Вязкость сжатия

Теорию вязкости сжатых газов разработал Энског [Л. 15]. [c.15]

Из табл. 1 следует, что погрешность рассчитанных по уравнению (7) значений вязкости сжатого неона во всей рассматриваемой области температур и давлений (27—520 К и 1—5100 бар) соответствует погрешности исходных опытных данных и в большинстве случаев не превышает 1—1,4%. [c.34]

Примечательно то. что уравнение состояния для конденсированного газа отличается от простого уравнения р = р/ Г, которое справедливо как в изоэнтропическом, так и в неизоэнтропическом течении достаточно разреженного газа. В случае, когда газ покоится, уравнение состояния имеет сходство с уравнением Ван-дер-Ваальса. если пренебречь членами порядка Когда газ движется, возникает новое явление, называемое вязкостью сжатия или объемной вязкостью, которое представляет собой прямое следствие конечности размеров молекул. Коэффициент объемной вязкости [c.127]

Для изучения механических свойств высокопрочного чугуна с шаровидным графитом был взят вал Д-45, забракованный после азотирования. Из этого вала изготовлялись образцы для испытания на разрыв, изгиб, ударную вязкость, сжатие и усталостную прочность [c.237]

Наиболее строгие теоретические методы исследования явлений переноса проанализированы в известной монографии Гиршфельдера, Кертисса и Берда [16]. Из рассмотренных в ней теорий явлений переноса в плотных газах и жидкостях наиболее пригодна для практического использования теория, предложенная Энскогом [211]. Хотя она развита для газов, состоящих из твердых сферических молекул, ее можно применить и для реальных газов. Вязкость сжатых газов можно рассчитать с помощью уравнения Энскога [c.186]

Учитывая отсутствие надежных теоретически обоснованных уравнений для расчета вязкости жидкостей и недостатки рассмотренных выше эмпирических формул, мы сочли целесообразным проверить применимость зависимостей, наиболее оправдавших себя при обобщении опытных данных о вязкости сжатых газов. Первоначально было рассмотрено уравнение И. Ф. Голубева [217] [c.187]

В. Г. Каменецкий. Коэффициент вязкости сжатых газов (методы расчета и обобщенные данные).— Автореф. канд. дисс. Одесса, ОТИ, 1969. [c.80]

У авиационных двигателей степень сжатия выше, поэтому октановое число авиационных бензинов должно быть не меньше 98,6. Кроме того, авиационные бензины должны более легко испаряться (иметь низкую температуру кипения ) в связи с низкими температурами на больших высотах. В дизелях жидкое топливо испаряется в процессе горения при высокой температуре, поэтому испаряемость для них роли не играет. Однако при рабочей температуре (температуре окружающей среды) топливо должно быть достаточно жидкотекучим, т. е. иметь достаточно низкую вязкость. От этого зависит безотказная подача топлива к насосу и качество распыления его форсункой. Поэтому для дизельного топлива важна прежде всего вязкость, а также содержание серы (это связано с экологией). В маркировке дизельного [c.181]

Новый способ упрочнения - гидростатическое прессование (объемная штамповка, экструзия) металла при сверхвысоком давлении. В условиях всестороннего сжатия при таких давлениях резко повышается пластичность даже самые твердые и хрупкие материалы (интерметаллиды, карбиды, бориды, керамика) приходят в состояние текучести и легко заполняют формы. В процессе обжатия происходит повышение прочности и вязкости, которое не теряется и при последующем отжиге металла. Так, например, прочность молибденовых сплавов увеличивается в 2 — 3 раза, вязкость в 15 — 20 раз, пластичность в 10 раз. Гидростатическое прессование используется и как способ упрочнения, и как способ точной обработки наиболее труднодеформируемых материалов. [c.178]

Механические свойства ситаллов колеблются в широких пределах в зависимости от исходных материалов, состава и технологии изготовления. Предел прочности их на растяжение 30 — 50 кгс/мм , на сжатие 80—120 ктс/мм ударная вязкость 0,02 кгс-м/см . [c.191]

