Температура абсолютная методы определения

Выше было показано, что вириальное уравнение состояния достаточно точно описывает свойства гелия в интересующих нас интервалах температуры и плотности. Рассмотрим теперь некоторые вопросы, связанные с практической газовой термометрией. В газовой термометрии наиболее широкое распространение получили два метода термометрия по абсолютным Р1 -изо-термам и несколько менее надежный метод газового термометра постоянного объема. В термометрии по абсолютным РК-изотер-мам в колбу известного объема V при постоянной, но неизвестной температуре Т добавляют определенное количество газа Л/Р и получают ряд значений давления Р. Затем можно построить график зависимости величины РК/Л/Р от Ы1У. Таким образом, [c.86]

Стационарные методы определения коэффициента теплопроводности по характеру измерений делятся на абсолютные и относительные. В абсолютных методах измеряемые в эксперименте величины дают возможность по расчетной формуле (6-6) получить значение коэффициента теплопроводности. В относительных методах измеряемых величин для расчета X оказывается недостаточно. В этом случае большее распространение получил метод сравнения коэффициента теплопроводности исследуемого материала с коэффициентом эталона. При этом в расчетную формулу входит X эталона. Относительные методы имеют определенные преимущества перед абсолютными, так как более просты. Однако отсутствие эталонных . материалов, особенно при высоких температурах, накладывает ограничения на их широкое применение. [c.125]

Коэффициент излучения графита в описываемой работе определялся из дополнительных опытов. Его предварительно отжигали при температуре около 650"С. Опыты проводились по калориметрическому методу или абсолютному методу регуляторного режима. Степень черноты графита с плотностью 1 600 кг м в интервале температур 50—650° С изменяется от 0,9 до 0,86, что согласуется с литературными данными. Определение коэффициента излучения исследуемого тела производится по уравнению (8-14), которому можно придать следующий рабочий вид [c.368]

В этой связи заслуживает внимания описанный в [Л. 11-13] метод оценки температуры поверхности без определения е, . В этом методе абсолютные интенсивности излучения регистрируются в широком интервале длин волн, Я = 0,4- 15 мкм. [c.334]

Для определения цветовой температуры можно воспользоваться методом отношения яркостей. Если для двух определенных длин волн и отношение спектральных яркостей излучения пламени равно такому же отношению соответствуюш их спектральных яркостей абсолютно черного тела, то говорят, что в этом случае температура абсолютно черного тела является цветовой температурой пламени. [c.230]

Константа Са может быть определена различными способами путем измерений излучения или по значениям атомных постоянных. Существует три радиационных метода определения константы С2. 1) измерение постоянной Стефана — Больцмана о 2) измерение длины волны с максимальной энергией из кривой спектрального распределения энергии при данной температуре и 3) измерение оптическим пирометром отношения интенсивностей монохроматического излучения при двух температурах. Два первых метода трудно осуществить, так как в первом случае необходимо измерять абсолютные значения интенсивности излучения, а во втором — определять положение довольно плоского [c.19]

Измерение скорости звука в диапазоне температур от 80 до 350 К производилось методом непрерывных колебаний, а коэффициента затухания продольных и поперечных колебаний — импульсным методом, описанными соответственно в работах [6] и [7]. В том и другом случаях рабочая частота составляла 10 МГц. Абсолютная погрешность определения скорости ультразвука не превышала 0,5%, а коэффициента затухания 10%-Измерения коэффициента затухания удалось выполнить на образцах, пористость которых была менее 22%, а скорость звука определена лишь для образца № 2 с пористостью 18%. [c.43]

Ф р а й м а н Ю. E., Разработка абсолютного метода комплексного определения теплофизических характеристик материалов в широком диапазоне температур. Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук, Минск, 1966. [c.550]

Точка Кюри железа равна 770 С. При наличии в структуре стали двух ферромагнитных фаз кривая J — О принимает форму кривой, изображенной на фиг, 24, (Т. Пунктирная кривая показывает результат, который мог бы быть получен, если бы вторая фаза отсутствовала. Если эти кривые продолжить до абсолютного нуля (—273° С), то по отношению этих интенсивностей намагниченности к полной можно определить и относительные количества фаз. Термомагнитные исследования могут проводиться по двум методам. Один из них заключается в определении кривых намагниченности при различных температурах. Этот метод трудоемок и имеет тот недостаток, что состояние структуры образца может подвергаться изменениям во время длительных выдержек при повышенных температурах. Другой метод состоит в определении зависимости намагниченности от изменения температуры в присутствии намагничивающего поля. Этот метод используется в большинстве исследований. [c.63]

