Вопрос о фазовых состояниях

Вопрос о фазовых состояниях [c.253]

Очевидно, что состояние равновесия а = О, Ь = О на плоскости аЬ согласно (5.5) соответствует состоянию равновесия q = О, q = О для исходной динамической системы. Состояния равновесия системы (5.14), для которых афО, ЬфО, соответствуют периодическим движениям для исходной системы. Следовательно, изучив состояния равновесия уравнения (5.14), а также расположение фазовых траекторий на плоскости аЬ, можно судить о возможных движениях исходной динамической системы. Этот прием был впервые предложен А. А. Андроновым [3]. Переход к полярным координатам в системе уравнений (5.13) позволит ответить на вопрос о поведении интегральных кривых на плоскости qq. Пусть [c.123]

В дальнейшем будет подробно исследован вопрос о скорости электромагнитной волны (см. 1.4). При этом показано, что введенного простого понятия фазовой скорости недостаточно для описания сложных процессов распространения электромагнитной волны в реальной среде, так как этот процесс не сводится к определению скорости какой-либо точки, а связан со скоростью распространения некоего состояния. [c.30]

Диаграмма состояния r—Си исследована неоднократно. Полученные результаты подтверждают наличие эвтектического равновесия в системе и существование двух твердых растворов на основе Си и Сг. Однако характер фазовых равновесий в высокотемпературной области при концентрациях 0—55 % (ат.) Си является предметом многочисленных дискуссий. В основном обсуждается вопрос о наличии или отсутствии области несмешиваемости в жидком состоянии. В обзоре [1] авторы анализируют ранние экспериментальные данные работ [2, [c.112]

Взяв в руки один из толстых справочников по фазовым диаграммам и открыв его на нужной странице, вы сможете выяснить, как растворяются друг в друге разные металлы, распадаются или упорядочиваются твердые растворы, при каких температурах происходят фазовые превращения и т. д. И невольно возникает вопрос, а нельзя ли узнать что-либо о диаграмме без ее построения Нельзя ли прогнозировать фазовое состояние сплавов, исходя только из свойств чистых компонентов Уильям Юм-Розери первым попытался ответить на эти вопросы. [c.192]

Следует подчеркнуть, что широко распространенные представления, согласно которым 7-фаза сразу должна иметь равновесный состав, поскольку образование такого зародыша сопровождается наибольшим уменьшением свободной энергии системы, являются односторонними. Ошибочность мнений по этому вопросу объясняется тем, что диаграмма состояния, указывающая лишь равновесные концентрации сосуществующих фаз, произвольно привлекается к установлению механизма их образования. При этом не учитывается то обстоятельство, что термодинамические представления позволяют указать направление процессов, но не отвечают на вопрос о механизме перехода системы из одного состояния в другое. С.С. Штейнберг совершенно однозначно указывал, что механизм фазовых превращений не вытекает из диаграммы, а зависит от кинетических факторов, определяющих наиболее выгодные с энергетической точки зрения пути перехода системы в равновесное состояние. Фазовая же диаграмма показывает количество фаз и их состав, к которым стремится (подчеркнуто нами) та или иная система в условиях равновесия при данной температуре [16]. Правда, говоря об образовании аустенита, С.С. Штейнберг отмечал, что, вероятно, нельзя разделить во времени два процесса перестройку решетки и растворение углерода в 7-железе (именно в Fe-7, [ 16]). Он считал, что эти два процесса идут одновременно, и растворение карбидов не может отставать от а -> 7-перестройки решетки. Однако он нигде не отмечал необходимости для осуществления превращения таких огромных флуктуаций состава в а-фазе, как требует диффузионная теория. [c.13]

В работе [318] исследовали механические свойства сплава ВТ9 после СПД и после нагрева и выдержки при температуре деформации, но без деформирования — обработка без деформации (ОВД). После обработки по указанным двум схемам заготовки сплава охлаждали на воздухе. При таких условиях охлаждения микроструктура сплава чрезвычайно сильно изменялась по сравнению с высокотемпературным состоянием, поскольку происходил не только распад метастабильной фазы, но и изменение количества и размеров первичной а-фазы [294]. Далее заготовки подвергали старению по стандартному режиму. После этого часть заготовок сплава длительно выдерживали при температуре старения (испытание на термическую стабильность). Такая обработка не равносильна перестариванию, ибо в процессе длительной выдержки наблюдается не разупрочнение, а упрочнение сплавов вследствие распада метастабильных фаз. Важно то, что термическая стабильность чувствительна к исходному структурному состоянию сплава [292, 294]. В этой связи возникает ряд вопросов о влиянии СПД на механические свойства титановых сплавов. Во-первых, необходимо выяснить влияние СПД при наличии фазовой перекристаллизации [c.211]