Предварительное напряжение растяжения в арматуре доводят до 150 — 250 кгс/см . Допускаемые напряжения растяжения в предварительно напряженном железобетоне составляют в среднем 100 — 150 кгс/см , допустимые напряжения сжатия 300 — 500 кгс/см . Железобетон обладает высокой циклической вязкостью, примерно в 2 раза превосходящей вязкость серого чугуна. Это свойство обусловливает повышенную способность виброгашения у железобетонных деталей. [c.194]

Величины механических характеристик могут быть получены в лабораторных условиях доведением образцов до разрушения или чрезмерной деформации. Наиболее распространены испытания на растяжение и сжатие, так как они относительно просты, дают результаты, позволяющие с достаточной достоверностью судить о поведении материалов и при других видах деформации. Часто целью испытаний является определение твердости и ударной вязкости. [c.131]

Импульс сжатия, возникающий при быстром перемещении бесконечно большой пластины, представляет собой простейший тип импульса сжатия, так называемый плоский импульс. Во всех точках любой плоскости, параллельной пластине, в каждый момент времени газ находится в одном и том же состоянии. Энергия, движущаяся вместе с импульсом сжатия, занимает все время одинаковый объем, и плотность энергии, следовательно, не меняется импульс сжатия распространяется, не ослабевая. Но это было бы справедливо только для бесконечно больших пластин. При конечных размерах пластины вследствие явлений, о которых мы будем говорить в гл. XIX, импульс сжатия размывается и захватывает все более и более широкие области. При этом энергия распространяется на все большие и большие объемы и плотность энергии в импульсе сжатия уменьшается. Импульс сжатия постепенно ослабевает при распространении. Однако полная энергия импульса сжатия оставалась бы постоянной, если бы при распространении импульса не происходило потерь энергии. В действительности вследствие теплопроводности и вязкости газа часть энергии импульса сжатия превращается в тепло, полная энергия импульса уменьшается и импульс сжатия ослабевает быстрее, чем в отсутствие потерь. [c.581]

Таким образом всякий импульс, в котором скорости частиц возрастают не мгновенно, но достигают значений, превосходящих скорость звука в газе, превращается в ударную волну. Так происходит, например, образование ударной волны при взрыве, когда давление образовавшихся при взрыве газов возрастает хотя и очень быстро, но все же с конечной скоростью. Но независимо от механизма возникновения ударной волны в реальном газе не могут существовать в буквальном смысле разрывы давления, плотности и скорости. Поэтому рассмотренный механизм возникновения ударной волны приводит не к образованию разрывов в буквальном смысле слова, а к возникновению у фронта импульса сжатия тонкого слоя с очень большими градиентами плотности, давления и скорости частиц. Но большие градиенты скоростей приводят к большим потерям энергии за счет вязкости, а большие градиенты сжатия, а значит и повышения температуры газа, — к большим потерям за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне велики, и при распространении она гораздо быстрее ослабевает, чем слабый импульс сжатия. [c.583]

Большие перепады значений скорости у фронта ударной волны приводят к большим потерям энергии за счет вязкости. Резкое сжатие, сопровождающееся значительным нагревом воздуха, вызывает большие потери энергии за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне весьма велики и при распространении она довольно быстро ослабевает. При этом становятся бесконечно малыми скачок давления Рр и скачок плотности Рр. Это приводит к тому, что первое выражение (63.8) переходит в формулу для скорости звуковой волны. [c.241]

Под действием сил вязкости (сил сопротивления смещению одних частиц жидкости относительно других, смежных с ними) возникают как тангенциальные (касательные), так и нормальные напряжения (напряжения сжатия или растяжения). [c.101]

