Яркость

В электронно-лучевой трубке Дисплея-кинескопе имеются две системы управления электронным лучом I-система управления интенсивностью луча, а следовательно, и яркостью светящейся на экране точки 2-система управления перемещением луча в пространстве (рис. 485). [c.292]

I. Интенсивность луча изменяется в зависимости 01 напряжения на управляющем электроде. Плюс на управляющем электроде, ускоряя электроны, увеличивает яркость, минус тормозит их и даже может оттолкнуть к катоду, что ведет к прекращению свечения экрана (рис. 486,6). [c.292]

Яркость Карандаш световой [c.293]

Из сравнения яркостей отдельной частицы и модели а, ч. тела можно определить, какую долю от потока а. ч. тела составляет поток, испускаемый частицей в дисперсной среде. В работе [152] это отношение принимается равным степени черноты частиц ер. Однако полученная таким образом излучательная способность может быть только эффективной величиной. Поток, испускаемый частицей в дисперсной среде наряду с ее [c.174]

В оптико-механических ЧА для регистрации изображения используется модулированный по яркости световой луч, сканирующий по светочувствительной бумаге. Из-за сложности обработки носителя, его высокой стои- [c.49]

Качество отображения информации — важнейшая комплексная эргономическая характеристика дисплеев [8]. Качество отображения информации определяется размерами элементов изображения, их яркостью и контрастностью, отсутствием мелькания изображения и т. д. [c.56]

Наибольшее распространение получили дисплеи на ЭЛТ, поскольку они отличаются быстродействием, универсальностью, достаточными яркостью и разрешающ,ей способностью. [c.56]

ПО экрану ЭЛТ и управляя яркостью свечения, можно получать различные изображения. Поскольку люминофор продолжает светиться некоторое время после ухода луча (время послесвечения), для стабильного изображения необходимо, чтобы луч повторял вычерчивание изображения многократно, т. е. осуществлялась регенерация изображения. Частота регенерации зависит от времени послесвечения люминофора чем меньше время послесвечения, тем выше частота регенерации. [c.57]

Прибор для измерения высоких температур — оптический пирометр — основан на сравнении яркости исследуемого тела с яркостью нити накаливания. Прибор проградуирован по излучению абсолютно черного источника, и поэтому он измеряет температуру, которую имело бы абсолютно черное тело при той же яркости излучения, какой обладает исследуемое тело. В пирометре используется красный светофильтр (> = 0,65 мкм). [c.186]

Яркость исследуемого тела [c.186]

Яркость абсолютно черного тела [c.186]

Учитывая, что / = Урф ф (So — яркость излучения абсолютно черного тела), первый интеграл можно выразить следующим образом [c.188]

Яркость солнечного излучения [c.189]

Данный способ определения светотеневой структуры модели основан на психологии зрительного восприятия реального объекта. Возможности человеческого глаза оказываются ограниченными в отношении определения абсолютной освещенности предмета. В то же время глаз способен точно отмечать относительную тональную яркость близко расположенных элементов, воспринимая в целом большое количество оттенков тона одновременно и в тенях, и в светлых частях формы. [c.59]

В термометрии излучения в отличие от термометрии, основанной на применении термопары или термометра сопротивления, можно использовать уравнения в явном виде, которые связывают термодинамическую температуру с измеряемой величиной (в данном случае со спектральной яркостью). Это возможно потому, что тепловое излучение, существующее внутри замкнутой полости (излучение черного тела), зависит только от температуры стенок полости и совсем не зависит от ее формы или устройства при условии, что размеры полости намного больше, чем рассматриваемые длины волн. Излучение, выходящее из маленького отверстия в стенке полости, отличается от излучения черного тела лишь в меру того, насколько сильно отверстие нарушает состояние равновесия в полости. В тщательно продуманной конструкции это отличие может быть сделано пренебрежимо малым, так что равновесное излучение черного тела становится доступным для измерений. Таким образом, методы термометрии излучения позволяют в принципе измерить термодинамическую температуру с очень высокой точностью, что будет кратко рассмотрено в разд. 7.7. [c.309]

Рис. 7.2. Закон распределения Планка— зависимость спектральной яркости излучения черного тела от температуры и длины волны.

