Температура абсолютная верхняя

Тем не менее даже при весьма широком диапазоне температур (при верхнем пределе 1 300—1 500°К) абсолютный электрический к. п. д. термоэлектрических устройств пока очень мал (1—10%). Можно лишь предполагать, что применение других, еще более тугоплавких полупроводниковых материалов, позволит увеличить его до 15—20% и даст возможность использовать эти устройства в качестве удобных автономных источников электроэнергии для потребителей малой мощности. [c.241]

При помощи диаграммы, изображенной на рис. 1.6, можнО определить температуры для различных металлов по шкалам Цельсия и Кельвина, соот/ветствующ,ие определенной гомологической температуре. По верхней горизонтали на этом рисунке отложена температура по шкале Цельсия, по нижней — абсолютная температура, а по вертикальной оси — гомологическая темпера тура в процентах. Начало координат соединено прямыми линиями с точками на верхней горизонтали, отражающими температуры плавления металлов по шкале Цельсия. Например, гомологической температуре 50 % соответствуют температуры 27 °С (300 К) для свинца и 614 °С (887 К) для стали. [c.12]

Если обозначить через и абсолютные температуры на верхнем и нижнем изотермическом участках любого бесконечно малого цикла Карно, а через <3, и — соответствующее количество тепла, то согласно уравнению (3-10) [c.65]

Таким образом, путем измерения кажущейся скорости звука над землей можно найти действительную скорость звука в верхней атмосфере. Так как скорость звука обратно пропорциональна квадратному корню из абсолютной температуры, то отсюда сразу получаются значения температуры в верхней атмосфере. [c.324]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

См. [64]. Рассмотреть термоупругое равновесие толстой плиты, верхняя горизонтальная плоскость которой (z = h) свободна от закреплений и нагрузки, а нижняя (z = 0) имеет защемление, препятствующее горизонтальным и вертикальным перемещениям. На контуре плиты имеются абсолютно жесткие в своей плоскости и гибкие из плоскости диафрагмы (рис. 88). Закон изменения температуры по толщине плиты задан в виде полинома второй степени, [c.211]

При вычислении величины изменения энтальпии не имеет значения, какое состояние берется за начало отсчета. В термохимии принято за стандартное состояние — состояние элементов при Т = 298° К и р = 1,0133 бар. Причем для элементов в стандартном состоянии величина A/j,,3 равна нулю. (Нижний индекс в этой величине указывает на стандартную абсолютную температуру, верхний — на стандартное давление). Теплота образования вещества из элементов, определенная при стандартных условиях, называется стандартной теплотой образования и обозначается А/" [c.196]

В кристаллических полупроводниках при низких температурах (близких к абсолютному нулю) часть разрешенных зон (с меньшей энергией) полностью заполнена электронами, а в остальных электроны отсутствуют. В верхней заполненной зоне находятся электроны, расположенные на внешних оболочках атомов и участвующие в химических связях с соседними атомами, так называемые валентные электроны. Поэтому эту зону называют валентной. Нижнюю, не занятую электронами зону разрешенных уровней называют зоной проводимости. [c.7]

Из условия обратимости цикла Карно следует, что все превращения энергии, совершаемые в обратном направлении, будут оставаться прежними по абсолютному значению в этом случае приемник теплоты с температурой Т. становится теплоотдатчиком и цикл получает теплоту в количестве Q . По верхней изотерме при температуре 7 , от рабочего тела отводится теплота, абсолютное значение которой Qi =Q2 + iL , где L —работа, уже не получаемая от цикла, а подводимая к нему извне. В результате совершения обратного цикла Карно будет происходить переход теплоты в количестве от источника низшей температуры к источнику высшей температуры. Для осуществления указанного перехода теплоты в соответствии со вторым началом термодинамики необходимо извне подводить работу L, которая преобразуется в теплоту, отводимую в теплоприемник при температуре Т . [c.110]

В гл. 6 рассматриваются более подробно вопросы использования солнечной энергии для получения теплоты. В данной главе остановимся только на системах, предназначенных для преобразования солнечной энергии в электрическую. Начнем поэтому с рассмотрения тех характеристик, которые являются наиболее важными при этих процессах, прежде всего— спектр солнечного излучения. На рис. 5.6 показано, как распределена по длинам волн энергия солнечного излучения, падающего в единицу времени на единицу поверхности и приходящегося на единичный интервал длин волн. Спектр, измеренный на верхней границе земной атмосферы, очень хорошо совпадает со спектром излучения абсолютно черного тела при температуре 6000 К. Абсолютно черным телом называется физическое тело, которое излучает энергию во всем спектре и поглощает все падающее на него излучение независимо от длин волн. Таких тел в природе не существует, но существуют тела с очень близкими свойствами. Понятие абсолютно черного тела играет важную роль в физике. Так, решая задачу о распределении излучения абсолютно черного тела по длинам волн, Макс Планк впервые сформулировал принципы квантовой механики. В распределении солнечного излучения по длинам волн, измеренном вблизи поверхности Земли, имеются большие провалы, обусловленные поглощением излучения на отдельных частотах или в отдельных интервалах частот атмосферными газами — кислородом, озоном, двуокисью углерода — и парами воды. [c.95]