Для обеспечения смазкой трущихся поверхностей применяют смазочные устройства различных конструкций. Одно из них показано на рис. 15.2, б. Перед работой резервуар 5 масло распылителя заполняется чистым маслом необходимой вязкости. Если двигатель не работает, то отверстие для выхода масла из резервуара закрыто конусом стержня /, прижатого пружиной 2. При пуске двигателя сжатый воздух, действуя на торец стержня, сжимает пружину 2, отжимает стержень 1 до упора в регулировочный винт 3, и отверстие для прохода масла открывается. Сжатый воздух через отверстие 4 поступает в резервуар с маслом и уравнивает давление внутри резервуара с давлением в воздухопроводе. Масло, вытекая из резервуара 5, попадает в поток сжатого воздуха и распыляется. В распыленном виде масло поступает в двигатель и смазывает его. [c.252]

Плотность, вязкость, коэффициенты объемного расширения и сжатия некоторых жидкостей (при ра = 101325 Па и 7" 293 К) [c.285]

Исаак Ньютон (1643—1727) — великий английский физик и математик. В области механики жидкости сформулировал закон вязкости или внутреннего трения, открыл явление сжатия струи при истечении через отверстие, исследовал относительное равновесие жидкости, приливно-отливные явления. [c.15]

Чтобы подойти к обоснованию этого обобщения, напомним, что, как было выяснено в гл. 3, напряжения в жидкости сводятся к напряжениям сжатия, не зависящим от ориентации площадок, если только отсутствуют касательные напряжения. Поскольку последние порождаются вязкостью, то напряжения в вязкой жидкости при уменьшении вязкости до нуля (р, = 0) должны превращаться в давления, не зависящие от ориентации площадок. Кроме того, есть основания считать, что вязкость не только порождает касательные напряжения, но и влияет на величину нормальных. [c.85]

При чисто ламинарном отрыве точка перехода лежит ниже по течению относительно точки прилипания, а при отрыве промежуточного типа место перехода располагается между точками отрыва и прилипания. Таким образом, положение точки перехода решающим образом влияет на характер отрыва пограничного слоя. Его нарастание зависит от интенсивности положительного градиента давления, а распределение давления определяется простыми волнами сжатия и скачком уплотнения, обусловленными утолщением пограничного слоя. На равновесие между этими двумя процессами может оказать воздействие изменение режима теплопередачи. Если охлаждать стенку выще области взаимодействия, то это вызовет повышение плотности и снижение вязкости газа. Большая плотность обусловливает возрастание количества движения газа и затягивание срыва. Этому же способствует и уменьшение вязкости. [c.102]

Силы сцепления между частичками жидкости малы. Молекулы расположены на небольшом расстоянии друг от друга, они то притягиваются друг к другу, то, сблизившись, отталкиваются. Силы сцепления между молекулами проявляются только на поверхности жидкости — силы поверхностного натяжения. Наличием этих сил объясняется, например, образование капли, существование мыльного пузыря. Жидкости обладают большим сопротивлением сжатию (практически несжимаемы) и совершенно малым сопротивлением растягивающим и касательным усилиям. При движении жидкости между ее слоями возникают силы сопротивления сдвигу, которые проявляются в виде сил внутреннего трения, называемых силами вязкости. Следовательно, вязкость — свойство жидкости, обусловливающее возникновение в ней при ее движении касательных напряжений. [c.260]

Прп радиальных движениях пузырьков, отличных от колебательных, использование схемы эффективной вязкости с заданием рэф не япляется очевидным. В частности, для монотонного сжатия пузырька пз состояния равновесия, что реализуется во фронте ударной волны, не ясно, как определять р, . В то я е время, как следует пз замечания в связи с (1.6.46), использование двухтемпературной схемы с заданием Nui по формулам (1.6.42), (1.6.46) является обоснованным. [c.126]

Как отмечается в монографии Голубева [Л. 19], теория газообразного состояния вещества при больших плотностях (при высоких давлениях) и различных температурах в настоящее время еще далека от своего завершения. В весьма малоразработанном состоянии находится и теория вязкости сжатых газов и жидкостей, а имеющиеся уравнения зачастую противоречивы. Причем в [Л. 19-] даются зависимости полуэмпирического характера только для вязкости газов. [c.172]

