Статическое приближение

В течение определенного периода методом каустик исследовалось распространение трещин в статическом приближении, т. е. с интерпретацией динамических испытаний при помощи статических уравнений, а возникающее при этом рассогласование относили к погрешности измерений. Кроме того, предполагалось, что оптические свойства материала остаются неизменными при нагружении волнами напряжений и при распространении трещин. Затем, однако, была установлена сильная зависимость оптических свойств от скорости нагружения и скорости распространения трещины, что потребовало соответствующей тарировки и введения поправочных множителей для некоторых констант при определенных видах нагружения. [c.97]

С о — трещиностойкость по отношению к остановке трещины, определенная в статическом приближении [c.23]

Проведенные эксперименты позволили определить трещи-ностойкость по отношению к остановке трещины, приведенную на рис. 9, вместе с кривыми изменения коэффициента интенсивности напряжений q длиной трещины, показанными ранее на рис. 6. Экспериментальные точки, соответствующие / fi (темные ромбики), получены расчетом в статическом приближении. Эти величины зависят от скорости трещины перед ее остановкой чем больше скорость, тем меньше величина трещиностойкости. Измеренные в момент остановки трещины динамические коэффициенты интенсивности [c.35]

Ка — коэффициент интенсивности напряжений в момент, соответствующий остановке трещины и вычисленный в статическом приближении [c.43]

К а — К после остановки трещины в условиях" плоской де-формации, вычисленный в статическом приближении К с — трещиностойкость при плоской деформации [c.74]

Рис. 12. Сравнение сигналов датчика деформации плеч образца с деформацией, вычисленной в статическом приближении, а, б и в — образцы D-2, D-3 и D-4 соответственно. I—датчик деформации, плеча 2 — статический расчет 3 — уровень деформации в момент остановки из рис. 11,й. А — разрыв первой нити В — конец фазы быстрого распространения трещины С —остановка трещины (рис. И, а).

Диэлектрическое тело не возбуждает магнитного диполя, т. е. для него рн = 0. Это следует из того, что уравнения (19.36) и (19.46) справедливы по всей области р <С 1, так как в статическом приближении решение есть просто Н = Я (0). В следующем пункте мы упомянем условия, когда это утверждение становится неверным. [c.193]

При увеличении 8 статическое приближение тоже становится неприменимым. Условие его применимости состоит не только в (19.1), но также в том, что а должно быть мало по сравнению с длиной волны в диэлектрике-. [c.195]

Имея явное выражение (20.27) для индуцированного тока, полученное в статическом приближении, можно по этому току вычислить дальнее поле. Разумеется, можно было так поступить и в трехмерных задачах, и в двумерной задаче о Я-поляризации, но примененный там метод сшивания полей в промежуточной зоне приводил к требуемому результату несколько проще. [c.211]

ВВЕДЕНИЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ СТАТИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ ТРАДИЦИОННЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПО ДИФРАКЦИИ НЕЙТРОНОВ ПОСЛЕДНИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ЖИДКИХ МЕТАЛЛОВ ОТНОСИТЕЛЬНЫЕ ДОСТОИНСТВА НЕЙТРОННЫХ И РЕНТГЕНОВСКИХ [c.67]

Интересно теперь рассмотреть, какой вид принимает выражение (25) для рентгеновских лучей. Благодаря справедливости статического приближения можно воспользоваться допущением (23). Некогерентные эффекты обусловлены комптоновским рассеянием, поэтому [c.74]

Поправки к статическому приближению [c.75]

Следовательно, если известны точные значения моментов функции 5 к, со), то можно с любой степенью точности вычислить отклонение от статического приближения. Однако в большинстве приложений достаточно использовать классическое выражение для и формулу (9) для. 51. Подставляя их в (28) и (29), получаем с точностью до членов порядка 1/[г [c.78]

Обозначим через Ьо и bi длины рассеяния для каждого компонента для определенного вида излучения. Тогда, пренебрегая некогерентным и многократным рассеянием, в рамках статического приближения приходим к следующему выражению, являющемуся обобщением выражения (25) [c.91]

