Значения обратные абсолютной температуры

Значения обратные абсолютной температуры 448 Золото 30, 46, 455 Зольность масел 87 Зонд 43 [c.459]

Зависимость удельной проводимости жидкого масляно-канифольного компаунда от температуры (рис. 2-3) соответствует уравнению (2-4) при а — 9100 К. На рис. 2-3, как и на некоторых последующих, по оси ординат отложена удельная проводимость в логарифмическом масштабе, по оси абсцисс — числа, обратные абсолютным температурам, и соответствующие значения температуры по стоградусной шкале. [c.36]

На фиг. 22 представлена зависимость электропроводности жидкого масляно-канифольного компаунда от температуры, соответствующая уравнению (50) при значении коэффициента а = = 9100. На этой фигуре, как и на некоторых последующих, по оси ординат отложена электропроводность в логарифмическом масштабе, умноженная на 101 . По оси абсцисс отложены величины, обратные абсолютным температурам, умноженные на 100 ООО в скобках даны соответствующие значения температуры по стоградусной шкале. [c.51]

Иа рис. 29 дана кривая скорости окисления железа на воздухе в зависимости от величины абсолютной температуры Т. Соответствие с выведенной зависимостью делается очевидным, если перестроить данную кривую в других координатах логарифм скорости газовой коррозии представить как функцию величины, обратной абсолютной температуре (7 ). В этих координатах получается линейная зависимость в широком интервале температур (рис, 30). По углу нг-клона этой прямой tg = может быть определено значение энергии активации процесса химической коррозии [c.55]

Из формулы (Х.4) видно, что при одной и той же скорости движения и мало меняющихся k и g значение числа М пропорционально корню квадратному из величины относительной молекулярной массы среды и обратно пропорционально корню квадратному из абсолютной температуры. [c.229]

Следовательно, под воздействием уплотняемой жидкости и окружающей среды работоспособность материала уплотнения уменьшается со временем t по экспоненциальному закону, а логарифм долговечности уплотнения, отвечающий определенному значению работоспособности, обратно пропорционален абсолютной температуре. Процесс старения иллюстрируют графики рис. 39. Для металлических материалов старение выражается прежде всего в коррозионных процессах, подчиняющихся уравнению (25). Эластомеры и пластмассы под воздействием среды претерпевают физико-химические изменения — собственно старение и изменение объема. Для оценки поведения эластичных материалов уплотнений при воздействии жидкости прежде всего определяют их набухание по изменению объема или веса. [c.82]

Вторая последовательность использования диаграммы режимов работы энергетического модуля ГТУ-ТЭЦ позволяет решить указанные задачи в обратном порядке при заданной тепловой нагрузке и принятой температуре уходящих газов за ГВТО во второй четверти определяют требуемую относительную электрическую нагрузку ГТУ, после чего по полученному значению находят абсолютную электрическую нагрузку и остальные параметры ГТУ (вариант 2 на рис. 10.26). [c.467]

И. От 930 до 740 С, где наблюдается линейная зависимость между логарифмом прироста предела текучести и обратной величиной абсолютной температуры закалки. Из этой зависимости получается энергия активации 1,1 эв, что очень близко к значениям энергии активации для образования вакансий в золоте 0,98 эв. [c.202]

В заключение отметим еще один из результатов, полученных при этих исследованиях. Опыты показали, что с увеличением температуры окружающей среды на 10° С частота колебаний возрастает на 1%, а амплитуда колебаний в камере на столько же уменьшается. Эти данные были получены для аэродинамического генератора колебаний с / = 3 мм, ф,1 . = 7,5°, с о = з=1 мм, б/о=0,2 мм, б/з=0,2 мм, Ах = 0 при работе его с Ро=1 кГ/см и с ро=250 мм вод. ст. Используя рассматриваемые в 28 уравнения, описывающие процессы заполнения и опустошения пневматической камеры, и учитывая характеристики пристенного пограничного слоя (см. 53), можно проанализировать указанное выше влияние температуры на работу аэродинамического генератора колебаний и указать пути к усилению этого влияния, если оно представляется практически целесообразным, или же, наоборот, к его компенсации, если нужно, чтобы частота колебаний сохраняла при изменении температуры неизменное значение. Не рассматривая здесь подробно характеристики изменения частоты колебаний в функции от температуры, приведем лишь некоторые данные, относящиеся к этому вопросу. Из уравнений заполнения и опустошения пневматических камер с турбулентными дросселями, которые выводятся в дальнейшем, следует, что для изменения давления в камере на заданную величину при прочих равных условиях нужно время, значение которого обратно пропорционально корню квадратному из абсолютной температуры. При этом в случае неизменного объема камеры и [c.166]

