Экспериментальные установки и результаты измерений

В работах Института теплофизики СО АН СССР [2.8, 2.9, 3.7], выполненных под руководством В. А. Груздева, применен стационарный метод коаксиальных цилиндров и измерена теплопроводность жидкого и газообразного фреона-12 в интервале Т=313—468 К при давлении до 5,4 МПа. Полная информация об экспериментальной установке и результатах измерений содержится в статье [2.9]. [c.117]

Экспериментальные установки и результаты измерений [c.175]

Для изучения изменения теплопроводности некоторых металлов и сплавов при плавлении нами собрана экспериментальная установка, основанная на компенсационном методе Амирханова [1]. Ниже приведено краткое описание установки и результаты измерения на ней. Прин- [c.126]

Экспериментальная установка и температурные измерения. Схема установки показана на фиг. 1. Высокотемпературный поток газа создается в результате сгорания пропана в воздухе. В газовую горелку 1 пропан и воздух подаются по магистралям 2 и 3 соответственно. В зону горения через систему трубочек 4 (расположенных по окружности) подается холодный воздух для создания горизонтального пламени 5 и горизонтального движения продуктов сгорания 6 (для преодоления сил плавучести). Наличие спутного потока воздуха позволяет варьировать коэффициент избытка воздуха, полноту сгорания и температуру потока, а также работать на холодном воздухе при выключенной горелке. В этом случае достигается максимальная скорость потока до 60 м/с. [c.82]

Отчет по каждой лабораторной работе должен содержать схему установки и схему измерений с указанием характеристик используемых средств измерения, оформленный протокол испытаний, результаты обработки экспериментальных данных и их анализ, включая оценку погрешностей измерений. [c.4]

В [1.15, 3.3, 3.4, 3.5] для определения теплопроводности фреона-12 в однофазной области применяли метод нагретой нити, а измерения выполняли на трех отличаюш,ихся экспериментальных установках и охватывали как жидкую, так и газовую фазу М интервале Г=116—437 К при давлении до 60 МПа. В перекрывающейся области параметров результаты трех серий измерений достаточно хорошо согласуются, а расхождения с наиболее надежными опытными данными других авторов, как правило, не превышает 3—4 %. [c.118]

Калибруют метод путем экспериментального определения температурной зависимости того параметра, который предстоит измерять для нахождения температуры. Зависимость Х[Т) является индивидуальной характеристикой материала. При калибровке температура измеряется, как правило, с помощью термопар. Это вносит в результат систематическую погрешность, зависящую от свойств конкретной установки и методики измерений. [c.203]

Вторая серия опытов проводится при обратном ходе процесса кипения, когда пленочный режим переходит в пузырьковый. Рабочий ток уменьшается с. тем же шагом, что и в первой серии опытов, с максимального значения, равного 30 А, до минимального, составляющего 2—3 А. После проведения второй серии опытов экспериментальная установка выключается, в порядке, обратном включению. Обработку результатов измерений рекомендуется осуществлять последовательно по мере проведения опытов. Плотность теплового потока Вт/м вычисляют по соотношению [c.181]

Статистическая обработка полученных экспериментальных данных показала значение постоянной А = 1,06, при среднеквадратическом отклонении 0,02 или 1,9%. Данное отклонение находится в пределах погрешности измерений. Оценка А по опытным данным работы [99] отличается от полученного значения А = = 1,06 не более чем на 1,5 %. Практическое совпадение результатов опытов, полученных на разных установках и на ступенях, отличающихся размерами проточной части, позволяет заключить, что формула (4.7) хорошо подтверждена экспериментально. [c.185]