Еще сравнительно недавно было много путаницы по вопросу о возможности фазовых превращений в твердом состоянии, происходящих без образования зародышей. В настоящее время кажется вероятным, что некоторые системы могут быть неустойчивы [c.228]

Заключение о размешивающемся характере статистических систем является следствием представлений о релаксации. Следует отметить, что существуют еще более общие соображения, указывающие на ошибочность одной распространенной точки зрения. Мы имеем й виду точку зрения, согласно которой для применимости физической статистики, кроме принципа равновероятности начальных микросостояний (см. 4), достаточно самых общих свойств динамических систем вместе с единственной дополнительной характеристикой фазового пространства, состоящей в том, что подавляющее большинство траекторий, исходящих из заданной макроскопической области, приводит к более равновесному состоянию (см. 4). Такая точка зрения позволяет объяснить возрастание энтропии в ближайшем будущем, но ничего не может дать для определения поведения системы за длинные промежутки времени, и, в частности, для определения характера временного ансамбля системы и асимптотического — при больших временах — состояния системы (состояния релаксации). В рамках такой точки зрения, кроме того, невозможно объяснить, почему статистика применима к одним системам и не применима к другим, т. е. н е в о з м о ж-но определить границы приложимости физической статистики. Например, не может быть дан ответ на вопрос о том, почему части какого-нибудь сложного механизма (например, механического станка, очевидно целиком подпадающего под условия, на которых основана рассматриваемая точка зрения), не имеют во времени гиббсовского распределения по энергиям, или на вопрос о том, почему не устанавливается статистическое равновесие внутри неравномерно движущихся систем. [c.34]

Совершенно аналогично положение и в общем вопросе о релаксации для каждого типа измеряемых макроскопических величин существует свое время релаксации, вообще говоря, тем большее, чем меньше будут области фазового пространства, соответствующие возможным результатам измерения этой величины. Время релаксации будет также тем больше, чем сложнее формы этих областей, т. е. чем менее грубы соответствующие измерения. С другой стороны, для каждого, сколь угодно большого времени t при данном начальном состоянии АГ будут существовать такие величины, по которым релаксация еще не произошла. Например, очевидно, что для каждого данного р такими величинами будут величины, возможные результаты измерения которых разбивают фазовое пространство на область АГ и на дополнительную область. В частности, при сколь угодно большом t вероятность найти систему в области АГ не будет пропорциональна величине области АГ , как следовало бы по формуле флюктуаций, а будет равна единице, вероятность же обнаружить систему в дополнительной области будет равна нулю. [c.38]

При изучении текущей литературы в связи с целым рядом исследовательских экспериментальных программ стало ясно, что в результате проводимых работ в таких новых областях, как материалы для космической техники, магнитные материалы, сплавы тугоплавких и химически активных металлов и полупровод-. ники, количество публикаций, имеющих отношение к фазовым равновесиям, возрастает в экспоненциальной зависимости. Поэтому 22-летний период, про-V шедший между первым и вторым изданиями справочника по двойным диаграммам состояния, теперь был бы недопустим. Поскольку не предпринимались никакие усилия с целью переработки справочника М. Хансена и К. Андерко, перед лабораториями по исследованию космического пространства ВВС США был поставлен вопрос о поддержке издания настоящего справочника. Эта орга-низация ранее была инициатором и поддерживала написание справочника М. Хан- сеном и К- Андерко. [c.17]

Книга адресована прежде всего читателю, интересующемуся жидким состоянием вещества, переходами жидкость — пар, кипением. Но казалось естественным включить в текст краткое обсуждение родственных вопросов термодинамики и кинетики зародышеобразования при конденсации и кристаллизации, обзор экспериментальных достижений. Это не только расширяет представления о метастабильных состояниях, но и способствует уяснению специфики каждого из фазовых переходов первого рода. [c.8]