Полезно запомнить, что согласно (122) и (123) при заданных значениях площади сечения Р, коэффициента скорости X и полного (или статического) давления импульс не зависит от температуры газа. Это вполне соответствует следующему простейшему соображению скорость течения при данном X изменяется прямо пропорционально, а расход газа —обратно пропорционально корню квадратному из абсолютной температуры, поэтому с изменением температуры не изменяется как величина [c.191]

Таким образом, путем измерения кажущейся скорости звука над землей можно найти действительную скорость звука в верхней атмосфере. Так как скорость звука обратно пропорциональна квадратному корню из абсолютной температуры, то отсюда сразу получаются значения температуры в верхней атмосфере. [c.324]

В широком диапазоне температур график зависимости логарифма удельной проводимости у от обратной величины абсолютной температуры Т должен состоять из двух прямолинейных участков с различными значениями угла наклона к оси абсцисс (рис. 1-22). При температуре выше точки излома (А) проводимость определяется в основном собственными дефектами. Это — область высокотемпературной или собственной электропроводности. Ниже излома, [c.46]

Различные молекулы не движутся все с одинаковой скоростью в данном тазе при определенных условиях но число таких, которые имеют скоро ть движения, отличающуюся от средней квадратичной, быстро уменьшается с увеличением разности. Теоретически во всех газах ряд значений скоростей простирается от нуля до бесконечности, хотя сравнительно с другими крайние случаи встречаются бесконечно редко. Под постоянным давлением скорости прямо пропорциональны корню квадратному из абсолютной температуры и обратно пропорциональны квадратному корню из молекулярного веса. [c.53]

Сначала мы введем распределение Гиббса в простейшей ситуации, дл парного взаимодействия, инвариантного относительно евклидовой группы движений, а затем укажем несколько возможных обобщений. Взаимодействие частиц в рассматриваемой ситуации описывается парным потенциалом взаимодействия— фиксированной измеримой функцией U [О, 00)- —Значение U r), 0<г<оо, интерпретируется как потенциальная энергия взаимодействия пары точечных частиц, расположенных на расстоянии г друг от друга. Мы будем считать также, что фиксированы числа z>0 и >0. Параметр z называется в статистической механике активностью системы, а параметр р обратно пропорционален абсолютной температуре. Иногда вместо активности z употребляют так называемый химический потенциал p, = p Unz. [c.240]

В числе интегрирующих множителей этого выражения имеется интегрирующий множитель, зависящий только от температуры. Обратная величина этого множителя называется абсолютной температурой Т. При этом вообще температурой в произвольной шкале называется любая функция энергии и внешни.х параметров, обладающая тем свойством, что для тел, находящихся между собой в равновесии, она имеет одинаковое значение и тогда, когда тела находятся в произвольном постоянном поле внешних сил. [c.200]

Из рисунка видно, что наибольшее значение энергии при данной температуре имеют волны определенной длины Для спектров теплового излучения абсолютно черного тела длина волны, соответствующая максимуму излучения, обратно прс>порциональна абсолютной температуре Т (закон смещение Вина) [c.168]

Следовательно, измерив изотермы адсорбции при разных температурах, взяв одинаковые количества адсорбирующегося вещества при разных температурах и отложив на графике в логарифмической шкале соответствующую равновесную концентрацию раствора как функцию обратного значения абсолютной температуры, можно получить прямую линию, наклон которой равен H/R. [c.161]

