Шкала температур абсолютная низких

Абсолютную шкалу энтропии можно построить, установив величину энтропии произвольно выбранного стандартного состояния. Определять абсолютную энтропийную шкалу наиболее удобно, произвольно придав постоянной интегрирования (S — k In значение, равное нулю для стандартного состояния при температуре абсолютного нуля. Утверждение, что 5f, "= k In при температуре абсолютного нуля, составляет основное положение третьего закона термодинамики в его наиболее общей форме. Действительно, для многих кристаллических веществ все атомы находятся на самом низком или основном уровне при температуре абсолютного нуля. Для этого полностью упорядоченного состояния, когда In = О должно быть равно нулю. Согласно этому [c.133]

Важным свойством термодинамической шкалы температур является наличие на ней предельно низкой температуры, называемой абсолютным нулем. Из равенства (1.2026) следует, что наименьшая температура отвечает случаю, когда = 0 эта температура и есть абсолютный нуль. Следовательно, абсолютный нуль температуры представляет собой наинизшую из всех возможных температур, при которой к. п. д. цикла Карно равен единице, что противоречит второму закону термодинамики. Поэтому температура абсолютного нуля практически недостижима. [c.107]

Эта шкала не нашла всеобщего признания, так как значения температур по такой шкале не совпадают со значениями обычной стоградусной шкалы температур. Однако при применении этой шкалы подчеркивается тот факт, что температура на 0,001° выше абсолютного нуля (по другой, последней, шкале Кельвина) еще далека от самой низкой достижимой температуры. [c.23]

Известны три наиболее часто используемые шкалы температур Цельсия (°С), Фаренгейта (Г) и Кельвина (термодинамическая шкала) (К). Температура по Цельсию и температура по Фаренгейту — это эмпирические температуры. Шкала Кельвина, основанная на втором начале термодинамики (гл. 3), дает абсолютную температуру. Точкой отсчета (нижняя граница температурного интервала, нуль) в шкале Кельвина выбран абсолютный нуль —самая низкая из возможных температур. Температуры, измеренные по Цельсию, Фаренгейту и Кельвину, связаны между собой следующими соотношениями [c.24]

В противоположность этому некоторые превращения, не связанные с перемещением атомов на большие расстояния, происходят очень быстро даже при сравнительно низких температурах. Так, аллотропическое превращение лития, связанное с переходом его решетки из объемноцентрированной кубической Б плотноупакованную гексагональную, сопровождается мартенситными сдвигами атомов и происходит настолько быстро, что не может быть предотвращено даже при температуре —180°. Было также показано, что превращение в железоникелевых сплавах происходит всего лишь при 4° абсолютной шкалы. [c.10]

Наиболее совершенной является шкала отношений. Примером ее может служить температурная шкала Кельвина. В ней за начало отсчета принят абсолютный нуль температуры, при котором прекращается тепловое движение молекул более низкой температуры быть не может. Второй реперной точкой служит температура таяния льда. По шкале Цельсия интервал между этими реперами равен 273,16 С. По шкале отношений можно определить не только, на сколько один размер больше или меньше другого, но и во сколько раз он больше или меньше. [c.140]

В абсолютной шкале начало отсчета температуры производится, вполне естественно, от абсолютного нуля. Следовательно, абсолютная температура отсчитывается от предельно низкой температуры. [c.22]

Нагрев выше 350—400° С сопровождается в некоторых случаях незначительным повышением пластичности и вязкости после малых обжатий (см. рис. 55—59) и заметным снижением пластичности после больших обжатий. При этом наблюдается резкое уменьшение прочности и заметное снижение предела упругости. Следовательно, для получения хорошего сочетания прочности, упругости и пластичности следует вести нагрев сильно-деформированной стали до температур, на 50—150 град превышающих температуру максимального развития процессов деформационного старения, например для проволоки или прядей, идущих на изготовление напряженного железобетона. И действительно, в работах [402, 415— 417] рекомендуется проводить отпуск холоднотянутой проволоки при 300—400° С в зависимости от степени деформации и продолжительности выдержки при температуре отпуска. Время отпуска не оказывает существенного влияния на абсолютную величину эффекта деформационного старения (см. рис. 70), однако смещает максимум последнего по температурной шкале. Так, увеличение продолжительности отпуска от 1 мин до 10 ч смещает максимум прочности или минимум пластичности на 50— 75 град в сторону более низких температур. Длительность отпуска аналогично влияет на величину и температурный интервал снижения пластичности в области 300—600° С (см. рис. 84). Для канатной проволоки обычно рекомендуют кратковременный отпуск 250—300° С (максимальный эффект деформационного старения) или более продолжительный отпуск при 200—220° С (см. [c.215]