Фазовый переход во вращающемся жидком гелии. В предыдущем разделе были описаны явления длительных задержек в формировании равновесного для данной фазы гидродинамического состояния при переходе Не I — Не II (и обратно) в условиях вращения. С другой стороны,, известно, что фазовым переходом второго рода, каковым является переход Не I — Не II, несвойственны явления перегрева или переохлаждения, часто сопровождающие фазовые переходы первого рода. Поэтому были предприняты прямые термодинамические исследования с целью выяснения вопроса о том, не меняется ли род фазового превращения в жидком гелии в условиях его вращения. [c.680]

В 1968 г. за рубежом была издана книга Физика простых жидкостей — коллективная монография, отдельные главы которой написаны крупными специалистами в соответствующих областях. В книге рассмотрен широкий круг вопросов, относящихся к теории простых жидкостей, экспериментальным методам изучения структуры и характера теплового движения молекул, фазовым превращениям, машинному эксперименту. Эта книга издана в русском переводе в двух частях. В первую часть, выпущенную в свет в 1971 г. [2], включены девять глав (из шестнадцати), посвященные в основном теории простых жидкостей. Настоящая, вторая часть содержит перевод остальных семи глав, в которых освещаются результаты исследования структуры и характера теплового движения молекул рентгено-и нейтронографическим методами, методом молекулярного рассеяния света, вопросы молекулярной акустики, физические явления вблизи критической точки, изотопические эффекты в жидком аргоне. Сюда же включен фундаментальный обзор по применению метода Монте-Карло к изучению простых жидкостей. В целом обе части монографии дают достаточно полное представление о современном состоянии физики жидкостей и перспективах ее развития. [c.5]

В тех случаях, когда можно с уверенностью говорить о существовании фазового превращения жидкость (газ) — твердое тело в однокомпонентной системе, это превращение может иметь место и в смеси. Поэтому при возрастании плотности в некоторой точке может очень остро встать вопрос о термодинамическом состоянии смеси, соответствующем данным расчетам. По мнению Олдера, в его расчетах точка с наивысшим значением плотности (т = 1,461) соответствует метастабильной жидкой смеси, что подтверждается характером результатов на фиг. 26 то же самое можно сказать и о точке с наивысшим значением плотности в расчетах Смита и Ли. Ротенберг предпринял попытку провести расчеты при значительно более высоких плотностях он полагает, что полученные им точки в области т 1,5075 относятся к твердому раствору. Это согласуется с тем фактом, что, согласно его данным, AF/F принимает большие отрицательные значения при расчете на основе уравнения состояния чисто жидкой (газовой) фазы, а также с положением этих точек на фиг. 25 на Н -ветви. Проявляющаяся на фиг. 26 тенденция светлых значков к подъему вверх при перемещении справа налево, по-видимому, связана с быстрым уменьшением точности фз.з (т) при описании метастабильного жидкого (газового) уравнения состояния однокомпонентной системы (фиг. 21). [c.358]

Теперь рассмотрим оставшиеся возможности для изменения периодического движения Г, т. е. те, при которых наруилается существование гладкого взаимно однозначного отображения секущей. Для таких изменений есть следующие возможности замкнутая кривая Г стягивается в точку, на ней появляется состояние равновесия, она уходит в бесконечность ). Замкнутая кривая может стянуться только к особой точке — состоянию равновесия — и поэтому этот случай уже был изучен при рассмотрении бифуркаций состояний равновесия. Он соответствует переходу через бифуркационную поверхность Л/, . Второй случай новый, хотя он тоже связан с бифуркацией состояния равновесия, но не был замечен, поскольку раньше рассмотрение относилось только к окрестности состояния равновесия и не выходило за ее пределы. Перейдем к его рассмотрению. Третий случай оставим без внимания ввиду очевидности связанных с ним изменений. В рассматриваемом случае при бифуркационном значении параметра имеется состояние равновесия О и фазовая кривая Г, выходящая и вновь входящая в него. Пусть это состояние равновесия простое, типа О ". Так как фазовая кривая Г выходит из О" , то она лежит на инвариантном многообразии S,,, а так как она в него еще и входит, то она принадлежит еще и многообразию S l,. Отсюда следует, что многообразия Sp и 5 пересекаются по кривой Г. Соответствующая картинка представлена на рис. 7.14. Как нетрудно понять, пересечение поверхностей S,, и не является общим случаем и при общих сколь угодно малых изменениях параметров динамической системы должйо исчезнуть. Это означае т, что в пространстве параметров этому случаю вообще не отвечают области, а, как можно обнаружить, в общем случае только некоторые поверхности на едирплцу меньшей размерности. Таким образом, исследование этой бифуркации периодического движения свелось к следующему вопросу когда фазовая кривая, идущая из простого седлового дви- [c.262]

