Жидкости Теплоемкость

Для твердых тел таким образом измеряется теплоемкость с , а для жидкостей — теплоемкость с , потому что жидкость приходится [c.173]

Здесь с = Т (ds ldT) представляет собой теплоемкость жидкой фазы, находящейся в равновесии с насыщенным паром. Аналогично с" — теплоемкость насыщенного пара. Из-за малой сжимаемости жидкости теплоемкость с при сравнительно невысоких р не отличается от Ср. [c.541]

Опытами подтверждается возможность снижения теплообмена при испарении воды, этилового спирта и ряда других жидкостей, теплоемкость паров которых выше теплоемкости воздуха по сравнению с сухим теплообменом. Однако второе неравенство нуждается в дополнительной проверке, так как нам неизвестны экспериментальные работы, где бы изучалось испарение жидкостей с pi< p2- В заключение остановимся на работах А. В. Нестеренко [Л. 3-32], в которых было показано, что экспериментальные данные многих исследователей располагаются на одной кривой, если ввести число Gu (число Гухмана). [c.218]

Большинство полимеров содержат как кристаллические, так и аморфные области. Кристаллические области в полимере не имеют ни правильной формы, ни совершённой решеточной структуры. В этих областях сегменты цепи образуют небольшие упорядоченные пачки или агрегаты — кристаллиты, напоминающие, но не совсем представляющие собой трехмерные кристаллические решетки низкомолекулярных кристаллов. В частично кристаллическом полимере его аморфные и кристаллические области будут иметь различные свойства, несмотря на их одинаковую химическую природу. Степень кристалличности полимера оказывает большое влияние на такие свойства полимеров, как плотность, твердость, проницаемость для жидкости, теплоемкость. [c.317]

Для большей части технических расчетов зависимостью теплоемкости жидкости от давления можно пренебречь. Для расчетов, в которых требуется повышенная точность, пользуются уравнением (2.49), в котором Ср(ро, 7) — изобарная теплоемкость жидкости при атмосферном давлении, определяемая по экспериментальным данным, а производная (d v/dl )p вычисляется по термическому уравнению состояния жидкости. Теплоемкость с при различных давлениях определяется по (2.41) или (2.50). [c.119]

Наша система состоит из парового пузыря радиуса Яо, помещенного в безграничную жидкость. Теплоемкость, теплопроводность, тепловая диффузия и теплота испарения обозначены здесь через с. К, к, Ь, а приписываемые им индексы 1 и 2 означают соответственно паровую или жидкую фазу. Первоначально жидкость или пар находятся при одинаковой температуре (точка кипения-Р перегрев), которая в нашей температурной шкале выбирается за нуль. [c.252]

Теплоемкость удельная (жидкость) Теплоемкость удельная (пар). . . Теплоемкость удельная при постоянном давлении. ........ [c.5]

После этого приводятся формулы Реньо для определения количества тепла, необходимого для нагревания жидкости и обращения ее в пар при определенном давлении. Здесь говорится о теплоте жидкости, теплоемкости воды, полной теплоте испарения, теплоте парообразования и ее составляющих — внутренней и внешней теплоте [c.103]

Опытами подтверждается возможность снижения теплообмена при испарении воды, этилового спирта и ряда других жидкостей, теплоемкость паров которых выше теплоемкости воздуха, по сравнению с сухим теплообменом. Однако второе неравенство нуждается в дополнительной проверке, так как нам неизвестны экспериментальные работы, где бы изучалось испарение жидкостей с pi < pj. [c.236]

Этот метод представляет собой разновидность метода опрессовки и применяется в основном для испытания замкнутых объемов, содержащих газ под атмосферным давлением. В замкнутом объеме давление уже не может быть повышено нагнетанием газа извне. Одним из возможных путей увеличения давления оказывается повышение температуры, для чего объект испытания погружают в нагретую жидкость. Теплоемкость жидкости и ее количество при этом должны быть достаточно велики, для того чтобы погружение холодного объекта не вызвало искажений в температурном режиме жидкости, а тело приняло температуру окружающей среды. [c.137]

Свойства на линии затвердевания рассчитаны по соотношениям (2.4) с привлечением дополнительно уравнения этой кривой, так как единое уравнение состояния не описывает фазовый переход кристалл — жидкость. Теплоемкость жидкости вдоль линии затвердевания рассчитана по формуле [c.30]