Для пояснения этого положения на рис. 8-12,а зависимость сопротивления от температуры построена в полулогарифмических координатах. Как видно из графика, каких-либо характерных точек в интервале от 50 до 175° С (0,01—200 Мом) не существует. Перегиб в верхней части кривой на уровне нескольких сотен мегом является следствием достижения верхнего предела чувствительности прибора и, таким образом, не связан с физической сущностью процесса. Перестроение кривой в предлагаемых методикой линейных координатах дает кажущийся перегиб, однако место расположения последнего зависит от выбранного масштаба и при 10-кратном изменении последнего сдвигается на 30° С (рис. 8-12,6). Таким образом, описанная методика дает условную температуру точки росы, абсолютное значение которой зависит от выбранного на графике масштаба сопротивлений. [c.226]

Диаграмма s — Т для водяного пара изображена на рис. 27. По ее вертикальной оси откладываются значения абсолютных температур, а по горизонтальной — значения энтропии. Обозначение точек, соответствующих различным стадиям процесса парообразования,— то же, что и в диаграмме v—p (рис. 25). Точка / соответствует начальному состоянию воды, имеющей 0°С и любое давление. Она лежит на оси температур, так как в этом состоянии энтропиЮ воды мы ранее условились считать равной нулю So —0. Линия 1 — к представляет собой верхнюю [c.133]

Угловой коэффициент изобары в координатах /-S, будучи равным Т, изменяется так же, как абсолютная температура. При этом, как видно из формулы dl = TdS, одному и тому же приращению dS отвечают большие приращения dl при высоких температурах и меньшие при низких. Поэтому, откладывая одну и ту же величину Д5р в верхней и в нижней части изобары, т. е. при высоких и при низких температурах, получим различные значения теплового и температурного перепадов. И, наоборот, при одном и том же тепловом или температурном перепаде для верхней и нижней части диаграммы 774 169 [c.169]

НИИ деформированного состояния статорных элементов цилиндра среднего давления. В специальных канавках, выполненных в верхнем и нижнем фланцах горизонтального разъема по обе стороны цилиндра, устанавливаются специальные стержни 1пЗ. Одни концы стержней жестко закрепляются в районе паровпуска, а другие остаются свободными и устанавливаются в районе фикс-пункта цилиндра. Нанесенная изоляция 2 и хороший контакт с металлом фланцев определяют температурное состояние стержней, которое по их длине близко к тепловому состоянию фланцев горизонтального разъема, расширение стержней определяет абсолютное расширение цилиндра в целом. Один из стержней, например 3, выполняется из материала, одинакового с материалом фланца, а другой стержень, например 1, из инвара, коэффициент линейного расширения которого остается постоянным в диапазоне температур 100-400 С. При работе турбины, когда изменится тепловое состояние статорных элементов, происходит [c.209]

Нормы механических свойств данной марки стали определяются в ТУ следующими характеристиками сго.г (Тв 65 if ан, а° (угол холодного загиба) НВ. Все эти характеристики, как правило, находят при температуре 20° С. Ввиду совершенно очевидной целесообразности, во всех Случаях, повышения характеристик пластичности 6s, tjj и Zh верхний предел их величины не оговаривается приводятся лишь минимальные значения. Обязательно должно быть оговорено отклонение величины предела текучести обычно в ТУ приводятся абсолютные величины верхнего и нижнего пределов текучести. [c.429]

В верхних этажах воздухообмен в более или менее значительной мере происходит за счет воздуха нижних помещений, имеющего гораздо большую абсолютную влажность, чем у наружного воздуха. Поэтому при отсутствии разобщения между этажами абсолютная влажность воздуха помещений, расположенных выше нейтральной зоны, всегда больше влажности воздуха помещений, находящихся в нижних этажах относительная же влажность, в зависимости от распределения температур по вертикали здания (что связано с распределением отопительных приборов по этажам), может быть выше или ниже относительной влажности воздуха помещений нижних этажей. [c.232]

О. С и диапазоном шкалы 5—7°. Особенностью этих метастатических термометров является возможность отбора части ртути из основного резервуара в верхний, что позволяет изменять абсолютный уровень контролируемых температур. Обе группы термометров применяются, когда необходима высокая точность при измерении небольшой разности температур. [c.252]

