Температура абсолютная равновесия

Планк пришел к выводу, что при температуре абсолютного нуля энтропия всех веществ в состоянии равновесия независимо от давления, плотности и фазы обращается в нуль, т. е. 5 = 0. [c.85]

Как указывалось в п. 3, если излучение звезды не компенсируется каким-либо источником энергии негравитационного происхождения, то звезда должна подвергаться гравитационному сжатию. В начальный период эволюции звезды стадия гравитационного сжатия прекращается ядерными реакциями, протекающими в ее недрах. Будет ли находиться звезда в равновесии после исчерпания запасов ядерной энергии, зависит от того, могут ли развиваться в веществе при температуре абсолютного нуля силы давления, способные противостоять силам гравитационного притяжения. [c.609]

Планком было высказано предположение, что при температуре абсолютного нуля энтропия всех веществ в состоянии равновесия обращается в нуль, т. е. Sq=0 это утверждение составляет содержание третьего начала термодинамики. [c.92]

Кривая фазового равновесия между кристаллической и газообразной фазами проходит через начало координат, т. е. при температуре абсолютного нуля дав- ение п а над кристаллом равно нулю. [c.72]

При одной и той же температуре устанавливается равновесие, следовательно давление абсолютно не зависит от количества жидкости. [c.13]

Рассматриваются общие вопросы классической термодинамики принцип макроскопической необратимости и второй закон термодинамики энтропия и абсолютная температура критерии равновесия и устойчивости равновесие систем, СОСТОЯЩИХ из нескольких фаз. [c.2]

Можно решить еш е одну задачу предположим, что полупространство заполнено газом с плотностью ро и температурой Tq и ограничено плоской стенкой газ первоначально находится в состоянии абсолютного равновесия, а стенка неподвижна, затем пластина мгновенно приводится в движение в ее собственной плоскости с однородной скоростью и. Требуется исследовать распространение в газе возмуш ений, вызываемых движением пластины. Эта задача называется задачей Релея мы хотим решить ее аналитически с помош ью линеаризированного модельного уравнения БГК. [c.198]

Еще одна задача, которую можно решить таким путем, состоит в следующем. Пусть полупространство заполнено газом с плотностью Ро и температурой То и ограничено плоской стенкой. Первоначально газ находится в абсолютном равновесии, а стенка неподвижна затем она мгновенно приводится в движение в своей плоскости с постоянной скоростью и. Требуется исследовать распространение возмущений в газе, вызываемых движением стенки. Эта задача известна под названием задачи Рэлея мы хотим решить ее аналитически с помощью линеаризованного модельного уравнения БГК- [c.349]

Отсюда вытекают следующие формулировки теоремы Нернста. При температуре абсолютного нуля изменение энтропии стремится к нулю при любом изотермическом изменении состояния системы, находящейся во внутреннем равновесии или с понижением температуры энтропии всех состояний системы приближаются к одной и той же величине , т. е. [c.117]

Планком было высказано предположение, что при температуре абсолютного нуля энтропия всех веществ в состоянии равновесия обращается в. нуль, т. е. 5 о = 0. Так как все. обычные газы, находящиеся при неисчезающе малых давлениях, конденсируются-значительно ранее, чем достигается температура Т = О, то утверждение Планка относится, по существу, к конденсированным системам, т. е. к твердым и жидким телам, причем из последних только гелий П остается жидкостью вплоть до Г = О, а все другие переходят в твердое состояние при более высоких температурах. [c.89]

В том случае, когда вещество при температуре абсолютного нуля не находится в состоянии равновесия, его энтропия при Г == О может иметь отличное от нуля положительное значение,,, т. е. 5 0 > 0. [c.89]

В 1927 г. на VII Международной конференции по мерам и весам в качестве практической температурной шкалы была принята [1] Международная шкала температур °С(1п1.). Эта шкала была построена так, чтобы она возможно лучше совпадала с абсолютной шкалой. Международная шкала основывается на нескольких воспроизводимых температурах фазовых равновесий, которым приписаны определенные численные значения. Промежуточные температуры шкалы вычисляются по определенным формулам на основании показаний стандартных интерполяционных термометров, которые должны быть особым образом сконструированы и эталонированы по реперным точкам. [c.270]

