Плотность торможения

Рассмотрим, как вычисляются по найденным газодинамическим функциям абсолютные величины параметров, характеризующих течение в струе. Давление, температура и плотность торможения рассчитываем по формулам [c.149]

По уравнению состояния находим плотность торможения [c.157]

Величины р и р называются давлением торможения и плотностью торможения соответственно. [c.37]

Очевидно, что при заданном значении полного теплосодержания г температура торможения полностью определяется через г. Давление и плотность торможения зависят на линии [c.38]

Отсюда видно, что динамические давления в сжимаемой и несжимаемой жидкости с плотностью, равной плотности торможения в сжимаемой жидкости, отличаются друг от друга членами порядка р ь /8а . [c.43]

Зная давление торможения, легко можно найти по уравнению процесса или по уравнению состояния плотность торможения [c.45]

Под параметрами торможения в данно.м поперечном сечении трубки тока подразумеваются параметры, которыми будет характеризоваться газ при приведении его мысленно к состоянию покоя изоэнтропическим путем, то есть с сохранением той энтропии, которую имел движущийся газ в рассматриваемом поперечном сечении. Параметры торможения обозначаются следующим образом То - температура торможения ро - давление торможения io - энтальпия торможения Ро - плотность торможения. [c.55]

В качестве единиц измерения скорости и давления возьмем их значения Woo и Роо в невозмущенном дозвуковом набегающем потоке. Единицей длины будем считать ширину слоя S слева на бесконечности. За масштаб плотности выберем его плотность торможения. [c.59]

Так как энтропия газа согласно (5.5) при движении растет, то его полное давление и плотность торможения уменьшаются из соотношения (5.6) следует, что дозвуковой поток при этом ускоряется, а сверхзвуковой замедляется. В обоих случаях скорость приближается [c.97]

Здесь Ро—плотность торможения, —максимальная скорость. Если принять, что масштаб плотности ро в выражении (3.4), определяющем функцию тока, и есть как раз плотность торможения, то уравнения (3.10) после введения переменной х = примут вид [c.256]

Эти соотношения могут быть выражены в виде связей между значениями полных давлений, температур и плотностей торможения, а также соотношениями между коэффициентами скорости и аргументами вектора скорости в параметрической форме вида [c.19]

Если двухмерный газовый поток вихревой, то для его исследования надо воспользоваться функцией тока 1р. Составляющие скорости, выраженные через функцию имеют вид (2.5.5). Заменяя р по формуле (3.6.31), в которой плотность торможения ро вдоль данной линии тока принимается величиной постоянной, выражения (2.5.5) можно представить в виде [c.195]

Аналогичные результаты из уравнений движения идеальной жидкости можно получить и для газов, т. е. сжимаемых жидкостей. Так, интеграл Бернулли для случая адиабатического расширения газа, когда р — ир при условии ft О примет вид /С/(/С — 1) X X р/р + 0,5и = К К — 1)1 (ро/ро). где Ро, Ро — параметры давления и плотности торможения. [c.14]

Очень большая замедленность анодной реакции ионизации металла имеет место при возникновении анодной пассивности (см. с. 305). Анодная поляризация металлов в определенных условиях может облегчать переход металлов в пассивное состояние (образование на металле первичных фазовых или адсорбционных защитных пленок), что сопровождается резким торможением анодного процесса с соответствующим самопроизвольным падением плотности тока и значительным смещением потенциала электрода в положительную сторону (участок BE на рис. 137) до значений, достаточных для протекания нового анодного процесса, обычно выделения кислорода [участок EF кривой (Ко,)обр DEF на рис. 137]. Значение этого вида анодной поляризации рассчитать нельзя и его берут обычно из опытных данных. [c.197]

Из-за все увеличивающегося торможения за счет ограниченной диффузии катодная поляризационная кривая идет вверх более круто (участок кривой АС на рис. 159), чем при наличии только перенапряжения ионизации кислорода (участок АВ на рис. 159), и при приближении к предельной диффузионной плотности тока по кислороду 1д она переходит в вертикальное положение (участок DE на рис. 159). [c.242]

Для увеличения плотности энергии в луче после выхода электронов из первого анода электроны фокусируются магнитным полем в специальной магнитной линзе 4. Сфокусированные в плотный пучок летящие электроны ударяются с большой скоростью о малую, резко ограниченную площадку (пятно нагрева) на изделии 6, при этом кинетическая энергия электронов, вследствие торможения превращается в теплоту, нагревая металл до очень высоких температур. Для перемещения,луча по свариваемому изделию на пути электронов помещают магнитную отклоняющую систему 5, позволяющую устанавливать луч точно по линии стыка. [c.16]

Заменяя с помощью соотношений (6) критические значения плотности и скорости звука в выражении (5) значениями, соответствующими состоянию торможения, т. е. состоянию в камере перед соплом, получим [c.148]

Вследствие постоянства температуры торможения критическая скорость вдоль трубы также не изменяется отсюда отношение приведенных скоростей равно отношению скоростей и на основании уравнения неразрывности — обратному отношению плотностей [c.182]

Дадим Х.1 какое-либо постоянное значение и будем рассматривать 2 как переменную величину, а параметры Т , Ра, Р2 P21 Ра как функции переменного %2- Выше было установлено на основании соотношения (6), что трение ускоряет дозвуковой п замедляет сверхзвуковой поток. Тогда нужно считать Хз возрастающим при дозвуковом и убывающим при сверхзвуковом потоке. Поэтому согласно зависимостям (8), (9) и (10) термодинамическая температура, плотность и статическое давление вдоль изолированной трубы под влиянием трения падают в дозвуковом и растут в сверхзвуковом течении. Из равенства (11) следует, что в критическом сечении при Я2 = 1 полное давление Рг имеет минимальное значение ), но тогда из выражения (102) гл. I вытекает, что в критическом сечении энтропия достигает максимального значения. Полное давление и плотность заторможенного газа в соответствии с равенством (11) как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке вдоль трубы убывают, и только один параметр — температура торможения — не меняется. [c.183]