Сплавы внедрения являются ваншейшими материалами, широко применяющимися в различных областях техники. Для создания таких материалов с требуемыми свойствами первостепенное значение имеют вопросы о количестве и характере размещения внедренных атомов в кристаллической решетке, а также об их подвижности. Концентрация атомов внедрения и их размещение в различного типа междоузлиях кристаллической решетки определяют прочность, а также другие важнейшие свойства сталей и ряда других материалов. Факт наличия или отсутствия внедренных атомов в кристаллической решетке может полностью обусловить появление (или исчезновение) ферромагнетизма, антиферромагнетизма и сверхпроводимости. Добавление атомов внедрения способно даже изменить тип твердого тела, вызвав фазовый переход из металлического в неметаллическое состояние. [c.6]

Первым шагом при оценке выбранной системы композита является накопление данных о фазовых равновесиях во всем интервале температур изготовления и использования материала. Интересующие данные могут быть получены из диаграмм состояния,, которые являются обобщенным графическим выражением термодинамических функций, определяющих химическую стабильность. Диаграммами состояния легко пользоваться, и они имеются в отличной обзорно-справочной литературе (см., например, работы Левина и др. [24, 25], Руди [43] и Хансена [18]). Однако когда от волокнистого упрочнителя требуются высокие удельные прочность и модуль, а при выборе сплава для матрицы встает вопрос о его технологичности, то обнаруживается малочисленность нужных диаграмм состояния. Особенно редки надежные многокомпонентные диаграммы для окисных систем, в которых важным параметром является состав газовой фазы. И все-таки в литературе можно найти термодинамические данные, которые могут помочь в-выяснении вопросов стабильности. [c.309]

Растворимость газа в жидких металлах увеличивается с повышением температуры. Это необходимо иметь в виду при рассмотрении вопроса о контактных термических сопротивлениях на поверхностях охлаждения. Фазовые превращения сопровождаются резким изменением концентрации растворенного газа. Во время затвердевания металла, насыщенного газом в жидком состоянии, происходит выделение газа из металла, если только он не образует с металлом прочных химических соединений (LiaN, Na20 и т. д.). При жипении растворенное вещество распределяется между жидкой и паро-газообразной фазами, причем если образуются химические соединения, то концентрация газа в жидком металле уменьшается до равновесной с химическим соединением при данной температуре. [c.45]

В фазовой диаграмме для системы лед—вода—пар (рис. П.9) следует отметить несколько спорный вопрос о терминологии жидкость и пар при высоких температурах и давлениях. Вода может переходить из состояния, которое обычно определяется как жидкость, в пар без изменения фазового состояния, что графически характеризуется отсутствием границ фазовых состояний и направлением AB DE. Так же, как и жидкости, пары способны растворять различные примеси воды, особенно при сверхкрити-ческих температурах. [c.377]

Поляризационные характеристики излучения лазеров с пространственно однородной анизотропией. Отметим, что матричный метод, позволяя довольно просто определить собственные поляризации анизотропных резонаторов, не дает ответа на вопрос о том, какое состояние будет иметь излучение, реально генерируемое лазером (точно так же, как знание распределения амплитуд и фаз мод пустого резонатора не позволяет еще судить о расходимости света, испускаемого лазером). В связи с этим прежде чем перейти к рассмотрению лазеров с неоднородной анизотропией резонаторов, нужно остановиться на результатах экспериментального определения поляризационных характеристик излучения однородно-анизотропных лазеров. Экспериментальное исследование поляризационных характеристик таких лазеров часто осложняется тем, что при малой величине амплитудной анизотропии (и произвольной величине фазовой), когда разница потерь мод, связанная с поляризационной анизотропией, мала или вовсе отсутствует, генерируется смесь собственных поляризаций. Излучение при этом оказывается квазинеполяризо-ванным и разделить его на составляющие довольно сложно. Отметим, что можно добиться весьма сильной дискриминации по потерям мод, входящих в генерацию, при работе лазера в режиме пассивной модуляции добротности. Наряду с известным [c.93]

