Механика

Особенностью же настоящей книги является то, что в ней предпринята попытка системного подхода к решению обратной задачи строительной механики, когда по нормативной заданной надежности определяют параметры конструкции, в частности, размеры ее поперечного сечения. [c.3]

Гайнуллина С.Х. Учет надежности при проектировании конструкций наименьшего веса // Проблемы надежности в строительной механике (Материалы 2-й Всесоюзной конференции по проблемам надежности в строительной механике), Вильнюс Изд. Вильнюсского филиала Каунасского политехнического института, [c.124]

Механика машин и ее основные разделы [c.11]

МЕХАНИКА МАШИН И ЕЕ ОСНОВНЫЕ РАЗДЕЛЫ 13 [c.13]

При создании машины человек пользуется всеми достижениями математики, механики, физики, химии, электротехники и электроники. Машины могут работать и осуществлять требуемые движения своих органов с помощью устройств, в основе которых лежат различные принципы воспроизведения движения, производства работы и преобразования энергии. Современные наиболее развитые и совершенные машины обычно представляют собою совокупность многих устройств, в основу работы которых положены принципы механики, теплофизики, электротехники и электроники. [c.15]

Наука, изучающая машины, в основу работы которых положены принципы механики с точки зрения исследования законов движения отдельных устройств и действующих на них сил, носит название механики машину>. [c.15]

Изучение механики машин начинается с раздела теории механизмов, так как, только изучив свойства отдельных механизмов или их в1 Дов, можно переходить к изучению совокупности механизмов, образующих маишну, т. е. к теории машин. [c.18]

Из теоретической механики известно, что при плоскопараллельном движении твердого тела (звена механизма) это движение в каждый момент времени может быть представлено как вращение вокруг некоторой точки, называемой мгновенным центром вращения. В механизмах мы можем рассматривать движение звеньев относительно стойки и относительно любого из звеньев механизма. Если движение звена относительно стойки принять за абсолютное движение, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в абсолютном движении рассматриваемого звена. Если же рассматривается движение звена относительно любого подвижного звена механизма, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в относительном движении рассматриваемых звеньев. [c.64]

Аналогично могут быть получены уравнения для скорости и ускорения какой-либо точки т звена k. Пусть г, есть радиус-вектор, определяющий положение точки т. Из теоретической механики известно, что скорость Vm и ускорение аптечки т могут б лть получены последовательным двукратным дифференцированием радиуса-вектора г, по времени t. Имеем [c.71]

Как известно из теоретической механики, кориолисово ускорение йсс, по величине равно [c.89]

Из теоретической механики известно, что в этом случае движение звена 2 относительно звена 1 происходит вокруг мгновенной оси вращения ОР, положение которой определяется из следующих соображений. [c.139]

Пели известны внешние силы, действующие на звенья механизма, и известны законы движения всех его звеньев, то можно методами, излагаемыми в механике, определить силы трения и реакции связей в кинематических парах, силы сопротивления среды, силы инерции звеньев и другие силы, возникающие при движении механизма, и тем самым произвести так называемый силовой расчет механизма. [c.204]

Сущность этого метода сводится к применению при решении задач динамики уравнений равновесия в форме Даламбера. Как известно из теоретической механики, для этого силу инерции, [c.205]

Рис. 11.17. Схема кулисного механик-

Г. Как известно из теоретической механики, в общем случае все силы инерции звена ВС (рис. 12.1), совершающего плоскопараллельное движение и имеющего плоскость симметрии, параллельную плоскости движения, могут быть сведены к силе инерции Fa, приложенной в центре масс S звена, и к паре сил инерции, момент которой равен М . [c.238]