Вязкость сжатого газа и жидкости изучена экспери1ленталь-ко в интервале Г=(89—443) К, р бО МПа (см. табл. 41). Основная часть опытных данных получена в ОТИПП [1.18, 4.11, 4.32] . Результаты измерений, выполненных одинаковым методом, но на отличающихся экспериментальных установках, согласуются в пределах погрешности данных (1,5—2)% и приняты [c.165]

Вязкость различают сдвиговую и объвадную (вязкость сжатия). [c.65]

Для расчета вязкости сжатых газов весьма эффективно можетубыть использована зависимость избыточной вязкости от плотности, предложенная Н. Б. Варгафтиком [219]. Эта зависимость успешно применялась с целью обобщения экспериментальных данных о многих веществах, в частности, газообразного воздуха и его компонентов [70], двуокиси углерода, аммиака и азота [217, 170] в газообразном и жидком состояниях. Поэтому нами были обработаны в координатах Ат], р опытные данные о вязкости жидкого воздуха и его компонентов. Большинство этих данных относится к состоянию насыщения, вследствие чего по отклонениям их от обобщенной кривой, построенной в указанных координатах, можно судить о согласованности данных (даже при влиянии температуры на избыточную вязкость). [c.189]

При нанесении на график наиболее надежных экспериментальных данных о вязкости жидкого азота в координатах Ат], р (рис. 27) ие обнаруживается влияния температуры на избыточную вязкость. Данные И. Ф. Голубева и сотрудников [170], относящиеся к интервалу температур 77,35—123,15° К при давлениях до 500 атм, удовлетворительно согласуются с результатами опытов С. Ф. Герфа и Г. И. Галкова [157] и Н. С. Руденко и Л. В. Шубникова [154], полученными для кривой насыщения. Экспериментальные данные Г. П. Филипповой и И. П. Ишкина [169] на изотерме —183° С отличаются разбросом, однако часть их согласуется с перечисленными выше данными. По опытным точкам [154, 157, 169, 170] можно провести кривую, плавно сопрягающуюся при р = 0,68 кг дм с кривой, рассчитанной по уравнению Ат] = / (р) [70], которое обобщает опытные данные о вязкости сжатого газа [169—-176], не представленные на графике. Данные [170] для жидкости при плотностях менее 0,68 кг дм попадают на кривую для газа, в то время как результаты опытов Форстера [162] и Н. С. Руденко [155] существенно выше и не согласуются с этой кривой. [c.189]

Для образцов поликарбоната, не подвергавшихся специа.нь-ной термообработке, характерны следующие показатели плотность 1,17—1,22 Л1г/ж влагоемкость 0,16% удельная ударная вязкость (18 л-20) -10 (Зж/лГ предел прочности при растяже-нип 89 Мн м при изгибе 80,0—100,0 Мн1м , при сжатии 80,0— 90,0 Мн/м- модуль упругости при растяжении 2200 Мн1м диэлектрическая проницаемость — 2,6—3,0 удельное объемное электросопротивление 4-10 = ом-см тангенс угла диэлектрических потерь 5-10 . морозостойкость—100°С электрическая прочность 10 кв/.им, максималы ая рабочая температура 135— [c.410]

Марка Плот- ность, Г/СМ- Разрушающие на-пряжения при сжатии, кгс/мм- Удельная ударная вязкость, кгс м/с. г Температу ро-стонкость, °С Теплопроводность кал/(м ч °С) Коэффициент линейного расширения а-10 [c.388]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

КСи и K V — ударная вязкость, определенная на образце с концентраторами соответственно вида и и V, Дж/см сгсжд2 — предел текучести при сжатии, МПа [c.12]

