Угловые распределения электронов

В соответствии с результатом опыта By и др. угловое распределение электронов р-распада относительно направления спина ядра описывается формулой [c.161]

Несохранение четности при распаде (7.160) мюона может быть установлено опытом, принцип (но не техническое решение) которого тот же, что и положенный в основу опыта By (гл. VI, 4). Именно, если измерять угловое распределение электронов, вылетающих при распаде покоящегося поляризованного мюона, то оно оказывается несимметричным относительно плоскости, перпендикулярной [c.407]

При прохождении толстых фольг ситуация меняется. Качественная картина здесь такова. Сначала быстрый электрон летит, почти не отклоняясь, но постепенно теряя энергию. С уменьшением энергии отклонение от первоначального направления становится все более и более заметным. Угловое распределение электронов в этой области имеет гауссовскую форму [c.446]

На рис. 1.4 показано угловое распределение электронной плотности для различных /т-функций. Распределения плотности для s-электронов обладают сферической симметрией, тогда как для р-, d-, /-электронов они имеют резко выраженные направленные области концентрации электронной плотности. Эллипсы на рис. 1.4 показывают положения старых боровских орбит, а стрелки около них — направления орбитальных моментов. Максимумы электронной плотности располагаются вдоль плоскостей этих орбит. [c.11]

Указанные данные получены для коротких лазерных импульсов, когда пондеромоторным ускорением электронов можно пренебречь. Как подробно обсуждалось в п. 7.4, в случае длинных лазерных импульсов пондеромоторная сила существенно искажает угловое распределение электронов, приводя к аксиально симметричному распределению в плоскости, перпендикулярной направлению распространения лазерного пучка. Такое искажение рассматривалось в работе [7.26 [c.175]

Иногда возникает усиление в направлении, перпендикулярном направ лению распространения лазерного пучка. Это может быть объяснено свой ствами полиномов Лежандра с большими индексами. Например, в одном из ранних экспериментов [7.27] угловое распределение электронов в первом надпороговом максимуме при ионизации ксенона излучением с длиной волны 532 нм имело резкий максимум в направлении поляризации поля. [c.176]

Угловые распределения электронов. Первые наблюдения углового распределения электронов показали, что в случае линейно поляризованного поля число электронов, испускаемых вдоль направления поляризации излучения, увеличивается с ростом числа надпороговых фотонов. [c.185]

Угловое распределение электронов в циркулярно поляризованном поле сильно зависит от числа 8 поглощенных надпороговых фотонов (рис. 7.13). [c.188]

Рис. 7.13. Зависимость углового распределения электронов от числа поглощенных фотонов 8. Ионизация атома криптона циркулярно поляризованным излучением с интенсивно стью 2 10 Вт/см . Экспериментальные и теоретические данные из

В эксперименте [7.59] было зарегистрировано еще одно качественное различие со случаем более слабых полей — это вид углового распределения электронов. При более слабых полях большинство электронов вылетает строго вдоль вектора поляризации излучения. При субатомных полях распределение по углам вылета становится гораздо более широким (хотя преимущественное направление вылета остается тем же, что и при более слабых полях, рис. 7.17). [c.192]

Энергетические и угловые распределения электронов, образующихся при надпороговой ионизации атомов, отражают основные черты процесса многофотонного поглощения вплоть до полей субатомной напряженности. Критической является такая напряженность внешнего поля лазерного излучения, когда амплитуда колебаний свободного фотоэлектрона, вырванного из атома, становится порядка размера атома или превышает его. При [c.197]

Энергетические и угловые распределения электронов 243 [c.243]

Выражение для углового распределения электронов по отношению к плоскости поляризации излучения имеет вид [c.245]

Угловое распределение электронов большой энергии при рассеянии на неподвижном точечном заряде в пренебрежении спином электрона согласно квантовой механике определяется соотношением [c.130]

В 1956 г. Ли и Янг предложили провести эксперимент по проверке закона сохранения четности в процессе р-распада. Г-жа Ву с сотрудниками провела первый эксперимент такого рода. В качестве радиоактивного источника использовались ядра кобальта Со, спины которых были ориентированы внешним магнитным полем (рис. 5.7). Очень простой способ определить, сохраняется ли четность в процессе р-распада, основан на измерении углового распределения электронов, испускаемых поляризованными ядрами Со. Внешнее магнитное поле создает некое выделенное направление в пространстве. Предположим, что больше электронов испускается вверх, чем вниз. Тогда изображение в плоском зеркале (рис. 5.7) соответствует эксперименту, который невозможно осуществить. Ведь, согласно изображению, электроны по-прежнему испускаются в основном вверх, а направление вращения ядер, т. е. ориентация их спина, изменилось на обратное. Следовательно, имеет место несохранение четности. [c.149]

Максимум испускания позитронов наблюдается в направлении, противоположном пучку д,+-мезонов. Если бы четность сохранялась, то угловое распределение электронов было бы изотропным. [c.151]

Рассмотрим угловые части 0( 9)Ф(( ) волновых функций. Они определяют угловое распределение электронной плотности — вероятность найти электрон в определенном направлении, рассчитанную на единицу телесного угла. [c.19]

Под характеристиками ускорителя как источника излучения следует понимать вид излучения (первичного, вторичного, рассеянного) — протоны, электроны, а-частицы, нейтроны, мезоны пространственное и спектрально-угловое распределения излучения , а также количественную оценку излучения (поток, мощность и т, д.). [c.230]