Условие, что мы можем определять абсолютную температуру при помощи идеального газа, никогда в точности не выполняется, так как никакой известный газ, даже и водород, не обладает в точности свойствами, которые мы приписываем идеальному газу. Наиболее рациональным определением температуры является, конечно, температурная шкала Кельвина, выводимая, как известно, из максимальной работы, которая может совершаться при переходе тепла от некоторой более высокой температуры к какой-то более низкой. Так как, однако, прямое экспериментальное определение этой работы всегда было бы очень неточным, мы вынуждены вычислять ее из уравнения состояния какого-либо тела. Но отклонения водорода от состояния идеального газа вообще малы поэтому, если еще учесть эти отклонения, исходя из законности предположений ван-дер-Ваальса, то получится абсолютная температурная шкала Кельвина с точностью, которую в настоящее время едва ли можно превзойти ). Можно поэтому применить только что [c.271]

На заседании Комитета в 1939 г. Исследовательским советом США было предложено основывать шкалу не на точках льда и пара, а на точке льда и абсолютном нуле, причем положение абсолютного нуля фиксировать так, чтобы для точки пара получилось значение, равное 100,000° С. При таком выборе основных точек изменение величины абсолютного нуля повлечет за собой изменение численного значения каждой точки шкалы, за исключением точки льда в том числе изменится и значение точки пара. Хотя это предложение дает некоторую выгоду тем, кто работает с низкими температурами, но для удобства метрологов (которым пришлось бы столкнуться с перспективой заметного изменения температуры, равной 20° С) было решено этого предложения пока не принимать, так как положение абсолютного нуля не определено с точностью до второго десятичного знака. [c.48]

С помощью отражения излучения от стандартного источника лопастями прерывателя можно осуществить непрерывную калибровку сигнала. Обычно это бывает необходимо, когда требуются точные измерения при низкой температуре объекта. Водном из промышленных радиометров температура стандартного источника (абсолютно черное тело с полостью) сравнивается с выходным сигналом детектора до тех пор, пока не будет достигнуто равенство. В этом случае температура полости будет равна радиационной температуре объекта. Эта температура может быть определена с помощью термопары, установленной в полости. Преимущество такой системы заключается в линейности ее температурной шкалы, но для измерения температуры полости требуется время установления несколько секунд. Радиометр, использующий двухлопастный прерыватель перед входной диафрагмой и являющийся одновременно и модулятором и эталоном, описан в работе [15]. Температурный дрейф у внутренних элементов не оказывает существенного влияния на работу такой системы. [c.469]

Ч го же происходит, когда те.мпература больше нулу, но не бесконечна Рассмотрим вначале низкие температуры. Здесь также есть макроскопический порядок, но он не вполне идеален, так как некоторые из атомных магнитов отклоняются от выделенной линии из-за тепловых флуктуаций. Сравнивая различные масштабы, мы замечаем рачличня. Так, например, флуктуации можно наблюдать при нанометровом масштабе, но не дальше.. В микро-метрово.м масштабе они незаметны, и магнит выглядит точно так же, как и при температуре абсолютного нуля. То есть огрубление шкалы от наномет-роб до микрометров приводит к эффективному понюкению температуры. [c.85]

Следующим важным свойством термодинамической шкалы температур является наличие предельно низкой температуры, называемой абсолютным нулем. Из уравнения (3-6) видно, что наименьшая из возможных температур отвечает случаю, когда Qo=0 эта температура и есть абсолютный нуль. Следует иметь в виду, что машины Карно, у которой температура тенлоприемника равнялась бы абсолютному нулю, в действительности существовать не мо ет, так как ее существование противоречило бы второму началу термодинамики. Абсолютный нуль в термодинамической шкале температур появляется лишь как некоторая предельная температура. [c.67]

