Исследование выражения для тока

Исследование выражения для тока [c.75]

Систематизированы результаты теоретических и экспериментальных исследований физических и механических, в том числе упругих свойств одно- и многофазных поликристаллических систем. Изложены современные методы оценки свойств анизотропных систем, описаны эффективные характеристики процессов распространения тепла, прохождения тока, диффузии и фильтрации в однофазных гетерогенных материалах. Показаны возможности оптимизации конструкций и технологических процессов получения материалов с благоприятной анизотропией свойств. Приведены аналитические выражения для расчета упругих и термоупругих характеристик материалов. [c.318]

Для экспериментальных исследований создавались все более мощные сверхзвуковые трубы, в конце 40-х годов стал применяться новый тип труб — ударные трубы (первые эксперименты проведены в США в 1949 г.), получившие всеобщее признание в 50-х годах. Усовершенствование оптического метода позволило получать более четкие картины течений, проследить процесс появления скачков уплотнения, уточнить структуру течения. Экспериментальные исследования в значительной мере способствовали выяснению причин появления скачков уплотнения, условий устойчивости ударных волн, структуры ударной волны, характера взаимодействия скачков, характера потока за скачком. Эти вопросы подверглись и теоретическому изучению. В 1939 г. А. Е. Донов предложил аналитическое решение задачи о вихревом сверхзвуковом течении. Он исследовал такое течение около профиля, рассматривая некоторые комбинации дифференциальных уравнений характеристик, а также выражения для дифференциала функции тока. Затем А. Ферри (1946) с помощью метода последовательных приближений определил систему характеристик уравнения движения для вихревого сверхзвукового течения, составленного Л. Крокко в 1936 г. Пример точного решения плоской вихревой задачи газовой динамики привел И. А. Кибель (1947), это ре- [c.326]

Малые числа Рейнольдса. В [247, 282] методом сращиваемых асимптотических разложений получено решение задачи об обтекании кругового цилиндра радиуса а поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости со скоростью Ц при малых числах Рейнольдса. Исследование проводилось в полярной системе координат в на основе полных уравнений Навье — Стокса (1.1.4), что позволило получить следующее выражение для функции тока при Т1/а 1 [c.76]

Явление катодной защиты представляет большой практический интерес, что объясняет постановку многочисленных экспериментальных работ по выявлению механизма этого явления. Уже в первых исследованиях, выполненных в 1910 г., была выдвинута гипотеза "обратного электролиза", согласно которой для полной защиты необходима плотность тока, равная скорости коррозии, выраженной в единицах плотности ока. [c.36]

Вместе с тем, как показали исследования стационарных режимов применительно к двигателям постоянного тока с независимым (или параллельным) возбуждением и асинхронных электродвигателей, с достаточной для целей практики точностью можно ограничиться следующим выражением динамической характеристики [3] [c.69]

Зависимость среднеквадратичного отклонения от величины среднего уровня тока имела ярко выраженный характер для всех исследованных типов автокатодов (рис. 6.5). Следует отметить уменьшение уровня нестабильности при повышении тока, начиная с его некоторого значения. Нестабильность понижалась при токах выше 100 мкА для одиночных волокон и графита МПГ-6, при токах выше 3 мкА для [c.229]

Основными технологическими параметрами, определяющими производительность и качество (степень и равномерность) сшивания, являются поглощенная доза излучения, необходимая для радиационного модифицирования и выраженная в греях, радах или джоулях на килограмм, энергия электронов Е, обычно выражаемая в джоулях или электрон-вольтах, ток пучка электронов-1, гель-фракция (или другой параметр), определяющий степень сшивания, и др. [48, 49]. Доза, необходимая для радиационного модифицирования (технологическая доза), зависит как от свойств материала, так и от вида уровня технических требований, предъявляемых к готовому изделию (усадка, ликвидация текучести, снижение деформации, относительное удлинение и др.), обычно определяется на стадии исследований материала и разработки изделия. Выбор технологической дозы облучения всегда является результатом компромисса между различными свойствами. [c.274]

В первых исследованиях, выполненных в 1910 г, в Австралии, была выдвинута, так называемая, гипотеза обратного электролиза , согласно которой для полной защиты необходима плотность тока, равная скорости коррозии, выраженной в единицах плотности тока. [c.145]