Экспериментальная установка. Экспериментальная установка, применявшаяся в описанных ранее экспериментах с постоянным электрическим полем, была использована и для первых опытов с переменным электрическим полем, хотя, разумеется, подводимое напряжение было переменным. Подводимая электрическая мощность определялась путем численного интегрирования наложенных графиков тока и напряжения по одному периоду. Сравнение, аналогичное тому, которое было сделано для опытов с постоянным электрическим полем, между подводимой электрической мощностью и увеличением степени подогрева газа, позволило бы количественно определить увеличение коэффициента теплоотдачи. Однако измерение электрической мощности оказалось сложной проблемой, так как сдвиг фазы между током и напряжением зависит не только от частоты, но п от амплитуды. Поэтому решено было использовать эти измерения лишь в качественном плане, т. е. чтобы определить, может ли вообще быть достигнуто заметное изменение теплоотдачи. Считалось, что интенсивная разработка методов измерения электрической мощности была бы оправдана, если бы результаты указывали на то, что значительное изменение теплоотдачи действительно имеет место. [c.445]

ПО показателям преломления электропроводных и неэлектропроводных материалов обширные табличные данные приводятся в справочнике [45] и таблицах [46]. Почти все опубликованные экспериментальные данные по показателям преломления относятся к воздуху, поскольку для большинства оптических систем окружающей средой служит воздух. Тщательное изучение экспериментальных данных для металлов и частично проводящих материалов показывает, что в некоторых случаях имеется несогласие между значениями показателей преломления, рекомендуемыми для одного и того же вещества различными исследователями. Эти различия обусловлены сильной зависимостью результатов оптических измерений от чистоты образца, метода изготовления и экспериментальной установки. Оптические. постоянные изменяются с изменением химического состава вещества и длины волны падающего излучения. [c.101]

Исследование диффузии в многокомпонентных парогазовых системах. Вычисление коэффициентов многокомпонентной диффузии по результатам измерений предусматривает знание плотностей молекулярных потоков и градиентов концентраций компонентов смеси. Определение плотностей молекулярных потоков производилось стандартным методом Стефана. Экспериментальная установка подробно описана в [1]. Одним из граничных условий метода Стефана является требование постоянства концентрации насыщенных паров над поверхностью испаряющейся жидкости. Следовательно, в диффузионную ячейку необходимо заливать смеси, составы которых при испарении в какой-либо газ практически не меняются. [c.46]

На рис. 1 представлен экспериментальный участок с подвижной термопарой, погружаемой в ванночку-конденсатор. Описание установки, методика проведения опытов на ней и результаты, полученные на калии при температурах 335—400° С и на натрии при температурах 385—510°С, были изложены нами в работах [II, 12]. Аналогичные опыты по измерению фазовых сопротивлений были проведены с литиевым паром при температурах 730—850° С. [c.6]

Настоящее приложение содержит руководства к 15-ти экспериментальным работам, иллюстрирующим теоретический ма-териал книги. Каждая практическая задача составлена по определенному плану. Вначале формулируется цель исследования, затем приводится рисунок, на котором дана принципиальная схема лабораторной установки, изображен ход лучей в оптической схеме, приведен перечень приборов. Далее следует подробное изложение задания для выполнения экспериментальной, расчетной и графической частей лабораторной работы. На основании этого задания экспериментатор должен изучить по указанным разделам настоящей книги физическую сущность изучаемых явлений, четко знать работу оптической и электрической схем, последовательность выполнения измерений и иметь представление об ожидаемых результатах. Перед началом измерений необходимо продумать форму записи, например составить таблицы результатов, в которых с целью исключения грубых ощибок и для оценки предельных отклонений измеряемых величин должна быть предусмотрена возможность записи нескольких значений. Количественную оценку погрещностей измерений следует проводить с применением элементарной математической статистики, согласно общепризнанным методам,, изложенным, например, в литературе [7]. [c.504]

Представляет интерес изучение других характеристик по высоте пограничного слоя цри больших вдувах. Ниже приводятся результаты измерений энергетических спектров пульсаций скорости и коэ< фициента перемежаемости. Измерения цроводились на плоской пластине. Описание экспериментальной установки и измерительной аппаратуры цриведены в[91 [c.54]