Воздух втекает в стальную трубу (внутренний диаметр 10 см) при абсолютном давлении 1 кГ см и температуре 15,6° С. Число Маха в верхнем конце равно 0,3, а отношение давлений pi/p2 = 3,0. Определить длину трубы. Не превышает ли эта длина предельную [c.317]

Метастатические термометры позволяют в ходе измерений изменять пределы измеряемой температуры, сохраняя интервал. Наибольшее распространение получил термометр Бекмана, характерной особенностью которого является возможность отбора части ртути из основного сосуда. Для этого капилляр в верхней части имеет петлю-и расширенный участок, куда поступает отобранная часть ртути (рис. 5.1). Изменяя количество отобранной ртути, можно варьировать положение столбика ртути в капилляре. Чем больше ртути отобрано, тем большей температуре соответствует положение вершины столбика. Условия отбора не позволяют точно определить количество отобранной ртути, поэтому абсолютные значения температур получаются с невысокой точностью, зато в пределах одного отбора изменение температуры регистрируется с большой точностью. [c.89]

Энергетический спектр электронов в чистом полупроводнике состоит из ряда зон. Первая — валентная зона и вторая — зона проводимости отделены друг от друга щелью, ширина которой Д имеет порядок величины (0,5—3) эВ. Более высокие зоны не играют никакой роли в физических явлениях в полупроводниках, и в дальнейшем мы их не рассматриваем. При температуре абсолютного нуля уровни нижней зоны полностью заняты электронами, а уровни зоны проводимости — свободны, так что кристалл не обладает проводимостью. С повышением температуры часть электронов переходит на уровни зоны проводимости, а в валентной зоне возникают вакантные места —, д1ырки . Под действием электрического поля электроны в верхней зоне могут теперь приобретать энергию и двигаться в направлении, противоположном полю, а дырки — в направлении поля. Кристалл приобретает проводимость — она называется собственной проводимостью, — которая является суммой электронной и дырочной проводимостей. [c.284]

Такие величины называются стандартными и отмечаются нижним индексом, указывающим абсолютную температуру, и верхним индексом ( °), указывающим, что давление равно одной атмосфере (АЯгэв). Это соответствует тепловому эффекту в условиях, когда начальные вещества имели температуру 25° С и продукты реакции охлаждены до той же температуры. Одцако в действительности чаще всего реакция происходит при гораздо более высоких температурах с тепловыми эффектами, не совпадающими с калориметрическими. Поэтому очень часто возникает необходимость определить тепловой эффект реакции при различных других температурах ее протекания. [c.42]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

Система может быть приведена в состояние с отрицательной абсолютной температурой только в том случае, если энергетические уровни этой системы (связанные с определенными степенями свободы) ограничены как сверху, так и снизу. В этом случае кривая 5 ((/) пересекает ось 01) в двух точках (рис. 2) и, следовательно, имеет нисходящую (штриховую) ветвь с отрицательной производной (ди1дЗ)у. Реальные физические системы обладают наинизшим уровнем энергии, но не имеют верхней границы энергии. Поэтому ни одно из состояний равновесия реальной физической системы не может обладать отрицательной абсолютной температурой все состояния равновесия соответствуют положительной абсолютной температуре, что и является исходным пунктом для термодинамики равновесных процессов. [c.639]

Значительный практический интерес представляет, например, графическая иллюстрация уравнения (46.1) при условии замера абсолютного пьезометрического напора. В этом случае трубки называются барометрическими они должны быть вверху закрыты, а воздух над уровнями жидкости в них удален. Таким образолг, в пространстве над жидкостью в барометрических трубках будут находиться только пары ее, упругость которых определяется температурой верхнего слоя жидкости. [c.171]

Метод поглощения, как и испускания, позволяет определить произведение силы осциллятора (или вероятности перехода Л . ) на соответствующую концентрацию атомов N. Разница заключается в том, что в случае поглощения N представляет собой концентрацию атомов на нижнем уровне, соответствующем данной линии, в то время как в случае испускания N есть концентрация атомов на верхнем уровне. Следовательно, и при применении метода поглощения для определения абсолютных значений надо знать концентрации атомов Л/ . Если нижний уровень является нормальным, то значение = Nq находится непосредственно по температуре и упругости пара. Однако надо иметь в виду, что для большинства металлов упругость их паров известна недостаточно надежно, поэтому абсолютные значения вероятностей переходов определяются со значительно меньшей гочностью, чем из спектральных измерений произведений [c.400]