На рпс. 5.1 изображены кривые температуры, плотности, давления, температуры торможения и полного давления в изолированной трубе в функции приведенной скорости Кг при Xi = 0,1 для дозвукового потока, = 2,3 для сверхзвукового потока и к = 1,4. [c.184]

Выше были установлены количественные соотношения менаду давлением, плотностью, температурой и приведенной скоростью газового потока, а также параметрами торможения для некоторых течений газа. Эти уравнения содержат параметры газа, в частности приведенную скорость X, в высоких и дробных степенях, поэтому преобразование их, получение явных зависимостей между параметрами в общем виде и решение численных задач часто представляют значительные трудности. Вместе о тем, рассматривая различные уравнения газового потока, выведенные, например, в 4 гл. I и 4 гл. V, можно заметить, что величина приведенной скорости X входит в них в виде нескольких часто встречающихся комбинаций или выражений, которые получили название газодинамических функций. Этим функциям присвоены сокращенные обозначения, и значения их в зависимости от величины % и показателя адиабаты к вычислены и сведены в таблицы. [c.233]

Рассмотрим далее две газодинамические функции, которые используются в уравнениях неразрывности потока. Подставим в выражение секундного расхода газа G = pwF через сечение площади F соотношения, выражающие плотность газа р и скорость потока W через параметры торможения р и Г и приведенную скорость X [c.236]

ЛИШЬ осевую составляющую скорости. Это, однако, не так, поскольку при заданных параметрах торможения значения температуры, статического давления, плотности газа будут зависеть также от величины окружной (радиальной) составляющей скорости изменения последней будут влиять на значение расхода и импульса потока. Дело в том, что, согласно уравнению энергии и полученным из него соотношениям (101)—(103), связь между параметрами в потоке и параметрами торможения определяется изменением абсолютной скорости (или приведенной скорости, вычисленной по абсолютной скорости и полной температуре торможения), независимо от угла, составляемого скоростью с осью. [c.254]

Затем вычислим плотность торможения ро, полагая, что при нормальных условиях (рн=1 кГ1см , Гн=288 К) плотность воздуха рн= = 0,125 кТ секР м . Согласно уравнению состояния [c.527]

В 20 было показано, что одним из возможных механизмов потери энергии быстрой заряженной частицей являются потери на тормозное излучение, т. е. на испускание фотонов в процессе торможения частицы кулоновским полем ядер среды. Тормозное излучение пропорционально квадрату ускорения и, следовательно (при одинаковом z, т. е. одинаковой силе взаимодействия), обратно пропорционально квадрату массы частицы. Заряженные частицы особенно сильно теряют энергию на тормозное излучение при движении в конденсированных (например, твердой) средах, где из-за большой плотности ядер очень велика вероятность кулоновского торможения. Обратная пропорциональная зависимость интенсивности тормозного излучения от квадрата массы частицы приводит к тому, что тормозное излучение несущественно для частиц с большой массой, например протонов, и, наоборот, является основным процессом потерь энергии для быстрых электронов. При этом может случиться, что образовавшиеся в результате торможения электронов фотоны будут иметь энергию > 2ШйС2, где — масса электрона. В этом случае у-квант может создать в поле атомного ядра пару из электрона и позитрона, торможение которых снова приведет к образованию фотонов, и т. д., пока энергия возникающих у-квантов не станет [c.551]

Тормозное излучение пропорционально квадрату ускорения и, следовательно (при одинаковом z, т. е. одинаковой силе взаимодействия), обратно пропорционально квадрату массы частицы, Заряженные частицы особенно сильно теряют энергию на тормозное излучение при движении в конденсированных (например, твердой) средах, где из-за большой плотности ядер очень велика Вероятность кулоновского торможения. Обратная пропорциональная зависимость интенсивности тормозного излучения от квадрата массы частицы ириводит к тому, что тормозное излучение несущественно для частиц с большой массой, например протонов, и, наоборот, является основным процессом потерь энергии для быстрых электронов. При этом может случиться, что образовавшиеся в результате торможения электронов фотоны будут иметь энергию E >2nie , где Ше — масса [c.109]

Во многих случаях расчетные формулы упрощаются, если параметры состояния газа определяются в функции не от числа М, а от ириведенной скорости. Удобство оперирования приведенной скоростью связано с тем, что ее знаменатель (критическая скорость) зависит только от температуры торможения, которая постоянна для любого участка потока с изолированным процессом. Законы изменения температуры, давления и плотности газа в функции X выражаются формулами (42), (72) и (73) гл. I. [c.147]

Из этой теории следует, что полное давление в критическом сечении теплового сопла, как и в механическом сопле, проходит через минимум. Плотность заторможенного газа, прямо пропор-цпональная полному давлению и обратно пропорциональная температуре торможения, достигает в критическом сечении минимального значения. [c.208]

При некотором режиме работы эксгаустера плотность заторможенного воздуха за счет потерь в скачке может уменьшиться настолько, что скорость в горле диффузора станет критической. При одинаковых значениях температуры торможения (Т = onst) одинаковая критическая скорость устанавливается как в горле сопла, так и диффузора (а р = idem). Тогда из уравнения неразрывности имеем [c.489]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность торможения : [c.38] [c.38] [c.564] [c.86] [c.187] [c.241] [c.58] [c.165] [c.54] [c.308] [c.84] [c.516] [c.109] [c.118] [c.165] [c.168] [c.168] [c.216] [c.120] [c.205] [c.235] [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...