На созданной в Физической лаборатории Всесоюзного теплотехнического института (ВТИ) экспериментальной установке были проведены измерения коэффициента динамической вязкости водяного пара при телше-ратурах от 175 до 450° С и давлениях до 350 бар [1]. Эти измерения подтвердили существование аномальной зависимости вязкости водяного пара от давления на изотермах в области, ранее исследованной Кестнным [2], и позволили получить надежные данные в ранее практически не исследованной области параметров состояния. Результаты проведенных опытов показали, что принятая при составлении Международной скелетной таблицы (МСТ) однозначная зависимость избыточной вязкости (fi — Hi) от плотности Н8 соблюдается и что эта таблица нуждается в существенной переработке, поскольку расхождение данных МСТ и опытных достигает 13%, т. е. более чем в 3 раза превышает допуск МСТ. Наши измерения, результаты которых приведены в [1], не охватывали, однако, области параметров состояния, прилегающей к линии насыщения. Следует также отметить, что в МСТ не были зафиксированы значения коэффициента динамической вязкости воды и пара на линии насыщения при температурах выше 300 С, так как данные для этой области были немногочисленными и противоречивыми. В связи с осуществлением Международной программы исследований, направленных наразработку новых скелетных таблиц коэффициентов переноса воды и водяного пара, в Физической лаборатории ВТИ была поставлена работа по подробному исследованию вязкости воды и пара вблизи линии насыщения. [c.57]

Изготовленйую термопару, как правило, градуируют по каким-либо эталонным приборам. При калибровке термопар из неблагородных металлов организации, выполняющие такую работу, дают значения термо-ЭДС термопары с погрешностью 0,01 мВ, что для хромель-алюмелевой термопары соответствует погрешности 0,25 °С. На первый взгляд кажется, что такая термопара, поставленная на экспериментальную установку, при учете результатов градуировки дает возможность измерять температуру с погрешностью 0,3 °С. На самом деле погрешность измерения температуры во много раз больше, что объясняется в основном двумя свойствами, присущими любым термопарам и в особенности термопарам из неблагородных металлов. [c.199]

При этом предполагается, что в зонах концентрации напряжений, где, как правило, происходят малоцикловые разрушения, накапливаются в основном усталостные повреждения в результате действия знакопеременных упругопластических деформаций. Вместе с тем в эксплуатационных условиях в результате работы конструкции на нестационарных режимах, в том числе при наличии перегрузок, возможно накопление односторонних деформаций, определяювцих степень квазистатического повреждения и влияю-ш их на достижение предельных состояний по разрушению. Для обоснования методологии учета накопления конструкцией (наряду с усталостными) квазистатических повреждений по результатам тензометрических измерений требуется решение прежде всего вопросов расшифровки показаний датчиков с целью воспроизведения истории нагруженности в максимально напряженных местах конструкции и оценки малоциклового повреждения для эксплуатационного контроля по состоянию. Малоцикловое повреждение может в общем случае оцениваться по результатам измерений, выполненных обычными тензорезисторами, но с расширенным диапазоном регистрируемых деформаций (до величин порядка нескольких процентов), характерных для малоцикловой области нагружений. Исследование [20] выполнялось в Московском инженерно-строительном институте и Институте машиноведения на базе разработанных в лаборатории автоматизации экспериментальных исследований МИСИ специальных малобазных тен-зорезисторов больших циклических деформаций. Аппаратура и методика эксперимента подробно описаны в [229]. На серийной испытательной установке УМЭ-10Т с тензометрическим измерением усилий и деформаций, а также крупномасштабным диаграммным прибором осуществлялось циклическое нагружение цилиндрических гладких образцов по заданному и, в частности, нестационарному режиму. Одновременно соответствующей автоматической аппаратурой производилась регистрация истории нагружения с помощью цепочек малобазных тензорезисторов, наклеенных на испытываемый образец. Сопоставление показаний тензорезисторов с действительной историей нагружения и деформирования образца, регистрировавшихся соответствующими системами испытательной установки УМЭ-10Т, давало возможность определить метрологические характеристики датчиков и особенности их повреждения в условиях малоциклового нагружения за пределами упругости. Наиболее существенными особенностями работы тензорезисторов в условиях малоциклового нагружения оказываются изменение коэффициента тензочувствительности при высоких уровнях исходной деформации и в процессе набора циклов нагружения, уход нуля тензорезисторов и их разрушение через определенное для каждого уровня размаха деформаций число циклов. [c.266]