При < То имеет место статическое приближение, а в случае t Xg статическое приближение не применимо, и плотность вероятностей Pt (ж) для этих времен описывается приблин ением дельта-коррелированного процесса. [c.119]

Далее используем статическое приближение для вершин Лг, положив в них нулю частотные аргументы, и с помощью формулы (6.22) получим [c.72]

A I, Кц, - коэффициенты интенсивности напряжений нормального отрыва, поперечного и продольного сдвига соответственно Kf., Kif. - вяэкость раэрушения (критический коэффициент интенсивности напряжений) в статическом приближении К ) - вязкость разрушения в динамическом приближении / -длина (полудлина) трещины V — скорость распространения трещины j = /i, Ji — J-интеграл G — скорость освобождения энергии G — критическая скорость освобождения энергии Т — кинетическая энергия и — полная энергия деформации W — плотность энергии деформации 27 — удельная поверхностная энергия раэрушеция Г - граница тела [c.9]

В [ 96 ] рассматривалась (в статическом приближении) следующая задача. В плоскости в одноосном поле растяжения находятся две параллельные трещины одинаковой длины, не лежащие на одной оси. Анализируя изменение угла 0 (рис. 6.15), при котором напряжение Одд максимально, можно показать, что треиданы имеют тенденцию притягавать и отталкивать друг друга. Очевидно, что при реальном ветвлении происходят сходные процессы, однако микротрещины имеют значительно более сложное, преимущественно трехмерное статистическое распределение и узнают о наличии других микротрещин не мгновенно, а при распространении волн напряжений. Исходя из этого, становятся совершенно очевидными ограниченность и недостаточность макроскопических критериев ветвления, основанных на описании только магистральной трещины. [c.174]

Исследовано влияние динамических эффектов на процесс остановки трещины. Истинные значения динамических коэффициентов интенсивности напряжений для распространяющихся и затем останавливающихся трещин измерены с применением теневого оптического метода в сочетании с высокоскоростной камерой Кранца-Шардина. Эксперименты проводили на образцах типа двухконсольной балки (ДКБ), изготовленных из эпоксидной смолы (аралдит В) и нагружаемых с помощью клина. Установлено, что на начальной фазе распространения трещины измеренные динамические коэффициенты интенсивности меньше, а на фазе торможения больше соответствующих статических величин. После остановки динамический коэффициент интенсивности напряжений осциллирует с убывающей амплитудой относительно статической величины коэффициента интенсивности, соответствующей длине трещины в момент ее остановки. Трещино-стойкость по отношению к остановке трещины, определенная в статическом приближении, зависит от скорости трещины перед остановкой однако динамическая трещиностойкость по отношению к остановке дает единственное значение, что свидетельствует о том, что эта величина представляет собой истинное свойство материала, [c.23]

Трещиностойкбсть по отношению к остановке трещины обычно оценивают из экспериментов по остановке трещины, рассматриваемых в статическом приближении. С точки зрения динамического подхода Хана и др. [4—6] следует, что определенные в статическом приближении данные о трещиностойкости J ia занижены по сравнению с истинной трещи-ностойкостью по отношению к остановке и неадекватно отражают это свойство материала. Бесспорная точная интерпретация результатов экспериментов по остановке трещины требует дальнейшего углубления знания о действительных физических условиях, определяющих процесс торможения трещины. [c.26]

Влияние этих динамических эффектов на процесс торможения трещины подтверждается величиной трещиностойко-сти по отношению к остановке трещины, оцененной по результатам этих экспериментов. Значения последней величины, определенные в статическом приближении, зависят от скорости трещины до ее остановки. С другой стороны, оказалось, что трещиностойкость по отношению к остановке найденная по измерениям динамического коэффициента интенсивности, не зависит от скорости трещины и, по-видимому, является более фундаментальным свойством материала. Однако исследования проводились лишь для одной геометрии образца. В настоящее время для подтверждения этой гипотезы эксперименты ведутся и на образцах других форм и размеров. [c.39]

