Шкала температур абсолютная изменения

Оба графика представляют собой прямые линии, что означает прямую пропорциональность между температурой и объемом (при постоянном давлении) или температурой и давлением (при постоянном объеме), и значит шкала абсолютных физических температур будет строго равномерной. Известно, что одному градусу этой шкалы температур соответствует изменение объема при постоянном давлении или давления при постоянном объеме, равное — 1/273 их значений при нормальных условиях (O " С и 101325 н/м ). [c.46]

Ответ. Самописец с помощью термопары осуществляет прямые измерения с непосредственной оценкой, абсолютные, в динамическом режиме (на его движущейся ленте отражается изменение температуры во времени). Рассуждения наши верны, если шкала самописца градуирована в градусах. [c.44]

Влияние температуры на модуль упругости типичных полимеров уже обсуждалось в гл. 2. Следует повторить, что в области стеклования наблюдается резкое падение модуля. Молекулярная масса полимера, частота поперечного сшивания, кристаллизация, пластификация и другие факторы определяют конкретную форму зависимости модуля упругости от температуры. Кривые динамический модуль—температура в принципе аналогичны графикам, приведенным в гл. 2. В динамических методах измерения частота (временная шкала испытания) должна быть постоянной при изменении температуры. На рис. 4.1 показано влияние частоты на температурные зависимости модуля и показателя механических потерь. Сдвиг кривых при изменении частоты зависит от абсолютной величины Тс и энергии активации АЯ. При возрастании частоты на один десятичный порядок смещение, точки перегиба на зависимости модуля или положения максимума механических потерь по температурной шкале от Т1 до Т (в К) можно рассчитать по формуле [c.92]

Термометры Бекмана широко применяются в калориметрии, где абсолютный уровень температуры не так важен, как ее изменение в процессе калориметрического измерения. Вся шкала термометра обычно соответствует изменению температуры на 5 К, которые условно обозначены цифрами 1. .. 5. Каждое деление подразделяется на 100-частей, т. е. каждому делению соответствует 0,01 К. Согласно [c.89]

До 1954 г. стоградусная термодинамическая шкала (шкала Цельсия) и абсолютная термодинамическая шкала (шкала Кельвина) по Положению, принятому международным соглашением, строились именно таким образом. Однако в 1954 г. X Генеральная конференция по мерам и весам приняла решение, согласно которому построение абсолютной и стоградусной термодинамической шкалы должно производиться иным методом. В отличие от рассмотренного выше метода, основным температурным интервалом при построении абсолютной шкалы является теперь не интервал между точкой плавления льда и точкой кипения водЫ а интервал между абсолютным нулем температур и тройной точкой воды. Шкала Цельсия по-прежнему получается при сдвиге нулевой точки на 273,15°, Следует заметить, что введенные изменения касаются скорее принципа построения шкалы и способа определения градуса. Значения термодинамических температур при этом почти не изменяются (некоторое изменение возможно, но оно настолько мало, что в настоящее время не может быть надежно установлено). Подробнее об этом см. 11. [c.33]

Выражение (41) (во втором случае) показывает, что наинизшее возможное значение абсолютной термодинамической температуры (<) = 0) возможно лишь при q — О, когда от холодного источника невозможно отбирать теплоту, так как скорости его молекул равны нулю. Таким образом, минимальное значение абсолютной термодинамической температуры соответствует наинизшему универсальному тепловому состоянию. Нули температур в обеих абсолютных шкалах совпадают. Если взять ряд тепловых состояний с одинаковыми изменениями термометрических свойств измеряющего вещества между соседними состояниями и принять их за один градус так, что [c.49]

На заседании Комитета в 1939 г. Исследовательским советом США было предложено основывать шкалу не на точках льда и пара, а на точке льда и абсолютном нуле, причем положение абсолютного нуля фиксировать так, чтобы для точки пара получилось значение, равное 100,000° С. При таком выборе основных точек изменение величины абсолютного нуля повлечет за собой изменение численного значения каждой точки шкалы, за исключением точки льда в том числе изменится и значение точки пара. Хотя это предложение дает некоторую выгоду тем, кто работает с низкими температурами, но для удобства метрологов (которым пришлось бы столкнуться с перспективой заметного изменения температуры, равной 20° С) было решено этого предложения пока не принимать, так как положение абсолютного нуля не определено с точностью до второго десятичного знака. [c.48]

Измерение изменения температуры в результате теплообмена является важнейшей задачей калориметрии. Методы измерения температуры основаны на регистрации эффектов ее проявления, например путем определения изменения объема, сопротивления, спектрального диапазона излучения света, контактной разности потенциалов металлов. При всех этих измерениях принципиальное значение имеет решение вопроса о нулевой точке отсчета температуры и температурной шкале. Абсолютная термодинамическая температурная шкала (шкала Кельвина) тождественна шкале газового термометра (см. ниже), в котором термометрическое вещество - газ подчиняется законам идеальных газов. Однако измерение температуры по этой шкале сопряжено со значительными экспериментальными трудностями. Применяемые в настоящее время приборы для измерения температуры проградуированы в единицах Международной практической температурной шкалы. [c.19]