Сходная методика учета температурных воздействий на металл приведена в Регламенте [124] и для реакторов с4,5 МПа. Вопрос о сроках дальнейшей эксплуатации этих аппаратов должен решаться специализированной научно-исследовательской организацией после проведения комплексного обследования состояния аппаратов и исследований металла (металлографического, фазового, фрактогра-фического, микрорентгеноструктурного анализов и др.), а также выполнения прочностных расчетов. [c.274]

Главный вопрос при изучении нанокристаллического состояния — это вопрос о том, существует ли резкая, отчетливая граница между состоянием массивного вещества и нанокристалличе-ским состоянием, есть ли некоторый критический размер зерна или частицы, ниже которого проявляются свойства, характерные для нанокристалла, а выгае — для массивного (объемного) вещества Иначе говоря, является ли с точки зрения термодинамики переход от массивного вещества к нанокристаллическо-му фазовым переходом первого рода Ответ на этот вопрос важен для методически правильной постановки экспериментальных исследований наносостояния, для правильного понимания полученных результатов. [c.16]

Работа Клогстона и сотр. [49], посвященная вопросу о происхождении локализованных магнитных моментов, в некоторой степени подтверждает идею о том, что обменная энергия обусловлена электронами зоны проводимости. Модель свободных электронов, использованная в разд. 8.3 для описания виртуальных состояний, оказывается уже непригодной для описания примесных уровней в переходных металлах. Однако такой расчет можно. провести, применяя волновые функции, более подходящие для этих состояний (волновые функции Слэтера — Костера) при этом для фазового сдвига получается та же кривая, что и раньше. На фиг. 51 изображена функция I Е), характеризующая степень возмущения волновой функции ). Когда I (Е) = 1/F, где V — потенциал возмущения, в данном случае создаваемый положительно заряженным примесным центром, то, как можно показать, фазовый сдвиг равен у (Е) = п/2 ж, как и в случае модели свободных электронов, можно ожидать образования виртуальных состояний, энергии которых лежат вокруг значения, определяемого условием / (Е) = 1/F. Однако в отличие от случая свободных электронов на фиг. 51 мы видим две такие точки Ео и Ei. Выясним, как влияет спин на вырождение в этих точках. [c.128]

Рассматривая принципиальные пороки попыток построения статистической физики на классической основе, мы не только отказываемся от исследования вопроса об интерпретации квантовых статистик, но и оставляем в стороне все соображения, связанные с тем, что сами классические понятия приложимы лишь внутри определенных границ, т. е. приложимы лишь к анализу связи опытов определенного типа. Например, опыт, точно определяюш ий все координаты и импульсы частиц, т. е. состояние системы как точки фазового Г-пространства, неизбежно наткнется на квантовые ограничения. Вопрос о том, в какой мере для описания статистических систем можно пользоваться классическими понятиями и в какой мере связь последовательных во времени опытов подчиняется классической механике, будет указано ниже. На основании сказанного в настоящей главе мы можем лишь притти к выводу, что вероятностные законы статистической механики основаны на существенно неклассических свойствах статистических систем (хотя в качестве необходимых условий применимости статистики могут входить и классические условия см. 5 настоящей главы). [c.132]

При промежуточных скоростях нагрева происходит наложение двух механизмов превращения - мартенситного и диффузионного. Возникает вопрос о причинах различной устойчивости а- и у-твердых растворов при температурах внутри двухфазной области равновесной диаграммы. Сплавы, находящиеся в у-состоянии, при любых практических скоростях охлаждения или нагрева в области температур двухфазного равновесия остаются устойчивыми, в то время как те же сплавы, будучи в а-состоянии (мартенсит), сравнительно легко переходят в двухфазное а+у-состояние. Аллен и Ирли [12] указывают, например, что сплавы, содержащие 13 и 18% Ni, охлажденные из у-состояния в двухфазную область (560-600°С), не обнаруживают никаких признаков вьщеления а-фазы после выдержки в течение 1000 ч при этих температурах. Те же сплавы в исходном мартенситном состоянии при нагреве в двухфазной области достигают полного (а + у) равновесия, причем за значительно более короткое время. Очевидно, диффузионные процессы перераспределения атомов никеля легче протекают в менее плотно упакованной объемно-центрированной а-решетке мартенсита, чем в гране-центрированной решетке у-твердого раствора. Кроме того, искажения решетки в мартенсите, обусловленные изменением объема и сдвиговым характером мартенситного превращения, ускоряют диффузионные процессы аналогично действию холодной пластической деформации. Развитие неупорядоченных диффузионных процессов а у превращения при нагреве является нежелательным при упрочнении сплавов фазовым наклепом, так как при этом снижается упрочнение у-фазы. [c.8]

