Температура абсолютного насыщения

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Совершенно особое место в теории теплообмена занимает теплоотдача к жидкому гелию, находящемуся в сверхтекучем состоянии. Основной изотоп гелия Не сохраняется в жидком состоянии вплоть до температуры абсолютного нуля. При этом существуют два фазовых состояния жидкого гелия, которые принято называть Не-1 и Не-П. На / , Г-диаграмме (рис. 5.40) эти две фазы разделяет Х-линия. Она имеет общую точку (Х-точка) с кривой насыщения с координатами = 2,172 К,р) = [c.355]

Относительной влажностью воздуха ф называется отношение абсолютной влажности р , к максимально возможной р , когда при данном давлении и температуре воздух насыщен водяным паром [c.335]

Плотность пара в объеме влажного воздуха рп, кг/м , называют абсолютной влажностью воздуха. Каждому состоянию влажного воздуха соответствует вполне определенное максимальное возможное значение плотности пара рп.м. Если температура влажного воздуха I меньше или равна температуре /н насыщения водяного пара при давлении смеси р, то величина рп.м определяется по температуре i с помощью таблиц насыщенного водяного пара. Если температура смеси / больше /н, то рп.м определяется по таблицам перегретого водяного пара для значений I и р. [c.82]

Температура абсолютная в градусах Це критическая. насыщения па то же. . . . торможения. [c.343]

Термодинамическая температурная шкала в настоящее время уста навливается по температуре абсолютного нуля 0°К и тройной точке воды, которой приписывается значение 273,16° К. Точка плавления льда, таким образом, лежит на О,ОГК ниже тройной точки. В тройной точке все три фазы воды пар, вода и лед — находятся друг с другом в равновесии. Давление в 0,006228 ат представляет собой давление насыщения воды находящейся в равновесии со льдом. Это давление определяется свойством самого вещества и не требует специальных мёр для его поддержания, как в точке кипения воды или в точке плавления льда. [c.7]

Критическое состояние вещества впервые было открыто Д. И. Менделеевым в 1861 г. Критическую температуру Д. И. Менделеев назвал абсолютной температурой кипения, при которой поверхностное натяжение в жидкости становится равным нулю, т. е. исчезает различие между жидкостью и парообразным состоянием вещества (насыщенным паром). [c.44]

Масса пара в 1 м влажного воздуха, численно равная плотности пара Рп при парциальном давлении ри, называется абсолютной влажностью. Если при постоянной температуре t увеличивать влажность воздуха, то плотность водяного пара будет возрастать. Если же температура влажного воздуха будет ниже температуры насыщения водяного пара при давлении смеси, то предельной плотностью водяного пара будет плотность сухого насыщенного пара при парциальном давлении его, меньшем, чем давление смеси. В этом предельном состоянии влажный воздух будет представлять собой смесь сухого воздуха и сухого насыщенного водяного пара. [c.236]

Из точки ] (при давлении р == рп), которая определяет состояние сухого насыщенного пара, проводим изотерму ti2. Если рассматривать влажный воздух при температуре ts4,<.ti2, то он будет насыщенным тогда, когда пар в воздухе будет сухим насыщенным, т. е. когда влажному воздуху будет соответствовать максимальное значение абсолютной влажности. Этому значению соответствует точка 3 сухого насыщенного пара (появление тумана здесь не рассматривается). [c.237]

Давление идеального газа при постоянной концентрации молекул возрастает прямо пропорционально абсолютной температуре. Так как в насыщенном паре при возрастании температуры концентрация молекул увеличивается, давление насыщенного пара с повышением температуры возрастает быстрее, чем давление идеального газа с постоянной концентрацией молекул (рис. 95). [c.86]

Дальнейшее обсуждение вопроса о низкотемпературном минимуме сопротивления мы вынуждены ограничить опытами Макдональда и Пирсона, хотя и не можем утверждать, что эти опыты являются исчерпывающими и обязательно охватывают все особенности явления в целом. На фиг. 43 приведены результаты исследования сплавов меди с малым содержанием олова. Можно видеть, что аномальное сопротивление, связанное с появлением минимума, с увеличением концентрации олова возрастает по величине и достигает предела при концентрации - -0,005% олова. Этот результат представляет собой загадку. Действительно, трудно объяснить, почему явление, вызываемое атомами примеси , приходит к насыщению при столь малых концентрациях. Кривые зависимости абсолютной термо-э. д. с. этих образцов от температуры приведены на фиг. 43, а. Видно, что по сравнению с чистым металлом термо-э. д. с. сплавов при той же концентрации олова порядка [c.212]