Тепловое движение атомов в решетке также приводит к отклонению от строгой периодичности. Периодическая решетка образована не самими атомами, а их положениями равновесия, в которых они покоятся только при температуре абсолютного нуля, т. е. в основном состоянии кристалла. Каждое отклонение от основного состояния уводит от порядка. Однако при нормальных температурах отклонения настолько малы, что порядок в решетке заметно определяет свойства кристалла. [c.12]

В соответствии с только что изложенной схемой надо вначале исследовать равновесные свойства бесконечно протяженной жидкости с однородной температурой Т, удельным объемом V и полным импульсом Р. Под термином равновесие , однако, мы понимаем здесь и абсолютное равновесие и квазиравновесие в смысле, указанном в конце 5. В связи с этим мы вводим новый независимый термодинамический параметр—вектор к , входящий в формулу (18.44). [c.441]

Телеграфное уравнение 60 Температура абсолютная 117 Тензорное произведение 536 Тепловое равновесие 118 Теплоемкость удельная 132 Теплопроводность, коэффициент 128, 133 [c.554]

Условия равновесия, отвечающие минимальному значению (Е—Т8),— это условия, при которых величина Г5 равна нулю при температуре абсолютного нуля, а устойчивое состояние системы — это состояние с наименьшей внутренней энергией. Для чистых металлов, например, внутренняя энергия твердого состояния при абсолютном нуле меньше, чем для жидкого ( г). н устойчивым является твердое состояние. Изменение внутренней энергии с ростом температуры выражается следующим образом [c.200]

Термодинамическая температурная шкала в настоящее время уста навливается по температуре абсолютного нуля 0°К и тройной точке воды, которой приписывается значение 273,16° К. Точка плавления льда, таким образом, лежит на О,ОГК ниже тройной точки. В тройной точке все три фазы воды пар, вода и лед — находятся друг с другом в равновесии. Давление в 0,006228 ат представляет собой давление насыщения воды находящейся в равновесии со льдом. Это давление определяется свойством самого вещества и не требует специальных мёр для его поддержания, как в точке кипения воды или в точке плавления льда. [c.7]

Тройная точка воды—это температура, при которой нее три фазы воды (твердая, жидкая, газообразная) находятся в равновесии. Нижним пределом шкалы является абсолютный нуль. Термодинамическую температурную шкалу называют также абсолютной шкалой. Параметром состояния рабочего тела является абсолютная температура, обозначаемая символом Т и измеренная в кельвинах (К). [c.7]

Из (145) мы видим, что восстанавливающая сила больше для отрицательных значений X, чем для положительных. Поэтому неудивительно, что перемещение, соответствующее (155) и выражающее среднее положение колеблющейся частицы, будет соответствовать положительному направлению оси х, в котором восстанавливающая сила слабее. Смещение (155) пропорционально постоянной ангармоничности S и квадрату амплитуды колебания. Мы знаем из полученных ранее результатов, что энергия гармонического осциллятора пропорциональна А . Из статистической физики (т. V) следует, что средняя энергия классического гармонического осциллятора в тепловом равновесии равна kl ), где k— постоянная Больцмана и Т—абсолютная температура. Если это верно, то приближенно мы можем считать, что [c.239]

В 34 мы видели, что при движении нейтронов в среде с малым сечением поглощения и большим сечением рассеяния происходит процесс замедления нейтронов, которые в конце концов становятся тепловыми, т. е. приходят в тепловое равновесие с атомами среды. При этом кинетическая энергия тепловых нейтронов по масштабу величины равна kT°, где k — постоянная Больцмана, а Т° — абсолютная температура. Чем выше температура среды, тем больше энергия теплового движения ее атомов и тем выше кинетическая энергия тепловых нейтронов. [c.479]

См. [64]. Рассмотреть термоупругое равновесие толстой плиты, верхняя горизонтальная плоскость которой (z = h) свободна от закреплений и нагрузки, а нижняя (z = 0) имеет защемление, препятствующее горизонтальным и вертикальным перемещениям. На контуре плиты имеются абсолютно жесткие в своей плоскости и гибкие из плоскости диафрагмы (рис. 88). Закон изменения температуры по толщине плиты задан в виде полинома второй степени, [c.211]