Однако для обычных систем, состоящих из большого числа частиц, наиболее вероятное направление процесса практически совпадает с абсолютно неизбежным. Поясним это на следующем примере. Пусть имеется равновесный газ. Выделим в нем определенный объем и посмотрим, возможно ли в этом объеме самопроизвольное увеличение давления. Из-за теплового движения чис ]о молекул в объеме непрерывно флуктуирует около среднего значения JV. Одновременно флуктуируют и температура, и давление, и внутренняя энергия, и т, д. Теория показывает, что относительная величина этих флуктуаций обратно пропорциональна корню квадратному из числа молекул в выделенном объеме, поэтому Др/р=1/ //У, [c.28]

Количество теплоты, которое передается теплопроводностью через плоскую стенку, прямо пропорционально коэффициенту теплопроводности стенки I, ее площади F, промежутку времени т, разности температур на наружных поверхностях стенки (/ст — ст) и обратно пропорционально толщине стенки 6. Тепловой поток зависит не от абсолютного значения температур, а от их разности /ст — t T = АЛ называемой температурным напором. [c.359]

Экспериментально установлена лин-ейная зависимость между логарифмом скорости деформации и обратной абсолютной температурой, что позволяет определить кажущуюся энергию активации, которая оказывается равной около 21 кДж/моль [452]. Это значение типично для диффузии в водных растворах электролитов. Исследования [452] скорости распространения трещины в сплаве Ti — 8% Al—1% Mo— 1% V при Е = —500 мВ в 1 М растворе НС1 в смеси воды с этиленгликолем показали, что растрескивание замедляется при увеличении вязкости раствора. В двойных логарифмических координатах эта зависимость линейна. При изучении коррозионного растрескивания а-сплава титана с кислородом в 3%-ном водном растворе Na l и в 1%-ном растворе НС1 в метаноле установлено, что в растворах с одинаковой вязкостью скорость развития трещины возрастала с увеличением скорости деформации. Эти данные показывают также, что фактор, определяющий скорость распространения трещины, — диффузия реагентов в электролите. Далее, установлено, что скорость растрескивания возрастает при увеличении концентрации галогенидов. Поэтому полагают, что диффузия с переносом в электролите галогенид-ионов определяет скорость распространения трещин [452]. [c.176]

Определяющая роль диффузии водорода в развитии обратимой водородной хрупкости второго рода подтверждается тем фактом, что энергия активации восстановления пластичности при низких температурах для ряда металлов совпадает с энергией активации при термической диффузии водорода. При сравнении этих двух процессов возникают трудности, связанные с тем, что диффузия водорода во многих металлах изучена лишь при высоких температурах. Экстраполяция же высокотемпературных данных по диффузии до низких температур, как показали последние исследования, не вполне законна, так как при низких температурах на диффузию водорода в металлах могут существенно влиять несовершенства кристаллического строения. Об этих трудностях можно судить по данным, полученным для a-f -титано-вого сплава Ti — 140А. Экспериментальные данные, приведенные для пего на рис. 150, можно представить по-иному в координатах логариф.м скорости растяжения — обратная абсолютная температура, как это сделано на рис. 153. На этой диаграмме нанесены точки, соответствующие условиям проведения экспериментов, и около них стоят цифры, дающие значения поперечного [c.328]

Рис. 47. Зависимость сопротивления германия от температуры. По оси координат отложены значения сопротивления в логарифмическом масштабе, по оси абсцисс—величина, обратная абсолютной температуре iVJ,—число атомов германия, — число атомоз сурьмы.

Аналогично этому зависимость скорости коррозии от величины, обратной абсолютной температуре, по-строенная для процесса окисления меди, имеет один перелом при температуре около 500° С (рис. 32). Этот перелом, по-видимому, соответствует исчезновению в окалине неустойчивой при более высокой температуре окиси меди и образованию одноЪюиной окалины, состоящей из закиси меди. Это предположение делается особенно убедительным, если сравнить энергию активации процесса высокотемпературного окис.пения меди (по наклону прямой на графике рис. 32 для температур выше 500 ) равную 37 700 кал и теплоту активации диффузионного процесса ионов Си+ в Закиси мёди (СигО), полученную из других независимых опытов, равную 37 800 кал. Близость этих значений позволяет полагать, что высокотехмпературное окисление меди в основном регулируется про- [c.56]

В широком диапазоне температур зависимость логарифма удельной проводимости у от обратной величины абсолютной температуры Т должна состоять из ДВ30С прямолинейных участков с различнкгми значениями угла наклона [c.99]

