Поток винтовой (течение однородный

Рис. 5.10. Характер течения однородного винтового потока в сопле при о. =0,22[2]

Поэтому если при интегрировании уравнения (1.13) определяется поле скоростей однородного винтового потока, то такого поля скоростей в стационарном течении вязкой несжимаемой жидкости существовать не будет. [c.21]

Результату решения при Jf ХЛ = onst (однородное винтовое течение) и экспоненциальном законе начальной закрутки в виде линий тока представлены на рис. 5.1, а, б [15]. На рис. 5.1, а в верхней части приведено распределение вращательной, а в нижней осевой скорости. При К > 3,83, как показывает решение, в идеальном закрз ченном потоке возникают периодические стационарные циркуляционные зоны, не связанные между собой (рис. 5.1, б). Обратные течения у оси канала образуются при Xl [c.95]

Исследовано установившееся осесимметричное винтовое течение несжимаемой идеальной жидкости в полубесконечном цилиндре, обусловленное наличием в его дне круглого отверстия. В отличие от аналогичной задачи H.A. Слезкина на бесконечном удалении от дна поддерживаются постоянными осевая и угловая компоненты скорости квазитвердого вращения, а течение, индуцированное отверстием, однородно-винтовое по Жуковскому (вектор-вихрь абсолютного движения коллинеарен относительной скорости). Во вращающейся вместе с жидкостью системе координат это течение представлено в виде суперпозиции прямолинейно-поступательного потока в направлении дна и однородно-винтового течения Громеки - Бельтрами. Для решения задачи использовано понятие обобщенной функции тока. В качестве предельных случаев рассмотрены винтовой сток в дне полубесконечного цилиндра и винтовое истечение жидкости из полупространства через круговое отверстие на границе. Проведено сравнение с потенциальным течением. [c.90]

При начальной закрутке потока по закону твердого тела во входной части сопла имеет место отрьшной характер течения в пристенной области. Распределение скорости в минимальном сечении в этом случае качественно соответствует данным, полу-ченньш для однородного винтового потока. [c.110]

Следовательно, однородные винтовые потоки с винтовой симметрией поля течения полностью определяются с помощью только одной скалярной функции , которая удовлетворяет однород1Юму уравнению [c.59]

Картина течения при различном радиусе винтовой нити, но при фиксированном шаге вихря (/г = 2) представлена на рис. 2.16. Когда скорость на оси равна нулю (и = 0) и радиус винта мал (а = 0,1), течение близко к случаю прямолинейной вихревой нити и практически однородный осевой поток занимает большую часть сечения трубы. С увеличением радиуса (а = 0,5) некоторая часть осевого потока жидкости сосредоточивается в окрестности вихревой нити. Наконец, когда вихрь близок стенке, а скорость на оси - нулевая (а = 0,9, 110 = 0), практически все движение сосредоточено в тонкой винтовой трубке тока в непосредсгвенной близости 01 вихревой нити. Когда скорость на оси отлична от нулевой (и =0,5), картина течения меняется при умеренных радиусах ( = 0,5 0,7) значительная масть потока заключена в винтовой трубке тока больию о сечения, а при большом радиусе (а = 0,9) жидкость [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...