ПОЛОСТИ распространяется внутри нее, частично отражаясь от стенок, частично поглощаясь последними. В результате внутри полости установится равновесие между испусканием и поглощением и она будет заполнена электромагнитными волнами разной длины, поляризации и интенсивности, хаотически движущимися во все стороны. Выходя из отверстия, это излучение будет определять испускательную способность абсолютно черного тела, находящегося при температуре Т, равной температуре стенок. [c.135]

Рассеяние на границах является единственным процессом, для которого абсолютная величина среднего свободного пробега фонона может быть оценена с приемлемой точностью поэтому были проделаны вычисления эффективного среднего свободного пробега. Казимир [11] рассчитал теплопроводность бесконечно длинного цилиндра в предположении, что внутри кристалла нет процессов взаимодействия и тепловое равновесие достигается лишь на границах, где фононы поглощаются и затем снова изотропно испускаются. Число фононов в данном направлении во внутренней точке определяется температурой точки их испускания. Это распределение, проинтегрированное по всем направлениям, дает плотность теплового потока. Интегрирование но всему поперечному сечению характеризует суммарный тепловой поток. В конечном счете теплопроводность оказывается равной [c.247]

Система спинов с такой отрицательной температурой обладает рядом интересных свойств. Постепенное восстапо1 лепие теплового равновесия с решеткой происходит не через 7 = (), а через Т = оэ. В продолжение всего процесса имеет место поток тепла от системы спинов решетке, так что отрицательные температуры следует рассматривать скорое как более высокие, чем бесконечно высокая температура , а не как более пизкпе, чем температура абсолютного нуля . Интересно, что даже в случае отрицательных температур закон недостижимости абсолютного нуля остается в силе. [c.598]

В 1860 г. Д. И. Менделеев, исследуя зависимость поверхностного натяжения жидкостей от температуры, установил, что при некоторой температуре, названной им температурой абсолютного кипения, поверхностное натяжение исчезает. При этом обе сосуществующие фазы (жидкость и пар) становятся тождественными. Такое состояние характе зизуется определенными значениями температуры Гкр, давления Ркр и объема кр и называется критическим состоянием. Кривая равновесия жидкости и пара на диаграмме Т, Р кончается в критической точке. [c.170]

Кроме этих двух основных законов, важное, хотя и более ограниченное значение, имеют тепловая теорема третье начало термодинамики), определяющая чиатенное значение важнейшей термодинамической функции тела — энтропии — в состоянии равновесия при температуре абсолютного нуля, и условие взаимности, составляющее базу термодинамики неравновесных (необратимых) процессов. [c.7]

Представим себе кристалл, не oдepяiaщий точечных дефектов при температуре абсолютного нуля. В таком кристалле точечные дефекты кристаллической решетки могут возникнуть при нагревании в результате теплового возбуждения. В течение достаточно долгой выдержки кристалла при постоянной температуре и давлении система приближается к состоянию равновесия, в котором устанавливается определенная концентрация дефектов, равновесная при данных условиях. Такими точечными дефектами являются появившиеся в результате теплового возбуждения вакансии и межузельные атомы металла, а такн е атомы в чужих подрешетках упорядоченного сплава стехиометрического состава. Равновесная концентрация таких дефектов при абсолютном нуле равна нулю. [c.34]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Диаграмма, приведенная на рис. 113, основана главным образом на результатах, полученных в работе [I] с помощью рентгеноструктурного, металлографического и термического анализов. Образцы готовили дуговой плавкой с использованием спектрально чистого графита. Контрольные химические анализы указывали на хорошее попадание в состав. Часть диаграммы от 60 до 100% (ат.) С ориентировочна. В добавление к ранее обнаруженным соединениям РиС и PU2 3 найдены PU3 2 и Pu j. Температуры нонвариантных равновесий 2250, 2050 и 1654° С (точность определения температур 20 град) установлены оптическим пирометром в условиях, близких к абсолютно черному телу. [c.252]