В области турбулентного режима течения (Яе>80, / е>10 ) опыты (кривые /, 2а), описываемые формулами (5.36) и (5.37), определяют нижний уровень теплоотдачи [32, 97, 101]. Значительно выше располагаются четыре группы опытных точек. Первая группа точек (кривая 4) получена при малом содержании кислорода в натрии (6-10 " вес.%) [Ю5, 106]. Вторая группа точек (кривая 26)—результат опытов на трубе малого диаметра (4=4 мм) при скоростях 25 м1сек [97]. Третья группа точек (кривая 6) включает опытные точки, полученные на основании измерения поля температур [99, 100]. Сюда же относятся данные, полученные по измерению температуры стенки трубы при содержании кислорода в натрии меньше 2 I0 вес.%. Четвертая группа точек (кривая 7) получена путем обработки поля температур ио сечению потока [107]. Все эти данные в области чисел РеТ>300 описываются теоретическими зависимостями (5.20), (5.28) и (5.20а). Точки, полученные в работе [2] (кривая 3), располагаются несколько ниже. В последней работе от.мечено влияние времени работы установки на уровень теплоотдачи. Одним из факторов, определяющих уровень теплоотдачи к натрию, является степень чистоты металла, и в частности содержание кислорода в виде нерастворенных в нем окислов [99]. В связи с этим экспериментальные данные, полученные при измерении распределения температур по сечению потока (кривые 6, 7), и данные с натрием, содержащим кислород ниже предела растворимости (кривая 4), располагаются выше точек, полученных в опытах, проведенных без специальных мер очистки металлов (кривые / и 2а). [c.150]

На рис. 2 приведено сравнение расчетов дозы нейтронов с измерениями вокруг установки OKTAVIAN. Результаты расчетов с помощью программ MM R-2 и NIMSA согласуются с экспериментальными данными в пределах погрешности до 30%. [c.325]

В качестве первого примера мы приводим описание разработанной О. И. Раушем экспериментальной установки для измерений температуропроводности по методу двух точек при высоких температурах и изложение приемов обращения с нею [52]. В качестве второго примера мы приводим результаты некоторых из наших опытов, поставленных специально с целью выяснить возможность применения на практике приема расчета, изложенного в 3 и основанного на критерии . Другие авторы вели расчеты а с помощью простого приема, изложенного в 2. [c.308]

Вязкость сжатого газа и жидкости изучена экспери1ленталь-ко в интервале Г=(89—443) К, р бО МПа (см. табл. 41). Основная часть опытных данных получена в ОТИПП [1.18, 4.11, 4.32] . Результаты измерений, выполненных одинаковым методом, но на отличающихся экспериментальных установках, согласуются в пределах погрешности данных (1,5—2)% и приняты [c.165]

Применение автоматической цифровой тензоапнаратуры и ЭЦВМ позволяет реализовать приведенный здесь алгоритм обработки результатов измерений деформаций нй тензометрических моделях из органического стекла. При этом осуществляется учет таких факторов, как ужесточающее влияние тензодатчиков, влияние температуры, поперечная тензочувстви-тельность. Определяются в месте установки тензодатчиков напряжения на поверхности, средние но толщине, и изгибающие моменты и поперечные силы в рассматриваемых сечениях. Приведенная блок-схема позволяет в процессе обработки экспериментальных данных выявлять возможные повреждения тензосхемы и стабильность работы модели и нагрузочных устройств, а также вносить корректировку в результате измерений. [c.73]

В работе представлены и обсуждаются результаты комплексного исследования термодинамических свойств системы Не — СО3 в интервале 303— 373 К при давлениях 20—250 бар. Измерения коэффициента сжимаемости Z и мольных объемов смеси г см выполнены по методу Барнетта на экспериментальной установке, описанной ранее в [1]. Получено около 400 значений г см на изотермах 303, 313, 323, 343 и 373 К в интервале х = = 0,20 0,86 х — мольная доля второго компонента в смеси Не — Oj). По нашей оценке, вероятная погрешность измеренных значений г см равна 0,15-0,25%. [c.27]

