Шкала температур абсолютная установление

Введенные для тепловых измерений основные величины — температура и количество теплоты — потребовали установления соответствующих единиц. Температура, точнее разность температур, определялась жидкостными термометрами, причем в физике была принята шкала Цельсия, в которой интервал между точкой плавления льда и точкой кипения воды при нормальном давлении делился на сто частей. Впоследствии бьша введена абсолютная, а затем практически с ней совпадающая термодинамическая шкала температур. Подробнее об этой шкале сказано в гл. 5. [c.49]

Выше рассмотрено построение термодинамической шкалы температур с основными температурами 0° (точка плавления льда) и 100° (точка кипения воды), интервал между которыми, по определению, принят равным точно ста градусам (шкала Цельсия). Для осуществления перехода от температуры, выраженной в стоградусной шкале (уравнение (21)), к абсолютной температуре достаточно перенести начало отсчета на число градусов, равное температуре нуля Цельсия в абсолютной шкале (0о в уравнении (20)). Эта температура по наиболее точным измерениям составляет 273,15° К (о способе установления этой величины см. 11 настоящей главы). [c.33]

Установленная таким образом температурная шкала, не зависящая от термометрического вещества, называется термодинамической температурной шкалой (иногда применяли наименования абсолютная шкала температур и шкала Кельвина ), [c.112]

Определяя абсолютный нуль как такую температуру, которой должен был бы обладать холодильник ), чтобы идеальный КПД равнялся единице, мы можем, правда теоретически, использовать формулу (5.9) для установления температурной шкалы. [c.188]

Абсолютная термодинамическая температур ая шкала Кельвина 1854 г. явилась исходной для построения последующих температурных шкал. Для установления размера градуса интервал между точкой плавления льда и точкой кипения воды был разделен на 100 градусов. Однако Кельвин считал, что более предпочтительной является такая температурная шкала, в которой размер градуса определяется только одной постоянной точкой, например, точкой плавления льда, которой присваивается некоторое числовое значение. [c.68]

Калориметры с ртутными термометрами чаще всего используются при температурах, близких к комнатным. Очень существенно, что в этих условиях измерение абсолютного значения температуры в Международной шкале калориметрическим ртутным термометром с точностью 0,1°С почти всегда можно обеспечить без введения поправок к показаниям термометра. В этом нетрудно убедиться, оценив величины каждой из перечисленных выше поправок для температуры, например 25°С. Поэтому для установления температуры, к которой следует отнести проведенные калориметрические измерения, в подавляющем большинстве случаев достаточно использовать паспортные данные обычного калориметрического термометра. [c.78]

Учитывая эти результаты, а также то обстоятельство, что значение тройной точки чистой воды очень близко к 0,0100° С, Десятая генеральная конференция мер и весов в 1954 г. постановила считать тройную точку воды фиксированной точкой, которой соответствует температура 273,16. Эта конференция также заново определила термодинамическую температурную шкалу Цельсия следующим образом г° С = Г — 273,15, где Т — значение абсолютной температуры, установленное конференцией. Нуль новой термодинамической температуры Цельсия отличается от точки плавления льда примерно на 0,0001°. [c.78]

Общеизвестным примером в этом отношении является идеальный газ. Действительно, для большинства физиков абсолютная температурная шкала совпадает со шкалой, установленной с помощью идеального газа. Однако в последнее время исследуется температурная область, расположенная ниже тех температур, которые могут быть получены откачкой паров жидкого гелия. В этой области пользоваться газами невозможно, и для целей термометрии мы должны либо пользоваться другими соотношениями, выведенными из второго за- [c.262]

Можно считать, что функция у (х) = у (Ш ) представляет спектральную плотность излучения абсолютно черного тела в шкале натуральных логарифмов длин волн, отнесенную к его полному излучению при любой температуре. Выбор температуры Т ведет к установлению коэффициента пропорциональности между величинами х и Я согласно выражению (4-21). Функция у (х) показана на рис. 4-6. [c.131]

Из выражения 0 = 0 е видно, что при квазистатических процессах 0 не может изменить знак. Поскольку интегрирующий делитель 0 = 0 (Г) определяется только температурой, он служит мерой температуры и называется абсолютной температурой в термодинамической шкале Кельвина. Покажем, что хотя вид этой функции зависит от выбора эмпирической температуры, но ее численные значения в данном состоянии не зависят от выбора эмпирической температуры и определяются с точностью до постоянного множителя, характеризующего единицу измерения градусов. Для установления связи между абсолютной и эмпирической температурами рассмотрим простую систему, когда [c.32]