Значение AS процесса, как будет показано ниже, необходи- мо знать для расчета конкретных условий равновесия системы, поэтому практическая ценность третьего закона в области температур, далеких от абсолютного нуля, состоит а том, что с его помощью удается рассчитать химическое или фазовое равновесие, опираясь только на калориметрические данные. Особенно удобно применять метод абсолютных энтропий для расчетов равновесий с участием идеальных газов, поскольку для последних имеются формулы статистической термодинамики, позволяющие находить энтропии различных веществ по заданным термодинамическим параметрам и известным молекулярным постоянным частиц газа или пара (геометрия молекул, межатомные расстояния, частоты колебаний др.). Такие данные получают спектральными, электронографическими и другими нетермодинамическими методами. [c.57]

В этих примерах возможность применения равновесных моделей основана на больших скоростях химических процессов и процессов переноса массы и энергии в газах при высоких температурах. Это же справедливо и для многих других областей высокотемпературной химии, где наблюдаются быстрые релаксационные процессы. Но границы использования термодинамических моделей существенно шире, так как для установления равновесия важны не абсолютные значения скоростей релаксации, а лишь их отношения к скоростям изменения свойств в наблюдаемом процессе (см. (4.5)). Геохимические превращения, например, происходят при сравнительно низких температурах, и в них участвуют твердые тела, поэтому массообмен значительно более медленный, чем в газах или, скажем, в ме-1аллургических расплавах. Однако время существования геологических систем исчисляется миллионами лет, поэтому при описании их эволюции также можно рассчитывать на пригодность термодинамического приближения. По данным об элементном составе породы термодинамика позволяет предсказать ее наибо- [c.167]

Равенство интегральной излучательной способности бесконечной величиие означает, что равновесие между телом и его излучением установится только при температуре тел, равной абсолютному нулю. Это противоречит опытным данным, так как тела находятся в равновесии с излучением при произвольной, отличной от нуля температуре. [c.331]

Пусть в замкнутой полости наряду с другими телами имеется черное тело, поглощательная способность К(5торого а, = 1. Температура всех тел в состоянии равновесия одинакова. Тела, находящиеся в полости, обмениваются излучением, но этот обмен не нарушает теплового равновесия. Поэтому излучение o.dS, посылаемое внутрь полости в единицу времени каким-то участком стенки черного тела, равно излучению, поглощаемому им за то же время. Так как черное тело поглощает все падающее на него излучение, то r dS характеризует все излучение, доходящее до выделенного участка стенки от всех остальных тел, находящихся в полости. Заменим 68 другой площадкой с той же температурой, но не являющейся частью черного тела и ха-рактеризуюишйся испускательной и поглощательной aj способностями. За единицу времени эта площадка 6S по-прежнему получает излучение odS, ибо это есть излучение, приходящее от всех остальных тел, оставшееся неизменным. Из этого излучения площадка поглощает только часть, равную ai,)r t3A . За это же время она излучает поток энергии ri (3S. Так как тепловое равновесие не может нарушаться этим обменом энергий, то ai r)dS = ri dS, откуда rxJa ) г, — отношение испускательной способности к поглощательной, одинаковое для всех тел (т.е. представляет собой универсальную функци)о температуры и длины волны) и равное испускательной способности абсолютно черного тела. [c.404]

Мы видели в 3, что если в находящейся в поле тяжести жидкости имеет место механическое равновесие, то распределение температуры в ней должно зависеть только от высоты г T = T z). Если же распределение температуры не удовлетворяет этохму требованию, являясь в общем случае функцией всех трех координат, то механическое равновесие в жидкости невозможно. Больше того, даже если T = T z), то механическое равновесие все же может оказаться невозможным, если вертикальный градиент температуры направлен вниз и по абсолютной величине превышает определенное предельное значение ( 4). [c.306]

Первые эксперименты по распространению тепловых волн в жидком гелии ( второй звук ) при температурах ниже 1° К былп выполнены Пелла-мом и Скоттом [266], а также Аткинсом и Осборном [267]. Хотя в обоих экспериментах теплоизоляция была очень плохой и хорошего равновесия между гелием и солью не достигалось, однако было показано, что скорость второго звука ниже 1° К быстро возрастает и что импульсы второго звука при этих температурах значительно размываются. Выполненные позже эксперименты де-Клерка, Хадсона и Пеллама [268] п Крамерса, ван-Пески, Вибса, ван-ден-Бурга и Гортера[269] показали, что теоретическое предельное значение скорости второго звука ири абсолютном нуле, найденное Ландау и равное [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...