Для энергии ускоренных электронов до 5 Мэе выход тормозного излучения можно рассчитывать по формула.м, приведенным в гл. 111. Они справедливы для мишеней толщиной, равной длине пробега первичного электрона. Выход тормозного излучения пропорционален квадрату энергии электрона и атомному номеру материала мишени. На рис. 15.1 показан выход тормозного излучения в зависимости от атомного номера материала мишени для различных энергий электронов, а на рис. 15.2 — интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моноэнергетических электронов в мишени из алюминия и золота [3]. [c.231]

Как уже отмечалось, в толстых мишенях необходимо учитывать кулоновское рассеяние тормозящихся электронов, которое приводит к изменению углового распределения тормозного излучения. Для больших энергий электронов и тонких мишеней (толщина мишени, при которой многократное упругое рассеяние электрона несущественно) тормозное излучение испускается главным образом вперед в конус с половинным углом, равным [c.233]

Итак, в области рассматриваемых энергий ускорителей электронов (до 50 Мэе) о выходе и спектрально-угловом распределении излучений можно сделать следующие обобщения. [c.237]

Наиболее своеобразную особенность рассматриваемого излучения — его угловое распределение и необходимость соблюдения условия V > Со/ = с можно получить из довольно общих соображений. Представим себе электрон, движущийся со скоростью v вдоль линии [c.762]

Согласно Ли и Янгу, обнаружить несохранение четности в р-распаде можно в результате исследования р-распада поляризованных ядер. Такой опыт был поставлен в 1957 г. By и др., которые измерили угловое распределение электронов, исеускае-мых поляризованными ядрами 27Со . [c.159]

Таким образом, вероятности найти частицу под углом 0 и (л — 6) равны, и, следовательно, функция /(0), описывающая угловое распределение электронов р-раопада, не может содержать члена с os 0 в случае выполнения закона сохранения четности. [c.162]

Для измерения углового распределения электронов регистрировалось число (е — /5)-совпадений электронов и протонов р-распада нейтронов при двух разл>ичных ориентациях опинов. Было получено распределение вида [c.164]

Из обсуждения в п. 5.2.3 можно сделать вывод, что угловое распределение электронов для прямой многофотониой ионизации многоэлектронных атомов должно быть качественно тем же, что и в случае атома водорода и щелочных атомов. Однако это утверждение справедливо только, если пренебречь остаточным взаимодействием между валентными электронами. [c.137]

Угловые распределения электронов, испущенных в процессе фотоио низации, содержат больше информации об основных элементах динамики процесса, нежели полная вероятность фотоионизации. Например, при одно фотонной ионизации связанного состояния атома с орбитальным моментом I угловое распределение содержит интерференционный член между конеч ными состояниями непрерывного спектра с орбитальными моментами I +1 и / 1, который отсутствует в выражении для полного сечения фотоио низации. Действительно, при фиксированном угле вылета электрона, т.е. фиксированном векторе импульса конечного состояния, орбитальное кван товое число не является сохраняющимся, и волновая функция конечного состояния (например, плоская волна) представляется в виде суперпозиции состояний с различными орбитальными квантовыми числами. При инте грировании по углам интерференционные члены пропадают из за ортого нальности различных сферических функций друг другу. [c.153]

Угловое распределение электронов при надпороговой ионизации ксено на линейно поляризованным излучением с длинами волн 532 нм, 355 нм и 266 нм бьшо детально исследовано в работе [7.31]. Было найдено, что фор ма распределения зависит от состояния иона Хе после ионизации - - "Рз/2 [c.176]

Из формулы (9.21) видно, что угловое распределение вылетающих элек тронов имеет резкий максимум в направлении поляризации излучения. Дей ствительно, р = р sin в рв при <С 1, где в — угол между направлением вылета электрона и направлением вектора поляризации излучения. Угловое распределение электронов описывается выражением [c.244]

В работе [10.29] в приближении Ландау-Дыхне рассмотрены релятивистские фотоэлектронные спектры в эллиптически поляризованном поле. Получено также общее аналитическое выражение для углового распределения электронов. Для случая циркулярного поля результаты переходят в приведенные выше из работы [10.28]. Роль магнитного поля электромагнитной волны в проблеме ионизации атома сверхсильным линейно поляризованным лазерным полем обсуждается в работе [10.30]. Показано, что магнитное поле, как и следовало ожидать, ослабляет перерассеяние электрона на родительском атомном остове, отклоняя электрон в сторону. [c.266]

После того как выяснилось, что несохраненпе четности при распаде я - р V приводит к высокой степени поляризации в пучке р-мезонов, вылетающем ив циклотрона, стало возможным измерение магнитного момента р-мезона (спин Уш). Вследствие упомянутой поляризации угловое распределение электронов, образующихся при распаде р = е +" 1 весьма анизотропно, так как направление движения электрона сильно коррелировано с направлением спина р-меэона. [c.17]

Итак, обнаружение 2Р(0у)-распада однозначно указывает на майорановский тип нейтрино с О или т =0. Чтобы различить эти два случая, надо измерить энергетические спектры и угловые распределения электронов 2р(0у)-распада, которые различны для 2р(0у)-распада, обусловленного т ФО и правыми токами. [c.202]

Итак, т О следует как из опыта по наблюдению 2p(0v)-распада (с измерением энергетического спектра и углового распределения электронов), так и из наблюдения осцилляций, т. е. любой из этих результатов (если он надежен) можно рассматривать как подтверждение результата определения ffjv, из анализа Р-спектра трития. Но обратное не верно обнаружения т ФО в опыте с тритием недостаточно ни для [c.203]

Рис. 15.2. Интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моно-энергетических электронов в мишени из 1зА1 и тэАи. Толщина мишеней немного больше максимального пробега электронов.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...