Абсолютная величина теплопроводности при высокой температуре

Стационарные методы определения коэффициента теплопроводности по характеру измерений делятся на абсолютные и относительные. В абсолютных методах измеряемые в эксперименте величины дают возможность по расчетной формуле (6-6) получить значение коэффициента теплопроводности. В относительных методах измеряемых величин для расчета X оказывается недостаточно. В этом случае большее распространение получил метод сравнения коэффициента теплопроводности исследуемого материала с коэффициентом эталона. При этом в расчетную формулу входит X эталона. Относительные методы имеют определенные преимущества перед абсолютными, так как более просты. Однако отсутствие эталонных . материалов, особенно при высоких температурах, накладывает ограничения на их широкое применение. [c.125]

Результаты опытов, приведенные на рис. 4-33, свидетельствуют об уменьшении сопротивления клее-металлической прослойки с ростом температуры в зоне раздела, при этом зависимость Rm=f(T) более выражена для поверхностей субстратов менее высоких,классов чистоты обработки. Инициирующее влияние на снижение Яш с ростом температуры оказывает процесс формирования сопротивления Я ст.ш, о чем свидетельствует характер расположения. расчетных кривых Яст.ш= (Т) и к.с.ш = f(T). Природа этого явления объясняется заметным повышением теплопроводности дюралюмина с увеличением температуры (в данном диапазоне температур — на 8%). На рис. 4-33 опытные данные Ят сопоставляются с расчетными значениями, полученными по формуле (4-79) при условии отсутствия окисной пленки. При этом для расчетных значений Т1з и е находились согласно соотношениям (4-71) — (4-75) или методом построения кривых опорных поверхностей по продольным и поперечным профилограммам. Как по характеру зависимостей, так и по абсолютной величине термического сопротивления расчетные значения в обоих случаях удовлетворительно согласуются с опытными данными. Такой характер взаимозависимости опытных и расчетных значений Яш сохра- [c.158]

Бор, являющийся ближайшим соседом углерода в периодической системе Менделеева и имеющий близкий по размеру атомный радиус, замещает атомы углерода в решетке графита. Несмотря на то, что в присутствии бора также происходит значительный рост кристаллитов, наличие в решетке графита атомов бора, являющихся примесными дефектами, приводит к уменьшению теплопроводности. Можно утверждать, что борирован-ный графит содержит дефектные монокристаллы. Подтверждением этого служат температурные зависимости удельного электросопротивления борированного графита (рис. 2). Графит, содержащий в исходной шихте тугоплавкие металлы и кремний, а также графит, не содержащий примесей, проявляют температурные зависимости удельного электросопротивления, характерные для искусственных графитов (уменьшение электросопротивления с повышением температуры и наличием минимума). Бо-рированный графит имеет зависимость удельного электросопротивления, характерную для монокристалла графита. Высокая абсолютная величина удельного электросопротивления борированного графита, несомненно, определяется дефектами, образованными атомами бора. [c.72]

Экспериментальное определение коэффициента теплопроводности жидкостей оказывается более трудным, чем в случае газов и твердых тел. В жидкостях, где небольшие изменения температуры вызывают значительно большие по абсолютной величине, чем в газах, изменения плотности, существуют гораздо более благоприятные условия образования конвективных токов. По этим причинам точных экспериментальных данных по значениям теплопроводности жидкостей, особенно при высоких температурах, известно немного. [c.13]

При высоких температурах (Г > в) все величины 3 1 пропорциональны Т, так что Эта закономерность впервые была получена Пайерлсом [9], Либфрид и Шлеман [24] выразили через универсальные постоянные абсолютную величину -с , а следовательно, и теплопроводность при высоких температурах. Они получили [c.247]

Чрезвычайно высокая теилопроводность, обнаруженная в экспериментах 1935 и 1936 гг., являясь лишь частью особых свойств Не И, послужила толчком к исследованию явлений переноса. Спустя год, Аллен, Пайерлс и Аддин [161 в Кембридже установили важный дополнительный факт, оставшийся незамеченным в первых экспериментах. Авторы измеряли теплопроводность жидкого Не II в капилляре. Тенлоироводность оказалась не только большой по абсолютной величине, но и, кроме того, зависящей от градиента температуры. Немного позже сами авторы поставили свои результаты под сомнение, считая, что они были подвержены влиянию более сложного эффекта. Однако на основании более поздней работы было установлено, что величина теплового потока зависит не только от градиента температуры, но также и от размеров прибора, на котором проводятся измерения. Таким образом, понятие теплопроводности в обычном смысле как отношения плотности теплового потока к градиенту температуры в Не II теряет смысл. Для капилляра заданного диаметра при постоянном градиенте температуры теплопроводность гелия при охлаждении ниже Х-точки резко возрастает, достигая максимума при 2 К, и затем снова падает при дальнейшем понижении те.миературы (фиг. 6). [c.790]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

При исследовании теплопроводности при высоких температурах необходимо рассмотреть два вопроса какова температурная зависимость теплопроводности и какова ее абсолютная величина. Если теплопроводность обусловлена трехфононными процессами, то должен выполняться закон 1/7 эта температурная зависимость возникает вследствие изменения населенности мод. Для выполнения закона 1/Г необходимо, чтобы объем кристалла оставался неизменным, так как иначе моды будут меняться и это приведет к другой температурной зависимости теплопроводности. Однако при высоких температурах могут происходить существенные изменения объема, которые приведут к нарушению закона 1/Г. Обычно температуры столь высоки, что при них трудно проводить точные измерения. Поэтому необходим тщательный анализ экспериментальных данных для того, чтобы с уверенностью установить, справедлив или несправедлив закон 1/Г при высоких температурах для кристалла постоянного объема. Не следует ожидать очень точного согласия между экспериментальным значением абсолютной величины теплоемкости и значением, полученным по такой простой формуле, как (7.3). Небольшая неопределенность в экспериментальных результатах поэтому [c.74]

Измерение коэффициента теплопроводности в стационарном режиме. По методу определения % в стационарном режиме кроме тепломеров используются одиночные термопары для измерения температуры или перепада температур, в частности медь-константановые высокой стабильностью и воспроизводимостью в диапазоне 170... 375 К. Градуировка их производится до закладки в теп-ломассомеры и в готовом устройстве по реперным точкам и в термостатах. Поскольку абсолютные отклонения термо-э. д. с. от табличных величин не превышали 0,05 мВ, таблицу из [14] можно использовать в качестве рабочей. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...