Впервые понятия о шкале асболютных температур и минимально возможной температуре 0° абс. (абсолютный нуль) были установлены М. В. Ломоносовым на основании разработанной им молекулярнокинетической теории материи. В своей работе Размышления о причине теплоты и холода он называет это состояние высшей и последней степенью холода. В технике достигнуты очень низкие температуры, всего лишь на несколько сотых градуса выше температуры абсолютного нуля, но по современным научным данным абсолютный нуль температуры недостижим. [c.13]

В термодинамике состояние тела в данный момент времени задается, наряду с кинетическими величинами, такими, как положения и массы или плотности, также и температурой или полем температур. Подобно тому как расстояния измеряются маркированным условным образом стержнем, который мы привыкли, считать недеформируемым, температуры измеряются -условным, образом маркированными трубочками со ртутью или с воздухом, которые мы привыкли считать подчиняющимися определенным законам расширения. (Можно изобрести и построить и более тонкие инструменты для обоих видов измерений.) Шкала термометра, равно как и шкала мерного метра, является произвольной. Шкалу любого термометра, используемого для класса явлений, встречающихся в повседневной жизни и обычно называемых классическими , можно распространить до таких низких значений, которые никогда нельзя наблюдать ни при каких измерениях ни над какими телами. Иными словами, в любой температурной шкале имеется наибольшая Иижняя грань. Если этой грани приписано значение О, то те1у1пературная шкала называется абсолютной. Для обозначения абсолютной температуры мы будем пользоваться буквой 0 [c.400]

Чтобы практически установить абсолютную шкалу температур, нужно прежде всего определить абсолютные температуры ряда основных точек (температуры кннения, плавления известных веществ и т. д.). С помощью этпх точек градуируются термометры в абсолютной шкале. От 4 до 1500 К для этого пользуются газовыми термометрамн (в области высоких температур используется водород и азот, в области низких — гелий). Вне указанного диапазона температур используются а) оптический метод (в области высоких температур), основанный на законах излучения тел б) зависимость магнитных свойств тела от температуры (в области Т < 4 К). [c.70]

Экспериментально установлено, что I /100 1/1 4о I = 1.366, отсюда То = 273,15 К. По мере снижения температуры То КПД цикла Карно [см. уравнение (1.124)] увеличивается, и т), = 1 при T2 = Tq = 0K (t = —273,15°С). Дальнейщее уменьшение температуры дает г), > 1, что противоречит второму закону термо.ти-намики. Поэтому температура Т=0 К или t= —273,15 "С является наиболее низкой возможной температурой, принимаемой за начало отсчета абсолютной температурной шкалы. [c.30]

Под сверхпластпчностью обычно понимают нелинейно-вязкое поведение ряда сплавов, обладающих сверхтонкой зернистой макроструктурой. Для состояния сверхпластичности, наблюдаемого в сравнительно узком интервале температур, близких к половине температуры плавления сплава по абсолютной шкале, характерны высокий уровень скоростного упрочнения, низкое сопротивление деформации при малых скоростях последней, высокая устойчивость пластического деформирования в определенных интервалах скоростей деформирования, вследствие чего равномерное удлинение при испытании на растяжение в отдельных случаях достигает 2000%. Последние два обстоятельства особенно важны с технологической точки зрения. Предложен ряд процессов обработки металлов в состоянии оверхпластичности, некоторые из них уже внедрены в производство. [c.122]

Поскольку каменные метеоры достигают земли в большом количестве, превышающем в 35 раз число металлических железоникелевых метеоров (обнаруживающих кристаллическую структуру Видманнштедта 2)), то кажется весьма вероятным, что малые круговые кратеры на поверхности луны были выбиты каменными метеорами или их плотными роями. Учитывая крайне низкую температуру в легких и хрупких горных породах, из которых, по-видимому, состоит поверхность луны, отсутствие на ней атмосферы и тот факт, что твердые тела, падающие на луну из космоса, должны обладать низкой температурой, близкой к абсолютному нулю температурной шкалы, можно заключить, что срезывающее действие каменных метеоров, ударяющихся о горные породы луны с космическими скоростями, должно быть огромным, и те и другие, находясь в крайне хрупком состоянии, должны мгновенно раздробляться из-за хрупких трещин по поверхности контакта, рассыпаясь в порошок или даже испаряясь вследствие превращения кинетической энергии в тепло, так что ни в выбитой чаше, ни вокруг нее не сохраняется остатков вещества ). [c.306]

