Эллиптический осветитель

Наилучшие условия съемки спектров комбинационного рассеяния получаются при всестороннем освещении вещества в эллиптическом осветителе. Тогда максимальное значение для отношения поляризующих факторов будет /(p=6/7)/f(р=0) = 1,09. [c.115]

Рис. 3.9. К вычислению эффективности передачи эллиптического осветителя.

Кристаллический стержень из Nd YAG диаметром 6,3 мм накачивается лампой с внутренним диаметром 4 мм в эллиптическом осветителе, большая ось которого равна 40 мм, а эксцентриситет равен 0,3. Вычислите эффективность передачи накачки, предположив, что средняя отражательная способность покрытия осветителя равна 0,95 и что лампа непрозрачна для собственного излучения. [c.157]

Лампа с внутренним диаметро.м 4 мм расположена вдоль фокальной линии эллиптического осветителя с большой осью длиной 34 мм и малой осью 31,9 мм. Вычислите размеры изображения лампы на второй фокальной линии. Что произойдет, если вдоль этой фокальной линии поместить стержень с полированной боковой поверхностью [c.157]

Необходимая освещенность рубинового стержня осуществляется лампой 2 (см. рис. 40.6), помещенной вместе со стержнем в специальный зеркальный осветитель (на рис. 40.6 осветитель не показан), концентрирующий свет лампы на рубине. Этот осветитель 3, имеющий форму эллиптического цилиндра с зеркальной поверх- [c.786]

Описание установки. На рис. 46 приведена схема установки для регистрации спектра комбинационного рассеяния. Ртутная лампа ПРК-2, помещенная в одном из фокусов А эллиптического зеркального цилиндра, посылает лучи на кювету с исследуемым веществом, расположенную во втором его фокусе В. Такая форма осветителя позволяет наиболее эффективно использовать световой поток возбуждающего источники света. Рассеянный свет поступает в спектрограф ИСП-51 под прямым углом к возбуждающему потоку. [c.118]

Сделав эти предварительные замечания, перейдем теперь к расчету эффективности передачи г (. Вначале рассмотрим случай эллиптической полости осветителя (рис. 3.9). В этом случае г ( можно найти с помощью относительно простых геометрических соображений [5]. Рассмотрим произвольную точку Р на поверхности осветителя, расположенную на расстоянии 1, от центра стержня и на расстоянии h от центра лампы. Пусть [c.118]

Прежде чем закончить рассмотрение эллиптической полости, необходимо сделать два замечания. Первое состоит в том, что при записи формулы (3.5) мы косвенным образом предположили, что лампа излучает одинаково в любом направлении а. Второе замечание связано с тем, что мы пренебрегли учетом того обстоятельства, что коэффициент отражения осветителя меньше единицы. Однако для серебряного покрытия (или золотого, как в случае непрерывного Nd YAG-лазера) обусловленное этим уменьшение КПД является незначительным. [c.121]

Вычислим теперь эффективность передачи для случаев накачки, изображенных на рис. 3.1, а и в. В отличие от эллиптического зеркала ни в одном из этих случаев осветитель не работает как концентрирующее свет зеркало, и поэтому здесь необходимо рассмотреть другой метод расчета. Простейшую оценку в данных случаях можно получить, если предположить, что [c.121]

Осветитель (его схема представлена на рис. II.13) состоит из эллиптического цилиндра J, внутренняя поверхность которого хро- [c.144]

Рис. 565. Схема осветителя с эллиптическим сечением.

Однако мало иметь хорошую лампу накачки. Необходимо, чтобы как можно большая часть энергии, которая излучается лампой, попала в активное вещество. Для этого используют различные отражающие и фокусирующие устройства, называемые системой накачки. Две системы накачки показаны на рис. 35.12. Одна из них (см. рис. 35.12, а), представляющая собой цилиндрический отражатель 2 с газоразрядной лампой спиральной формы <3, применялась в первых образцах лазеров. Рубиновый стержень 1 помещался внутрь лампы 3. Излучение лампы, не поглотившееся кристаллом рубина сразу же по выходе из лампы, отражалось от стенок отражателя 2, снова попадало на рубин 1 и опять поглощалось в нем. Так увеличивалась эффективность работы лампы накачки. Такая система не очень эффективна. Более эффективная система накачки показана на рис. 35.12,6. Она представляет собой одноламповый эллиптический осветитель, позволяющий использовать для накачки активного вещества до 75 % энергии лампы. [c.286]

Рис. 3.10. Эффективность передачи эллиптического осветителя. Набор верхних кривых соответствует случаю, когда лампа прозрачна для собственного излучения. Для непрозрачной лампы поправки к эффективностям передачи получают с помощью нижиего набора кривых. (Согласно работе [5].)

В предыдущем разделе мы определили четыре эффективности, т1г, Tii, 1]а, r pq И общий КПД накэчки Г р, а также привели отдельные выражения для их вычисления. Чтобы привести некоторые характерные примеры, в табл. 3.1 представлены вычисленные значения этих четырех эффективностей и общего КПД накачки т]р для нескольких наиболее интересных лазерных материалов. Во всех случаях предполагается, что лазер работает в импульсном режиме, а диаметры стержня и внутренний диаметр лампы равны соответственно 6,3 и 5 мм. В каждом случае плотность тока лампы считалась соответствующей конкретной конфигурации лазера (обычно в пределах 2000— 3000 А/см ). Рассматривался эллиптический осветитель с по- [c.130]