Измерения на установке с автоматическими вакуумными весами позволяют в широком температурном интервале определить равновесную скорость испарения и рассчитать абсолютные значения парциальных давлений компонентов паров. Последние величины в сочетании с результатами химического и рентгеновского анализов твердой фазы позволяют определить термодинамические характеристики реакций, обусловливающие переход твердой фазы в пар при средних температурах опытов. Однако для расчета парциальных давлений компонентов пара из измеренных скоростей испарения необходимо знать состав пара, и Наиболее распространенным методом определения состава паров тугоплавких веществ является высокотемпературная масс-спектрометрия 15]. Для проведения масс-спектрометрического анализа паров использовался модифицированный масс-спектрометр МИ-1305 [3]. Изменения, вне- [c.138]

Оптические измерения имеют большое значение для определения температуры высоко нагретых тел и вообще для исследования высокотемпературных процессов. Обычная методика состоит в измерении тем или иным способом яркости поверхности светящегося тела (фотографическим путем, с помощью фотоэлементов, электронно-оптических умножителей). Затем по яркости находят эффективную температуру излучения, которая, по определению, совпадает с температурой абсолютно черного излучателя, посылающего с поверхности точно такой же световой поток, как и исследуемый объект (см. 8 гл. II). Особенно распространены фотографические методы определения яркости и эффективной температуры, основанные на сравнении степеней почернения, которые производят на фотопленке свет, исходящий от тела, и свет от эталонного источника с известными температурой и спектром, скажем, от Солнца. Для большей точности фотографируют обычно в узком спектральном участке, так как изучаемый объект и эталонный источник, обладая разными температурами, посылают различные спектры излучения, а кроме того, от длины волны света зависит чувствительность фотоматериалов, что создает трудности при пересчете степени почернения на температуру. [c.464]

Для случая, когда прираш,ение радиуса капли и ее температуры ие зависят от абсолютной величины радиуса, что имеет место в большинстве реализующихся на практике течений в соплах, в работе [47] предложен простой метод определения массовой доли н ид-кой фазы и функции распределения, существо которого состоит в следующем. Разобьем линию тока на малые отрезки и определим прирост массовой доли жидкой фазы на некотором /-м отрезке. Параметрам, относящимся к отрезку к, на котором происходит образование капель, будем приписывать нижний индекс к, а параметрам, относящимся к рассматриваемому отрезку,— индекс /. Пусть N 1 = Jh lh/PhW l — число ядер критического размера, которые образовались в единице массы за время прохождения отрезка к длиной А/ ,. Тогда прирост массовой доли жидкой фазы в единице массы смеси за время прохождения /-го отрезка равен [c.322]

Как было упомянута выше, в принципе метод модуляции температуры дает возможность определения циклотронной массы т из величины амплитуды измеренного сигнала при одной комбинации значений температуры и поля. Если сигнал детектируется на основной частоте ш и амплитуда модуляции мала, то абсолютная амплитуда сигнала V, определяемая формулой (3.49), равна [c.166]

Третье начало термодинамики позволяет находить абсолютное значение энтропии. Физический смысл третьего начала заключен в поведении вещества при низких температурах, объяснить которое может только квантовая теория. Замечательно, что теория относительности предоставила методы определения абсолютных значений энергии, а квантовая теория — абсолютных значений энтропии. [c.101]

Определение теплофизических характеристик рассматриваемых нами покрытий связано с двумя основными трудностями. Во-первых, число известных методов для определения теплофизических коэффициентов тонких слоев (толщина в десятые и сотые доли миллиметра) весьма ограниченно. Это объясняется те.м, что в ряде случаев требуется точное измерение температуры внутри образца, как правило, в двух точках. Такие измерения, естественно, не удается осуществить в тонких пленках, так как при незначительной толщине исследуемого слоя его термическое сопротивление оказывается соизмеримым с термическим сопротивлением контактов термопар, что приводит к большим неточностям при абсолютных измерениях. [c.122]