Томсон (Thomson) Уильям, с 1892 г. (за научные заслуги) лорд Кельвин (Kelvin) (1824-1907) — выдающийся английский физик. Окончил Кембриджский университет в Глазго. Научные труды относятся ко многим областям физики (термодинамика, гидродинамика, электромагнетизм, теория упругости и др.), математики и техники. Сформулировал в 1851 г. (независимо от Р. Клаузиуса) второе начало термодинамики. Ввел (1848 г.) понятие абсолютной температуры (шкала Кельвина). Открыл эффект Джоуля — Томсона, положенный в основу получения низких температур. Построил термодинамическую теорию термоэлектрических явлений. Открыл (1851 г.) эффект изменения удельной электропроводности ферромагнетиков при их намагничивании (эффект Томсона). Установил зависимость периода колебания контура от емкости и индуктивности. Теоретические исследования по электромагнетизму содействовали практическому осуществлению телеграфной связи, в частности по трансатлантическому кабелю. Изобрел много электроизмерительных приборов. В Курсе натуральной философии (1867 г.) совместно с П. Г. Тэтом рассмотрел основные задачи механики твердых, упругих и жидких тел и другие задачи математической физики. [c.210]

Шкала Кельвина. В 1948 г. на заседании Консультативного комитета по термометрии обсуждался также вопрос относительно определения абсолютной термодинамической шкалы (шкалы Кельвина) [17]. В 1854 г. Кельвин указал (см. [18]), что для определения абсолютной шкалы необходима только одна реперная точка и что когда интервал между абсолютным нулем и точкой плавления льда станет достаточно хорошо воспроизводимым, абсолютную шкалу можно будет определить с помощью этой реперной точки. Кельвин предполагал, что точности в 0,1° будет достаточно в этом интервале температур. Спустя 20 лет Менделеев (см. [19]) предложил принять шкалу, определенную таким же способом, но с интервалом между абсолютным нулем и точкой плавления льда, разделенным на 1000 частей. В 1939 г. Комитет по шкалам низких температур Национального исследовательского совета США внес в Консультативный комитет по термометрии выдвинутое Джиоком [21] предложение приписать тройной точке воды по термодинамической шкале некоторое постоянное числовое значение и определить шкалу с помощью этой одной точки [20]. [c.23]

Определить количество тепла, поглощенное солью, в абсолютных единицах трудно, поэтому обычно его определяют в отдельном опыте в области температур, где известна теплоемкость соли и установлена температурная шкала. Этот метод подвергся критике по многим причинам. Плацман [7] обратил внимание на то, что некоторая часть поглощенной энергии может не переходить в тепло, но накапливаться в кристалле. Кюрти и Симон [8] указывают, однако, что из этого обстоятельства не следует, что метод даст неправильные результаты. Входить в детали обсуждения мы здесь не можем, однако ясно, что результаты измерений с поглощением -лучей остаются верными, если равные части поглощенной энергии переходят в тепло при низкой температуре и при температуре измерения поглощения - -лучей. В настоящее время этим методом пользуется большинство исследователей. [c.264]

С другой стороны, не оправдан был бы отказ от обычной температурной шкалы в области, близкой к окружающей нас температуре, или в области более высоких температур, с которой связано большинство технических приложений. Однако можно обсудить вопрос о том, не следует ли физикам, занимающимся низкими температурами, выражать свои результаты, пользуясь шкалой 1/Т ). Сделаем, однако, следующее предостережение говорят, что кое-где такое изменение шкалы пропагандируется на том основании, что по шкале 1/Т или log Г недостижимость абсолютного нуля, т. е. третий закон термодинамики, становится тривиальностью. Этот аргумент ошибочен, так как простые математические преобразования не могут заменить нового обобщения экпериментальных наблюдений. [c.288]

Основная применяемая в науке и технике температ родная стоградусная шкала (обозначение С абсолютная температура Т по шкале Кель-вина (К) в США и Англии принята шкгла Фаренгейта (Р). Устаревшими являются шкала Цельсия (Ц), в области низких температур довольно точно совпадающая со 4 60 стоградусной шкалой, и шкала Реомюра [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...