На оси абсцисс отложено обратное значение абсолютной температуры, а на оси ординат — логарифм давления кислорода в газовой фазе, выраженного в атмосферах. В изученном интервале температур и давлений кислорода на диаграммах различаются три области двухфазное (не считая газовой фазы) поле шпинели и вюстита, поле однофазной шпинели и двухфазное поле шпинели и твердого раствора на основе а-РегОз. Жирными линиями обозначены фазовые границы, а тонкими — изоконцентраты кислорода — зависимость IgPo, =/(1/Т) для образцов с фиксированным значением Y в формулах [c.140]

Для несовершенного газа заданного состава недостаточна воспользоваться масштабами величин, связанными с конкретной задачей. В этом случае свойства газа, как отмечалось в 4.2,. зависят от абсолютных значений давления и температуры, или энтальпии, для измерения которых нужно ввести какие-либа стандартные масштабы / а, T a (например, 1 Н/м и 1 К). На неравновесное течение реального газа влияют правые части кине тических уравнений Qn, которые по своему характеру и размерности обратно пропорциональны некоторому характерному времени Та протекания физико-химических процессов (это отчетли во видно на примере уравнений в релаксационной форме изг 1.3 и 1.5). Таких характерных времен Тп может быть много, но это не меняет суш ества дела, а приведет лишь к появлениюг безразмерных определяющих функций или параметров тй/та. [c.121]

Рассматривая энергию атомной решетки и результирующее изменение объемного модуля сжатия и температурного расширения объема с абсолютной температурой, Витовец ) вычислил обратное значение т=1/у коэффи- [c.48]

Для расчета коэффициентов диффузии были использованы величины, полученные при плавке образцов в вакууме. График зависимости коэффициента диффузии от обратного значения абсолютной температуры (в полулогарифмическом масштабе) представлен на фиг. 2. Полученное хорошее подчинение линейной зависимости является в некоторой мере случайным, так как точность определения градиента концентрации кислорода из данных анализа методом плавки в вакууме не превышает 10%. Энергия активации диффузии кислорода в тории, рассчитанная из наклона прямой на фиг. 2, составляет 49 ккал, величина Во равна 1,3- 10 см 1сек. [c.121]

Анализ влияния различных факторов на время нагрева показывает, что решающее значение имеет температура печи, входящая в знаменатель правой части выражения (2-6) и (2-8) в кубе. При одинаковых отношениях Т /Тиечи и Т"/Тпечи время нагрева обратно пропорционально кубу абсолютной температуры печи, т. е. чем выше температура печи, тем меньше длительность нагрева. Существенную роль играет также разность температур А = печи—t" чем больше эта разность, тем короче время нагрева. Так, если в примере 2-2 температуру печи повысить на 10%, т. е. с 1000 до 1100°С, то значение 8 115 [c.115]

Пересчет температуры по с10граду с ной шкале и обратных значений абсолютной температуры [c.448]

Рр — давление в резервуаре в к/ /лг Рт, Рек — значение рв в момент начала н к конце торможения < — количество тепла в процессах теплообмена в ккил к — газовая постоянная в кГ-м/кГ град 5 — рабочий ход привода в м 5,- — тормозной путь привода в Л г — абсолютная температура воздуха в °К Та — абсолютная температура окружающей среды в °К Тм — абсолютная температура воздуха в магистрали в °К Тд — абсолютная температура в выхлопной полости в °К Тс — абсолютная температура стенок цилиндра в °К Тп.х — продолжительность прямого хода в сек То- X — продолжительность обратного хода в сек t — время в сек [c.19]

Использование очень низких температур имеет ж другое преимущество увеличение времени электронной релаксации позволяет легче достигнуть насыщения электронного резонанса. Так, для натрия время электронной релаксации п = Тг = "Г обратно пропорционально абсолютной температуре ж при 4° к жмеет значение 6-10 сек, что соответствует ширине электронного резонанса порядка 0,1 эрстед [9]. (Существуют разумные под-твермсдения того, тао слабая зависимость % от температуры, наблюдаемая в-лжтжи [9], обусловлена примесями.) [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...