Измерение коэффициентов аккомодации проводилось методом скачка температуры [И] в эксперименте снимались зависимости перепада температур в измерительной ячейке от давления АГ =/(1/P)qj, = onst при Р = 25, 33, 50, 100, 200 мм рт. ст. Результаты измерений представлены на рис. 1, а. Погрешность, вносимая в результаты при определении коэффициента теплопроводности методом нагретой нити из-за неучета поправки на температурный скачок, для данной установки при рассмотренных умеренных температурах оказалась равной 0,5% для Не и 0,3% для Аг. Экспериментальные данные по теплопроводности Аг и Не, полученные при Т 300 400 К с учетом температурного скачка, приведены на рис. 1,6, в. [c.72]

На установке, выполненной по абсолютному методу нагретой р ити (измерительная нить изготовлена из молибден-рениевого сплава), было проведено измерение теплопроводности Не и Аг в диапазоне температур 400—1500 К [12, 13]. Предельная погрешность результатов измерений в указанном диапазоне температур оценена в Jz (3—4)%, наибольший, вклад в эту погрешность вносит ошибка, связанная с измерением разноста температур в газовом слое. Поправка на температурный скачок увеличивается с ростом температуры для Не при Р = 1 атм и Г = 407 К она составляла 1,9%, а при Т = 1413 К — 29%. Полученные экспериментальные данные по теплопроводности Не и Аг (см. рис. 1, б, в) хорошо согласуются со стандартными отечественными и зарубежными данными. [c.73]

Рис. 3.92. Опыты Белла (1960) сравнение данных измерений осевой деформации с результатами расчета в условиях использования экспериментальной установки, схема которой представлена на рис. 3.86, для момента, когда ведущая дилатациониая волна прошла расстояние от места удара, равное двадцати длинам диаметра стержня. Расчеты основаны иа анализе распределения воли в соответствии с рис. 3.89 и 3.90 (Белл, 1960). Штриховая линия соответствует решению иа основе элементарной теории сплошная линия — расчет, кружок — эксперимент, к — расстояние от места удара (единица измерения длины равна длине диаметра стержня), в — осевая деформация стержня. 1 — эксперимент, 2 — теория.

Из обработки результатов измерения интерферограммы получено Le L = 0,31 0,02 (что соответствует при базе ИФП = 3 см уширению Av = (16 I) 10- см- ). Для Le T расчет дает Le T = 0,08 0,01. Таким образом, Lpes = 0,23 0,02. Температура плазмы Та оказалась равной (680 30) К, величина угла между зеркалами совпала с измеренной методом, приведенным в работе [44]. Различие результатов определения фз составило 3°/о, что находится в пределах экспериментальных погрешностей. Это подтверждает правильность использованного метода. Выходная диафрагма установки была взята малой и давала поправку к определяемой температуре менее 0,2%. Наблюдаемый контур, рассчитанный с целью контроля по формуле [c.114]

С целью экспериментальной проверки зависимости (2) были проведены испытания стали Х18Н10Т при мягком нагружении с трапецеидальной формой цикла при t = 650° С и 0(,,тах = = 18 кгс/мм . На полированной поверхности образца по его образующей наносились риски с шагом 0,5 мм, по которым в процессе эксперимента с помощью металлографического микроскопа, расположенного на крышке камеры испытательной установки [7],. проводились измерения местных деформаций с наблюдением и фоторегистрацией поверхности образца. Полученные при этом результаты показали, что характеры развития местной циклической bi и односторонне накопленной пластических деформаций, на отдельном участке, на котором в процессе нагружения была обнаружена трещина, и соответствующих средних деформацион- [c.42]