Следует отметить, что в тех случаях, когда масса каждого из участвующих в процессе веществ не изменяется (например, при термодинамическом анализе различных циклов), интерес представляет изменение энтропии, а не абсолютная величина ее, благодаря чему численное значение постоянной 5о при этом оказывается несущественным. Поэтому часто значение выбирают произвольным образом исходя из соображений практического удобства. В частности, значение энтропии жидкой воды, имеющей температуру тройной точки и находящейся под давлением насыщенных паров, принимают обычно равным нулю для газов в идеальном состоянии отсчет энтропии производят от 0° С или 0° К. Наоборот, для расчета процессов, сопровождающихся изменением массы исходных веществ и образованием из них новых, характеризующихся вообще другим абсолютным значением энтропии (например, в случае химических реакций), необходимо точно знать величину 5о. [c.71]

Относительная влажность воздуха ф — это отношение абсолютной влажности воздуха р при данной температуре к абсолютной влажности р того же воздуха в состоянии полного насыщения при той же температуре [c.46]

Задача VI1-29, Определить массовый расход насыщенного пара, идущего по трубе диаметром D == 200 мм при температуре = 110° С и абсолютном давлении р = = 0,15 МПа, если перепад у нормальной диафрагмы h = = 50 мм рт. ст., диаметр диафрагмы d ---= 160 мм, а ее коэффициент расхода [л = 0,77. [c.172]

Весьма часто указывают относительную влажность воздуха (в процентах). Известно, что при данных температуре и давлении воздух не может содержать более некоторого, определенного количества водяных паров т , насыщающих данный объем величина т есть абсолютная влажность при насыщении. Этому содержанию паров соответствует упругость водяных паров р . Если условия (температура и давление) изменяются таким образом, что абсолютная влажность т становится больше значения (соответствую щего новым условиям), то излишек влаги т—т выпадает в виде росы. [c.139]

Относительную влажность воздуха определяют как отношение абсолютной влажности воздуха к абсолютной влажности при насыщении (при тех же значениях температуры и давления) или, что то же самое, как отношение упругости паров р к упругости паров при насыщении р (при тех же значениях температуры и давления) [c.139]

Давлением насыщенных паров можно считать то абсолютное давление, при котором жидкость закипает при данной температуре. Следовательно, минимальное абсолютное давление, при котором вещество находится в жидком состоянии, равно давлению насыщенных паров р [c.7]

В соответствии с изложенным высшим пределом парциального давления пара во влажном воздухе является давление насыщения при заданной температуре воздуха. Это означает, что если воздух насыщен, то его абсолютная влажность зависит только от температуры и остается постоянной при любом давлении р>рп.н- Например, если насыщенный влажный воздух сжать изо- [c.152]

Важным преимуществом пароэжекторных холодильных установок является применение в них такого доступного, дешевого и абсолютно безвредного вещества, как вода. Пароэжекторная машина, использующая в качестве хладоагента водяной пар, позволяет без особых затрат понизить температуру до 1—3°С. Однако при температуре 1°С давление насыщения составляет всего 0,000663 МПа, а удельный объем сухого насыщенного пара равен 194 м /кг. Естественно, что компрессор, сжимающий пар такой малой плотности, был бы весьма громоздким, а поддерживать столь низкое давление в нем было бы достаточно сложно. [c.225]

Давление насыщенных паров хладоагента, соответствующее требуемым температурам, должно быть близким. к атмосферному, чтобы противостоять присосам воздуха или утечкам хладоагента. Например, температура кипения аммиака при атмосферном давлении равна минус 33,5 °С, сернистого ангидрида — минус 10 °С, хладона-12 — минус 30 °С, хладона-22 — минус 42 °С. Абсолютные давления насыщенных паров холодильных агентов при различных температурах даны в табл. 9.1. [c.231]

Ранее было сказано, что максимальное количество пара, которое при данной температуре может содержаться во влажном воздухе, соответствует условию, когда пар в нем насыщенный. Очевидно, что количество пара в воздухе в этом случае соответствует плотности насыщенного пара, взятого при температуре воздуха. Обозначим ее р . Отношение абсолютной влажности при данной температуре к максимально возможной абсолютной влажности при той же температуре называется относительной влажностью и обозначается ф таким образом, [c.140]

Абсолютное давление пара в конденсаторах поддерживается в пределах 3,0—7,0 кПа. Теоретически абсолютное давление в конденсаторе должно быть равно давлению насыщенного пара, соответствующему конечной температуре охлаждающей воды. Однако в действительности в конденсатор вместе с водяными парами поступает некоторое количество воздуха. Кроме того, воздух проникает через неплотности во фланцевых соединениях конденсатора и трубопроводов, поэтому давление в конденсаторе равно сумме парциальных давлений водяного пара и воздуха. Скопления воздуха ухудшают вакуум в конденсаторе, что приводит к повышению температуры конденсации, поэтому воздух необходимо удалять. Для этой цели устанавливаются воздушные [c.196]

