Радиационное упрочнение

Влияние степени совершенства углеродных материалов на эффект радиационного упрочнения рассмотрено в работе [40] на термообработанных в интервале 1300—3000° С образцах полуфабрикатов ГМЗ и КПГ (табл. 3.6). Из таблицы видно. [c.125]

ЧТО ПО Крайней мере в пределах неоднородности прочности графита относительное изменение прочности при облучении практически не зависит от степени совершенства материала. Таким образом, определение относительного значения радиационного упрочнения различных марок конструкционного графита может быть использовано для построения общих закономерностей изменения предела прочности при сжатии, справедливых по крайней мере для графитированных материалов, полученных по сходной технологии. [c.125]

Эффект радиационного упрочнения снижается с ростом температуры облучения, а параметры Аа, eta уравнения (3.11) связаны с температурой облучения экспоненциальными зависимостями, подобными соотношениям (3.2). Для состояния, соответствующего стабилизации прочности, выражение (3.11) упрощается [c.126]

Для графитированных при 2500° С мелкодисперсных опытных композиций, отпрессованных на основе двух нефтяных коксов— крекинговом (К) и электродном (Э), — радиационное упрочнение при испытаниях на изгиб и сжатие оказалось одинаковым (рис. 3.24) [10]. Для облученных при температуре выше 600° С образцов двух марок графита в работе [40] уста- [c.126]

Из полученных в работе [21] результатов следует, что радиационное упрочнение под действием облучения при 100— 120° С прочных графитов ВПГ и К ПГ начинается при флюенсе (3- 5)-10 нейтр./см . Для стабилизации процесса радиационного упрочнения требуется флюенс (1ч-2)-10 нейтр./см . В качестве иллюстрации на рис. 3.25 приведены зависимости изменения прочности графита марки КПГ для двух интервалов температуры облучения 120—150 и 200—300° С. В менее [c.128]

Радиационное упрочнение Pgg / при температуре, С [c.129]

Из таблицы видно уменьшение эффекта радиационного упрочнения с ростом температуры облучения. Различие прироста как отдельных свойств по материалу, так и для различных исследованных материалов незначительно. Отношение соответствующих уровню насыщения прочностных свойств после облучения сохранилось практически таким же, что и до облучения (табл. 3.9). [c.129]

Экспоненциальное снижение с температурой параметра А обусловило сдвиг в сторону больших флюенсов начало радиационного упрочнения графита. Полученные в работе [21] для четырех температурных интервалов экспериментальные значения относительного изменения пределов прочности позволили вычислить энергию активации процесса q. Она оказалась равной 2800 кал/моль для испытаний на растяжение, изгиб и сжатие (рис. 3.26) и совпала с энергией активации, полученной в работе [10]. [c.130]

Радиационное упрочнение образцов графита марки МПГ с концентраторами напряжения и без них з (испытания на изгиб) [c.132]

Как уже отмечалось выше, прочность графита вследствие окисления может заметно снизиться [24]. К тому же облучение графита нейтронами при низкой температуре (50—100° С) повышает скорость окисления в несколько раз. От флюенса этот эффект мало зависит, так как быстро наступает стабилизация процесса. Повышение температуры облучения до 350—450° С практически полностью устраняет влияние эффекта облучения на окисление [59, с. 80]. Так как с ростом температуры облучения радиационное упрочнение падает, а скорость окисления растет, то в итоге может произойти разупрочнение графита. [c.132]

Приведенные в табл. 3.11 данные показывают, что при облучении с одновременным окислением кислородом эффект радиационного упрочнения быстро снижается. [c.133]

В книге обобщены теоретические и экспериментальные исследования по наиболее важным вопросам физики радиационных повреждений (первичные повреждения, радиационное упрочнение и охрупчивание, радиационное распухание и рост материалов). [c.2]

РАДИАЦИОННОЕ УПРОЧНЕНИЕ МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ [c.54]

РАДИАЦИОННОЕ УПРОЧНЕНИЕ КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ [c.55]

Об изменении механических свойств при облучении и о степени радиационного упрочнения в большинстве случаев судят по данным кратковременных испытаний. Поэтому целесообразно рассмотреть основные параметры кривой деформации или кривой упрочнения различных материалов. [c.55]

Глава 3. Радиационное упрочнение металлов и сплавов [c.56]

I. Параметры, характеризующие радиационное упрочнение 57 [c.57]

О степени радиационного упрочнения удобно судить по изменению твердости материалов. Как правило, наблюдается линейная зависимость между изменением твердости и пределом текучести [91 [c.59]