Для определения интегральной степени черноты могут быть применены нестационарные методы, в частности метод регулярного теплового режима [83]. В относительном и абсолютном вариантах метода регулярного режима отпадает необходимость в измерении температуры поверхности и лучистого теплового потока. Опыт [c.169]

В теории ползучести изучаются законы связи между напряжениями и деформациями и методы решения соответствующих задач. Ползучесть материалов — это свойство медленного и непрерывного роста упругопластической деформации твердого тела с течением времени под действием постоянной внешней нагрузки. Свойством ползучести в большей или меньшей мере обладают все твердые тела металлы, полимеры, керамика, бетон, битум, лед, снег, горные породы и т. д. При нормальной температуре некоторые материалы (металлы, полимеры, бетон) обладают свойством ограниченной ползучести. С ростом температуры ползучесть материалов увеличивается и их деформация становится неограниченной во времени. Особенно опасно для элементов конструкций и деталей машин проявление свойства ползучести при высоких температурах. Уже при небольших напряжениях материал перестает подчиняться закону Гука. Ползучесть наблюдается при любых напряжениях и указать какой-либо предел ползучести невозможно. В отличие от обычных расчетов на прочность, расчеты на ползучесть ставят своей целью не обеспечение абсолютной прочности, а обеспечение прочности изделия в течение определенного времени. Таким образом, при расчете изделия определяется его долговечность. [c.289]

Несмотря на перечисленные трудности, метод адиабатического размагничивания послужил основой большого числа новых исследований. Наиболее простыми являются эксперименты, относящиеся к определению магнитных свойств самих парамагнитных солей и достигаемых с их помощью абсолютных температур. Однако ири помощи солей охлаждались также и другие материалы с целью проведения на них физических измерений. В последние годы были изучены свойства жидкого гелия, открыто несколько новых сверхпроводников и измерена электропроводность и теплопроводность многих металлов. [c.424]

Так бьш получен абсолютный метод определения коэффициента темнературонроводности материалов, основанный на измерении температур на поверхности образца в двух точках (на ребре и середине грани призмы квадратного сечения). Причем, постановка опытов не требует измерений таких физических величин, как температура окружающей среды, коэффициент теплообмена, степень черноты, тепловой поток. Нет необходимости в создании чисто конвективной или чисто лучистой окружающей среды, что значительно упрощает экспериментальные установки для исследования и определения температуропроводности материалов. [c.127]

Интересно вкратце рассмотреть методы, используемые при измерениях излучательной способности. Они могут быть разделены на абсолютные и относительные. Абсолютные методы заключаются в измерении энергии, получаемой образцом, и результирующего абсолютного значения температуры. Определение энергии может быть очень трудным, если точно не известны потери в местах подвода энергии, термопарах или держателях образцов. Относительные измерения состоят в сравнении лучеиспускания образца с лучеиспусканием иркусственного твердого черного тела при той же температуре. Удобство этого метода состоит в том, что не надо определять абсолютную величину температуры вместо этого устанавливают разность температур образца и черного тела. Обычно это дифференциальное измерение может быть выполнено с большей точностью, чем абсолютное измерение температуры, Даже если абсолютная величина температуры черного тела известна с точностью лишь в несколько процентов, это не повлияет заметным образом на точность измерения, так как излучательная способность большинства материалов является медленно меняющейся функцией температуры. Однако излучательная способность любого материала — это свойство, которое трудно точно измерить, и в значениях, сообщаемых различными авторами для того же или подобного материала, есть значительные расхождения. Это верно и при умеренных температурах, но еще более заметно при высоких температурах. Удачные методы определения излучательной способности описаны в недавней работе [5 ]. [c.303]

Методы определения температуры, оспованпыс на применении второго закона термодинамики. В н. 10 было показано, что любое соотношение между Т и другими параметрами состояния, выведенное на основе второго закона термодинамики, является таким же фундаментальным определением абсолютной температуры, как и само определение Кельвина. Таким соотношением является, например, равенство (9.9). [c.442]

Не вполне прямой метод определения абсолютной температуры был предложен Гарреттом [52, 53] он основан на формулах (9.11) и (9.14). Если ограничиться сравнительно небольшнмн полями, то кривая намагни-чивапия может быть иредставлеиа в виде разложения [c.443]