Исследования [115], проведенные на материалах, наиболее часто применяемых для изготовления лопаток предельной длины, показали, что при изменении плотности тока от 2 до 30 А/см электродные потенциалы остаются почти постоянными, т. е. их изменение несущественно влияет на стабильность зазора, и источником погрешности Аст является в основном локальное изменение электропроводности х, т. е. для схемы с дискретной системой слежения за величиной МЭЗ погрешность обработки от нестабильности параметров определяется выражением [c.213]

Первая группа. Для металлов первой группы характерна резко выраженная неоднородность поверхности электрода и наличие пассивных и активных участков, скорость вос-электроосаждении серебра становления на которых резко раз-различными авторами, лична, причем ЭТО различие можно легко наблюдать [5]. В процессе электроосаждения металла происходит непрерывное изменение активной части поверхности, на которой идет осаждение металла, что сильно затрудняет определение истинной плотности тока. Непрерывное изменение активности электродной поверхности вызывает различие прямого и обратного хода поляризационных кривых вследствие различия истинной плотности тока [6]. Различие между истинной плотностью тока и кажущейся вследствие ярко выраженной неоднородности поверхности электрода часто приводит к невоспроизводимым и даже противоречивым результатам при исследовании скорости электрохимической реакции в зависимости от потенциала (рис. 1). [c.6]

Генератор собственных нужд — ГСЯ — трехфазный синхронный с явно выраженными полюсами, с самовозбуждением через трехобмоточный трансформатор ТС и выпрямитель ВЗ. ГСП питает обмотку возбуждения СГ через трансформатор ТВ, выпрямитель В2, тиристорный регулятор возбуждения ТРВ и блок гашения поля БГП. От него же получают питание асинхронные двигатели вспомогательных агрегатов — вентиляторов холодильника MX, тяговых двигателей МТ преобразовательной установки МП, а также приводы тормозного компрессора МК и водяного насоса MB цепи заряда аккумуляторной батареи А Б через тормозное зарядное устройство УЗА и резисторы заряда СЗБ. На выход УЗА подключены все потребители тепловоза — освещение, отопление кабины и т. д. (на схеме не показаны). Пуск дизеля осуществляется от стартерного двигателя постоянного тока С, питаемого от А Б через пусковой контактор КП. Для исследований может быть осуществлен пуск дизеля от А Б через тяговые инверторы и синхронный генератор (эти дополнительные цепи и устройства не показаны). [c.192]

Эти простые следствия не только упрощают исследование свойств структурных схем, но и углубляют несколько ту аналогию, которая привела нас к понятию об операторной проводимости . При составлении передаточной функции цепи с последовательным соединением элементов необходимо вспомнить те замечания, которые были сделаны ранее по поводу направленности действий отдельных звеньев и взаимного влияния последующего звена на предыдущее. Необходимо, чтобы нагрузочный эффект последующего звена был учтен в выражении передаточной функции предыдущего, и, наоборот, влияние предшествующего звена должно быть включено в передаточную функцию последующего. Так, для электронного усилителя, включенного на нагрузку с сопротивлением, сравнимым с внутренним сопротивлением самого усилителя и напряжение, и ток нагрузки зависят и от сопротивления нагрузки и от характеристики усилителя. То же относится и к электрическому генератору, характеристика холостого хода которого отличается от нагрузочной характеристики. Учет этих обстоятельств должен быть осуществлен на основании анализа известных нам свойств физического характера, выражен математически достаточно четко обычным способом и лишь затем превращен в необходимое нам операторное выражение в виде передаточной функции. [c.164]

Отказавшись от детального описания особенностей отражения света от кристаллов с пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости, при исследовании распространения света внутри кристалла мы будем исходить из выражения (56.9). В этом случае отношение амплитуд, возникающих в кристалле нормальных электромагнитных волн определенной частоты и поляризации, определяется однозначно без введения дополнительных граничных условий для экситонных полос различной природы. Полученные результаты имеют строгий смысл, если их относить к случаю распространения света в области г>0, возникающего в кристалле бесконечных размеров под действием сторонних токов (56.5), создаваемых в плоскости г = 0 внутри кристалла. Ниже вычисляется векторный потенциал (56.9), напряженности электрического Ех и магнитного. Ну полей и компонента вектора плотности потока электромагнитной энергии 5 в кристалле для различных предельных случаев. [c.459]