Возможность неклассичности критической точки допускалась и раньше. В последнее время вопрос о природе критического состояния широко обсуждается, появились монографии и обзоры [214, 253, 2941. Термин критическое состояние употребляется в широком смысле и относится не только к точкам прекращения фазового равновесия первого рода, но и к таким переходам, которые известны как фазовые переходы второго рода или А,-переходы. На термодинамическую общность критических явлений и фазовых переходов второго рода впервые указал Семенченко [295]. Он сформулировал статистический признак, на котором основана эта общность — огромный рост флуктуаций в системе с приближением к точке перехода. Теоретически существование особенности свободной энергии в двумерной модели решеточного газа было показано Онзагером [296] для магнитного фазового перехода при нулевом внешнем магнитном поле. Онзагер получил логарифмическое возрастание теплоемкости с 1п (Г — [c.293]

В исследованиях фазовых переходов в ударных волнах всегда важен вопрос о равновесности измеряемых состояний и процессов. Очевидно, что локальное термодинамическое равновесие может достигаться только в том случае, если время фазового перехода значительно меньше характерной длительности эксперимента, составляющей в данном случае 10 с. В связи с этим. юбопытно отметить, что в экспериментах с ударными волнами можно надеяться реализовать уникальную возможность проникновения в область абсолютной неустойчивости двухфазной системы, где (dp/dV j- > О [56]. В критической точке, где dp/dV)j = О, значение dp/dV)g остается [c.366]

Для систем с одной степенью свободы, имеющих двухмерное фазовое пространство, задача о зависимости структуры фазового пространства от параметров полностью решена в работах А. А. Андронова, Е. А. Леонтович, А. Г. Майера и Л. С. Понтрягина. При этом оказалось, что если ограничиться так называемыми грубыми системами, то качественная картина разбиения фазовой плоскости на траектории полностью определяется конечным числом ее особых траекторий состояний равновесия, предельных циклов и сепаратрис седловых состояний равновесия. В силу этого вопрос о зависимости качественной картины разбиения фазовой плоскости свелся к изучению бифуркаций перечисленных особых траекторий. [c.155]

След произведения двух матриц плотности определяется произведением двух соответствуюш,их функций Вигнера, проинтегрированным по фазовому пространству. Правило следа произведения играет важную эоль в квантовой физике. Как мы покажем в следуюш,ем разделе, оно позволяет глубже проникнуть в суть вопроса о форме квантовых состояний. [c.94]

Распределения в фазовом пространстве. Пока мы обсудили эволюцию во времени только одного параметра, характеризующего квантовое состояние, а именно, среднего числа фотонов. Квантовое состояние, однако, определяется либо функцией непрерывной переменной, такой как Р-функция Глаубера-Сударшана, либо распределением для дискретного числа фотонов. В задачах, приведённые в конце данной главы, рассмотрен вопрос о том, как записать уравнение (18.23) для матрицы плотности в с-числовом представлении и решить их с помощью такой техники. Данный подход позволяет рассмотреть влияние на квантовое состояние процессов затухания или усиления. В частности, показано, что усиление всегда вносит дополнительный шум, и распределения в фазовом пространстве уширяются. [c.575]

Такое поведение результатов, найденных для систем твердых дисков методами Монте-Карло и молекулярной динамики, наряду с аналогичными свойствами результатов расчетов для систем твердых сфер позволяет предположить наличие фазового превращения первого рода жидкость (газ) — твердое тело в этом интервале значений плотности или вблизи его. Наиболее определенным подтверждением этого пока служат уже упоминавшиеся результаты метода молекулярной динамики (Олдер и Вайнрайт [7]) для N = 870 твердых дисков, указывающие на существование вандерваальсовой петли на ф — т-изотерме (фиг. 7). Принципиальная неопределенность связана с вопросом о полноте динамического усреднения по всем возможным состояниям при каком-либо одном значении плотности, лежащем на петле. [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...