Переписывая уравнения (7.20) для спектральной яркости, деленной на Р, и считая п = 1, имеем [c.319]

Это соотношение выражает зависимость относительного приращения спектральной яркости от относительного приращения [c.320]

Рис. 7.3. Относительная величина спектральной яркости как функция ХТ (кривая I) относительное увеличение спектральной яркости, связанное с увеличением температуры на 1 %, как функция ХТ (кривая 2).

Связь между различными видами коэффициентов отражения и коэффициентов яркости может быть выведена из следующего [c.324]

Вычисления и результаты, которые обсуждались выше, относятся к полостям, имеющим диффузно отражающие и диффузно излучающие стенки. Для полостей с зеркально отражающими стенками, как уже отмечалось, вычисления значительно проще. В этом случае всегда следует предпочесть метод последовательных отражений, так как проблема при этом сводится к прослеживанию луча, а яркость после каждого отражения умножается на р . Коэффициент излучения в соответствии с законом Кирхгофа имеет вид [c.341]

Внутренние отражения, происходящие между сторонами канавки, приводят к тому, что яркость канавок на границах зерен выше яркости гладкой поверхности. На рис. 7.20 показан профиль типичной четко проявившейся канавки в вольфраме. Измерения [66] показывают, что на границах зерен наблюдается возрастание излучательной способности в среднем на 6,,5 %. Таким образом, вольфрамовая лента с очень тонкой зернистой структурой должна иметь более высокую общую излучательную способность по сравнению с лентой с крупнозернистой структурой. Связь излучательной способности со средним размером зерен показана также на рис. 7.20. Таким образом, [c.355]

На рис. 7.19 показана конструкция вольфрамовой ленточной лампы, которая оказалась наиболее удачной. При обсуждении воспроизводимости вольфрамовых ленточных ламп, используемых в качестве эталонов яркости, необходимо принимать во внимание следующие факторы [c.358]

Спектральная яркость вакуумных ленточных ламп, конструкция которых показана на рис. 7.19, мало чувствительна к углу наблюдения. На рис. 7.24 показаны результаты измерений влияния вращения относительно вертикальной или горизонтальной [c.360]

Рис. 7.29. Сравнение спектрального распределения мощности лампы типа черное тело со спектральным распределением мощности излучения черного тела при 2014 К. — спектральная яркость лампы, деленная на спектральную яркость черного тела, нормированная при Х=660 нм. Пунктирные линии представляют вычисленные распределения для различных коэффициентов излучения лампы. Сплошной линией показана наилучшая подгонка к результатам измерений, которая соответствует коэффициенту излучения 0,992 [41].

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Для таких дисперсных систем, как туман, дым, запыленный поток, характерна малая концентрация рассеивающих частиц, и предположение о независимости рассеяния излучения отдельными частицами оказывается справедливым [125]. В ряде работ [153—167] урав- нение перепоса было использовано для определения оптических свойств двух разновидностей концентрированной дисперсной системы плотного и псевдоожижен-ного слоя. При этом были получены следующие качественные результаты для дисперсной среды в отличие от сплошной яркость в направлении касательной к по- [c.144]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Выступающие ребра граненого тела оттеняют более толстыми штрихами, все другие штрихи наносят с ослабле-ние.м толщины и яркости (по мере удаления от источника света). [c.107]

Сееча — единица силы света, значение которой принимается таким, чтобы яркость полного излучателя при температуре затвердевания платины была равна 60,се на 1 см . [c.10]

Освечиваиие Яркость Освещенность Количество освещения Волновое число [c.14]

БСИ — блок сопряжения с интерфейсом ФС — формирователь символов БЗУ — буферное запоминающее устройство БУЯЛ — блок управления яркостью луча У У — устройство управления УУОЛ — устройство управления отклонением луча АЦК — алфавитно-цифровая клавиатура ФК — функциональная клавиатура ЭЛТ — электронно-лучевая трубка ОС — отклоняющая система. [c.57]

При работе дисплея в режиме отображения информации (автономном режиме) информация об изображении последовательно читается из буферного ЗУ и с помощью устройства отклонения луча и блока управления его яркостью БУЯЛ преобразуется в изображение на экране. [c.57]