Если двухмерный газовый поток вихревой, то для его исследования надо воспользоваться функцией тока 1р. Составляющие скорости, выраженные через функцию имеют вид (2.5.5). Заменяя р по формуле (3.6.31), в которой плотность торможения ро вдоль данной линии тока принимается величиной постоянной, выражения (2.5.5) можно представить в виде [c.195]

В выражении (1) предполагается, что электрическая проводимость не зависит от напряженности электрического поля. В метал- ) лах и сплавах это действительно так. Здесь мы можем сослаться на 5 прямую экспериментальную проверку закона Ома, предпринятую, 5 Бриджменом [1]. Он изучал справедливость закона Ома на тонких (от десятых до сотых долей микрона) пленках серебра и золота. По его данным, по крайней мере до плотностей тока 1-10 А/см , для металлов можно считать закон Ома справедливым. Исследования электрического взрыва проводников, в которых проводились измерения температурной зависимости сопротивления при плотностях тока до 5-10 А/см [2], подтвердил этот вывод. [c.4]

Прежде чем приступить к решению той или иной задачи выбирается физическая модель, т.е. четко оговаривается, из каких представлений об изучаемом объекте исходят в данном исследовании. В соответствии с принятой моделью записываются математические соотношения, являющиеся выражением физических законов или определением физических величин, необходимые и достаточные для решения задачи. Затем проводятся математические выкладки, строгие или приближенные, и физический анализ полученных результатов. Упомянем некоторые модельные представления, используемые в общем курсе физики модели материальной точки и абсолютно твердого тела в механике, модель идеального газа в молекулярной физике, модели квазиупругих диполей и молекулярных токов в электромагнетизме, планетарная и квантовая модели атома в атомной физике и т.д. Одна и та же физическая проблема может быть исследована в рамках различных моделей. Более грубая модель часто не в состоянии объяснить все стороны рассматриваемого явления, зато более проста в обращении. Так, например, классическая модель идеального газа, в которой молекулы рассматриваются как частицы, подчиняющиеся ньютоновской механике, позволяет без труда получить уравнение состояния, но приводит к неверной зависимости теплоемкости от температуры. Для решения этой проблемы приходится использовать квантовую модель атома и квантовую статистику. [c.14]

Что же касается формы свободной поверхности, то, несмотря на очень большое количество наблюдений, которые были проделаны над высотой ее, эмпирические исследования оказались недостаточными, чтобы дать какое-либо аналитическое представление об этой форме. На фиг. 145 приведено типичное семейство линий тока, включая сюда и их значения для капиллярной зоны, следы которых даются чернильными струйками вдоль поверхности поглощения. Теория Дюпюи-Форхгеймера дает совершенно точное уравнение свободной поверхности. Ошибка же его,заключающаяся в том, что теория не учитывает поверхности фильтрации у скважины, сама по себе является достаточной, чтобы обесценить все его усложнения, относящиеся к форме свободной поверхности. Как было показано выше, этот вывод следует также из эмпирического наблюдения, что распределение напора жидкости у основания может быть формально представлено тем же самым выражением (4), что и формула Дюпюи-Форхгеймера для свободной поверхности. Справедливость последней формулы требует совпадения между пьезометрическими высотами у основания и высотами свободной поверхности. Однако опыты не подтверждают даже их приближенной сходимости. Что же касается допущений Дюпюи относительно цилиндрического течения в отдаленных частях системы при радиальном течении, то из эмпирических заключений для уравнений (4) и (6) можно извлечь косвенное подтверждение этого положения. Небольшое наблюдение показывает, что течение определяется значением скорости у основания, соответствующей уравнению (4), помноженной на напор поглощения Не- Это в свою очередь налагает условие постоянства скорости вдоль поверхности поглощения, как это требуется гипотезой цилиндрического течения . В дальнейшем будет показано, что приближенная теория (гл. VI, п. 20) та же приводит к практически постоянной скорости по- [c.309]

Гидрат окиси хрома, находясь в коллоидном состоянии, приводит не только к местным затруднениям для разряда хроматных анионов, но выполняет роль своеобразного регулятора роста кристаллов, влияя на кинетику образования зародышей в сторону измельчения кристаллической структуры катодных осадков. Исследование характера катодного осадка показывает, что в каком бы виде не осаждался хром — блестящий, матовый, молочный — его микроструктура не имеет четко выраженной кристаллической формы [11]. Определяющей здесь является энергия активации, потребная для разряда хроматных анионов. Последнее обстоятельство может быть подтверждено тем фактом, что электродная поляризация по своей абсолютной величине здесь значительно больше, чем это имеет место даже в растворах комплексных солей. Так, например, в 1 ж растворе СгОз при 20°С и при плотности тока 0,2 а/дм поляризация хромового катода достигала почти 2 в. [c.159]