Контуры линий измерялись фотоэлектрическим методом на спектрографе ИСП-51 с приставкой ФЭП-1. Спектр комбинационного рассеяния возбуждался в стандартном эллиптическом осветителе светом ртутной линии 4358 А от лампы ПРК-2 при силе тока 3 а. Для выделения из ртутного спектра возбуждающей линии использовался жидкостный фильтр из насыщенного водного раствора NaN02. Спектральная ширина щелей равнялась 5 см"" . Правильность работы установки контролировалась по спектру толуола [ ]. Измерение площадей, ограниченных наблюдаемыми контурами линий исследуемой и сравнения (линия 802 см циклогексана), производилось на одинаковом числе ширин — 66. Поправка на усечение поэтому была принята равной единице [ ]. Спектральная чувствительность фотоумножителя определялась по спектру флуоресценции сернокислого хинина [ ]. Каждая линия регистрировалась не менее 10 раз. Средняя ошибка измерения интенсивности составляла около 10%. Результаты измерений сведены в таблице. Используя вычисленное в работе значение абсолютной интенсивности линии 802 см циклогексана (56 - -13 )= 21.88 10 см /г, получаем экспериментальные абсолютные интенсивности комбинационных линий тетрахлорэтилена (см. таблицу). [c.297]

Экспериментальная установка включала термостатированную стеклянную электрохимическую ячейку, заполненную соляной кислотой, в которую помещали полупогруженный образец титана (ВТ-1, Измерение потенциала электрода проводили относительно насыщенного каломельного электрода сравнения при помощи самопишущего катодного вольтметра. Длительность опытов составляла 10 час. Оценку скорости коррозии проводили по весовым потерям. Для сопоставления результатов с целью проверки эффектов раздельного действия продувки хлора и анодной поляризации на коррозию титана были проведены контрольные опыты. [c.274]

После создания установки осуществлена прямая экспериментальная проверка этого метода. В качестве объекта исследования взята металлическая медь. Результаты измерений показали хорошее совпадение между опытными и расчетными [5] величинами. Так, при 1205°С экспериментальное значение энтальпии равно 172 кал г, расчетное— 169 кал1г при 1245° С эти значения практически совпадают и равны 173 кал1г. Наблюдавшиеся в отдельных опытах расхождения между ними находятся в пределах погрешности измерений, которые обсуждаются ниже. [c.71]

Разработана методика исследования р—и—Г-зависимости N204 по температурам и плотностям, а также конструкция экспериментальной установки. Результаты измерения р—V—Г-зависимости хорошо согласуются с данными других авторов. Таблиц 2. Библиографий 10. Иллюстраций 3. [c.405]

В дополнение к результатам интерферометрического исследования фазовой структуры применялся численный метод восстановления фазы 48] пучка в фокальной плоскости первой Фурье-лиизы распределение фазы восстанавливалось по результатам измерения распределения интенсивности во входной м выходной плоскостях, соответственно, фурье-линзы Ь2, в ходе 30 итераций процедуры [48]. Схема экспериментальной установки для получения двух распределений приведена на рис. 6.35. После 30 итераций, среднеквадратичное отклонение экспериментально полученного амплитудного распределения от его оценки на последней итерации составляло менее 17%. Восстановленное фазовое распределение во входной плоскости фурье-линзы представлено на рис. 6.42. Фазовый сдвиг между половинками моды составляет около 0,85 Я, что согласуется с результатами интерферометрии и теоретической оценкой тт. Таким образом, устойчивость амплитудно-фазовой структуры гауссовых мод к фурье-нреобразованию позволяет использовать итеративную процедуру 48], основанную на вычислении прямого и обратного преобразований Фурье, для верификации результатов интерферометрического исследования фазовой структуры сформированного модового пучка (см. рис. 6.39, 6.41, 6.42). [c.448]

Остановимся на результатах экспериментального исследования решёток на малых скоростях. Впервые экспериментальное исследование решётки, которая была составлена из пластин, произвёл Н. Е. Жуковский в 1902 г. в лаборатории Московского государственного университета. На фиг. 220 изображена схема экспериментальной установки. Испытуемая решётка пластин соединялась с аэродинамическими весами, по показаниям которых определялся коэффициент подъёмной силы пластины в решётке. При дальнейшем развитии эксперимента взвешивание решётки почти никогда не применялось ввиду методического несовершенства такого эксперимента. Экспериментальная установка для продувки плоских решёток, цозволяющая изменять угол входа Р, и установочный угол профилей, представлена на фиг. 221. При эксперименте производится измерение скоростей и углов соответственно перед и за решёткой и разности полных напоров. Величины С и определяются по формулам I25), (30) и (34). [c.420]