При отображении текстовой информации иснользуется формирователь символов ФС, который преобразует код символа в сигналы, управляющие яркостью луча, а в некоторых дисплеях — и перемещением луча. Связь с ЭВМ или групповым УУПУ осуществляется через блок сопряжения с соответствующим интерфейсом БСИ. [c.58]

При ф у н к ц и о п а л ь и о м (векторном) си о-с о б е формирования изображения луч перемещается непосредственно по лнниям изображения (векторные дисилси). Управление яркостью позволяет высвечивать только те перемещения луча, которые образуют требуемое изображение. Формирование изображений осуществляется в режиме абсолютных или относительных координат. В режиме абсолютных координат исходными данными для построения точки или вектора служат координаты этой точки или начала и конца вектора. В режиме относительных координат (режиме приращений) исходными данными служат приращения координат по отношению к точке, в которой находится луч. Режим приращений более эффективен при вычерчивании изображения из отрезков линий. Частота регенерации изображения в векторных дисплеях определяется объемом отображаемой информации. С увеличением сложности изображения частота регенерации уменьшается. При достаточно сложном изображении возможно его мерцание, что накладывает ограничение на объем отображаемой информации. Примером дисплеев, использующих функциональный способ получения изображения, служит графический дисплей ЭПГ СМ [5]. [c.59]

Настройка сетчатки глаза на среднюю яркость локальной области объясняет явление пограничного контраста тона на лиииях встречи светлых и затененных частей формы. Вблизи этой границы светлая область становится еще более яркой, а темная еще более усиливает свою плотность. Художники издавна знают такие явления и используют их в своих работах. Вблизи светлого тон несколько усиливается ими, а вблизи темного ослабляется. [c.60]

Для коэффициентов излучения, отражения, поглощения и пропускания мы будем использовать обозначения е, р, а и т соответственно. Термины коэффициент излучения , коэффициент отражения и т. д. относятся к реальным поверхностям и включают эффекты геометрии поверхности. Такие термины, как излучательная способность или отражательная способность , относятся к идеальным гладким поверхностям, и их использование ограничивается дискуссией об отверстии в полости черного тела. Полезным иногда термином является и коэффициент яркости Я, который определяется как отно-щение потока излучения, отраженного от элемента поверхности в специфических условиях излучения и наблюдения, к потоку, отраженному идеальной, полностью отражающей, полностью диффузной поверхностью, излученному и наблюдаемому таким же образом. [c.323]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

В прецизионных измерениях спектральной яркости необходимо обеспечивать определенное положение и размер наблюдаемой площадки на ленте. Это вызвано тем, что избежать градиентов температуры и упоминавшихся выше вариаций излучательной способности от зерна к зерну невозможно. И хотя подробности распределения температуры вдоль ленты зависят от ее размера, теплопроводности, электропроводности и полной излучательной способности, результирующее распределение вблизи центра не должно сильно отличаться от параболического. Такие отличия, как это наблюдалось, возникают из-за вариаций толщины ленты и существенны для ламп с широкой и соответственно тонкой лентой. В газонаполненной лампе с вертикально расположенной лентой максимум смещается вверх от центра вследствие конвекции. В вакуумной лампе к заметной асимметрии распределения относительно центра приводит эффект Томсона. Наиболее высокая температура в вакуумной лампе всегда близка к отметке на краю ленты. На рис. 7.23 показаны градиенты температуры, измеренные при двух температурах на ленте лампы, конструкция которой приведена на рис. 7.19. Температурные градиенты на лентах газонаполненных ламп несколько больше, чем градиенты, показанные на рис. 7.23, и имеют асимметричный вид из-за конвекционных потоков. Конвекционные потоки существенно зависят от формы стеклянной оболочки и ее ориентации по отношению к вертикали. При некоторых ориентациях яркостная температура начинает испытывать весьма значительные циклические вариации с периодом порядка 10 с и амплитудой в несколько градусов. Перед градуи- [c.359]

Оптика (1977) -- [ c.12 ]

Приборы для неразрушающего контроля материалов и изделий том 1 (1986) -- [ c.50 ]

Принципы лазеров (1990) -- [ c.22 , c.470 ]

Оптика (1985) -- [ c.48 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.0 ]

Техническая энциклопедия том 25 (1934) -- [ c.170 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.108 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.40 ]

Техническая энциклопедия Том19 (1934) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...