В зависимости от условий облучения (температуры, дозы, вида излучения, энергетического спектра излучения) в материалах возникают различные типы дефектов, изменяется их плотность и распределение по размерам. Особую роль в радиационном упрочнении кристаллов играют механизмы взаимодействия радиационных дефектов с имеющимися в объеме дислокациями. Под воздействием поля упругих напряжений, существуюш,их вокруг дислокаций, точечные дефекты диффундируют к ним и образуют атмосферы , ступеньки, вакансионные и газонаполненные поры и другие вторичные дефекты. Все они могут быть центрами закрепления дислокаций или стопорами для движуш,ихся дислокаций. [c.61]

Теории радиационного упрочнения металлов 63 [c.63]

Изучению механизмов радиационного упрочнения материалов посвящено много экспериментальных и теоретических работ. [c.63]

ВЛИЯНИЕ ИСХОДНОЙ СТРУКТУРЫ НА РАДИАЦИОННОЕ УПРОЧНЕНИЕ АУСТЕНИТНОЙ ХРОМОНИКЕЛЕВОЙ СТАЛИ ОХ18Н10Т [c.100]

Послерадиодионные испытания на растяжение показали, что предел текучести увеличивается с уменьшением величины зерна в соответствии с уравнением Холло-Петча. Мелкозернистая сталь упрочняется в меньшей степени, чем столь с большим размером зерна. Радиационное упрочнение (РУ), главным образом, обусловлено упрочнением мотрицы, а не упрочнеу1ием границ зерен. [c.100]

Влияние радиационного упрочнения изучали Мэйкин и Минтер [54] на чистой никелевой проволоке. Облучение проводили при 100° С интегральными потоками в пределах 9,5 1 10 нейтронIсм . После-радиационное исследование состояло из механических испытаний с оценкой изменения предела прочности, предела текучести и пластичности (относительного удлинения). Эти опыты явились попыткой разделить и оценить влияние искажения решетки и блокирования дислокаций вследствие облучения на упрочнение. Они обнаружили, что упрочнение решетки чистого никеля зависело от величины полного интегрального нейтронного потока следуюш,им образом [c.261]

Механические свойства ниобия, облученного интегральным потоком 1-10 нейтрон1см при 16° С, исследовали Мэйкин и Минтер [55]. Предел текучести при облучении увеличился от 42,9 до 54,1 кг1мм , но это увеличение не так велико, как у многих других материалов. Восстановление радиационного упрочнения при отжиге начинается, видимо, при 350° С, а при 600° С происходит полностью в течение 1 ч. [c.269]

Прочность. Облучение нейтронами приводит к значительному при низкой температуре росту прочностных характеристик графита [200]. По iwepe накопления повреждений радиационное упрочнение стабилизируется, что объясняется равновесием [c.124]

Насыщение изменения прочностных свойств быстрее (по флюенсу) достигается для предела прочности при растяжении м изгибе. Поэтому сопоставление прочностных свойств следует производить лишь после того, как наступит стабилизация их градиационного изменения. Повышение температуры облучения смещает насыщение изменения свойств в сторону больших значений флюенса. Параметры радиационного упрочнения прочностных свойств исследованных материалов, соответствующие уровню насыщения, приведены в табл. 3.8. [c.129]

Эффект радиационного упрочнения (Робл/рисх) исследованных материалов, соответствующий уровню насыщения [c.129]

Об использовании эффекта радиационного упрочнения углеродных композиционных материалов сообщается в работе [202]. Повышение прочности на разрыв и модуля упругости углеродных волокон после их облучения нейтронами позволило авторам указанной работы повысить прочность композиционного материала. Материал был изготовлен на основе йпоксидной смолы, армированной облученными углеродными волокнами HTS в виде жгутов, состоящих из 10 элементных волокон диаметром 8,5 мкм. Его прочность на изгиб была на 11%> а на сдвиг на 8% выше, чем при армировании необлученными волокнами. [c.143]

Одна из первых попыток создания количественной теории радиационного упрочнения принадлежит Зегеру [20]. В ее основе лежит предположение о возникновении при облучении в каскадах столкновений так называемых разреженных или обедненных зон, участков с большой концентрацией вакансий, окруженных атмосферой межузельных атомов (рис. 12). [c.63]

При моделировании процессов радиационного упрочнения в основном используются модели взаимодействия дислокаций с внутренним полем точечных барьеров. Их пространственное распределение часто аппроксимируют хаотическим распределением [25]. За основу моделей обычно берется теория Орована для атермического огибания дислокациями имеющихся стопоров. Приложение сдвигового напряжения X заставляет дислокационные сегменты выгибаться до радиуса равновесной кривизны для данного напряжения R = TJib = = ib/2x (рис. 14), где Т = [ibV2 — линейное натяжение дислокации. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...