Лазеры на красителе работают либо в импульсном, либо, если выполняется условие (6.19), в непрерывном режиме. Лазерная генерация в импульсном режиме получена на большом числе различных красителей, причем для накачки применялись как импульсная лампа с коротким импульсом (при длительности переднего фронта <С 1 мкс), так и лазер, генерирующий короткие световые импульсы. В обоих случаях короткие импульсы необходимы для того, чтобы обеспечить генерацию до того, как в триплетном состоянии накопится существенная населенность, и до появления градиентов показателя преломления в жидкости. При накачке импульсной лампой можно применять эллиптический осветитель или осветитель с плотной упаковкой (см. рис. 3.1,6 и в). Чтобы обеспечить лучшую однородность накачки, а отсюда и более симметричные градиенты показателя преломления, применяют также и спиральные лампы в конфигурации, аналогичной рис. 3.1, а. Для лазерной накачки часто применяют азотный лазер, УФ-излучение которого подходит для накачки многих красителей, генерирующих в видимой области спектра. Для получения больших энергий и средних выходных мощностей для накачки УФ-излучением все чаще применяют более эффективные эксимерные лазеры (в частности, KrF и XeF), в то время как для красителей с длиной волны излучения более чем 550—600 нм предпочитают использовать вторую гармонику Nd YAG-лазера в режиме модуляции добротности (Х = 532нм), а также зеленое или желтое излучение лазера на парах меди, [c.393]

Контуры линий измерялись фотоэлектрическим методом на спектрографе ИСП-51 с приставкой ФЭП-1. Спектр комбинационного рассеяния возбуждался в стандартном эллиптическом осветителе светом ртутной линии 4358 А от лампы ПРК-2 при силе тока 3 а. Для выделения из ртутного спектра возбуждающей линии использовался жидкостный фильтр из насыщенного водного раствора NaN02. Спектральная ширина щелей равнялась 5 см"" . Правильность работы установки контролировалась по спектру толуола [ ]. Измерение площадей, ограниченных наблюдаемыми контурами линий исследуемой и сравнения (линия 802 см циклогексана), производилось на одинаковом числе ширин — 66. Поправка на усечение поэтому была принята равной единице [ ]. Спектральная чувствительность фотоумножителя определялась по спектру флуоресценции сернокислого хинина [ ]. Каждая линия регистрировалась не менее 10 раз. Средняя ошибка измерения интенсивности составляла около 10%. Результаты измерений сведены в таблице. Используя вычисленное в работе значение абсолютной интенсивности линии 802 см циклогексана (56 - -13 )= 21.88 10 см /г, получаем экспериментальные абсолютные интенсивности комбинационных линий тетрахлорэтилена (см. таблицу). [c.297]

Измерительная головка прибора в свою очередь состоит из корпуса с размещенными в нем под углом 90° держателями (тубусами) для осветителя и фотоэлемента. Нижняя часть головки плоскошлифованная и имеет эллиптическое отверстие. [c.193]

Нарвду с астигматизмом тепловая линза имеет аберрации, свойственные толстым линэам. В кристаллах АИГ-Nd это проявляется в том, что оптические силы центральной (приосевой) области и периферии отличаются друг от друга [40]. Степень отличия зависит от свойств осветителя и от ориентации области внутри ооветителя. Как показано в работе [40], для осветителей эллиптического типа оптическая сила центра в среднем примерно в 1,8 раза больше, чем периферии. В плоскости кристалла, параллельной малой оси эллипса, аберрации слабее, что связано с неравномерностью распределения накачки по сечению [c.43]

Внешний вид осветителя с эллиптическим отражателем изображен на рис. 566. Этот осветитель входит в комплект спектрографов отечественного производства ИСП-51 и ИСП-53, описанных в гл. 2 и 8. Внутренняя поверхность кожуха хромирована. Ртутная ладша помещена так, что ее ось совпадает с фокус- ной линией эллиптическо- [c.768]

В осветителях эллиптического типа термооптические искажения АЭ в первом приближении обладают осевой симметрией. Однако из-за сильной фокусировки излучения лампы накачки в центральную область АЭ возможно наличие достаточно сильных сферических аберраций. При этом особенно сильные аберрации возникают тогда, когда радиус АЭ больгпе радиуса светящейся области лампы накачки. Например, в работе [92] описана ситуация, когда оптическая сила ТЛ в центре АЭ в 1,8 раза больгае, чем ТЛ периферийной области. [c.197]

При падении пучка плоскополяризованного света на изотропную поверхность отраженный свет также является плоско-поляризоваиным и вращением анализатора может быть полностью погащен. Наоборот, если поверхность анизотропна, то отраженный пучок поляризован эллиптически, т. е. имеет компоненту, перпендикулярную плоскости поляризации падающего света, и поэтому не может быть полностью погашен анализатором. Вертикальный осветитель сам по себе обладает поляризующим эффектом, поэтому плоскость поляризации падающего света должна быть либо параллельна, либо перпендикулярна плоскости падения света на зеркало. Для настройки удаляют анализатор и наблюдают изотропную поверхность, например, стекло. По мере вращения поляризатора яркость отраженного света изменяется. Поляризатор фиксируют в положении, соответствующем максимальной яркости. Затем анализатор ставят на место и вращают его до полного гашения светового пучка. При таком положении анализатора можно различить анизотропные участки образца при его повороте им соответствует периодическое изменение яркости, тогда как изотропные участки все время остаются темными. [c.13]

Для изучения тонкой структуры или поляризационных измерений нужно ограничитья лишь одной лампой или изменить схему расположения ламп, или, наконец, внести в рассеиваюш ий объем специальный ограничитель апертуры, наподобие применявшихся для осветителя с эллиптическим рефлектором [53]. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...