Магнитные методы определения абсолютной температуры в случае этой соли сопряжены с трудностями. ВеличипьЕ у, у/, /" и S оказываются неудовлетворительными в качестве термометрических параметров ниже максимума восприимчивости (см. выше). Восприимчивость у" имеет довольно малую величину (даже в максимуме значение у" намного меньше, чем для хромокалиевых квасцов), так что трудно отличить поглощение тепла в переменном поле от потерь на переменном токе в мосте (см. п. 12). Быстрое изменение [c.525]

Измерение коэффициента теплопроводности в стационарном режиме. По методу определения % в стационарном режиме кроме тепломеров используются одиночные термопары для измерения температуры или перепада температур, в частности медь-константановые высокой стабильностью и воспроизводимостью в диапазоне 170... 375 К. Градуировка их производится до закладки в теп-ломассомеры и в готовом устройстве по реперным точкам и в термостатах. Поскольку абсолютные отклонения термо-э. д. с. от табличных величин не превышали 0,05 мВ, таблицу из [14] можно использовать в качестве рабочей. [c.124]

Прекращение пленочного кипения наступает при уменьшении температуры поверхности ниже определенного значения. В эти моменты- жидкость начинает касаться (смачивать) теплоотдающей поверхности. Опыты показывают, что прекращение пленочного кипения происходит тогда, когда температура поверхности нагрева t оказывается ра вной или обычно несколько более низкой, чем температура предельного перегрева жидкости tn. Последняя определяет тот максимальный перегрев жидкости, выше которого жидкая фаза оказывается термодинамически абсолютно неустойчивой она самопроизвольно распадается и испаряется. В работах [Л.82, 83] подробно исследовались величины температур предельного перегрева жидкостей с применением различных методов эксперимента. На рис. 4-21 показана зависимость ta= —fip) для воды [Л. 83]. На этом рисунке показана также линия насыщения ta=f p) воды. Характерной особенностью зависимости t =f(p) является то, что она близка к прямой линии, которая заканчивается в критической точке состояния вещества. В табл. 4-3 приведены значения tn для ряда жидкостей при атмосф ерном давлении [Л. 82]. [c.126]

Погрешность пирометрических измерений связана с неточностью определения коэффициентов черноты тела. Абсолютно черное тело воспроизводится [18] с некоторой степенью приближения с помощью изотермичной полости со скошенной задней стенкой, внутри которой поглощается вся энергия, излучаемая отдельными частями. Метод определения яркостных температур с выделением сравнительно нешироких рабочих спектральных участков надежнее методов измерения температур тел по их суммарному излучению. Однако измерение температур тел по инфракрасному излучению характеризуется рядом особенностей, которые необходимо учитывать. По мере уменьшения температуры тел максимум кривых распределения [c.67]

Фрайман Ю. Е. Разработки абсолютного метода комплексного определения теплофизических характеристик материалов в широком диапазоне температур. Автореф. дис, на соиск. учен, степени канд, техн. наук. Минск, 1966. [c.473]

Эта идея послужила основой многих опытов, в которых лучи перед выходом из замкнутого пространства повторно отражались. Многие исследователи использовали отверстие в твердом стержне в качестве источника излучения абсолютно черного тела. Стержень изготовляли прессованием и спеканием металлического порошка, так что внутренняя поверхность отверстая оставалась шероховатой. В большинстве современных точных методов определения высоких температур плавления применяют специальные формы огнеупорных трубок [67]. ПрибЬр, используемый Национальным бюро стандартов [68] для нахождения точек затвердевания кобальта и никеля, показан на рис. 58. Эффективность огнеупорных трубок, применяемых в качестве черных тел, может быть сильно увеличена, если в трубку вставить маленькую экранирующую пробку, которая уменьшает выходное отверстие для радиации. [c.112]