Абсолютной влажности воздуха (при нормальном атмосферном ,авлении) соответствуют различные значения относительной вла>к-юсти ф (рис. 5-1). Верхняя кривая соответствует воздуху, полностью 1асыщенному водяным паром. При температуре 20 °С и нормаль-ком атмосферном давлении 0,1 МПа значение ш ас составляет 17,3 г/м . [c.73]

Рассматривая влияние нагрузки на образование SO3, легко заметить, что с ее снижением относительная доля присосов топки возрастала, так как абсолютное значение их остается постоянным практически во всем интервале паросъемов котла. Таким образом, наблюдается явно выраженное ухудшение равномерности раздачи. Еще более интересен опыт, поставленный ОРГРЭС на котле ПК- Ю, 200 т/ч, 500° С. В работе находились 12 смонтированных по фронту турбулентных горелок. Вначале зависимость температуры точки росы от избытка воздуха была определена при равномерном распределении топлива и воздуха по ярусам. После этого заменой форсунок подача топлива на первый ярус была увеличена на 20 7о, а на третий ярус снижена на 20% против среднего. Распределение воздуха не менялось, в связи с чем коэффициент избытка воздуха первого яруса был на 20% ниже, а верхнего на 20% выше среднего значения. Нижняя часть топки работала при <х<1, т. е. [c.252]

В котел поступала питательная вода с температурой около 80 °С при абсолютном давлении а котле 11 кгс1см . Замеры, выполненные с помощью термопар в верхнем и нижнем слоях котловой воды за время питания котла водой, показали, что температура верхнего слоя воды снизилась всего на 9 °С, а нижнего — на 55 °С. Длительность процесса выравнивания температур обусловлена различными плотностями питательной и котловой воды плотность воды на линии насыщения при температуре 80 °С равна 971,8 кг1м , а при температуре 183,2 °С составляет 886,9 кг/х . [c.93]

Сколь значительным может стать превышение температуры предмета при больших скоростях относительного движения видно на примере метеоритной пыли, залетающей в нашу атмосферу. Двигаясь в космическом пространстве, эта пыль имеет температуру, близкую к абсолютному нулю. Попадая в верхние слои атмосферы, она начинает интенсивно разогреваться, расплавляется и сгорает, производя впечатление падающих звезд. Только наиболее крупные метеориты достигают поверхности земли, не успевая сами сгореть, но зато вызывая окрестные пожары. Удержание эффекта саморазо-грева на приемлемом уровне является одной из важнейших и ответственнейших задач космонавтики. [c.138]

Беличина излучательной способности при данной температуре за висит от рода поверхностного слоя тела и физического состояния поверхности, причем максимальное количество энергии излучается шероховатой зачерненной поверхностью (например, покрытой сажей, черно-матовым лаком и др.). Верхним пределом этой ееличины является излучательная способность так называемого абсолютно черного тела, являющегося абст [c.6]

Датчики абсолютной скорости инерционного действия по механической схеме близки к акселерометрам и отличаются тем, что МП должен преобразовать силу инерции в кинематическую величину — скорость, перемещение или деформацию (так как упругая сила не может быть мерой скорости, см. гл. VII). В одном из возможных режимов работы выходной сигнал МП (перемещение или деформация) пропорционален виброскорости объекта, что возможно в некотором диапазоне частот по обе стороны от собственной частоты механической системы. Ширина диапазона практически пропорциональна относительному демпфированию в датчике. Такой квазирезонанс-ный режим пока можно получить только в низкочастотной области и в ограниченном интервале температур [42]. Квазирезонанснып режим возможно создать не на механической, а на электрической стороне датчика с помощью схем коррекции сигнала. Оба варианта датчика близки по параметрам Собственная частота (которая в данном случае характеризуется не максимумом АЧХ, а переходом ФЧХ через значение 90 ) 20—30 Гц. Меньшая собственная частота дает выигрыш в чувствительности, ио приводит к зависимости характеристик датчика от положения в поле земного тяготения из-за статического прогиба. Подвижную систему подвешивают на плоских пружинах, обеспечивающих ее одномерное перемещение. Верхняя граница рабочего диапазона достигает нескольких сот герц. Она ограничивается не только возможностями демпфирования, но и наличием высших собственных частот механической системы, ярко выраженных для этого типа подвеса. [c.224]

Метод абсолютной интенсивности спектральных линий практически не имеет верхнего предела измеряемых температур. Со стороны очень высоких температур применимость метода ограничивается областью, в которой происходит ионизация основной массы атсмов излучающего металла. Для спектральных линий натрия такой границей будут, по-видимому, температуры 7000....8000 К. Использование излучающего элемента с более высоким потенциалом ионизации позволяет еще больше отодвинуть эту границу. [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...