Пусть, например, мы имеем коленчатый вал А (рис. 13.39), вращающийся вокруг неподвижной оси z—г с угловой скоростью ы. Как было показано в 59, чтобы подшипники В не испытывали дополнительных динамических давлений от сил инерции масс вала, необходимым и достаточным является условие равенства нулю главного вектора сил инерции масс материальных точек вала. Как известно из теоретической механики, это условие всегда удовлетворяется, если центр масс вращающегося звена лежит на его оси вращения, которая должна быть одной из его главных осей инерции. Если конструктивное оформление вала (рис. 13.39) удовлетворяет этому условию, то вал получается уравновешенным, что при проектировании достигается соответствующим выбором формы уравновешиваемой детали. Например, коленчатый вал (рис. 13.39) имеет фигурные щеки а, коренные шейки С и шатунную шейку Ь. Рассматривая в отдельности эти элементы вала, мы видим, что центр масс материальных точек коренных шеек рас- [c.292]

Из механики тел переменной массы известно, что кинетическая энергия Тц может быть представлена в таком виде [c.367]

Механизмы с несколькими степенями сво боды 356 Механика машин 15, 18 Модуль за епления 429 Момент главный сил инерции 240, 276, 277 [c.637]

Следует заметить, что классическая гидромеханика имеет дело с ситуацией, когда реологическое уравнение состояния сводится просто к утверждению, что напряженное состояние всегда изотропно, т. е. плотность определяется величиной давления. В классической механике ньютоновских жидкостей рассматривается ситуация, когда реологическое уравнение состояния имеет вид [c.13]

Для более сложных материалов, которые обладают некоторой степенью упругости, внутренняя энергия может обратимо запасаться вследствие деформации, и энергетическое уравнение состояния необходимо содержит кинематические независимые переменные. Очень немного известно о форме энергетического уравнения состояния для реальных упругих жидкостей, т. е. о приемлемых определяющих предположениях относительно внутренней энергии. Это положение ставит ряд проблем, которые будут подробно обсуждены в последних главах. Вообще говоря, можно установить, что механика неньютоновских жидкостей занимается преимущественно рассмотрением импульса, и в настоящее время принцип сохранения энергии может дать лишь незначительную информацию. [c.15]

В классической гидромеханике общепринято рассматривать так называемое уравнение механической энергии. Разумеется, не существует принципа сохранения механической энергии уравнение механической энергии получается при помощи почленного скалярного умножения динамического уравнения на вектор скорости [8]. Уравнение механической энергии не содержит информации, дополнительной к той, которую содержит динамическое уравнение, и фактически содержит даже меньшую информацию, ибо оно является скалярным уравнением, в то время как динамическое уравнение векторное. Тем не менее уравнение механической энергии весьма полезно в классической гидродинамике, где девиатор-пая часть напряжения т предполагается равной нулю. Оно имеет ограниченное применение в ньютоновской гидромеханике и почти бесполезно в механике неньютоновских жидкостей. [c.46]

В механике ньютоновской несжимаемой жидкости закон Ньютона, определяющий вязкость ц, записывается в общем случае [c.48]

Может оказаться полезным упомянуть в заключение о известных проблемах, связанных с логическим обоснованием принципов сохранения. Классическая точка зрения состоит в том, что четыре принципа сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии логически не зависят один от другого. В некоторых недавних работах [9—И] по основаниям механики сплошной среды эти классические предположения заменяются постулатом о независимости механической мощности от выбора системы отсчета, т. е. один из членов в уравнении энергии предполагается не зави-сяш,им от системы отсчета. С использованием этого постулата динамическое уравнение и принцип сохранения момента импульса могут быть выведены из уравнения энергии. Ясно, что этот новый подход с использованием в качестве отправной точки трех постулатов позволяет получить в точности те же самые окончательные уравнения, что и классический подход, который опирается на четыре исходных постулата. [c.53]

