Абсолютная температура. Коэффициент сжатия

Абсолютная температура. Коэффициент сжатия [c.271]

В первой части сочинения Планка говорится о температуре, основных законах идеальных газов, уравнении состояния, абсолютной температуре, коэффициентах расширения и сжатия и соотношениях между ними. После этого рассматриваются уравнение Ван-дер-Ваальса, диаграмма Эндрюса и закон соответственных состояний. [c.244]

Уравнение (14) справедливо для ряда твердых тел и полимеров, а его коэффициенты могут быть выражены через термодинамические показатели — энергию активации процесса разрушения U, постоянную Больцмана k, абсолютную температуру Т. Его универсальность приводит к выводу, что природа разрушения одинакова для всех твердых тел [4]. На разрывных машинах, снабженных соответствуюш,ими приспособлениями, проводят комплекс других статических испытаний на сжатие, раздир, гистерезис. По ГОСТу 271—67 оценивают старение материала, сравнивая изменение напряжений и деформаций до и после искусственного или естественного старения. Коэффициенты старения и др. [c.67]

Рис, 1.10. Модули упругости Е и сдвига О, модуль объемного сжатия К и коэффициент Пуассона V в зависимости от абсолютных температур 0. [c.38]

На рис. 1.10 приведены кривые, представляющие изменение коэффициента Пуассона V, модуля объемного сжатия К и модулей упругости Е и сдвига О в зависимости от абсолютной температуры 0, построенные с использованием уравнений (1.15) и (1.44) для твердых тел типа горных пород, свойства которых были описаны выше. Соответствующие различным температурам кривые, проведенные жирными линиями, относятся к случаю а = —Р=0 кривые, проведенные тонкими линиями, представляют изменения /С, и С, когда при различных температурах тело подвергается действию давления [c.39]

Если касательное напряжение в поперечной волне действует на малую сферическую полость,, то сфера растягивается в одном направлении и сжимается в перпендикулярном направлении. Вследствие этого пространство вблизи сферы разделяется на квадранты с чередующимся сжат 1ем и растяжением, поэтому температурный градиент возникает на расстояниях, примерно равных радиусу сферы. Поглощаемая тепловым потоком энергия на единицу объема характеризуется параметром 05, который приближенно пропорционален пористости- Как функция частоты, этот параметр имеет широкий максимум, если эффективная глубина примерно равна половине радиуса сферы. Для кварца, например, максимальное поглощение наблюдается при 100 Гц, если радиус сфер равен нескольким десяткам миллиметра. Удивительно, что в случае чистого сжатия пород, содержащих сферические полосы, каких-либо потерь энергии из-за температурного градиента не наблюдается, следовательно, объемный модуль (модуль всестороннего сжатия) К пористых сред является чисто упругим. Поглощение продольных волн полностью обязано неидеальной упругости модуля сдвига. Как было установлено, отношение 9р/9з зависит только от коэффициента Пуассона V для упругой среды и V для пористой среды. В любом случае параметры 0р и 0 прямо пропорциональны абсолютной температуре. [c.140]

Через К обозначаем модуль объемного сжатия , а через Ък=с температурный коэффициент объемного расширения, т. е. с является величиной объемного расширения, вызванного увеличением температуры на один градус в случае свободного расширения Р( = /Сс) представляет собой давление, необходимое для того, чтобы свести к нулю это расширение. Мы можем определить р как давление, возникающее в том случае, когда температура тела поднимается на один градус, а расширение абсолютно не допускается. [c.408]

В местных сопротивлениях размеры проходных сечений, как правило, меньше, чем в трубопроводе, на котором эти сопротивления установлены. Во многих местных сопротивлениях поток испытывает дополнительное сжатие при отрыве от стенок. Увеличение скоростей в месте стеснения потока приводит к падению давления и возникновению опасности кавитации. Поэтому местные сопротивления являются наиболее опасными в кавитационном отношении элементами трубопровода. Кавитация в местном сопротивлении развивается в случае, если абсолютное давление в нем станет равным давлению насыщенных паров рц.а протекающей через местное сопротивление жидкости. Давление насыщенных паров возрастает с увеличением температуры, как это видно из приложения 7. При возникновении кавитации коэффициенты местных сопротивлений возрастают. [c.81]

Наполнение. За начало принимается момент окончания процесса выпуска (выталкивания поршнем) отработавших газов из цилиндра. В этот момент поршень находится в в. м. т., а камера сгорания — заполнена отработавшими, оставшимися от предыдущего цикла газами с температурой 700-4-900° К. Количество остаточных газов будет зависеть от размеров камеры сгорания, а также от степени сжатия. Практическое влияние на работу двигателя оказывает не абсолютное количество их, а отношение этого количества к свежему заряду. Это отношение называют коэффициентом остаточных газов, которое колеблется для различных двигателей и разных способов наполнения цилиндров в пределах от = 0,10 до = 0,03.х [c.191]

Здесь абсолютная температура определяется характером теплопотребителя, а абсолютная температура — используемым источником тепла низкого потенциала. Практически, однако, реализация процессов сжатия и, в особенности, расширения высоковлажного пара пока неосуществима. Поэтому в качестве идеального цикла парового теплового насоса рассматривается обычно цикл 1—2—2 —3—4—1, показанный на рис. 7-1, г. Соответствующая тепловая схема представлена на рис. 7-1, б. Компрессор К засасывает сухой насыщенный пар и сжимает его в области перегрева (процесс 1—2). Далее, в теплообменнике сжатый пар теряет свой перегрев (процесс 2—2 ) и конденсируется в процессе 2 —3. Понижение давления образовавшегося конденсата осуществляется путем дросселирования в редукционном клапане РК (процесс 3—4). Цикл замыкается процессом испарения 4—1 в теплообменнике т . Такому идеальному циклу соответствует работа, эквивалентная на рис. 7-1, г площади 1—2— 2 —3—4 —1. Коэффициент эффективности для идеального цикла [c.157]