Энергетическое уравнение состояния связывает внутреннюю энергию с температурой, плотностью и деформированным состоянием (в том смысле, который будет определен ниже). Для простых ньютоновских жидкостей зависимостью от деформированного состояния можно пренебречь, так что энергетическое уравнение состояния сводится к зависимости удельной теплоемкости от температуры 1). Для изотермических систем уравнение баланса энергии можно затем решить независимо для определения диссипации энергии. [c.15]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Сумма отдельных изменений энтальпий равна 1043 брит. тепл, ед/фунт (579 кал г), что приблизительно равно скрытой теплоте испарения воды при 80 °F (300 °К) и 0,00136 атм. Так как изменение энтальпии на первой стадии всегда незначительно, то в пределах сделанных выше допущений увеличение скрытой теплоты определяется разностью между средними теплоемкостями жидкости и пара, умноженной на изменение температуры [c.62]

За последнее время был достигнут значительный прогресс в вычислении термодинамических функций непосредственно из суммы состояний для некоторых веществ, по поведению приближающихся к идеальному газу. Однако вычисление термодинамических функций для реальных газов и жидкостей затруднено из-за отсутствия сведений о межмолекулярных силах. Изменение термодинамических функций реальных газов и жидкостей наиболее удобно вычислять с помощью эмпирических уравнений для макроскопических свойств или эмпирического уравнения состояния. Для количественного вычисления необходимо выразить термодинамические функции в зависимости от измеримых макроскопических свойств, таких как давление, объем, температура, теплоемкость и состав. [c.149]

Здесь Тж и Гс — температуры жидкости и стенки. К Гт —псев-докритическая температура. К, т. е. температура, при которой теплоемкость имеет максимум при данном давлении. [c.107]

V, p, Г, X, a и a — кинематический коэффициент вязкости, теплоемкость, теплота парообразования, коэффициенты теплопроводности, температуропроводности и поверхностного натяжения жидкости при температуре насыщения ty, р и р" —плотности жидкости и пара при температуре t, Гз — температура насыщения, К. [c.175]

Ср1 н Ср2 — средние массовые теплоемкости жидкостей в интервале температур от f до Г t и <2—температуры жидкостей при входе в аппарат и и 2—температуры жидкостей при выходе из аппарата. [c.486]

Пример 30-2. В теплообменном аппарате требуется охлаждать за 1 ч 0,25 горячего теплоносителя с плотностью 1100/сг/ж и теплоемкостью 3046 дж кг-град. Начальная температура жидкости равна 120° С. Для охлаждения применяется 1 воды в час [c.497]

Отметим для полноты, что температурная зависимость теплопроводности и вязкости жидкостей, а также теплопроводности твердых тел носит прямо противоположный характер. При увеличении температуры все эти коэффициенты уменьшаются. Для теплопроводности твердого тела это справедливо, впрочем, лишь при не слишком низких температурах, когда его теплоемкость остается практически [c.201]

Перед началом эксперимента необходимо убедиться в том, что дифференциальная термопара показывает о, т. е. что начальная температура всей системы одинакова. Затем образец в держателе устанавливается на подставку прибора. На поверхность нанесенного покрытия в тот момент времени, который принимается за начало отсчета (т=0), начинает непрерывно действовать изотермический источник тепла (термостатированный поток жидкого теплоносителя) с температурой Тс на 8— 10Х выше начальной температуры системы. Так как сам образец сравнительно мал и его теплоемкость не соизмерима с теплоемкостью интенсивно омывающей его термостатированной жидкости, а время эксперимента 15—60 с, то можно считать, что на границе образец — жидкость коэффициент теплоотдачи а— -оо (соблюдение граничных условий первого рода). [c.152]

Ср — теплоемкость единицы массы жидкости), получим [c.65]

Перейдем теперь к теплопередаче в турбулентном пограничном слое. При этом удобно, как и в 42, рассмотреть бесконечный плоскопараллельный турбулентный поток, текущий вдоль бесконечной плоской поверхности. Поперечный градиент температуры dT/dy в таком потоке может быть определен из таких же соображений размерности, какие были использованы для нахождения градиента скорости du/dy. Обозначим посредством q плотность потока тепла вдоль оси у, вызванного наличием градиента температуры. Этот поток является такой же постоянной (не зависящей от у) величиной, какой является поток импульса о, и наряду с ним может рассматриваться как заданный параметр, определяющий свойства потока. Кроме того, мы имеем теперь в качестве параметров плотность р и теплоемкость Ср единицы массы жидкости. Вместо а введем в качестве параметра величину и q п Ср обладают размерностями соответственно эрг/с-см = г/с и эрг/г-град = см /с -град. Что касается [c.297]