Остановимся кратко на случае расчета характеристик СО2-лазера, когда его активная смесь возбуждается самостоятельным разрядом с источником предыонизации. Исходными уравнениями, описывающими генерацию такого лазера, являются системы (2.22) и (2.20), которые по математическому содержанию, а значит и по применяемым при их решении численным методам и построению программ на ЭВМ, ничем не отличаются от уравнений С02-лазера при несамостоятельном разряде возбуждения. Однако по физическому содержанию описание этих двух типов разрядов отличается друг от друга. Прежде всего для самостоятельного разряда несправедлива формула (2.26), т. е. для каждой выбранной смеси дрейфовая скорость электронов будет разной. Кроме того, существенные трудности при реализации уравнений (2.20) для самостоятельного разряда связаны с определением констант элементарных процессов а, р, т], появляющихся в уравнении, которое описывает развитие электронных лавин в смесях СО2—N2—Не. Эти трудности при разработке С02-лазеров с различными составами газов можно обойти, если воспользоваться методом исследования самостоятельного разряда, рассмотренным в работах [80, 152]. В них для конкретной смеси СО2—Не = 1—1—8 pz = = 1 атм) авторами проводились исследования основных характеристик самостоятельного разряда (форма и длительность импульсов тока и напряжения, их амплитуда и т. д.), причем они измерялись экспериментально и рассчитывались на ЭВМ с помощью уравнений (2.20). Конечным результатом этих исследований являются выражения, позволяющие при известной геометрии разрядной камеры определить функцию Пе (t) в самостоятельном разряде. Далее эти выражения для Пд (t) подставлялись в уравнения генерации, по которым и рассчитывались выходные характеристики излучения С02-лазера и которые сопоставлялись с характеристиками, измеренными в эксперименте [1 ]. Что касается остального алгоритма расчета, то он ничем не отличается от вышеизложенного примера расчета характеристик С02-лазера с несамостоятельным разрядом возбуждения. [c.71]

В настоящей главе будет получено замкнутое выражение для функции При его выводе мы а) предполагаем, что между столкновениями движение электронов определяется полуклассическими уравнениями (12.6), и б) пользуемся простым методом рассмотрения столкновений (известным как нрибли жение времени релаксации ), который вкладывает точное содержание в качественные утверждения о характере столкновений, сделанные в предыдупщх главах. Затем неравновесная функция распределения используется для расчета электрических токов и потоков тепла в ряде интересных случаев, не исследованных в гл. 12. [c.245]

Когда скважины полностью вскрывают песчаный пласт, течение двухмерное и его основные свойства, включая сюда распределение давления и линий тока, не зависят от численного значения проницаемости. Действительно, одно и то же явление будет иметь место в двух параллельных или примыкающих слоях различной проницаемости при условии, что граничные условия остаются теми же. Единственная физическая разница между ними будет заключаться в том, что численные величины скоростей жидкости для соответственных точек этих двух слоев будет всегда находиться в зависимости от их проницаемости. Все эти теоретические выводы, основанные на допущении, что слоистый песчаник эквивалентен единичной однородной пористой среде, будут совершенно справедливы, при одном лишь условии, что проницаемость, входящая в выражения для скоростей суммарного течения, берется как средневзвешенная величина из всех определенных значений для различных слоев согласно их мощностей. Суммарное течение будет иметь правильную величину с этой поправкой, а скорость в любой точке будет средневзвешенной из скоростей в различных слоях. Отсюда, поскольку изменчивость проницаемости в горизонтальном направлении не имеет значительной величины, можно при теоретическом исследовании таких проблем, которые в основном двухмерны и где проекция течения представлена горизонтальной плоскостью, совершенно не при нимать во внимание изменчивости ее в вертикальном направлении. По отношению к изменчивости проницаемости в горизонтальном направлении следует заметить, что за исключением того случая, когда эти изменения имеют место в непосредственной близости к забою скважины или сходящейся поверхности стока, только такие изменчивости представляют собой практическую значимость, которые имеют значительное распространение по площади. Влияние рассеянных локализированных пятен высокой или низкой проницаемости будет усереднено в течении, имеющем большие размеры, и его совершенно не следует принимать в расчет при аналитических выкладках. [c.98]