К проблеме описания механического поведения реальных материалов можно подойти как с чисто аксиоматической, так и с чисто феноменологической точки зрения. Оба подхода имеют и преимущества, и недостатки. Аксиоматический подход, типичный для рациональной механики, имеет преимущества в строгости и общности, однако обладает тем недостатком, что разрешает только те-проблемы, которые он может решить, а не те, которые нужна-решить. Преимуществом феноменологического метода является его высокая прагматическая нацеленность на решение инженерных задач иногда этот метод способствует обоснованию и мотивировке-аксиоматического подхода к определенному классу проблем В данном разделе развивается чисто феноменологическая точка зрения, причем обсуждаются некоторые понятия, которые в значительной степени интуитивны и не имеют четкого математического определения. Мы обращаемся к читателю с просьбой не искать здесь строгих построений, но понять ряд интуитивных идей, которые могут побудить его к освоению солидной теоретической-базы, требуемой для аксиоматического подхода, излагаемого-в гл. 4. [c.73]

В этом разделе мы рассмотрим некоторые дальнейшие соотношения векторного и тензорного анализа, которые не были приведены в гл. 1. Они будут использоваться в следующей и дальнейших главах и сведены здесь для удобства обращения к ним. Содержание данного раздела довольно разнообразно, обсуждаемые вопросы часто не имеют связи один с другим. Читателю следует помнить, что книга не является полным и упорядоченным руководством по векторному и тензорному анализу, и здесь приводится лишь та его часть, которая используется в механике сложных жидкостей. [c.77]

В то время как вся эта книга основывается на подходе, использующем прямые методы теории векторных пространств, метод конвективных координат, который опирается на рассмотрение координатной системы, вмороженной в тело и деформирующейся вместе с ним как единое целое, имеет широкое распространение в научной литературе — и знание этого метода необходимо для понимания многих публикуемых работ по механике неньютоновских жидкостей. [c.111]

Характерной особенностью большинства опуйпикованных работ в этой области является то, что в них рассматривается прямая задача строительной механики, когда определяется надежность известной конструкции, которая затем сравнивается с нормативно надежностью.. [c.3]

История написания и совершенствования книги совпадает по времени со становлением советской научной школы механики машин, самой болыной и авторитетной в мире. Впервые И. И. Артоболевский составил пособие по курсу теории механизмов и машин в 1930 г. На протяжении последующего десятилетия он работал над составлением учебника, подбирая для него новые материалы на основе исследований, проводимых им самим и другими учеными. В 1940 г. он издал университетский курс Теория механизмов и машин , который читал в Московском университете, а в 1945 г. — учебник для высших технических учебных заведений под названием Курс теории механ Змов и машин . [c.8]

Поэтому можно к исследованию механизмов с различными функциональными назначениями применять общие методы, базирующиеся на основных принципах современной механики. В механике обычно рассматриваются статика, кинематика и динамика как абсолютно твердых, так и упругих тел. При исследовании машин и механизмов, как правило, мы можем считать жесткие тела, образующие механизм, абсолютно твердыми, так как перемещения, возникающие от упругих деформаций тел, малы по от Ю-[[leHHfO к перемещениям самих тел и их точек. Если мы рассматриваем механизмы как устройства, в состав которых входят только твердые тела, то для исследования кинематики и динамики механизмов можно пользоваться методами, излагаемыми в теоретической механике. Если же требуется изучить кинематику и динамику механизмов с учетом упругости звеньев, то Для этого, кроме методов теоретической механ.чки, мы должны еще применять методы, излагаемые в сопротивлении материалов, теории упругости и теории колебании. Если в состав механизма входят жидкие или газообразные тела, то необходимо привлекать к исследованию кинематики и динамики механизмов гидромеханику и аэромеханику. [c.17]

Механика машин представляет собой науку, состоящую из лвух дисциплин. Первая носит название теория механизмов , а вторая носит название теория машин . [c.18]