Определенные в статическом приближении значения тре-щиностойкости для больших скоростей значительно [c.39]

Случаи разрушения коммерческих судов во время второй мировой войны показывают, что хрупкое разрушение может начинаться в изолированных областях локального охрупчивания — твердых включениях, прижогах, хрупких сварных швах и т. д., треш,иностойкость которых ниже, чем у основного материала. Статическое приближение или подход с позиций малого скачка трещины, рассмотренные в предыдуш,их [c.239]

В национальной лаборатории Оак Ridge были проведены экспериментальные исследования моделей корпусов атомных реакторов высотой 0,91 м, внешним диаметром 0,53 м и внутренним диаметром 0,24 м [62]. Материалом модели была сталь А508 в закаленном состоянии для имитирования прочности и трещиностойкости облученной стали. На рис. 11, а показано изменение трещиностойкости с температурой, на рис. 11,6 — статическая движущ,ая сила и изменения в сопротивлении разрушению, полученные при экспериментах, которые показали небольшой (11-мм) скачок трещины. Результаты численных расчетов для динамической модели, проведенных авторами работ [21, 29] для условий данного эксперимента, также представлены на рис. 11,6. Результаты динамического анализа, помимо того, что они дают малый скачок трещины, как и эксперимент, близки к полученным в статическом приближении (с учетом малого скачка трещины). [c.245]

Общая теоретическая основа метода рассматривается в 2 нй базе представлёния о функции рассеяния S к, ю). Здесь же приведены основные свойства этой функции. Далее устанавливается связь с обычным методом интерпретации рассеяния рентгеновских лучей в рамках так называемого статического приближения. В 4 из лагается теория, лежащая в основе обычного метода дифракции нейтронов, и описываются методы, позволяющие учесть поправки, связанные с многократным рассеянием и неупругими эффектами. В 5 дается обзор последней серии экспериментов Эгельстафа, Эндерби и их сотрудников, а в 6 сделана попытка оценить относительные достоинства рентгеновских и нейтронных методов. [c.67]

В обычном эксперименте но рассеянию рентгеновских лучей определяется зависимость от 0 дифференциального сечения рассеяния в единичный телесный угол при произвольных значениях со. Следовательно, необходимо проинтегрировать (Ра1йО. й(о по всем значениям изменения энергии, что, вообще говоря, сделать нелегко. Однако в том случае, когда передаваемая энергия мала по сравнению с падающей энергией (предположение, которое хорошо выполняется для рентгеновских лучей), можно воспользоваться так называемым статическим приближением [23]. При этом к считается постоянным во всем диапазоне значений со, в котором происходит передача энер- [c.71]

В появившейся сравнительно недавно работе Аскарелли и Кальоти [2] исследование отклонений от статического приближения проводится тем же методом, что и в работе Плачека отличие заключается лишь в том, что авторы отказываются от использования вычисленных значений моментов приведенных в 2, п. 3, и аппроксимируют 3 к, со) выражением [c.79]

S (к) в разных лабораториях, даже если они выполнены одним и тем же экспериментальным методом. Существенно, что кривые 1 я 3 согласуются по форме. Аналогичное сравнение было проведено для жидкого Sn 2). Оно показало, что отклонение от статического приближения гораздо меньше предсказываемого на основе квазиупру- [c.80]

В предыдущей главе мы рассмотрели асимптотический случай, соответствующий предельному переходу То О, где т,, — время корреляции случайного процесса г I) (нриближение б-коррелиро-вапного случайного процесса). Рассмотрим теперь другой предельный случай То оо, который можно назвать статическим приближением. В этом приближении характеристический функционал процесса 2 1) [c.117]

Отметим, что статическое приближение является первым членом разложения по малому параметру Т/Хд, где Т — характерное время изменения системы в отсутствие флуктуаций. Если же величина У = О (т. е. для уравнения (1.32) при / х) = О, например), то статическое приближение справедливо лигиь для времен < То. Это наглядно видно из точного уравнения (1.14), которое в данном случае для гауссовских процессов z 1) выглядит так [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...