Сигнал, поступающий на вход средства измерений, называется входным сигналом средства измерений, например давление, подводимое к манометру температура среды для термоэлектрического термометра, погруженного в эту среду. Сигнал, получаемый на выходе средства измерения, называется выходным сигналом средства измерения, например показание манометра, отсчитываемое по шкале значение термо-ЭДС, развиваемой термоэлектрическим термометром. Зависимость выходного сигнала средства измерения от входного сигнала, представленная в виде таблицы, графика или формулы, называется градуировочной характеристикой средства измерения. Отношение изменения сигнала на выходе измерительного прибора к вызвавшему его изменению измеряемой величины (входного сигнала) называется чувствительностью измерительного прибора. Применительно к измерительным преобразователям это отношение называют коэффициентом преобразования (коэффициентом передачи). Абсолютная чувствительность (коэффициент преобразования) определяется формулой [c.12]

Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. Приведем затем термометрическое вещество в соприкосновение с телом, температуру которого мы хотим определить. Если теперь измерить велич1П1у выбранного параметра термометрического вещества (в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с данным телом), то изменение значения этого параметра определит степень отклонения состояния данного тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давленне.м 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устро11ств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тоаде-ственная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [c.8]

Калориметрические термометры представляют собой палочные термометры укороченного типа, шкала которых охватывает не более 6—7°. Длина градуса на шка е калориметрическогс термометра составляет 40—50 мм наименьшее деление соответствует обычно 0,02°, что позволяет производить отсчет температуры с высокой точностью (с погрешностью порядка + 0,002°). Заметим, что в этом случае, как и при всяком измерении, точность измерения температуры не определяется точностью отсчета, так как полученный результат содержит в себе погрешности, источники которых подробно рассмотрены в п. 6 настоящей главы. Однако измерение разности температур — 2 может быть произведена с несколько более высокой точностью, чем измере иие абсолютного значения каждой из температур. Так, изменение положения нулевой точки вызывает одинаковые по виличи-ке и знаку погрешности при измерении температур /1 и 2- [c.136]

Из соотношений (2.10) и (2.12), определяющих абсолютную температуру, и соотно щения (2.19), определяющего к. п. д. цикла Карно, мы може.м только сделать вывод, что абсолютная температура должна быть знакопостоянной либо всегда положительной, либо всегда отрицательной. Таким образом, положительная шкала температур — условное соглашение, означающее, что более высокая температура приписывается более нагретому телу. Изменение знака температурной шкалы означало бы лишь тривиальное изменение терминологии. [c.42]

В первой половине девятнадцатого века было проведено исследование свойств газов с помощью газового термометра. Резульг татом этих исследований явилось установление термодинамической шкалы температур в форме, предложенной Кельвином. В настоящее время газовый термометр признан основным инструментом для измерения температур по термодинамической шкале. Обычно применяют два типа газовых термометров прибор постоянного давления, в котором давление определенной массы газа поддерживается постоянным, а о значении температуры судят по изменению объема системы, и прибор постоянного объема, в котором постоянным поддерживается объем определенной массы газа, а температуру определяют по его давлению. В работе [1] приведены соотношения между значениями объема (или давления) и абсолютной (термодинамической) температуры для идеального газового термометра, наполненного идеальным газом. В указанной статье рассматриваются также поправки к наблюдаемым величинам, которые необходимо вводить вследствие отличия реального газового термометра от идеального инструмента и реального термометрического газа от идеального. [c.225]

Температуру можно измерить, наблюдая, как изменяется в зависимости от степени нагретости какое-нибудь физическое свойство, например объем жидкости (скажем, ртути) или давление газа. Таким образом, опытным путем определяется эмпирическая температура. Масштаб единицы температуры зависит от масштаба изменения измеряемого свойства, что также зависит от степени нагретости вещества. Знакомая всем шкала Цельсия появилась в ХУ1П в. Как мы увидим в последующих главах, формулировка в середине XIX в. второго начала термодинамики ввела понятие абсолютной шкалы температур, не зависящей от свойств вещества. Современная термодинамика формулируется в терминах абсолютной температуры Т. [c.23]

Фриц и Джиок нашли, что в области температур жидкого гелия закон Кюри выполняется не совсем точно, а именно, что у Т несколько убывает с понижением температуры. Поэтому достаточно хорошо определить шкалу Т невозможно. Ниже 1° К уменьшение у Т становится намного более быстрым, однако следует иметь в виду, что все определения абсолютной температуры ниже 1 К недостаточно надежны. Значения абсолютной температуры были получены из калориметрических измерений с использованием угольного термометра-нагревателя, причем изменения энтропии рассчитывались на основе предположения о четырехкратно вырожденном уровне, как было ука- чано выше. В табл. 14 приведены некоторые значения восприимчивости, а также исходных полей и температур размагничивания. Значение у Т при 1,145°К составляет 2,045 эл. магн. ед.1молъ, при 4,224°К—2,146 эл. маги. ед.1молъ. [c.497]

