Восстановление фазы

При электрохимическом фазовом превращении, происходящем на электроде с образованием окисленной твердой фазы, каждому потенциалу соответствует свой состав окисной фазы. В этом случае-обратный ход анодной поляризационной кривой должен существенно отличаться от прямого, так как уменьшение анодного тока не может привести к восстановлению фазы. Поэтому возврат к начальным участкам анодной поляризационной кривой возможен только при прохождении через электрод катодного поляризующего тока. [c.41]

Рнс. 7.21. Пример применения итерационного алгоритма восстановления фазы [7,45]. а — первоначальный объект (синтезированное изображение космического корабля) б — модуль спектра Фурье объекта в — изображение, восстановленное в результате применения итерационного алгоритма. [c.327]

Первоначально алгоритм входа-выхода [5, 7] применялся для восстановления фазы светового поля на основе измерений одной интенсивности в плоскости пространственных частот. Такая проблема является характерной для звездной интерферометрии. Этот же алгоритм был успешно применен для расчета фазы ДОЭ [8 . Однако этот алгоритм недостаточно теоретически обоснован. [c.53]

Рис. в.29. Результаты численного восстановления фазы пучка по распределениям амплитуды во входной и выходной плоскостях фурье-каскада, представленным на рис. 6.27-6.28 [c.438]

Рис. 6.42. Итеративно восстановленная фаза моды Гаусса-Эрмита (0,1) (белый цвет соответствует значению фазы тг, черный 0)

Оптические методы восстановления фазы световых полей основаны на использовании датчиков волнового фронта. В этом случае не требуется формирования интерферограммы, и датчик непосредственно размещается в область анализируемого светового поля. Самым распространенным анализатором волнового фронта является датчик Гартмана Шаке [52]. [c.667]

Рис. 10.67. Исходная фаза (а), интерферограмма (б), поле направлений (в), поле частот (г), восстановленная фаза (< )

Для определения ошибки восстановления фазы использовалась величина [c.671]

На рисунке 10.71 показана зависимость ошибки восстановления фазы А от отношения сигнал/шум 8 для интерферограммы, полученной в результате интерференции световой волны с фазой (10.166) и плоской световой волны, падающей пер- [c.672]

В области классической оптики эта задача носит название восстановления фазы. В этом случае мы хотим определить амплитуду и фазу электромагнитного поля, осуществив подходящие измерения интенсивности. Опять же, для реконструкции электромагнитного поля требуется много распределений интенсивности. [c.171]

Восстановление фазы сигналов в динамическом ЗУ необходимо потому, что за каждый цикл обращения сигналов по циркуляционному кольцу неизбежны фазовые сдвиги, обусловленные трением воздуха [c.200]

Поскольку концентрация примеси в различных фазах различна, в процессе конденсации или испарения происходит изменение состава пара над жидкостью. Газовая диффузия способствует восстановлению однородности состава, однако точка кипения смещается. Направление смещения зависит от относительной летучести примеси и от того, имеет ли место конденсация или испарение. Летучие примеси, такие, как азот, существенно понижают точку кипения при конденсации по сравнению с испарением. Криостат для реализации кислородной точки мало отличается от показанного на рис. 4.18. Подробное его описание можно найти в работах [25, 38]. [c.162]

В заключение отметим снова, что ухудшение характеристик термопары может происходить по двум причинам. Первая — загрязнение металлами, восстановленными из газовой фазы при разложении окислов, из которых изготовлены изоляторы и чехлы, и вторая — перенос родия в газовой фазе к электроду из чистой платины. Первый фактор подавляется при помещении термопары в окислительную атмосферу или (при необходимости работать с низкими парциальными давлениями кислорода) применением изоляторов из MgO. Второй фактор подавляется уменьшением давления кислорода или созданием препятствия на пути газовой фазы окиси родия. [c.287]