Здесь Тд, тя, bi u (ik = 1, 2,. . 7) — коэффициенты системы ф, t. 6- "П- i — переменные ф — число оборотов вала высокого давления —число оборотов вала низкого давления г з — степень сжатия 0 — абсолютная температура газа турбины высокого давления, °К Л — абсолютная температура газа турбины низкого давления °К I — абсолютная температура газа камер сгорания, °К- [c.189]

Общее поле изотерм для твердой среды в предположении о зависимости ее сжимаемости и температурного расширения от давления и температуры. Рассмотрим теперь случай изотропных напряжений а и деформаций е в упругом теле, когда модуль сжатия К= dojde) Q и температурный коэффициент объемного расширения а = (де]дв) зависят от среднего напряжения а и от абсолютной температуры 0, которые могут теперь изменяться в широком диапазоне, а дилатация е остается все еще сравнительно малой величиной. Предположим, что поле изотерм 0 = onst уже определено. Для кристаллических твердых тел при отсутствии аллотропных превращений структуры это поле в плоскости е, а, очевидно, ограничено. Оно должно быть ограничено тремя граничными кривыми. На рис. 1.7 оно не может заходить влево за изотерму 00, соответствующую абсолютной темпера-туре 0 = O = onst, так как не существует температур, меньших абсолютного нуля. Справа на рис. 1.7 оно ограничено некото рой кривой Gm=f em), 3 именно кривой плавления тт твердого тела, за которой среда находится в жидком состоянии. Наконец, сверху на рис. 1.7 оно ограничено кривой разрушения Ц, расположенной над осью е, где о>0, и соответствующей хрупкому [c.29]

Принимается, что при нулевых значениях напряжения и абсолютной температуры (начало координат О на рис. 1.9) модуль объемного сжатия /С=2-105 кг/см и температурный коэффициент объемного расширения ао= = 3-10 1/град. Если абсолютную температуру плавления при нулевом напряжении принять равной 01 = 1600° К, то ао01 = а1=2а2 = О,О48ОО. Для давления Ро, при котором имеют место условия (1.37) и (1.38), взято довольно большое значение ро=15 000 кг см . Ему соответствуют вычисленные значения постоянных 8о=ро1Ко=0,07Ь, С =—0,6220, Сг=5,243. На основании этих данных с использованием значений 6о=1 61=0,250 62=0,750 вычислена следующая таблица [c.36]

Коэффициент теплового расширения в левой части этого равенства для конденсированных сред очень мал. Так, при 20°Сдля воды он равен 2-10 К . Отсюда, зная теплоемкость воды нее удельный объем, можно найти, что при изоэнтропическом сжатии воды от давления 1 атм до 1000 атм температура ее возрастает всего примерно на 1,5 К (в совершенном газе с 7 = 1,4 при таком росте давления абсолютная температура возрастает более чем в 7 раз и достигнет 2100 К). [c.29]

Сравнение воздушных и газовых Машин с пардкомпрессионными. Характерная особенность воздушных и газовых холодильных машин заключается в том, что с понижением температуры охлаждения степень их термодинамического совершенства (отношение действительного холодильного коэффициента к идеальному) остается примерно постоянной и даже несколько возрастает. У парокомпрессионных машин эта величина резко падает. Вызвано это тем, что с понижением температуры у паровых машин быстро возрастает степень сжатия хладагента, а следовательно, ухудшается действительный КПД компрессора и возрастают необратимые потери в цикле. У воздушных машин необходимая степень сжатия составляет я = 2- -4, а абсолютное значение работ сжатия и расширения почти не изменяется в широком интервале при понижении температуры. [c.130]

За начало цикла обычно принимается момент окончания процесса вылуска — выталкивания поршнем отработавших газов из цилиндра и, следовательно, начало впуска свежего заряда. В этот момент поршень находится во внутренней мертвой точке, и свободное пространство цилиндра — камера сжатия заполнена отработавшими газами, осгав-шимися от предыдущего цикла (остаточными газами). Г азы имеют температуру от 600 до 900° К (при полной нагрузке двигателя) и давление 0,02 н- 0,10 ати в зависимости от сопротивления выхлопной системы. Количество остаточных газов, естественно, зависит от объема камеры сжатия, причем поскольку наличие этих газов определяет степень загрязнения ими поступающего свежего заряда, представляет интерес не их абсолютное кол.ичество, а отнощение этого количества к свежему заряду. Это отношение называют коэффициентом остаточных газов 7. Величина его прежде всего зависит от степени сжатия, поскольку последняя определяется отношением полного объема цилиндра, представляющего сумму объема камеры сжатия и рабочего объема, т. е. объема, описываемого пор шнем, к объему ка-меры сжатия. В двигателях различных типов степень сжатия г выполняется в пределах от 57 для карбюраторных автомобильного и авиационного типа, с внешним смесеобразованием и посторонним зажиганием до 13н-16 — для дизелей. Соответственно величина коэффициента остаточных газов составляет от у =й 0,10 до у === 0,03. [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...