В 1927 г. VII Мировая конференция мер и весов при участии 31 страны единогласно приняла температурный стандарт, предложенный лабораториями США, Англии и Германии . В определение такого стандарта включаются 1) указание на абсолютной шкале наиболее вероятных числовых значений для некоторых определенных уровней температуры (точек плавления, точек конденсации и т. д.) 2) описание прибора, измеряющего температуру 3) интерполяционная формула, связывающая настолько точно, насколько это возможно в данное время, изменение показаний прибора и изменения термодинамической температуры на любом промежуточ-иам уров1не температуры между любой парой сос едних фикси рава нных точек. [c.208]

В дальнейшем мы будем рассматривать адиабатический процесс деформации при Г 300° К (по абсолютной шкале). При этом предположении изменение температуры в процессе деформации будет пренебрежимо мало по сравнению с начальной тем пературой, поэтому с хорошим Приближением можно принять 7 onst, а следовательно, Ограничимся рассмотрением [c.213]

Для заданного вещества коэффициент расширения а = = V dVld%)p измеряется с помощью произвольной температурной шкалы 0. Измеряется также количество тепла —d Q dp = Lp (скрытая теплота расширения), поглощаемое при изотермическом расширении вещества при изменении давления р. Рассмотреть метод, позволяющий связать эмпирическую температуру 0 с абсолютной температурой, и разобрать его принципиальные основы. [c.104]

Томсон (Thomson) Уильям, с 1892 г. (за научные заслуги) лорд Кельвин (Kelvin) (1824-1907) — выдающийся английский физик. Окончил Кембриджский университет в Глазго. Научные труды относятся ко многим областям физики (термодинамика, гидродинамика, электромагнетизм, теория упругости и др.), математики и техники. Сформулировал в 1851 г. (независимо от Р. Клаузиуса) второе начало термодинамики. Ввел (1848 г.) понятие абсолютной температуры (шкала Кельвина). Открыл эффект Джоуля — Томсона, положенный в основу получения низких температур. Построил термодинамическую теорию термоэлектрических явлений. Открыл (1851 г.) эффект изменения удельной электропроводности ферромагнетиков при их намагничивании (эффект Томсона). Установил зависимость периода колебания контура от емкости и индуктивности. Теоретические исследования по электромагнетизму содействовали практическому осуществлению телеграфной связи, в частности по трансатлантическому кабелю. Изобрел много электроизмерительных приборов. В Курсе натуральной философии (1867 г.) совместно с П. Г. Тэтом рассмотрел основные задачи механики твердых, упругих и жидких тел и другие задачи математической физики. [c.210]

С другой стороны, не оправдан был бы отказ от обычной температурной шкалы в области, близкой к окружающей нас температуре, или в области более высоких температур, с которой связано большинство технических приложений. Однако можно обсудить вопрос о том, не следует ли физикам, занимающимся низкими температурами, выражать свои результаты, пользуясь шкалой 1/Т ). Сделаем, однако, следующее предостережение говорят, что кое-где такое изменение шкалы пропагандируется на том основании, что по шкале 1/Т или log Г недостижимость абсолютного нуля, т. е. третий закон термодинамики, становится тривиальностью. Этот аргумент ошибочен, так как простые математические преобразования не могут заменить нового обобщения экпериментальных наблюдений. [c.288]

Ионосферная шкала высот. Значение высоты однородной атмосферы в том или ином виде учитывается любой теорией верхних слоев атмосферы, ионосферы или полярных сияний. Во многих случаях теоретические формулы, в частности формула Чэпмана для изменения электронной плотности с высотой вблизи максимума ионосферного слоя, допускают определение значения высоты однородной атмосферы на основе наземных наблюдений. Так как высота однородной атмосферы пропорциональна абсолютной температуре воздуха, легко определить температуру атмосферы. [c.325]

Ни межкристаллитное растрескивание, ни обезуглероживание в зоне повреждения, как правило, не связаны с какими-либо структурными изменениями металла в результате его эксплуатации или перегрева до температур, превышающих расчетные. Микроструктура глеталла абсолютного большинства из многих десятков исследованных труб вблизи и вдали от места хрупкого повреждения — феррит+перлпт, размер зерен соответствует 6— 8-му баллу стандартной шкалы зернистости, сфероиди-зация перлита не наблюдается, что свидетельствует об отсутствии перегрева металла. Так, на рис. 2.24,а, б показаны микроструктура металла и строение перлита вблизи и вдали от места хрупкого разрушения экранной трубы котла ТГМ-84 (внешний вид этого разрыва представлен [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...