Что же касается жидкостей, то и здесь условие малости поглощения выполняется всегда, когда вообще имеет смысл задача о поглощении звука в той постановке, о которой здесь шла речь. Поглощение (на длине волны) может стать большим, лишь если силы вязких напряжений сравнимы с силами давления, возникающими при сжатии вещества. Но в таких условиях становится неприменимым уже самое уравнение Навьс — Стокса (с не зависящими от частоты коэффициентами вязкости) и возникает существенная, связанная с процессами внутреннего трения дисперсия звука ). [c.425]

Второй коэффициент вязкости (мы будем говорить о нем просто как о второй вязкости) имеет обычно тот же порядок величины, что и коэффициент вязкости т). Существуют, однако, случаи, когда может достигать значений, гначительио превышающих значения ц. Как мы знаем, вторая вязкость проявляется в тех процессах, которые сопровождаются измененЕгем объема (т. е. плотности) жидкости. При сжатии или расширении, как и при всяком другом быстром изменении состояния, в жиД [c.433]

Пусть вначале деформация сжатия охватывает слой среды толщиной Ах, а средняя плотность среды в нем возрастает до р. Частицы среды не перемещаются от слоя к слою вместе с распространяющейся деформацией. Вместе с ней от слоя к слою передается лишь уплотнение Лр = р —р. В первом слое этому уплотнению соответствуют масса (1/п = Др5(1Аг и импульс (1ти = Ар5с1л с, где v = = = Ах1А1 — скорость распространения импульса деформации сжатия. Если вязкость в среде пренебрежимо мала, то такой же импульс будет последовательно соответствовать уплотнению во втором слое, в третьем и т. д. Приравняем этот импульс импульсу внешней силы [c.203]

В трубопроводах систем отоп.1ения, вентиляции, газоснабжения, теплоснабжения, водоснабжения и др. движение, как правило, является турбулентным, так как движущаяся среда (вода, воздух, газ, пар) имеег малую вязкость. Так, для газопроводов сети домового потребления числа Рейнольдса бывают обычно не ниже 3000, в городских сетях — не ниже 200 000, в вентиляционных сетях — не ниже 150 000, сетях сжатого воздуха— не ниже 400 ООО, в паропроводах центрального отопления— не ниже 30 000, а в паропроводах ТЭЦ достигают З-Ю — 5-10 . Ламинарный режим для вэды и воздуха возможен лишь при их движении в трубах очень малого диаметра. Более вязкие жидкости, например масла, могу- - двигаться ламинарно даже в трубах значительного диаметра. [c.154]

Для потока жидкости малой вязкости (т. е. при больших числах Рейнольдса) величину коэф4 ИЦиента сжатия струи е при истечении из отверстий можно наити по теоретической формуле Н. Е. Жуковского [c.206]

Механические свойства металлов и сплавов при растяжении определяются по ГОСТ 1497—84, при сжатии — по ГОСТ 25. 503—80, при кручении — по ГОСТ 3565—80, при срезе — по 0СТ1. 90148—74. ГОСТ 9012—59 регламентирует методику определения твердости по Бринеллю, ГОСТ 9013—59 — твердости по Роквеллу, ГОСТ 9450— 76 — микротвердости, ГОСТ 9454—78 — ударной вязкости. [c.46]

Пример. 3 Истечение жидкости под давлением через отверстие в стенке резервуара. Пусть несжимаемая жидкость вытекает из резервуара, в котором она находится под давлением Ро. в среду с давлением Pi через круглое отверстие диаметром (рис. 5.11). Перепгд давления Др = Po — Pi примем достаточно большим, чтобы можно было не учитывать силу тяжести. Наблюдения показывают, что из-за инерционности частиц жидкости, подходящих к отверстию изнутри резервуара, площадь сечения струи после выхода из отверстия меньше площади отверстия. Иными словами, происходит сжатие струи. Учтем далее, что размер отверстия (1q может влиять на скорость истечения, поскольку через него определяется число Рейнольдса, характеризующее влияние сил вязкости. При этом определяющими параметрами являются d , v, р. Ар и (А. Два возможных я-параметра [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...