Анилиновой точкой называется температура, при которой мутнеет смесь равных объемом анилина и исследуемого растворителя. По методике ASTM, D 1012-49Т анилиновая точка определяется медленным охлаждением прозрачной смеси анилина с исследуемым растворителем и наблюдением температуры, при которой происходит помутнение раствора. Анилиновая точка для растворителей типа уайт-спирита находится в пределах 43—66°. Такой метод определения анилиновой точки оказывается не всегда удобным, так как при его применении помутнение смеси анилина с толуолом и ксиолом происходит при слишком низкой температуре. Поэтому для определения растворяющей способности таких растворителей был разработан метод определения так называемой смешанной анилиновой точки [2, 3]. Этот метод заключается в разбавлении исследуемого растворителя равным объемом н-гептана определенной степени чистоты с последующим смешением этого раствора с равным объемом анилина и определением температуры, при которой происходит помутнение смеси. Смешанная анилиновая точка толуола равна примерно 10°, а ксилола 15,6°. Анилиновая точка является полезным критерием для сравнения растворяющей способности растворителей, но она не дает абсолютных значений. [c.284]

ДЛЯ относительных величин и в пределах 50% для абсолютных. Возможность применения описанного выше метода основана на существовании надежного метода определения электронной температуры и на совершенствовании техники проведения энергетических измерений в вакуумном ультраф,иолете. [c.362]

Такое же отклонение было найдено Блпни [23], который применял для определения абсолютной температуры прямой метод Кельвина и пользовался для нагрева 7-излучением. [c.269]

Метод спектрофотометрических градиентов представляет собой уточнение грубого метода определения цветовой температуры по цветовому показателю, но он основан на том же предположении, что излучение звезд есть излучение с абсолютно черной однородной поверхности. Поэтому не вызывает удивления тот факт, что данные для 4250 А согласуются с соответствующими результатами, приведенными в табл. 1. Более высо- [c.390]

Оборудование химических производств эксплуатируется в самых разнообразных условиях в отношении состава, температуры и дарления раствора или газа, нагруженности металла и т. п. В то же время коррозионная стойкость материала йе является абсолютной характеристикой материал, вполне стойкий в одной среде, нестоек в другой. Требования к коррозионной стойкости материалов в зависимости от назначения оборудования и приборов также различны. Так, при изготовлении арматуры, для которой в большинстве случаев недопустимо уменьшение сечения металла даже на десятые доли миллиметра, необходимо применять более коррозионностойкий металл, чем, например, для емкостной аппаратуры. Поэтому нет и не может быть одного общего метода определения коррозионной стойкости материалов, и для установления срока их службы необходимо пользоваться методикой испытания, наиболее правильно отражающей производственные условия. [c.86]

Оценка изменения полной обменной емкости (ПОЕ) ионитов при фильтровании потока воды с повышенной температурой проводилась двумя методами—прямым и косвенным. В качестве прямого метода для Н-формы катионита применялся метод определения ПОЕ, разработанный Ваншейдтом и др. [Л. 9], а для ОН-формы сильноосновного анионита применялся метод, описанный в [Л. 8]. Для определения ПОЕ по сильноосновным группам использовался метод, разработанный Полянским н Шабуро-вым [Л. 10]. На анализ брались не загрязненные продуктами коррозии пробы ионита, находящиеся в нижней дренажной системе лабораторного фильтра. Косвенным методом определяли падение ПОЕ ионита по количеству продуктов разложения, поступавших в рабочую среду. По результатам анализов разовых проб строились графики изменения качества воды во времени и подсчитывались средние концентрации примесей, вымываемых из ионита. По уравнениям термического разложения КУ-2 и АВ-17 и средним концентрациям примесей в воде подсчитывались абсолютные потери обменной емкости ионитов, отнесенные к их первоначально взятым объемам. [c.127]

Опыты с гидроксильной формой анионита АВ-17-8 в области температур до 120°С показали, что превалирующей реакцией разложения является деами нирование. Метиловый спирт (продукт реакции деградации) при определении фотоколориметрическим методом с хромотро-повой кислотой (чувствительность 0,25 мг1кг) в разовых пробах воды после испытуемого аниоиита обнаружен не был. Потери ПОЕ анионита рассчитывались косвенным методом по изменению щелочности воды (поступающий в воду из анионита триметиламин повышал ее щелочность). Учитывая, что применяемая в опытах дистиллированная вода содержала некоторое количество примесей, в частности анионов, могущих обмениваться на ионы 0Н , содержащиеся в анионите, проводились контрольные опыты без подогрева воды. Значение щелочности, полученной в опытах при комнатной температуре, считалось поправкой, которая вычиталась из замеренной щелочности в опытах при повышенных температурах. Абсолютная по- [c.128]