Эти сплавы обладают хорошими механическими свойствами (табл. 20), могут быть упрочнены термической обработкой, но имеют пониженную термическую стабильность. После сварки детали нужно подвергать термической обработке для восстановления пластичности. Сплавы переходного класса (табл. 20) состоят из а-фазы и 25—50 % Р фазы, применяются как в отожженном состоянии, так и после закалки и старения. Сплавы прокаливаются в сечении до 200—250 мм, обладают удовлетворительной термической стабильностью, но после сварки требуют термической обработки для восстановления пластичности. [c.320]

Вследствие разности концентраций растворенного элемента в твердой и окружающей ее жидкой фазе равновесие может нарушаться в результате диффузионных процессов. Растворенный элемент будет перемещаться в глубь жидкости, а соответствующая часть атомов основного металла для восстановления равновесия перейдет из жидкой фазы в твердую, что приведет к дальнейшему развитию кристаллизации. Такую кристаллизацию называют избирательной или диффузионной. [c.442]

Таким образом, отношение модулей импульсов ударной реакции гладкой поверхности за вторую и первую фазу удара равно коэффициенту восстановления при ударе. [c.262]

Гл. 7 посвящена теории формирования изображения в частично когерентном свете. Излагаются некоторые аналитические подходы к задаче. В этой главе также вводится и используется для понимания характера оптических систем, формирующих изображение, щироко применяемое в радиоастрономии понятие ин-терферометрического формирования изображения. Рассматривается также вопрос о восстановлении фазы. [c.16]

В последние годы удалось добиться больших успехов в решении двумерного варианта этой задачи о восстановлении фазы . В работах [7.41, 7.42] был применен метод итераций и было показано, что в большинстве случаев, включающих функции 1оЦ,ц) значительной сложности, итерации сходятся к правильному решению. Это указывает на то, что неоднозначности в решении в двумерном случае не так велики, как в одномер- [c.326]

Расчет фокусаторов основан на поиске лучевого соответствия = (и) межд точками фокальной кривом и точками апертуры фокусатора с гюследз- -ющим восстановлением фазы фокусатора из уравнения наклонов (1,46). Поскольку фокусатор двумерен, а фокальная кривая одномерна, то существует одномерное множество точек Г( ) фокусатора, направляющих излучение в одну и ту же точку Х( ) кривой. Назовем это множество точек слоем. Лучевая трубка здесь является листообразной, проходит между точками и + с1 фокальной кривой и в области )( , + С) межд Г( ) и Г( + (1 ) (рис. 1.49а). В теоретических работах по расчету фокусаторов показано, что слои представляют собой семейство гипербол. В параксиальном приближении гипербо.1ты вырождаются в семейство прямых 17] [c.30]

В ряде работ Фиенаиом [5, 7, 8] разработан метод входа-выхода, в котором рассматривается проблема восстановления фазы по измерению одной интенсивности в области пространственного спектра. Рассмотрим этот алгоритм. [c.52]

Итеративное решение задачи восстановления фазы светового поля при помошд алгоритма входа-выхода (одной из его модернизаций) имеет вид [c.52]

Первое уравнение в (5.84) соответствует уравнению луча и определяет лучевое соответствие между точками и апертуры фокусатора и точками х области фокусировки В. Второе уравнение в (5.84) соответствует дифференциальной форме закона сохранения светового потока по лучевым трубкам и позволяет определить функцию х(и) из условия формирования заданного распределения интенсивности /(х) при X I). И наконец третье уравнение в (5.84) соответствует восстановлению фазы по полному дифференциалу, где слагаемое с о (и) введено дая ком,пенсации фазы освещающего пучка. [c.351]

Уравнения системы (5.88) соответствуют уравнению луча, закону сохранения светового потока, по лучевым трубкам и уравнеш-по для восстановления фазы. Решение системы (5.88) существенно проще, чем решение (5.84). Например, для ачучая [c.352]