Если для введения поправки к показаниям на температуру окружающей среды указатель милливольтметра был предварительно смещен корректором с нулевой отметки шкалы и установлен на деление то абсолютная но-грешность определяется как АЕ — Б д — Ед, где Ед — ЭДС, соответствующая температуре Тд, мВ. [c.104]

До 1954 г., до решения X Генеральной конференции по мерам и весам, размер кельвина был установлен по интервалу между точкой плавления льда и точкой кипения воды. X Генеральная конференция установила термодинамическую температурную шкалу с одной реперной точкой — тройной точкой воды, приписав ей значение 273,16 К (точно). Таким образом, в термодинамической температурной шкале нижней границей является абсолютный нуль температуры (О К) и основной реперной точкой — тройная точка воды (273,16 К). [c.62]

С помощью отражения излучения от стандартного источника лопастями прерывателя можно осуществить непрерывную калибровку сигнала. Обычно это бывает необходимо, когда требуются точные измерения при низкой температуре объекта. Водном из промышленных радиометров температура стандартного источника (абсолютно черное тело с полостью) сравнивается с выходным сигналом детектора до тех пор, пока не будет достигнуто равенство. В этом случае температура полости будет равна радиационной температуре объекта. Эта температура может быть определена с помощью термопары, установленной в полости. Преимущество такой системы заключается в линейности ее температурной шкалы, но для измерения температуры полости требуется время установления несколько секунд. Радиометр, использующий двухлопастный прерыватель перед входной диафрагмой и являющийся одновременно и модулятором и эталоном, описан в работе [15]. Температурный дрейф у внутренних элементов не оказывает существенного влияния на работу такой системы. [c.469]

Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. Приведем затем термометрическое вещество в соприкосновение с телом, температуру которого мы хотим определить. Если теперь измерить велич1П1у выбранного параметра термометрического вещества (в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с данным телом), то изменение значения этого параметра определит степень отклонения состояния данного тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давленне.м 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устро11ств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тоаде-ственная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [c.8]

После введения энтропии и установления ее особенностей дается диаграмма Т—5. Как видим, учебник Зернова явился третьим русским учебником, в котором говорилось о диаграмме Т—5 и ее значении. Дальше рассматривается абсолютная шкала температур и дается ее обоснование. Это проводится методом, который очень обстоятельно был изложен в статье Котурницкого Цикл Карно и абсолютная шкала температур [c.131]

В первой половине девятнадцатого века было проведено исследование свойств газов с помощью газового термометра. Резульг татом этих исследований явилось установление термодинамической шкалы температур в форме, предложенной Кельвином. В настоящее время газовый термометр признан основным инструментом для измерения температур по термодинамической шкале. Обычно применяют два типа газовых термометров прибор постоянного давления, в котором давление определенной массы газа поддерживается постоянным, а о значении температуры судят по изменению объема системы, и прибор постоянного объема, в котором постоянным поддерживается объем определенной массы газа, а температуру определяют по его давлению. В работе [1] приведены соотношения между значениями объема (или давления) и абсолютной (термодинамической) температуры для идеального газового термометра, наполненного идеальным газом. В указанной статье рассматриваются также поправки к наблюдаемым величинам, которые необходимо вводить вследствие отличия реального газового термометра от идеального инструмента и реального термометрического газа от идеального. [c.225]

При применении шкалы излучения одна из главных трудностей заключается в том, чтобы установить и проверить, соответствуют ли экспериментальные условия тем, при которых осуществляется абсолютно черное тело. Для определения оптическим пирометром точки золота и точки палладия (1555° С), являющейся другой ценной точкой шкалы, применяются два метода. Один из них—метод проволоки, который заключается в том, что короткая проволочка из золота помещается внутри полости нерного тела и служит спаем термопары. Для контролирования скорости нагревания печи и поддержания ее температуры постоянной при температуре плавления служит вторая термопара. Достижение температуры плавления проволоки определяется по установлению постоянного значения т. э. д. с. и последующему разрыву цепи. Этот метод, однако, является менее точным по сравнению с другим методом, в котором модель черного тела погружается в небольшое количество золота. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...