Метод поглощения, как и испускания, позволяет определить произведение силы осциллятора (или вероятности перехода Л . ) на соответствующую концентрацию атомов N. Разница заключается в том, что в случае поглощения N представляет собой концентрацию атомов на нижнем уровне, соответствующем данной линии, в то время как в случае испускания N есть концентрация атомов на верхнем уровне. Следовательно, и при применении метода поглощения для определения абсолютных значений надо знать концентрации атомов Л/ . Если нижний уровень является нормальным, то значение = Nq находится непосредственно по температуре и упругости пара. Однако надо иметь в виду, что для большинства металлов упругость их паров известна недостаточно надежно, поэтому абсолютные значения вероятностей переходов определяются со значительно меньшей гочностью, чем из спектральных измерений произведений [c.400]

Следовательно, при использовании комбинированного метода очистки пароперегревателей как сланцевых котлов, так и котлов, сжигающих бурые угли, тепловое сопротивление золовых отложений на трубах после цикла водной очистки в течение определенного периода времени не зависит от продолжительности работы котла. Абсолютные значения теплового -сопротивления не-удаляемых отложений зависят от температуры поверхности труб и радиуса обмывки (особенно при сжигании сланцев). Важным моментом при этом является осуществление вибрации поверхности нагрева непосредственно после цикла водной очистки, что дает возможность заметного даполнительного снижения теплового сопротивления оставшихся на трубах отложений. [c.235]

По мере совершенствования методики термоусталостных испытаний определение деформаций осуществляется все более точными методами. Так, в начальный период термоусталостных испытаний деформации рассчитывались в предположении абсолютной жесткости системы и постоянства температур на рабочей длине образца [16, 186, 196, 257]. Проведение тщательного термо-метрирования в статическом и динамическом режимах позволило выявить значительное несоответствие принятого допущения характеру действительного распределения температур вдоль образца [138, 191, 192]. При этом деформации, определяемые с учетом жесткости отдельных элементов машины и образца, а также непостоянства температурных полей, оказываются отличающимися в 1,5—2 раза от деформаций, рассчитанных по методике [16, 186 196, 257]. [c.246]

Исследования были проведены на аустенитной нержавеющей стали Х18Н10Т, склонной к интенсивному деформационному старению. Трубчатые образцы диаметром 21 мм и толщиной стенки 1,5 мм испытывали при растяжении-сжатии (частота нагружения приблизительно 1 цикл/мин) на установке типа УМЭ-10 т, снабженной вакуумной системой и средствами исследования микроструктуры на поверхности образца [1]. Указанная установка оборудована также системой управления силовозбудителем для получения двухчастотного режима нагружения (частота около 20 цикл/мин) и автоматическим устройством для программного нагружения с временными выдержками на экстремальных уровнях нагрузки в полуциклах нагружения. Испытания были проведены при моногар-моническом малоцикловом нагружении, при нагружении с выдержкой 5 мин при максимальной (по абсолютной величине) нагрузке в полуциклах, а также с наложением нагрузки второй частоты в процессе выдержки при температурах 450° С и 650° С [2]. При исследованиях структуры использованы методы световой (для определения числа, размера и характера расположения частиц), ионной и просвечивающей электронной микроскопии (для определения характера распределения карбидов и легирующих элементов), электронной микроскопии со снятием реплик с зон изломов, а также методы рентгеноструктурного (для определения степени искаженности кристаллической решетки в зависимости от уровня нагрузки) и рентгеноспектрального анализа. Образцы исследовались в зонах разрушения. [c.67]

Влажность древесины, или количество находящейся в ней воды, выражается в процентах от веса абсолютно сухой древесины. Лабораторное определение влажности по ОСТ НКЛ 250 производится весовым методом проба древесины (весом 5 — 6 г) помещается в предварительно взвешенную бюксу (стеклянный стаканчик с притёртой крышкой), взвешивается с точностью до 0,001 г и высушивается в сушильном шкафу при температуре 100 5° С до постоянного веса, который устанавливается несколькими контрольными взвеши- [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...