В дополнение к результатам интерферометрического исследования фазовой структуры применялся численный метод восстановления фазы 48] пучка в фокальной плоскости первой Фурье-лиизы распределение фазы восстанавливалось по результатам измерения распределения интенсивности во входной м выходной плоскостях, соответственно, фурье-линзы Ь2, в ходе 30 итераций процедуры [48]. Схема экспериментальной установки для получения двух распределений приведена на рис. 6.35. После 30 итераций, среднеквадратичное отклонение экспериментально полученного амплитудного распределения от его оценки на последней итерации составляло менее 17%. Восстановленное фазовое распределение во входной плоскости фурье-линзы представлено на рис. 6.42. Фазовый сдвиг между половинками моды составляет около 0,85 Я, что согласуется с результатами интерферометрии и теоретической оценкой тт. Таким образом, устойчивость амплитудно-фазовой структуры гауссовых мод к фурье-нреобразованию позволяет использовать итеративную процедуру 48], основанную на вычислении прямого и обратного преобразований Фурье, для верификации результатов интерферометрического исследования фазовой структуры сформированного модового пучка (см. рис. 6.39, 6.41, 6.42). [c.448]

Восстановление фазы светового поля — одна из основных задач обработки сигналов. Не имея возможности прямым способом измерять фазу нужно определять ее косвенно, через измерения интенсивности света. Например, волновой фронт может быть восстановлен но интерферограмме [50], по измерениям распределения интенсивности пространственного спектра [51[. Датчик волнового фронта Гартмана-Шаке, состояпщй из массива одинаковых узких отверстий или матрицы микролинз [52], также служит для восстановления фазы. Восстановить фазу также можно с использованием амплитудно-фазовых фильтров, формирующих порядки с ортогональным базисом [53, 54, 44, 48]. [c.629]

На рис. 10.686 показана интерферограмма, полученная в результате интерфе-рен1]ри световой волны с фазой (10.166) и плоской световой волны, падающей наклонно к плоскости регистрации. Затем из интерферограммы были получены ее ПН, рис. 10.68в, и ПЧ, рис. 10.68г. Восстановленная фаза показана на рис. 10.68Л [c.671]

На рис. 10.69 в трехмерном виде представлена исходная фаза (а), восстановленная фаза из интерферограммы по методз," ПН, и для сравнения приведена фаза восстановленная по гартманограмме (е). [c.671]

Рис. 10.70, Зашумленные интерферограммы Я = 10 (о,),, 3 = 2 (< ), Я = 1 (к), и соответствуюпще им поля направлений (б, е, л), поля частот (в, эт, м) и восстановленные фазы (г, 3, и). 5 = 10, Д = 0,047 (верхняя строчка) 5 = 2, А = 0,061 (средняя строчка) 5 = 1, А = 0,147 (нижняя строчка)

При восстановлении фазы (10.166) методом ПН, Д = 0,045, при восстановлении этой же фазы из гартманограммы А = 0,039. При восстановлении фазы (10.166) методом ПН из интерферограммы полученной с наклонной опорной волной, А = 0,041, при восстановлении фазы методом ПН из светового поля А 0,041, т. е. погрешность не изменилась. Как видно из этих примеров точность метода близка к точности метода Гартмана, но рассмотренный здесь метод позволяет с хорошей точностью восстанавливать фазу, используя сильно зашумленные интерферограммы. [c.672]

На рис. 10.70 показаны зашумленные интерферограммы с разными значениями отношения сигнал/шум 5, поля направлений, поля частот и восстановленная фаза. [c.672]

Рис. 10.71. Зависимость Д от отношения сигнал/шум 5, при восстановлении фазы по интерферограмме, полученной в результате интерференции световой волны с фазой (10.166) ш плоской световой волны, падающей перпеидикулярно плоскости регистрации

После усиления пневмоимпульсы подаются на вход схемы восстановления фазы СВФ, на второй вход которой поступают импульсы от генератора импульсов ГИ, синхронизирующего работу тракта храпения информации и всего ЗУ. [c.200]

Переходное загухание между каналами стереопары зависит от полосы частот радиоканала, формы АЧХ (ФЧХ) тракта КСС, точности преобразования ПМК в КСС в модуляторе передатчика и КСС в ПМК при радиоприеме, в системе же с пилот-тоном—-от точности восстановления фазы подавленной поднесущей. [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...