Теплоемкость кипящей жидкости. Беннинг [7] измерил теплоемкость кипящей жидкости при четырех температурах в диапазоне от —17,3 до +55,1° С. Поскольку экспериментальная установка представляла собой закрытый калориметр, то в опытах непосредственно измерялась теплоемкость двухфазной системы жидкость— пар. Хотя Беннинг в таблице опытных данных представил результаты своих измерений как теплоемкость Ср (в тексте и на графике указывается просто теплоемкость жидкости ), ряд обстоятельств вынуждает интерпретировать его результаты как теплоемкость кипящей жидкости с . Беннинг указывает, что при обработке опытных данных им вводились поправки на парообразование и конденсацию, которые составили для фреона-22 при температурах 45,5 и 55,1° С соответственно 0,8 и 3,0% от величины теплоемкости. Расчеты показали, что такие поправки могли быть вве- [c.31]

В работе приводятся результаты измерений скорости звука на линии насыщения в жидкой фазе изопропилового спирта и диэтилового эфира, а также результаты измерений скорости звука по изохорам в бензоле при давлениях до 1000 ат в интервале температур 50—90° С. Исследованные жидкости после очистки имели следующие параметры изопропиловый спирт — = 0,7854 ге = 1,3775 ип = 81,7°С (при 744 мм рт. ст.) диэтиловый эфир — = 0,7136 = 1,3528 кии = 33,7° С (при 738 лл рт. ст.) бензол — = 0,8792 по 1,5010 кии = 79,6° С (при 743 мм рг. ст.). Измерения проводились на импульсной ультразвуковой установке, описанной в работах [1, 2]. Температура измерялась платиновым термометром сопротивления, помещенным непосредственно в исследуемую жидкость. Ошибка определения температуры не превышала 0,1° С. Погрешность определения скорости звука с учетом ошибок отнесения составляла 1—2 м1сек. Измерения, выполненные на частотах 1 и 3,5 Мгц, дали полностью совпадающие результаты во всем исследованном интервале температур и давлений. Полученные экспериментальные данные приведены в табл. 1. Скорость звука (в м/сек) в бензоле в зависимости от температуры и плотности приведена ниже [c.81]

Образцы отжигались при 900° С в вакууме 10 мм рт. ст. Измерение коэффициента теплопроводности Х, удельного электросопротивления р и числа Лоренца Ь в области температур 20 ч- 1100° С проводилось методом Егера — Диссельхорста [11, а от 900 до 1400° С — методом Боде [2]. Образец, проходивший испытания при высоких температурах, дополнительно отжигался 25 мин при 1540° С в вакууме 1 -Ю мм рт. ст. Удельное электросопротивление образцов ванадия, на которых измерялись Я, р и Ь, в исходном состоянии при 20° было равно 21,3-10" ом-м. На рис. 1 представлены результаты измерения А,, р и Ь ванадия. Исследования, проведенные на двух различных установках, дают удовлетворительно согласующиеся между собой результаты. Максимальные отклонения экспериментальных точек по X при 900 и 1480° С не превышают максимальной ошибки измерений при высоких температурах, которая оценивается в 15% [21. [c.63]

Смотреть страницы где упоминается термин Экспериментальные установки и результаты измерений : [c.271] [c.107] [c.515] [c.247] [c.24] [c.341] [c.42] [c.398] [c.204]

Смотреть главы в:

Лазеры сверхкоротких световых импульсов -> Экспериментальные установки и результаты измерений

ПОИСК

Результат измерения

Установки для измерения ипр

Экспериментальная установка и экспериментальные результаты

Экспериментальные результаты

Экспериментальные установки и результаты

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...