Анализ показал, что для всех исследованных кремнийорганических жидкостей теплоемкость повышается с температурой по линейному закону. Температурная зависимость теплоемкости Ср описывается уравнением (3-33) с погрешностью 0,5%. В табл. 3-51 приведены значения постоянных коэффициентов уравнения (3-33). Как видно из табл. 3-51, наблюдается определенная закономерность в расположении политерм каждого ряда исследованных снлоксанов. Так, политермы ПЭС расположены выше ПМС температурные коэффициенты теплоемкости уменьшаются с увеличением количества атомов кремния в молекуле. [c.154]

В методе постоянного протока, пригодном для исследования газов и жидкостей, теплоемкость определяется следующим образом. В канале создается стащюнарный поток исследуемого газа или жидкости. В потоке устанавливается нагреватель, мощность которого измеряется. До нагревателя и после него располагаются термометры сопротивления. В опыте измеряется расход исследуемого газа G, температуры и Т 2 до и после нагревателя, тепловая мощность, выделяемая на нагревателе [c.416]

Таких методов имеется несколько. Мы кратко опишем здесь три. Пожалуй, наиболее надежный метод — это метод калориметрирования. При поглощении ультразвука его энергия теряется и переходит так или иначе в тепло. Поэтому если в какой-либо жидкости, теплоемкость С которой известна, за определенный промежуток времени Д/ в заданном объеме жидкости V с нетеплопроводящими стенками измерить увеличение температуры жидкости АТ, то можно определить количество энергии, вошедшей в данный сосуд и полностью превратившейся там в тепло. [c.390]

Физич. свойства различных веществ являются ф-иями ряда переменных. Так напр., упругость паров жидкости, теплоемкость и теплота испарения являются ф-ией темп-ры, вязкость — ф-ией темп-ры и давления и т. д. Эти функциональные зависимости в большинстве случаев криволинейны при нахождении численных выражений для ряда физич. свойств веществ приходится пользоваться эмпирич. ф-лами или опытными данными, собранными в соответствующие таблицы. В технич. расчетах часто приходится находить ряд значений физич. констант различных веществ, не установленных экспериментал1.но. Д. п. позволяет находить численное значение какой-либо физич. константы вещества для данного условия в том случае, если известны численные значения этой константы для двух других произвольно выбранных условий. Так напр., упругость паров вещества А при темп-ре г м. б. вычислена при помощи Д. п., если известны упругости паров его при любых произвольно выбранных темп-рах и 1 . Рнд исследователей (Дюринг, Портер, Гаррис) " наблюдал в своих ра-ботах интересную закономерность, приме- ром к-рой может служить график, изображенный на фигуре. [c.212]

Для проверки пригодности метода, конструкции С-калориметра, его надежности и для выявления точности измерения изобарной теплоемкости были проведены контрольные серии экспериментов [ПО] в широком диапазоне температур и дав лений на жидкостях, теплоемкость которых хорошо изучена. В качестве таких веществ были выбраны вода, этанол, н-гептан и глицерин, удельная теплоемкость которых меняется в широком диапазоне — от 2 до 6кДж/(кг К). [c.131]

Критическое давление двуокиси углерода рк = 7,39 МПа. Следовательно, рассматриваемый процесс теплообмена протекает в сверх-критической области параметров состояния. Так как в этой области теплоемкость жидкости существенно изменяется с температурой, то изменение среднемассовой температуры двуокиси углерода по длине трубки определяем по изменению ее энтальпии. При i o = onst энтальпия жидкости изменяется по длине трубки линейно и [c.235]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Высокая объемная удельная теплоемкость твердых частиц, или капель жидкости в составе многофазных систем по сравнению с газом, а также потребность в высоких коэффициентах теплоотдачи в газоохлаждаемых реакторах определили интерес к теплообмену смесей газ — твердые частицы при течении их по трубам. Теоретический анализ теплообмена таких смесей при турбулентном течении в трубах принадлежит Тьену [808, 809]. Он основан на результатах экспериментальных исследований систем газ — твердые частицы [212, 687], жидкие капли — газ [393] и жидкость — твердые частицы [676]. Анализ Тьена правомерен для следующей упрощенной модели [c.169]

Все подведенное тепло пошло на повышение температу]м вещества, содержащегося в рассматриваемом элементарном объеме. В этом объеме жидкости -ЩоДХр д у р Д Z р а горных пород,, образую -щих скелет пласта -(1-рп)АХр Ду р А Zp поэтому объемная теплоемкость системы в целом (скелет + насыщающая дкость) определяется формулой [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...