Сложный характер носит зависимость удельного сопротивления слоя от температуры при сохранении в слое постоянной линейной скорости газа. В опытах [Л. 573] при малой плотности тока и наложении вибраций сопротивление неподвижного слоя не совсем равномерно, но монотонно падало по мере нагрева слоя в исследованном диапазоне температур (100—1000° С), а для неподвижного слоя падение было заметно лишь в диапазоне 200—700° С. В наших опытах при плотности тока 0,004 aj M и без вибраций удельное сопротивление неподвижного слоя падало только до 500° С. Сопротивление слоя при пределе устойчивости изменялось сходным образом, однако при 1000° С имелся сильно выраженный максимум. Линии сопротивления для более расширенных слоев шли почти эквидистантно линии предела устойчивости. Подобный же характер зависимости сопротивления слоя от температуры обнаружен был и другими исследователями [Л. 507]. [c.175]

Применимость теории замедленного разряда к процессам ионизации металлов подтверждается опытом. Исследования Ройтера, Юза, Полуяна и Копыла [62, 63] показали, что в процессе анодного растворения железа наиболее медленной является ионизация металла. Для цинка установлена зависимость потенциала от силы тока, удовлетворительно выражаемая уравнением (106,1), причем предлогарифмический коэффициент в нем почти соответствует теоретическому значению, вычисленному из выражения RT [c.59]

Иллюстрацией инерции питтинга могут служить результаты исследований Я. М. Колотыркина с сотрудниками [70]. Были сняты поляризационные кривые для стали с 13% Сг в 0,1 н. растворах H2SO4 и НС1 при разной скорости изменения (а) потенциала от 0,01 до 64 в сек. Оказалось, что в серной кислоте уменьшение а монотонно понижает анодный ток. В соляной кислоте при а = 1 в сек наблюдается участок торможения анодного процесса, а затем рост тока. При а = 0,01 в сек эта особенность выражена более отчетливо. При а > 1 в/сек торможение и рост тока вообще отсутствуют и кривая идет плавно, без перегибов. Естественно, что как процесс пассивации за счет адсорбции кислорода, так и адсорбционное вытеснение его ионами СГ не происходят мгновенно. Это и находит свое выражение в результатах опытов с разной скоростью изменения, потенциала. [c.247]

Для исследования устойчивости данного ламинарного течения по методу малых колебаний мы должны обратиться к приближённому дифференциальному уравнению (2.9) для функции тока поля возмущений. Подставляя в это уравнение выражение (3.1) для продольной скорости, получим следующее дифференциальное уравнение с частными производными четвёртого порядка [c.398]

Рама-Чар [190] предложил применять для электроосаждения сплава медь — никель пирофосфатные электролиты. Проведенные нами исследования катодного процесса [1,68] показали, что из пирофосфатных растворов можно получйть плотные, мелкокристаллические покрытия из сплава медь — никель. Состав сплава можно регулировать, изменяя отношение меди к никелю в растворе. С увеличением плотности тока (рис. 5) содержание никеля возрастает до достижения максимума при плотности тока 0,6—1,0 ajOM , после чего уменьшается, максимум наиболее резко выражен при получении сплава из растворов с низкой концентрацией меди. Увеличение содержания никеля до максимума объясняется большей поляризацией меди в пирофосфатном растворе, уменьшение содержания никеля при дальнейшем повышении плотности тока объясняется выпадением в прикатодном слое основных солей никеля. [c.53]

Исследовано обтекание плоского треугольного крыла на режиме сильного взаимодействия пограничного слоя с внешним сверхзвуковым потоком. Ана л итиче ско е исследование проведено при использовании ньютоновского предельного перехода, при котором величина показателя адиабаты стремится к единице, а значения чисел Маха и Рейнольдса — к бесконечности [Дудин Г.Н., Нейланд В. Я., 2002]. Для случая обтекания холодного крыла с достаточно большим удлинением, когда в пограничном слое поперечные токи малы, получено аналитическое выражение с точностью до второго приближения для определения линии перехода от закритического к докритическому течению. Проведено сравнение с результатами численных расчетов. [c.365]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...