Средняя температура внутри вагона при расчётах принимается равной — (2 -г- 4° С) при системе охлаждения льдом в баках и — 2° С при решётчатых карманах. Температура наружного воздуха в северном климате- -(16-г-18° С), в умеренном -ь(18-ь-22 С), в южном-f(22- -- 26° С), в тропическом-f(26-ь32 С), средняя расчётная величина -1-30° С. — полный внутренний объём вагона в м г = 0,61 при температуре внутри вагона выше 0 С л = 0,68 при температуре внутри вагона ниже 0° С и — содержание влаги в г на 1 для абсолютно насыщенного воздуха при данных и вн- "Р = 30° С = 3031 г м при = [c.667]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Следует подчеркнуть, что, как и чистые изотопы, смеси затвердевают даже при температуре абсолютного нуля лишь под давлением, намного превосходящим давление насыщенных паров, хотя и несколько раньше, чем чистые изотопы. Кривые затвердевания были получены в только что цитировавшихся работах Зиновьевой и Есельсона и др. Характерным для них на (Р, 7 )-диаграмме являются, во-первых, наличие минимума на всех кривых, включая и чистый Не, а во-вторых, существование расслоения в жидкой смеси также и при повышенных давлениях. [c.703]

Давление за турбиной, равное давлению пара в конденсаторе, определяется температурой охлаждающей воды. 1 . сли среднегодовая температура охлаж,1,аю-щей воды на входе в конденсатор составляет приблизительно 10—15°С, то из конденсатора она выходит нагретой до 20—25 °С. Пар может конденсироваться только в том случае, если обеспечен отвод выделяющейся теплоты, а для этого нужно, чтобы температура lapa в конденсаторе была больше температуры охлаждающей воды хотя бы на 5— 10 °С. Поэтому температура насыщенного пара в конденсаторе составляет обычно 25—35 °С, а абсолютное давление этого пара рг соответственно 3—5 <Па. Повышение КПД цикла за счет дальнейшего снижения р2 практически невозможно из-за отсутствия естественные охладителей с более низкой температурой. [c.65]

Рассмотрим простой воздушный ожижитель Линде, описанный выше и схематически изображенный на фиг. 43. Цикл работы можно проследить по (Я — 15 )-диаграмме на фиг. 45. В этой диаграмме, как указывалось ранее (ср. фиг. 20 и 21), сплошные кривые изображают изобары iP2>P>Pi) тонкие пунктирные кривые — изотермы а жирная пунктирная—границу гетерогенной двухфазной области. Отметим, что внутри гетерогенной области изобары и изотермы прямолинейны и совпадают друг с другом, причем наклон их зависит от абсолютной температуры. Точка а представляет состояние газа при и р,, т. е. перед входом в компрессор. Процесс изотермического сжатия до и изображается линией аЬ. Практически = 293° К, а. ж приблизительно равны 1 и 200 атм соответственно. Линия Ьс изображает охлаждение сжатого газа в теплообменнике. Из точки с газ дросселируется от р и Тд до 7 j и 7 j, что показано горизонтальной прямой d (Я = onst). Положение точки d определяет относительное количество газа а, сжижаемое в процессе расширения. Жидкий воздух при р и Т- изображается точкой /, а воздух в состоянии насыщенного пара при тех же р и 7, — точкой е. Этот газообразный воздух через теплообменник возвращается, на вход компрессора, что показано на диаграмме линией еа. [c.57]

В области г парамагнитное насыщение при абсолютном нуле должно быть полным Х1 =0 при равном моменту при насыщении, деленному на Я. При самых низких температурах, достигнутых в этих экспериментах, магнитный момент в поле напряженностью 210 эрстед составлял около половины значения момента при насыщении ( было мало, а xi приблизительно пропорционально Я . Линии постоянного магнитного момента на (Л/—<5 )-диаграмме (см. фиг. 77) эквивалентны [согласно формуле (9.7)1 линиям постоянной энтропии, полученным Гарреттом (см. фиг. 40). Амблер и Хадсон предпочли использовать (М—<5 )-диаграмму, потому что ошибка л определении абсолютной температуры значительно больше, чем ошибка в значениях энтропии (см. п. 57). [c.550]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

Нормальная работа насоса возможна только в случаях, когда абсолютное давление во всех точках всасывающе маг[ страли больше давления насыщенных паров перекачиваемой жидкости при данной температуре, т. е. Рп > Рнс- противном случае в потоке начинается парообраз(шание и возникает я п л е п и е кавитации, что приводит к резкому снижению нодачг , напора и КПД насоса и, как результат, к срыву насоса, т. е. к прекращению иодачи жидкости из-за разрыва потока. [c.310]

С уменьшением температуры от Г = Т,, теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с обнаруживается, например, у дифенилоксида (рис. 6.14) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других [c.435]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Относительная влажносзь воздуха — отношение абсолютной влажности воздуха к максимально возможной при данном давлении и температуре, когда воздух насыщен водяным паром. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...