Теория механизмов и машин является первой дисциплиной, вводящей студентов в круг общих и специальных дисциплин В ее задачу входит подготовка студентов к слушанию курсов деталей маишн, технологии машиностроения и курсов по расчету и конструированию отдельных видов машин в зависимости от специаль-игстн, по которой проходит подготовка студентов Вместе с курсами теоретической механики, сопротивления материалов и деталей машин теория механизмов и машин образует цикл предметов, обеспечивающих общеинженерную подготовку студентов. [c.18]

Чтобы найти мгновенный центр вращения звена 5 относительно стойки 1, следует продолжить линии В А и D, точка пересечения которых Рз1 и оказывается центром мгновенного вращения звена 3 относительно стойки 1. Как известно из теоретической механики, мгновеннь Й центр вращения располагается на пересечении перпендикуляров к направлениям скоростей точек звена. В изображенном на рис. 4.1 механизме линии АВ D как раз и являются перпендикулярами к векторам скоростей точек В м С. [c.65]

Как известно из теоретической механики, геометрическое месго мгновенных центров вращения образует так называемую центроиду. [c.66]

Как известно из теоретической механики, при вращательном плоском движении звена около некоторой точки ускорения всех точек звена пропорциональны радиусам-векторам, соединяюи нм исследуемые точки с центром вращения, а направления этих ускорении образуют с этими радиусами-векторами постоянный угол i, определяемый из уравнения [c.85]

Полученный отрезок ek откладываем на проведенной прямой в направлении, опреде-чяемом известным из теоретической механики правилом, согласно которому для определения направления кориолисова ускорения необходимо вектор относительной скорости (рис. 4.25, 6) повернуть на угол в 90 в направленин угловой скорости (Oj звена 6. [c.94]

Из теоретической механики известно, что в этом случае движением звена 2 относительно звена / является вращение вокруг и скольжение вдоль мгновенной оси вращения и скольжения ОР, проходящей через точку О, лежащую на линии кратчайшего расстояния KL меж ду осями О, и 0. . Положение точки О оиреде-ляется из условия [c.140]

Принцип близкодействия, используемый в механике тел нере-мериюй массы, состоит в том, "что процесс присоединения или удаления частиц, изменяющих массу, происходит мгновенно при этом частица либо мгновенно приобретает связь (масса увеличивается), либо ее теряет (масса уменьшается). Нанрнмер, для случая присоединения массы, исходя из этого принципа, уравнение движения точки с переменной массой записывают в виде уравнения И. В. Мещерского [c.364]

Кнпга доступна, интересна и полезна широкому кругу специалистов — инженерам, механикам, физикам, биофизикам, химикам, технологам, а также студентам соответогвующих специальностей, обладающим небольшой первоначальной подготовкой в области гидродинамики или теории упругости. [c.4]

Неньютоновские жидкости образуют чрезвычайно широкий класс разнообразных материалов, единственными общими свойствами которых являются их текучесть и отклонение от закона трения Ньютона. Поэтому невозможно заниматься механикой неньютоновских жидкостей, не отдав нредночтения одному из двух возможных подходов либо анализу специального классажидкостей, обладающих общим типом механического поведения, либо рассмотрению лишь основ неньютоновской гидромеханики, которые в известной степени можно применять ко всем жидкостям. В этой книге мы предпочли второй путь и лишь в последних двух главах попытались дать представление о тех подходах, которые можно было бы выбрать для решения актуальных задач, касающихся некоторых специальных материалов. [c.7]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.5 , c.7 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.3 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.5 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.4 , c.9 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.15 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.11 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.5 , c.30 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.15 ]

Техника в ее историческом развитии (1982) -- [ c.0 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.2 (1965) -- [ c.125 , c.165 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.216 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.17 ]

Словарь-справочник по механизмам (1981) -- [ c.178 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.9 , c.12 , c.13 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.11 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.0 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.0 , c.218 ]

Краткий справочник металлиста (0) -- [ c.108 , c.129 ]

Справочник металлиста Том 1 (1957) -- [ c.137 , c.179 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.357 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.13 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...