящ-лм веществом обусловливается как относительно низкой термической стойкостью, так и высокой температурой оиден-сации при давлениях р2=0,02- 0,03 бар, что приводит к сраянителыио низким к. п. д. цикла Л. 5]. [c.16]

Из приведенной на рис. 28 температурной зависимости предела текучести низкоуглеродистой стали в исходном и облученном состояниях видно, что облучение не вызывает заметного изменения т при Т ниже комнатной. Однако радиационное упрочнение термически активируется при температурах выше комнатной, и изменение предела текучести при этом удовлетворяет теории Фляйшера. Расчетная величина энергии активации этого процесса равна 1,3 эВ, что соответствует преодолению движущимися дислокациями препятствий типа дислокационных петель диаметром меньше 10 А. В работах ]54, 71] определялись зависимости активационного объема ферритных сталей и железа в исходном состоянии и после облучения. Экспериментальные данные для необлученных образцов хорошо соответствуют теоретическим расчетам, согласно которым пластическая деформация железа и сталей при температурах ниже комнатной контролируется механизмом Пайерлса. Для оЗлученных образцов величина активационного объема при всех температурах испытания выше, чем для необлученных, и отличается от теоретической кривой [c.87]

В радиоактивные загрязнения контура АЭС на быстрых нейтронах вносит свой вклад и активация элементов самого теплоносителя. Это продукты ядерных реакций (п, р) и п, а), идущих на изотопах кислорода и азота. Основным радиоактивным изотопом, влияющим на радиационную обстановку работающей станции, является короткоживущий азот-16 (Т 1/2 = 1,35 с). Вклад в радиационную обстановку вносит также и фтор-18, образованный в результате взаимодействия высокоэнергетичных протонов отдачи с кислородом-18 по реакции (р, п). Эффективный порог этой реакции 5,5 Мэв с постоянством сечения реакции до 10 Мэв. [c.64]

Основным отличием дифференциального метода является определение износа не но количеству уходящего в смазку ак-— тивированного металла, а по количеству этого металла, остающегося в составе изнашиваемой детали. Для получения высокой локализованной удельной активности в тонком поверхностном слое детали (в среднем на глубине до 0,25 мм) активацию проводят с помощью ускорителей заряженных частиц (циклотронов). Общая активность испытываемой детали резко снижается (по сравнению с активированной по всему объему), что и представляет главное и неоспоримое преимущество метода, позволяющее снять или резко упростить проблему радиационной безопасности. Однако из этого же принципа активации вытекает ряд ограничений и недостатков метода [c.275]

Контрольные образцы, за исключением железа, не подвергавшиеся облучению, сохранили без изменения внешний вид и вес. Облучение в значительной степени ускоряет коррозию же теза, меди, цинка и заметно меньше алюминия. Скорость коррозии стали 1Х18Н9Т при наличии облучения не изменяется. А. В. Бялобжес-ский в работе [1,32] показал, что в атмосферных условиях действие облучения наименее эффективно в отношении металлов, способных образовывать на своей поверхности прочные окисные пленки. С повышением интенсивности облучения скорость коррозии железа увеличивается. Образец, экранированный свинцом от прямого воздействия у-излучения, корродировал в такой же степени, как и незащищенный. 0 свидетельствует о том, что основную роль в усилении коррозии при облучении играют продукты радиационного изменения атмосферы, а не активация поверхности металла. [c.39]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Специфика применения неводяных рабочих тел в атомной энергетике заключается в том, что к рабочим телам и теплоносителям ядерных установок (для отвода тепла в ядерных реакторах) предъявляется ряд специфических требований. Эти требования касаются ядерных свойств (активация в нейтронном поле, радиационная стойкость, взаимодействие с нейтронами) и теплофизических характеристик, в частности, теплопередающих свойств. Если основные требования к теплоносителям второго контура двухконтурных атомных электростанций определяются главным образом термодинамическими условиями, то требования к теплоносителям первого контура связаны прежде всего с ядерными свойствами. [c.16]

Как правило, энергия активации темново-го тока выше энергии радиационного. В зависимостях Ig Yp / r) обычно наблюдается излом кривой, связанный с преобладанием механизма электропроводности, зависящего от ионизирующего излучения и температурных процессов. При низких температурах процесс будет определяться в основном мощностью дозы ИИ, а при высоких — действием температуры. [c.322]

Однако для кристаллов, у которых механизм теплового излучения в среднем ИК-диапазоне связан со свободными носителями заряда, зависимость коэффициента излучения от температуры является аррениусовской, причем энергия активации приблизительно равна полуширине запреш,енной зоны кристалла [1.25]. Послежнее связано с рождением двух свободных носителей заряда (электрона и дырки) при поглош,ении энергии, равной ширине запреш,енной зоны. При этом использование закона Стефана-Больцмана теряет смысл. Аппроксимация экспериментальных данных по мош,ности радиационного теплоотвода зависимостью (1.1) для монокристалла кремния приводит для коэффициента излучения к выражению е , где показатель степени т д при толш,ине кристалла Н = 0,47 мм и т 7 при Н = 0,36 мм, а вместо зависимости Ргас получаем Ргас Такое пове- [c.13]

Важное условие применимости радиохимического метода для измерения малых скоростей коррозии металлов — отсутствие радиационных эффектов. Возможны два типа таких эффектов. Во-первых, под влиянием облучения в реакторе могут произойти изменения в структуре и составе образца (вследствие появления микропримесей, например радиоактивного изотопа золота и стабильного изотопа ртути в случае платины). Во-вторых, при помещении радиоактивного образца в раствор может измениться состав приэлектрод-ного слоя вследствие появления радикалов и других продуктов радиолиза. Теоретически можно показать, однако, что для металлических образцов и сравнительно мягких условий облучения, используемых для их активации, появления радиационных эффектов ожидать трудно [10]. Опыт подтверждает этот вывод. Так, при растворении гладкой платины в кислых растворах было показано, что скорость растворения зависит только от условий электролиза, но не зависит от продолжительности облучения в реакторе, удельной активности образца и его термообработки после облучения, обеспечивающей уменьшение дефектности структуры [5]. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...